Метод присоединенных масс

Пользуясь методом присоединенных масс, получите зависимости для производных аэродинамических коэффициентов тонкого тела вращения. Найдите значения этих производных для круглого конуса и определите соответствующие центры давления. [c.484]

Определите по методу присоединенных масс производные устойчивости летательного аппарата в виде тонкого тела вращения с конической головной частью, снабженного трех консольным оперением. Форма и размеры этого аппарата приведены на рис. 11.16. [c.601]

Определите производные устойчивости при крене летательного аппарата, форма и размеры которого представлены на рис. 11.14. При вычислении используйте аэродинамическую теорию тонких тел (метод присоединенных масс), а также результаты исследований сверхзвукового линеаризованного обтекания крыльев при Мое = = 1,5. [c.602]

В соответствии с методом присоединенных масс производные устойчивости при крене [c.658]

МЕТОД ПРИСОЕДИНЕННЫХ МАСС [c.155]

Одним из эффективных в аэродинамической теории тонких тел является метод присоединенных масс. В отличие от рассмотренного ранее способа расчета аэродинамических коэффициентов и статических производных устойчивости, основанного на исследовании параметров обтекания с учетом интерференции, этот метод позволяет определить непосредственно аэродинамические характеристики. Вместе с тем метод присоединенных масс расширяет возможности аэродинамических расчетов для большего числа конфигураций летательных аппаратов и является основой определения наряду со статическими производными устойчивости также вращательных производных и производных по ускорениям. [c.155]

Используя метод присоединенных масс, необходимо иметь в виду, что он позволяет определять производные устойчивости, а не суммарные силы или моменты. В частности, этот метод не дает возможности вычислять осевую силу. [c.156]

Теоретические основы метода присоединенных масс изложены в специальной литературе [44], [15]. Здесь рассмотрим лишь некоторые практические выводы, которые могут быть непосредственно использованы при вычислении производных устойчивости. С этой целью обратимся к выражениям (2.1.82) и (2.1.96). В этих выражениях можно принять в соответствии с аэродинамической теорией тонкого тела [c.156]

Метод присоединенных масс [c.169]

Вращательные производные. По методу присоединенных масс вращательные производные для аэродинамически симметричных летательных аппаратов с малой толщиной корпуса и консолей оперения определяются следующим образом (в системе координат, изображенной на рис. 2.2.2) [c.178]

Производные по ускорениям. В соответствии с методом присоединенных масс производные по ускорениям определяются следующими соотношениями [c.180]

Производные устойчивости второго порядка. Метод присоединенных масс позволяет вычислить для тонких комбинаций их производные устойчиво- [c.180]

Демпфирование крена. Применение метода присоединенных масс. В частном случае движения, при котором совершается только накренение летательного аппарата, коэффициент демпфирования вычисляется по формуле (2.4.3).Такой расчет производной для произвольной конфигурации [c.185]

Рассмотрим модифицированный метод присоединенных масс. Вначале вычислим коэффициенты присоединенных масс, входящие в формулу (2.4.40) [c.187]

Демпфирование при крене. Для расчета производной демпфирования при крене можно использовать зависимость (2.4.38), полученную по методу присоединенных масс. В соответствии с этой зависимостью производная демпфирования комбинации корпус — крыло — оперение , совершающей только вращение вокруг продольной оси, [c.209]

Для простого определения начальной скорости динамического эффекта удара и самого общего решения задачи по определению динамических напряжений в грунте при действии любой непериодической нагрузки (в особенности импульсивной) весьма удобным является метод присоединенной массы грунта. [c.157]

Практика расчетов упругих систем на колебания показывает, что в подавляющем большинстве случаев те упрощения, которые делались в рассмотренных выше задачах, являются неприемлемыми. Так, большей частью собственная масса упругих связей (балок, валов) оказывается соизмеримой с присоединенными массами. Последние же в свою очередь редко удается рассматривать как сосредоточенные. Обычно в расчетной практике приходится иметь дело с балками или валами переменной жесткости при неравномерном распределении масс. В этих условиях определение частот собственных колебаний изложенными выше методами оказывается громоздким и более предпочтительным является приближенное решение. Ниже мы рассмотрим наиболее распространенный из существующих приближенных методов — метод Релея. [c.485]

Рассмотрим модифицированный метод расчета статических производных устойчивости на основе применения коэффициентов присоединенных масс, который дает возможность выявить влияние на эффективность оперения ежи- [c.169]

Погрешность энергетического метода, как показал Рэлей, по сравнению с точными методами невелика и составляет около 0,1%. Более существенным является то, что при расчете не учитываются такие факторы, как податливость и нелинейное расположение опор, влияние присоединенных масс, гироскопический эффект, которые существенно влияют на критическую частоту вращения. [c.203]

МРК, имеющего окружную скорость на периферии 514 м/с, показывают, что максимальный уровень напряжений в основной части диска при температуре рабочего тела 553 К составляет около 400 МПа. В сплошных кольцевых участках у центра и периферии диска прочность определяется окружными напряжениями, которые значительно превышают радиальные. В области диска между окнами происходит перераспределение напряжений. Превалирующими становятся радиальные напряжения, и напряженное состояние близко к случаю простого растяжения. Это полностью согласуется с результатами экспериментальных исследований дисков с круглыми эксцентричными отверстиями. Прочность диска в области трапециевидных окон определяется не окружным, а радиальными напряжениями. Оценка прочности диска методом двух расчетов с учетом присоединенных масс окон и лопаток дает в области окон уровень радиальных напряжений меньший, чем окружных, т. е. имеется качественное отличие от, результатов, полученных МКЭ. Вместе с тем точные расчеты (рис. 2.29) показывают, что радиальные напряжения в районе окон не превышают допустимых. [c.106]

Эффективность М.-с. как метода молекулярного анализа резко возрастает при его комбинации с др. методами, особенно с хроматографией (присоединение масс-спектрометра к выходу газового или жидкостного хроматографа). Такие системы применяются в фармакологии, биологии и др., а также для определения загрязнений окружающей среды. При этом мни. кол-ва детектируемых веществ составляют Ю г. [c.58]

В результате решения задачи можно общими методами найти силы, действующие на профиль, и присоединенные массы для различных движений профилей. Мы не останавливаемся на этих вопросах, отсылая с ними к монографии Л. И. Седова [65]. [c.186]

В приведенных выражениях отброшены члены k , поскольку коэф( )ициент прн (присоединенная масса среды) для воздуха пренебрежимо мал (по сравнению с массой крыла). В случае крыла произвольной формы в плане и произвольно деформирующегося для определения аэродинамических воздействий известны методы, основанные на замене крыла вихревой поверхностью, индуцирующей поперечные скорости [c.486]

Для низких частот присоединенную массу можно рассчитать, пользуясь методами гидродинамики несжимаемой жидкости. С этой целью найдем кинетическую энергию поля вблизи краев отрезка трубы [c.74]

В случае малых колебаний лагранжевы методы предыдущих параграфов приводят к выводу о наличии присоединенной массы, из-за чего удлиняется период свободных колебаний, но затухания колебаний они не дают. Первое теоретическое исследование затухания свободных колебаний, вызванного вязкостью, было выполнено Стоксом в 1850 г. При этом Стокс пренебрегал конвекцией, что обосновано в случае достаточно малых колебаний, и линеаризовал уравнения движения. Вследствие этой линеаризации он получил логарифмический декремент определяемый как логарифм отношения амплитуд последовательных колебаний), который не зависит от амплитуды. Мы кратко изложим схему вычислений. [c.228]

Иллюстрация возможностей метода комплексных переменных представлена выражениями в форме вычетов для присоединенных масс двухмерного потока и действующих при этом силы и момента. [c.145]

Больщая часть вопросов и задач этой главы относится к нестационарной аэродинамике тел вращения. При этом линеаризованные решения основаны на понятии нестационарных источников (стоков) и диполей. Приводится также информация, связанная с определением нестационарных аэродинамических характеристик тел вращения по аэродинамической теории тонких тел, а также по методу присоединенных масс. Ряд задач посвящен определению аэродинамических характеристик тел вращения произвольной толщины при их установивщемся вращении вокруг поперечной оси и поступательном движении с очень большой сверхзвуковой скоростью. [c.475]

Используя метод присоединенных масс, определите производные коэффициента момента крена трехконсольной комбинации летательного аппарата, форма и размеры которого показаны на рис. 11.16. [c.601]

Используя метод присоединенных масс, вычислите производные устойчивости трехконсольного летательного аппарата, совершающего независимые движения тангажа и рыскания (без крена Иа,. = 0). Форма и размеры летательного аппарата показаны на рис. 11.15. [c.601]

Используя метод присоединенных масс, определите производные демпфирования при крене, гироскопические производные, а также производные, обусловленные силами Магнуса, для трехконсольной комбинации летательного аппарата (схема и размеры этой комбинации представлены на рис. 11.15). [c.602]

Используя метод присоединенных масс, определите производные устойчивости летательного аппарата в виде тонкой комбинации корпус — плюсобразное крыло — плюсобразное оперение , движущейся без крена и скольжения. Форма и размеры летательного аппарата показаны на рис. 11.14 и 11.17. [c.602]

Пример 2.4.1. Вычислим производные устойчивости первого и второго порядков от коэффициента момента тангажа по методу присоединенных масс для тонкой трехконсольной комбинации (рис. 2.2.3), движущейся равномерно ( = о). [c.181]

Рассмотрим расчет демпфирования при крене с учетом сжимаемости на основе модифицированного метода присоединенных масс (см. 2.3). В соответствии с (2.4.3) коэффициент демпфирования = -—4Лдз, следовательно, [c.187]

Лопатки могут быть радиальными или изогнутыми. Для нена-гружеиных колес или предварительной оценки используют метод присоединенных масс, основная идея которого заключается в представлении лопаток в виде осесимметричных распределенных боковых сил без учета изгиба основного диска [92, 107] или с учетом изгиба [56, 67]. В этом случае жесткость лопаток на растяжение не учитывают. При расчете диска на растяжение по формулам гл. 1 или при несимметричном меридиональном сечении при расчете диска на изгиб по формулам гл. 2 вводят приведенн] плотность материала [c.174]

Результаты расчета согласуются с данными экспериментов. Наибольшие напряжения также получены при экспериментах в районе подреза входной кромки лопатки. На рис. 6.12 двойными линиями показаны эпюры напряжений, определенные по методу присоединенных масс, а и]трихпунктирными линиями с двумя точками эпюры напряжений, определенные методом, изложенным в 17 этой главы. Оба метода дают удовлетворительное совпадение для напряжений срединной поверхности основного диска и недостаточно точно описывают напряженное состояние покрывающего диска и лопаток. [c.196]

Указанные свойства потенциала ускорений делают возможным его ярименение для непосредственного решения нестационарных задач. Г. С. Самойлович в 1961 г. нашел этим методом присоединенные массы и распределение давлений в решетке пластин без выноса при произвольных формах их колебаний через одну, причем использовал ряды из функций типа комплексной скорости обтекания решеток пластин, а также (при син- фазных колебания ) интегральные формулы теории тонкого крыла. [c.138]

Роль различных членов в правой части уравнения (2.44) стала очевидной благодаря сравнению результатов Чао с результатами oy [721], который пренебрег вторым и третьим членами, но учел влияние силы тяжести, и с результаталш Фридлендера [232], который пренебрег только третьим членом. Результаты сравнения представлены на фиг. 2.9. При р = 0,01, когда плотность твердой частицы много больше плотности жидкости, хорошее соответствие результатов обусловлено малостью вклада присоединенной массы, градиента давления и силы Бассе. Однако прп р = 0,5 нельзя ожидать точности от методов oy и Фридлендера. Этот случай будет рассмотрен позднее. В гл. 6 будет учтено отклонение траектории частиц от линий тока. Некоторые другие аспекты теории дисперсии прп движении сплошной среды обсуждались в работе Лпна [490]. [c.58]

Коррозионную активрюсть грунта определяют методом потери массы стальных образцов на установке, которая состоит из стальной банки, источника регулируемого напряжения постоянного тока и стального образца (рис. 48). Стальная банка должна иметь внутренний диаметр 80 мм и высоту 110 мм внутренняя поверхность днища изолируется слоем битума толщиной 6 мм. На боковой поверхности должна быть установлена контактная клемма для присоединения проводника. Источник тока должен иметь напряжение 6 В и обеспечивать силу тока до 1,5 А в течение 24 ч. [c.100]

Методы расчета присоединенных масс жидкости в подвижных полостях / С, Ф, Фещенко, И А, Луковский. Б. И, Рабинович и др, Киев, Наукова Думка, 1969. 250 с. [c.88]

Принимая во внимание естественное стремление наиболее полно отразить расчетной схемой реальную конструкцию и учесть большинство факторов, оказывающих влияние на изучаемое явление, с одной стороны, имаксимально упростить методику расчета, с другой стороны, в большинстве случаев приходится искать компромисс между двумя указанными тенденциями. Это тем более оправдано, если учесть почти всегда имеющуюся неопределенность в граничных условиях, различия в выполнении одинаковых конструктивных элементов, обусловленные допусками на изготовление, неточности в определении нагрузок и т. п. Ниже на примерах шахты и экрана реактора иллюстрируется инженерный метод оценки собственных частот цилиндрических оболочек, колеблющихся в щелевых каналах, заполненных жидкостью. Задача об определении присоединенных масс жидкости особенно важна при сравнительно небольших зазорах между колеблющимися элементами, так как в этом случае присоединенная масса жидкости может во много раз превышать массу самого элемента [7]. [c.150]

Определение разрушающей частоты вращения. Частоту вращения открытого радиального колеса определяют методами, изложенными в 12 гл. 4. Проведя упругопластический расчет для различной частоты вращения с использованием метода пристрелки, моишо определить разрушающую частоту гг по условию равенства эквивалентных напряжений в колесе пределу прочности ст материала (или пределу длительной прочности). Разрушающая частота вращения может быть также определена методами теории предельного равновесия по (4.30), (4.31), если вместо плотности материала р подставить величину р с учетом присоединенной массы по (6.1). [c.183]

Ван Деемтер и Ван дер Лаан [323] для анализа движения суспензии применили использованный метод перехода от уравнений, справедливых в микромасштабе, к осредненным уравнениям для общего случая двухфазных потоков. Они ввели (оставив неопределенной) объемную силу межфазового взаимодействия. В последующем силу межфазового взаимодействия определял Хинце [298], причем при ламинарном течении результирующие уравнения движения фаз совпадают с уравнениями (3.26), однако при этом вводилась дополнительная сила, отражающая эффект присоединенной массы. [c.28]

Так как движение сообщается неподвижной жидкости, то, когда тело движется через нее, кинетическая энергия всей системы обязательно больше, чем энергия одного тела. Ввиду того, что работа, производящая этот излишек энергии, должна поставляться телом, усилие на тело зависит не только от скорости, но и от ускорения. Таким образом, если временное изменение кинематических соотношений включается в функцию потенциала или тока безвихревого потока, то для определения кинетической энергии жидкости можно использовать форму уравнения Бернулли для неустановившегося двилеения. Кирхгоф упростил эту проблему, доказав, что полное усилие может быть выражено в членах присоединенных масс или приращений действительной массы тела, пропорциональных объему и плотности вовлеченной в дви-леение жидкости коэффициент пропорциональности изменяется с изменением формы тела. Тэйлор увеличил ценность понятия присоединенных масс, выразив их в членах особенностей, порождаемых телом. Наконец, Легалли установил прямое соотношение между силами, действующими на тело, и особенностями. Таким образом, если распределение особенностей задано или установлено одним из методов решения уравнений течения, как это сделано в следующем разделе, тогда силы и моменты могут быть определены непосредственно без нахождения распределения давления. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...