Трение частотно-зависимое

Ориентация молекул происходит без трения, то диэлектрические потери будут также малы. Лишь при средних значениях вязкости, когда поворот и ориентация диполей становятся возможными, но совершаются с преодолением трения молекул и нагревом материала, диэлектрические потери могут быть значительны и достигают максимальной величины. Прн увеличении частоты этот температурный максимум сдвигается вправо, в сторону более высоких температур, снижаясь по своему значению. В частотной зависимости полярные диэлектрики также имеют максимум tg б от частоты, определяемый временем релаксации при поляризации дипольных молекул в переменном электрическом поле возрастающей частоты. [c.25]

Эти формулы представляют обобщение на случай негармонических колебаний известной в теории внутреннего трения закономерности о степенной зависимости демпфирующих свойств материала от амплитуды деформации [149, 207]. Однако в рассматриваемом случае сохраняется частотная зависимость различные гармонические составляющие имеют различное демпфирование. [c.155]

Релаксационные процессы в стеклах вызываются различными процессами, возникающими в стекле под действием внешних напряжений. Скорость изменения этих процессов обусловлена временем релаксации, которое может быть определено по частотной зависимости внутреннего трения стекла нри постоянной температуре. В этом случае для максимума частотной кривой внутреннего трения мы имеем следующее уравнение [c.112]

Рис. 11-1. Частотная зависимость виброизоляции амортизаторов без трения (кривая /) и с трением (кривая 2)

Скорость распространения УЗ-вых волн в неограниченной среде определяется характеристиками упругости и плотностью среды (см. Скорость звука). В ограниченных средах на скорость распространения волн влияет наличие и характер границ, что приводит к частотной зависимости скорости, т. е. к дисперсии скорости звука. Уменьшение амплитуды и интенсивности УЗ-вой волны по мере её распространения в заданном направлении, т. е. затухание звука, обусловливается, как и для волн любой частоты, расхождением фронта волны с удалением от источника (см. Звуковое поле), рассеянием и поглощением звука, т. е. переходом звуковой энергии в другие формы, и в первую очередь в тепловую. На всех частотах как слышимого, так и неслышимых диапазонов имеет место т, н. классическое поглощение, обусловленное сдвиговой вязкостью (внутренним трением) и теплопроводностью среды. Кроме того, почти во всех средах существует дополнительное (релаксационное) поглощение, обусловленное различными релаксационными процессами в веществе (см. Релаксация) и часто существенно превосходящее классическое поглощение. Относительная роль того или иного фактора при затухании звука зависит как от свойств среды, в к-рой звук распространяется, так и от характеристик самой волны, и в первую очередь от её частоты. [c.10]

Для введения степенной зависимости от скорости и у внутреннего трения и сохранения соответствия с экспериментом следует лишь предположить функциональную зависимость константы сил внутреннего трения от частоты, т. е. ввести в коэффициент трения t,ij по формуле (2. 24) частотную поправку, положив его аналогично формуле (2. 26) функцией частоты [c.99]

Полученные выражения позволяют полностью построить соответствующие амплитудно-частотные характеристики. Однако чаще всего такое построение, дает лишь иллюзию высокой точности, поскольку исходные значения п известны лишь сугубо приближенно и, кроме того, приближенной является сама исходная зависимость (П.51). Поэтому более логично и практически достаточно воспользоваться упрощенным построением, идея которого была пояснена выше в связи с рис. IV. 19, б. Для этого нужно сначала построить амплитудно-частотную характеристику без всякого учета трения в системе, а затем произвести срезку ординат на уровне, соответствующем резонансной амплитуде. Это значение легко найти из соотношения (IV.47), положив там ы = р при этом для любых значений п получим простую формулу [c.228]

Еще одним аргументом в пользу протекания процесса низкотемпературной микропластической деформации НК являются данные по внутреннему трению [651, 652]. На температурной зависимости внутреннего трения независимо от концентрации легирующих примесей имеется пик при Г = 170 К и /= 1743 Гц. Энергия активации процесса, ответственного за его появление, определенная по частотному сдвигу, равна 0,20—0,0034 эВ, а частотный фактор Го = 5,5 10 ° с". Этот пик отсутствует на недеформированных НК и появляется только лишь после пластической деформации, причем высота его увеличивается с увеличением степени деформации. Аналогичного характера пики по внутреннему трению наблюдались также ранее в работах [586, 624], причем, поскольку они полностью исчезали после стравливания поверхностного слоя (по 0,1 мм со стороны), их наличие связывалось [586] именно с наличием преимущественной пластической деформации в поверхностном слое. [c.240]

Легко видеть из этой формулы, что функция восприимчивости убывает с возрастанием xi и поэтому обладает конечным временем корреляции или временем памяти. Структура временной зависимости такая же, как в случае классически рассмотренного осциллятора с трением (см. ч. I, фиг. 10). Экспоненциальное затухание получается только для лоренцевой формы зависимости плотности состоянии от частоты. Очевидно, что другие функции формы линии в частотном представлении приведут к модифицированной временной зависимости x( >(xi). Но и эти временные функции будут характеризоваться конечным временем корреляции или временем памяти, зависящим от ширины линии. [c.222]

Микропластическое внутреннее трение определяют для характеристики металлов и сплавов с высокой или низкой способностью к рассеиванию колебаний. Изучая частотную или температурную зависимость другого вида внутреннего трения — диффузионного, можно выявить его источники, основным из которых является перестройка атомов в поле напряжений. Это обстоятельство дает возможность использовать метод диффузионного внутреннего трения для исследования превращений, не сопровождающихся остаточным изменением структуры, например, для изучения распада пересыщенных твердых растворов, протекающего при низких температурах, упорядочения и других процессов. [c.26]

Результаты частотных испытаний гидравлического тракта с ламинарным течением подтверждают точность рассмотренной математической модели течения с учетом сжимаемости и зависимости напряжения трения от частоты. На рис. 2.21, а представлены данные экспериментов по определению безразмерной входной проводимости как функции от частоты / [c.105]

Результаты обработки данных в виде АЧХ и ФЧХ для трактов двух диаметров представлены на рис. 2.24. На рис. 2.24 кружочками обозначены экспериментальные точки передаточной функции трактов 8р )/Ьр (0), где (1), Ьр (0) — амплитуды колебаний давления соответственно на выходе (перед диафрагмой) и входе трактов, сплошной линией — частотные характеристики, рассчитанные с использованием формулы (2.7.36) четырехслойной модели течения, штрихпунктирной линией — частотные характеристики, рассчитанные с использованием формулы (2.7.19) для условно ламинарного течения с учетом зависимости трения от частоты. На этом же рисунке штриховой линией показаны результаты расчетов с использованием формулы (2.3.15) квазистационарной модели турбулентного течения. [c.113]

Подведем итог сказанному. Выбор расчетной модели упругой среды зависит от того, какова реальная зависимость модуля Со(о)) и коэффициента потерь т)(со) от частоты. Если она имеет вид, близкий к (7.9) - (7.12), в качестве расчетной модели удобно использовать соединения идеальных пружин и вязких демпферов, изображенные на рис. 7.2. В этом случае правомерно получать решения волновых уравнений с произвольной, в том числе и случайной, правой частью. Если реальные зависимости Со (со) и т]((й) не могут быть удовлетворительно описаны функ циями вида (7.9) — (7.12), то применяются аналогичные модели, но с частотно зависимым вязким трением. В частности, если т) (со) = onst, наиболее удобным для расчетов представляется исиользование комплексных моделей упругости и соответствующих волновых уравнений с комплексными коэффициентами. Следует иметь в ВИДУ, однако, что такие модели верны, вообще говоря, только ДЛЯ гармонического движения. Отметим также, что если среда имеет сложную зависимость ti( o), ио рассматривается в узкой полосе частот, то в качестве ее расчетной модели можно использовать одну из моделей с вязким трением (см. рис. 7.2), например модель Фохта. [c.217]

Экспериментальное введение поправки Рэлея целесообразно лишь для металлов и в диапазоне частот, характеризующихся достаточно небольшим внутренним трением. Для этого требуется определение частотной зависимости дисперсии и, следовательно, измерение не только основной, но и высших гармоник резонансных колебаний. Определение собственных частот резонансных колебаний разных гармоник о одного установа позволяет изменять соот- [c.265]

При изучении процессов внутреннего трения в металлах при весьма малых амплитудах напряжений и деформаций соотношения линейной вязкоупругости справедливы. До недавнего времени при описании частотных зависимостей внутреннего трения по преимуществу использовались реологические модели, приводящие к дифференциальным зависимостям, а также спектральные представления ядер. В работах Т. Д. Шермергора и С. И. Мешкова (19ХХ) показано, что слабосингулярные ядра с особенностью типа Абеля хорошо описывают зависимости, наблюдаемые в экспериментах. [c.152]

Звукоизолирующая способность корпуса АС состоит в следующем. Часть звуковой энергии, излучаемой внутрь корпуса диафрагмой громкоговорителя, поглощается в слоях звукопоглощающего материала, часть попадает на стенки корпуса, в которых происходят следующие процессы [5.2] некоторая доля энергии возвращается обратно в виде отраженной и излучаемой во внутрь за счет упругих колебаний стенок W ynp, другая рассеивается в материале стенок из-за потерь на трение Ftp и остаточную деформацию 1 ост и третья проходит во вне за счет упругих продольных и поперечных колебаний стенок И удр и через щели и поры в материале Ш щ, Задача выбора конструкций стенок корпуса состоит в том, чтобы максимально увеличить коэффициент звукоизоляции, т. е. уменьшить по отношению к В пад. Обычно стенка корпуса представляет собой пластину из фанеры или ДСП толщиной 10., .. .. 25 мм. Характер частотной зависимости коэффициента звукоизо-ляЕЩИ R для нее показан на рис. 5.4. Для анализа этой зависимости (/) весь частотный диапазон может быть разбит на четыре характерные области. [c.146]

Относительная потеря энергии на одной длине волны прибли- женно равна Ад/З, Толщину погранслоя можно ориентировочно оценить как 5 ( /ш) Принимая значение кинематической вязкости для жидкости в скважине, равное 1 мм /с, получим при частоте возбуждаемых гидроволн 2 00 Гц толщину погранслоя /1 1,4 10 " м, Тогда декремент затухания для глин при радиусе скважины Я у 0,05 м (только за счет потерь на трение) составляет примерно 4,4 10" , что соответствует коэффициенту затухания о( при длине волны в глинах 3,5 м, равному 1,26 10 " 1/м. Экспериментальное значение коэффициента затухания в глинах без учета его частотной зависимости, определенное по амплитудам гидроволн AJ и J oтpaжeнньLX от одной и той же границы, но прошедших разный путь [c.143]

Релаксация и резонансное поглощение энергии. Р. в экспериментах проявляется, как правило, косвенно — в затухании макроскопич. движений, в ограничении потоков ч-ц и теплоты, возникающих в телах под воздействием внеш. сил, а также в зависимости кинетич. коэфф. (электропроводности, внутр. трения и др.) от частоты (О, если вынуждающая сила периодически изменяется во времени. Частотная зависимость (дисперсия) кинетич. коэфф, — одно из наиболее непосредств. проявлений релаксац. процессов. Сопротивление среды (её стремление остаться в состоянии равновесия, несмотря на воздействие внеш. силы) приводит к уменьшению эффективности воздействия с ростом 0). Если при статич. силе fi отклонение А, - от положения равновесия составляет AXi—Xifi, то при перем. силе той же амплитуды, fi t)=fi os (at, отклонение AZ,-= [c.633]

АЭ, или эмиссия волн напряжений, — это явление, заключающееся в генерации упругих волн в твердых телах при их деформации [29, 59]. Главными источниками акустической эмиссии считают процессы скольжения и разрушения в кристаллах (и их скоплениях), трения поверхностей разрыва друг о друга, движения дислокаций и изломов, релаксации упругой матрицы при движении дислокаций. Моменты излучения волн эмиссии распределены статистически во времени возникающие при этом дискретные импульсы — вспышки имеют широкий частотный диапазон (от десятков килогерц до сотеп мегагерц) в зависимости от материала. [c.444]

Амплитудно-частотная неувязка линейной теории вязкого внутреннего трения с экспериментальными данными свидетельствует о ее несоответствии с истинными закономерностями явления, точная природа которых до сих пор остается еще невыясненной. Большое количество предложенных гипотез для представления зависимостей по внутреннему трению, высказанных в разное время [4], [7], [12], [13], [15], [23], полностью не охватывают всех сторон явления кроме того, эти гипотезы различаются не по существу, а только по форме. По содержанию же почти все они объединены общим желанием линеаризации явления , т. е. замены нелинейных сил трения на эквивалентные им по действию линейные силы трения вязкой природы и замены реального полигармонического движения на соответствующее моногармони-ческое. Стремление к такой линеаризации вытекает из возможности применения сравнительно простого расчетного линейного аппарата теории вынужденных колебаний, достаточно хорошо и широко разработанного как для дискретных систем со многими степенями свободы, так и для систем с распределенными параметрами. [c.94]

Силы трения в степенной зависимости от скорости были введены в расчет вынужденных колебаний еще в 1930 г. Л. Якобсеном [20] и с частотной поправкой с успехом применялись в 1935 г. нри расчетах системы с разными типами трений, приведенной в 6. Носящие наиболее общий характер эти зависимости включают в себя большое число выдвинутых позже гипотез и предложений, например, как частный случай, одну из первых линейных гипотез с поправкой только по частоте, предложенную в 1932 г. Г. Боком [15]. Она получается непосредственно из выражения (2. 32) при т = 2 [c.101]

Трение в проводке ухудшает ее частотные характеристики и характеристики управляемости. При большом трении в проводке, вызывающем необходимость приложения к рычагам управления достаточно больших сил для их страгивания, управление вертолетом может стать невозмолшым. Поэтому в общих технических требованиях к вертолету, в зависимости от их типа, оговариваются максимально допустимые силы трения в проводке, приведенные к рычагам управления. [c.177]

Благодаря замене всех атомов водорода, имеющихся в структуре полиэтилена, атомами фтора, обеспечивающими большую энергию связи, этот продукт обладает исключительно высокой нагревостойкостью. Его рабочая температура доходит до 250° С и выше (в зависимости от продолжительности службы) он исключительно холодостоек (сохраняет эластичность при температуре до минус 100° С). При температуре, превышающей 400° С, фторопласт-4 довольно быстро разлагается с выделением фтора и фосгена. Фторо- пласт-4 очень влагостоек, имеет очень малый tg б в широком частотном диапазоне, негорюч, не смачивается водой. Вполне тропикостоек, не растворяется ни в одном органическом растворителе. По химостойкости он превосходит благородные металлы золото и платину, что позволило широко использовать его при изготовлении химической аппаратуры. При медленном охлаждении имеет мелкокристаллическую структуру, которая разрушается при температуре около 327° С (температура плавления), Высокие электрические параметры мало зависят от температуры. Фторопласт-4 нестоек против воздействия ионизирующих видов облучения. Он имеет исключительно низкий коэффициент трения. [c.125]

По данным Ценера при относительно низких частотах можно получить целый частотный спектр, характеризующий зависимость внутреннего трения от частоты в соответствии с величиной параметра Частоты (0/5- соответствующие максимуму внутреннего трения, изменяются в зависимости от типа процесса деформации и оказываются различными при нагружении групп атомов или целых зон субструктуры или даже целых зерен металла, [c.222]

Помимо выявления выходных параметров п спределения эффективности работы УКС в условиях высоких статическ11х нагрузок на инструмент важным является зависимость амплг1туд-но-частотной характеристики радиально-стержневой системы от ее геометрических параметров, которые обусловливают потерн энергии колебаний на внутреннее трение. Решение этого вопроса необходимо для выработки критериев выбора материала Дv я отдельных звеньев по их акустическим свойствам (в первую оче- [c.162]

Для оценки влияния на работу УКС акустических потерь и настройки преобразователей проведен анализ фор у1улы (5.45) с использованием ЭЦВЛ1. Изменение амплитудно-частотной характеристики УКС в зависимости от потерь на внутреннее трение определяли расчетом величины ср г ) прп различных добротностях преобразователей Ql и диска Q,. на резонансной частоте /ре.- =18 кГц. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...