Поле излучения и характеризующие его величины

Поле излучения и характеризующие его величины [c.48]

Величины и единицы, характеризующие ионизирующее излучение и его поле [c.18]

Описанный эксперимент дает сведения о величине лучистых потерь 8 (Г) с единицы поверхности образца, имеющей температуру Т. Используя эти сведения, можно определить величину продольных тепловых потоков в ограниченном стержне, нагреваемом с одного из торцов. Это обстоятельство и положено в основу измерения коэффициента теплопроводности на данной установке. В этих измерениях работает только торцовый катод. Эмитируемый им поток электронов передает свою энергию торцу образца. Эта энергия рассеивается излучением с остальной его поверхности. Вдоль стержня возникает температурное поле Т (х), характеризующееся значительными продольными градиентами. Как и в предыдущем опыте, температура измеряется в отдельных точках оптическим пирометром. Зная Т(х), мы можем для каждого сечения л рассчитать йТ/йх — градиент температур, а в сочетании с данными дз (7) можем построить распределение тепловых потерь по длине образца х. Расчет коэффициента теплопроводности может быть произведен по формуле [c.340]

Уравнение переноса излучения (2.28) представляет собой дифференциальное уравнение в частных производных относительно интенсивности, как функции координат, времени и направления 1 г, t, Q) и описывает поле неравновесного излучения. Обычно термодинамическое равновесие в самом веществе устанавливается весьма быстро, так что вещество можно считать термодинамически равновесным в каждой точке пространства и в каждый момент времени. Состояние вещества при этом характеризуется двумя параметрами, например температурой и плотностью. Уравнение переноса излучения включает в себя величины, зависящие от рода и состояния вещества коэффициент поглощения который зависит от свойств вещества, его температуры и плотности, и равновесную интенсивность Д,р, которая есть функция только температуры. [c.115]

Хотя при принятом выше предположении о постоянстве числа Струхаля частота звука должна меняться пропорционально QR/ , вследствие линейного изменения величины скорости по длине Лопасти, а также изменения ее направления по отношению к наблюдателю вихревой шум характеризуется довольно большим диапазоном частот. Допуш,ение о том, что вихревой шум вызывается флуктуацией подъемной силы, приводит к диаграмме его направленности, соответствующей вертикально ориентированному диполю, когда максимум излучения совпадает с направлением оси винта (0q = 9O°), а в плоскости вра-ш,ения (00 = 0°) излучение отсутствует. С удалением от винта мощность звукового излучения в дальнем поле, согласно условию постоянства общего потока излучаемой энергии, уменьшается пропорционально При фиксированных площади лопасти и значении Ст/а вихревой шум пропорционален шестой степени концевой скорости, что связано с изменением по скорости величины Fz. сли же звуковое давление выразить через силу тяги винта, то получим 7 (й/ ) /Лл. Несколько обобщая выведенное выше выражение для вихревого шума, можем написать [c.830]

Практическая возможность реализации излучающих систем, описанных выше, может быть связана с использованием в качестве экранирующего цилиндр слоя гибкой оболочки, заполненной воздухом. Естественно, что в этом случае свойства системы будут зависеть от величины гидростатического давления, поскольку с его изменением будут меняться как геометрические размеры слоя, так и акустические свойства заполнителя Предлагаемая расчетная схема позволяет оценить изменение звукоизоляции незамкнутого кольцевого слоя (и соответственно поля излучателя) при воздействии статического давления. На рис. 24 представлена зависимость, характеризующая эффективность подавления тыльного излучения цилиндра слоем воздуха при наличии статического давления Ро здесь предполагает ся, что при начальном значении Р = 10 Па толщина слоя х = 0,25, [c.63]

Поле диполя определяется не объемной скоростью составляющих его монополей и не расстоянием между монополями в отдельности, но произведением этих величин, так называемым моментом диполя М = УЬ. Одинаковое дипольное излучение можно осуществить при помощи различных пар противофазных монополей, подбирая объемные скорости монополей и расстояния между ними так, чтобы моменты были одинаковы. В дальнейшем мы увидим, что дипольное излучение можно осуществить, и совсем не пользуясь монополями, при помощи других устройств. В связи со всем этим удобно характеризовать дипольный источник не [c.326]

Информацию о внутренней структуре объекта при зондировании его проникающим излучением, как уже неоднократно указывалось, несет прошедшее через него поле В оптическом диапазоне объект изменяет как амплитуду, так и фазу волны, т е. для восстановления томограммы необходимо измерить обе величины, характеризующие поле. [c.105]

Учитывая, все вышеперечисленные недостатки, разработан комплекс про ванный метод определения комплексной диэлектрической проницаемости и толщины диэлектрических пластин [39]. Метод основан на помещении диэлектрической пластины в высокочастотное электромагнитное поле и последующую регистрацию изменения параметров, характеризующих высокочастотное излучение, с помощью устройства возбуждения, которое представляет собой направленную антенну (одномодовый рупор), с помощью которого возбуждают -волну, падающую на диэлектрическую пластину. В результате по отсутствию поля отраженной волны или по его минимуму, определяют угол Брюстера падающей волны 0011 и рассчитывают величину диэлектрической проницаемости е измеряют мощности падающей и от- [c.149]

ФАКТОР <есть причина, движущая сила какого-либо процесса, явления, определяющая его характер или отдельные его черты магнитного расщепления — множитель в формуле для расщепления уровней энергии, определяющий величину расщепления, выраженный в единицах магнетона Бора размагничивающий— коэффициент пропорциональности между напряженностью размагничивающего магнитного поля образца и его намагниченностью структурный—величина, характеризующая способность элементарной ячейки кристалла к когерентному рассеянию рентгеновского излучения, гамма-излучения и нейтронов в зависимости от внутреннего строения ячейки) ФЕРРИМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты ионов, входящих в его состав, образуют две или большее число подсистем (магнитных подрещеток) ФЕРРОМАГНЕТИЗМ—состояние кристаллического вещества, при котором магнитные моменты атомов или ионов самопроизвольно ориентированы параллельно друг другу ФИЛЬТРАЦИЯ—движение жидкости или газа через пористую среду ФЛУКТУАЦИЯ <есть случайное отклонение значения физической величины от ее среднего значения, обусловленное прерывностью материи и тепловым движением частиц абсолютная — величина, равная корню квадратному из квадратичной флуктуации квадратичная 01ли дисперсия) равна среднему значению квадрата отклонения величины от ее среднего значения относительная равна отношению абсолютной флуктуации к среднему значению физической величины) ФЛУОРЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, быстро затухающая после прекращения действия возбудителя свечения ФОРМУЛА (барометрическая — соотношение, определяющее зависимость давления или плотности газа от высоты в ноле силы тяжести Больнмаиа показывает связь между энтропией системы и термодинамической вероятностью ее состояния Вина устанавливает зависимость испускательной способности абсолютно черного тела от его частоты в третьей степени и неизвестной функции отношения частоты к температуре) [c.292]

О пригодности магнитострикционного материала для целей электроакустического преобразования судят по величине его характеристик, которые определяют важнейшие свойства преобразователя к.п.д., чувствительность в режиме излучения и приема. Связь свойств преобразователя с характеристиками материала получают из расчетов колебаний магнитострикционных преобразователей (см., например, [14, 47, 48]). Такие расчеты проводят в предположении линейной связи между величинами Я, Б, а и 8, где В, а, е — амплитуды переменной индукции, механического напряжения и деформации, вoзникaюD иe в магнитострикционном материале при наложении переменного магнитного поля с амплитудой Н, меньшей величины постоянного поля подмагничивания Важнейшие динамические магнитострикционные характеристики X = (а/Л)е, Л= (В/а)н (индексы при скобках означают постоянство соответствующего параметра). Величина Я характеризует чувствительность магнитострикционных излучателей по напряжению, т. е. отношение звукового давления на оси излучателя к амплитуде напряжения на его обмотке величина Л определяет чувствительность по току (она же характеризует чувствительность магнитострикционных приемников). Важной характеристикой является коэффициент магнитомеханической связи К, определяющий отношение механической энергии к энергии магнитного поля в сердечнике при работе излучателя на частотах, лежащих значительно ниже резонанса для тех случаев, когда потерями можно пренебречь. Между этими характеристиками существует связь, выражаемая соотношением [c.120]

Наконец, о модели кварковых мешков. Развивая феноменологическую теорию путем введения упрощенных моделей и не имея определенных надежд точно описать динамику взаимодействия кварков, мы предполагаем, удовлетворяя идее асимптотической свободы, что внутри области, именуемой мешком и имеющей размер адронов (т.е. измеряемой в единицах fm = 10 см), кварки при полном присутствии глюонного газа (т.е. поля взаимодействия кварков) не асимптотически, а вообше свободны. Чтобы эта смесь идеальных ферми- и бозе-газов не разлеталась во все стороны, разрушая идею конфайнмента, стенки мешка создают длвление (точнее, его создает физический вакуум , окружающий мешок), уравновешивающее внутреннее давление идеальной кварк-глюонной плазмы. Так как мешок моделирует адронное состояние, то он заполнен скомпенсированной по цветам смесью и поэтому считается в целом белым. При очень высоких плотностях ядерной материи и температурах мешки могут перекрываться, поэтому кварк-глюонная плазма может находиться в мешках значительно больших размеров, чем 10 см, как это, возможно, было в первые моменты после Большого Взрыва Вселенной (см. том 1, 5, реликтовое излучение) и, может быть, реализуется внутри гигантских квазаров и тяжелых нейтронных звезд. В этих случаях термодинамическое рассмотрение становится более адекватным хотя бы потому, что для больших мешков, содержащих много ядерного материала, начинает реализовываться принцип термодинамической адди-тивиости (мешок же, соответствующий одному нейтрону или протону, на равновесные части не делится), без которого (см. том 1, 4) невозможно введение такого основного термодинамического понятия, как температура системы (а следовательно, и других термодинамических величин, характеризующих равновесное состояние многочастичной системы). [c.242]

В результате во все формулы для поля преобразователя в случае наличия плоскопараллельной задержки вносят следующие изменения. Вводят коэффициент прозрачности по амплитуде давления /), характеризующий ослабление акустических волн на границе задержки с объектом контроля. В случае прохождения ультразвука через границу в прямом и обратном направлениях (при излучении и приеме) уменьшение амплитуды сигнала определяется коэффициентом прозрачности по потоку энергии В Акустическое поле в объекте контроля рассматривают как поле мнимого преобразователя, в результате чего ко всем значениям пути ультразвука в изделии Хв добавляют величину Х = пха- Если при вычислении акустического поля учитывают затухание волн, то множитель, учитывающий его, имеет вид ехр (—Ьа а— —бвХв)у где 6а и бв — коэффициенты затухания звука в объекте контроля и в задержке. Таким образом, при вычислении затухания учитывают расстояние до действительного, а не до мнимого преобразователя. [c.87]

К основным характеристикам И. у. относятся их частотный спектр, излучаемая мои ность звука, направленность излучения (см. Направленность акустич. излучателей и приёмников). В случае моночастотного излучения основными характеристиками являются рабочая частота И. у. и его частотная полоса, границы которой определяются падением излучаемой мощности в два раза по сравнению с её значением на частоте максимального излучения. Для резонансных электроакустич. преобразователей рабочей частотой является собственная частота /о преобразователя, а ширина полосы А/ оиределяется его добротностью Q, т. к. А/ = ii)IQ И. у.— электроакустич. преобразователи характеризуются чувствительностью, электроакустич. коэфф. полезного действия и собственным электрич, импедансом. Чувствительность И. у.— отношение звукового давления в максимуме характеристики направленности на определённом расстоянии от излучателя (чаще всего на расстоянии 1 м) к электрич. напряжешио на нём или к протекающему в нём току. Эта характеристика применяется к И. у., используемым в системах звуковой сигнализации, в гидролокации и в других подобных устройствах. Для излучателей технологич. назначения, применяемых, напр., при-УЗ-вых очистке, коагуляции, воздействии на химич. процессы, основной характеристикой является мощность. Наряду с общей излучаемой мощностью, оцениваемой в Вт (кВт, МВт), И. у. характеризуют удельной мощностью, т. е. средней мощностью, приходящейся на единицу площади из- лучающей поверхности, или усреднённой интенсивностью излучения в ближнем поле, оцениваемой в Вт/см или Вт/м . Эффективность электроакустич. преобразователей, излучающих акустич. энергию в озвучиваемую среду, характеризуют величиной [c.144]

Следует заметить, что нельзя провести резкую границу между явлениями, подчиняющимися феноменологической термодинамике, и флуктуационными явлениями . Так, например, тепловое излучение мы рассматривали в 25 и 26 с точки зрения феноменологической термодинамики. При этом состояние этого излучепия мы характеризовали так, как это делается в оптике,— его интенсивностью или его энергией. Выведенные в 25 и 26 законы Кирхгофа и Стефана — Больцмана, а также упомянутая там формула Планка относятся, в свете сказанного в настоящем параграфе, к средним значениям интенсивности и энергии излучения. Однако в любой физической системе присутствует излучение, другими словами, электромагнитное поле не только оптических частот, но и более низких радиочастот. В области радиочастот наличие этого излучения проявляется в явлениях, называемых обычно тепловыми флуктуациями тока и тепловьпги шумовыми (или флуктуационными) электродвижущими силами . Эти явления обычно рассматриваются как явления флуктуацион-ные, и при их теоретическом разборе применяются методы статистической физики. Это объясняется не разной природой явлений в оптическом диапазоне частот, с одной стороны, и радиодиапазоне — с другой, а только тем, что в этих двух диапазонах пас интересуют разные физические величины. [c.112]

Дифракция звука на цилиндре больших волновых размеров. Асимптотическое суммирование ряда (18.33), определяющего рассеянное цилиндром звуковое поле, также можно выполнить методом Ватсона. Для абсолютно жесткого и абсолютно мягкого цилиндра преобразование рядов приведено в работе [103]. В отличие от задачи излучения для задачи дифракции интеграл по полупетле оказывается большой величиной. Вычислив его методом перевала, найдем, что полное поле в освещенной области складывается из падающей волны, волны, отраженной от цилиндра по законам геометрической оптики, и набора волн, обогнувших цилиндр целое число раз. Диаграмма рассеяния состоит из двух частей. Участок 2 (рис. 56) характеризует поле, отраженное от цилиндра по законам геометрической оптики. В этой области для абсолютно жесткого цилиндра диаграмма рассеяния имеет вид [c.184]

ПОНДЕРОМОТОРНЫЕ ДЕЙСТВИЯ СВЁТА, механич. действия оптического излучения на тела, ч-цы и отд. атомы и молекулы. Проявляется в том, что свет сообщает импульс (количество движения) телу, облучаемому им световое давление) или испускающему его световая отдача), и момент количества движения Садовского эффект). Т. к. световое поле характеризуется вектором напряжённости электрич. поля, то к П, д, с. можно отнести в нек-ром смысле и обратный пьезоэлектрич. эффект (см. Пьезоэлектрики), и электро-стрикцию, возникающие под действием лазерного излучения. ПОПЕРЕЧНАЯ ВОЛНА, волна, у к-рой характеризующая её векторная величина (напр,, для гармонич, волн— векторная амплитуда) лежит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны (для гармонич. волн—волновому вектору к). П, в, могут существовать в струнах или упругих мембранах, когда смещения ч-ц [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...