Непрерывные массы

Рассматривая непрерывные массы образованными из [c.251]

Непрерывные массы могут располагаться по лпнии, по поверхности или занимать некоторый объем. Наибольшее употребление имеют последние два случая. [c.252]

Поток жидкости состоит из совокупности элементарных струек, образующих непрерывную массу частиц, движущихся в каком-либо направлении. Поток может быть полностью или частично ограничен твердыми стенками (например, в трубопроводе или канале) и может [c.25]

Поток. Совокупность элементарных струек, представляющая собой непрерывную массу частиц, движущихся по какому-либо направлению, образует поток жидкости. Поток может быть полностью или частично ограничен твердыми стенками, например в трубопроводе или канале, и может быть свободным, например струя, выходящая из сопла гидромонитора. [c.26]

Закон изменения масс и уравнения непрерывности. Масса тела является его мерой инертности, т.е. масса определяет свойство сохранения движения. Элемент массы определяется формулой [c.136]

Поток жидкости, состоящий из совокупности элементарных струек, представляет собой непрерывную массу частиц, движущихся в каком-то направлении, и называется моделью струйчатого потока. Подобная модель широко используется в гидравлике. [c.29]

Используя уравнение непрерывности массы (10.4), запишем уравнение (15.62) для малых деформаций в виде [c.144]

Это неравенство является непосредственным следствием неравенств (12), утверждения (II) и абсолютной непрерывности массы как функции объема. Из (12) 2 мы видим также, что для семейства частей таких, что (х( )) 0, результирующая контактная сила, отнесенная к единице площади, стремится в пределе к нулю [c.126]

К этим уравнениям необходимо добавить два условия в точке М (рис. 1I5) условие непрерывности массы [c.358]

Большинство процессов, происходящих в атмосфере, можно описать как функцию величин, кратко рассмотренных в предыдущих разделах скорости ветра (т. е. горизонтальной и вертикальной составляющих), давления, температуры, плотности и влаж юсти. Поведение этих шести величин определяется шестью уравнениями уравнением состояния, первым законом термодинамики, уравнениями неразрывности (непрерывности) массы и влажности и уравнениями движения в горизонтальном и вертикальном направлениях. [c.19]

Здесь G, G t — расход массы сплошного и дискретного компонентов потока в поперечном направлении,вызванный крупномасштабными турбулентными пульсациями f— поверхность нагрева txt, v , и.гт — температуры и скорости компонентов потока в районе турбулентного ядра s, s t — касательные напряжения, относящиеся к непрерывной и дискретной среде потока. [c.188]

В заключение отметим, что данные о теплообмене потоков газовзвеси с одиночным шаром также важны для изучения и создания трехкомпонентных систем, состоящих, например, йз потоков газовзвеси и неплотной или плотной массы шаров. Подобные исследования планируются в нашей лаборатории. В случае, например, плотного слоя будет изучаться протекание комбинированного процесс — теплопереноса и фильтрации — с целью создания воздухонагревателя— фильтра непрерывного действия. Некоторые вопросы трехкомпонентных проточных дисперсных систем рассматриваются в [Л. 12, 288, 318, 324]. [c.244]

При пайке паяльниками основной металл нагревают и припой расплавляют за счет теплоты, аккумулированной в массе металла паяльника, который перед пайкой или в процессе ее подогревают. Для низкотемпературной пайки применяют паяльники с периодическим нагревом, с непрерывным нагревом и ультразвуковые. Рабочую часть паяльника выполняют из красной меди. Паяльник с периодическим нагревом в процессе работы периодически подогревают от постороннего источника теплоты. Паяльники с постоянным нагревом делают электрическими. Паяльники с периодическим и непрерывным нагревом чаще используют для флюсовой пайки черных и цветных металлов легкоплавкими припоями с температурой плавления ниже 300—350 °С. [c.241]

Особенностью свободной затопленной струи при турбулентном режиме течения является ее турбулентное перемешивание с окружающей неподвижной средой. По мере продвижения вперед струя увлекает за собой все большую массу неподвижной среды, которая тормозит течение на границе струи. В результате подторможенные частицы струи вместе с увлеченными ими частицами окружающей среды (присоединенной массой) образуют турбулентный пограничный слой, толщина которого по мере удаления от начального сечения непрерывно возрастает. При этом происходит непрерывное сужение центрального ядра струи (ядра постоянных скоростей) до полного ее исчезновения, а пограничный слой распространяется на все сечение струи. Таким образом, размывание струи сопровождается не только ее расширением, но и уменьшением скорости по оси (рис. 1.46). [c.49]

Из этого равенства следует, что масса струи увеличивается во столько раз, во сколько раз уменьшается средняя квадратичная скорость. Так как вдоль свободной затопленной струн средняя скорость непрерывно снижается, масса струи непрерывно возрастает (ядро постоянной массы соединяется с присоединенной массой), а кинетическая энергия уменьшается. [c.49]

Обеспечение непрерывной работы автоматически действующих установок и шаговых конвейеров требует автоматизации питания их заготовками или деталями. Эту задачу выполняет загрузочное устройство, которое имеет накопитель для хранения запаса заготовок и отсекатель для отделения от всей массы одной заготовки с подачей ее в рабочую зону в строго ориентированном положении. Накопители бывают магазинные и бункерные. [c.29]

Второй вид потока называется турбулентным, в нем непрерывно происходит перемешивание всех слоев жидкости. Каждая частица потока, перемещаясь вдоль канала с некоторой скоростью, совершает различные движения перпендикулярно стенкам канала. В связи с этим поток представляет собой беспорядочную массу хаотически движущихся частиц. Чем больше образуется пульсаций, завихрений, тем больше турбулентность потока. При переходе ламинарного движения в турбулентное сопротивление от трения в канале возрастает. [c.402]

После применения этой формулы из (1.1.4) в области непрерывного движения следуют дифференциальные уравнения массы каждой составляющей [c.15]

В случае машин напряженного класса, вроде транспортных, задача сложнее. Требования габаритных размеров и массы заставляют повышать расчетные напряжения, вследствие чего вероятность поломок увеличивается. Однако непрерывное совершенствование упрочняющей технологии и уточнение методов расчета позволяют и в данном случае устранить или значительно отодвинуть прочностные лимиты долговечности. [c.28]

Наряду с использованием исходных резервов следует непрерывно совершенствовать машину, пользуясь появляющимися с течением времени технологическими и конструктивными приемами и добиваясь снижения массы, энергоемкости, повышения долговечности, надежности, степени автоматизации, увеличения удобства обслуживания. [c.59]

Пример 1. Динамика химического реактора [4]. Рассмотрим модель химического реактора, который представляет собою открытую гомогенную систему полного перемешивания. В такой системе происходит непрерывный массо-и теплообмен с окружающей средой (открытая система), а химические реакции протекают в пределах одной фазы (гомогенность). Условие идеального перемешивания позволяет описывать все процессы при помощи дифференциальных уравнений в полных производных. Предположим, что рассматриваемый химический реактор — эго емкость, в которую непрерывно подается вещество А с концентрацией Хд и температурой г/ ). Пусть в результате химической реакции А В h Q образуется продукт В и выделяется тепло Q, а смесь продукта и реагента выводится из системы со скоростью, характеризуемой величиной X. Тепло, образующееся в результате реакции, отводится потоком вещества и посредством теплопередачи через стенку реактора. Условия теплопередачи характеризуются температурой стенки у и коэффициентом со. Для составления уравнений динамики химического реактора воспользуемся законами химической кинетики, выражающими зависимость скорости химического превращения от концентраций реагирующих веществ и от температуры, законом сслранения массы (условие материального баланса), а также законом сохранения энергии (условие теплового баланса реактора). [c.53]

Исследование закономерностей трения в вакууме привело к пониманию того, что при данной совокупности конкретных условий на процессы трения и схватывания заметное влияние оказывают не только степень разрежения, но и такие факторы, как состав остаточных газов, концентрация активных составляющих, кинетика взаимодействия газов с поверхностью трения [4, 5]. Поэтому при исследовании влияния вакуума на фрикционные свойства материалов перспективны непрерывные масс-спектрометри- [c.27]

Пока в этих суммах имеется конечное число раздельных и бесконечно тонких вихревых колец, мы под гп, т ъ ф можем подразумевать только те части этих величин, которые обусловлены присутствием других колец. По если представить себе, что пространство непрерывно заполнено бесконечно болыпим числом таких колец, то ф будет потенциальная функция непрерывной массы, а ги и т — производные этой потенциальной функции. Известно, что назначение такой функции, и ее производных, массы, заключенные в бесконечно малом объеме, окружающем соответственную точку, оказывают бесконечно малое влияние в сравнении с массами, лежащими на конечном расстоянии . Если поэтому мы перейдем от сумм к интегралам, то можем под гп, т иф подразумевать полное значение этих величин в соответственной точке и положить [c.37]

Изменение частицы, несмотря на полную произвольность движущейся жидкой массы, (ювершается всегда по некоторым простым законам, что происходит от непрерывности функций, характери.зующих движение жидкости. Вот какими словами выражает Бертран это влияние непрерывности На шфвый взгляд кажется невозможным исследование движения системы, точки которой друг от друга независимы и образуют непрерывную массу, плотность и форма которой могут изменяться каждое мгновение, так как индивидуальное движение каждой точки вполне произвольно. Но непрерывность функций является здесь, как всегда, условием весьма существенным и позволяет обнаружить между скоростями некоторые простые законы, подобно тому как непрерывность поверхностей дает всем известные теоремы о радиусах кривизны, несмотря на полную произвольность поверхности . Простые законы, о которых говорит геометр. [c.12]

Плотность. Плотность, или удельная масса, есть масса, содержащаяся в единице объема. Масса изменяется непрерывно, и это свойства приводит нас к принципу непрерывности массы. Однака в специальных случаях в определенных точках жидкости возникают разрывы непрерывности, порождающие кавитации. [c.8]

Характерной особенностью машин непрерывного действия явл ется перемещение грузов непрерывным потоком по одной строго опр< деленной трассе. Перемещаемый груз (обычно насыпной) располаг ется на рабочем органе сплошной непрерывной массой или отдельным порциями в рабочих сосудах (ковшах, коробах), движущихся посл( довательно. Загрузка и разгрузка рабочих органов таких машин пр( изводится во время их движения. [c.6]

Примерами механизмов, где имеется взаимодействие звеньев с сыпучими телами, являются вагоноопрокидыватели, скиповые подъемники, погрузочные машины в горной промышленности, землеройные машины, автоматические весы периодического действия, весовые дозаторы непрерывного действия и другие. Be ь ta распространенными являются механизмы с переменными массами, где рабочий орган взаимодействует с различными гибкими материалами. Сюда относятся различные моталки и разматыватели прокатных, плющильных и волочильных станов, канатовьющие машины, текстильные и полиграфические машины и т. п. [c.363]

Для всех сталей и сплавов, помимо указанных выше способов, рекомендуется также способ, основанный на восстановлении окислов атомарным водородом. В этом случае образцы после испытания погружают в ванну с расплавленным металлическим натрием, через который непрерывно продувают сухой аммиак. Температура расплава 350—420° С, длительность процесса 1—2 ч. Выбранный режим обработки необходимо проверять на неокис-ленном образце. Контрольный неокисленный образец не должен изменять свою массу в течение времени, соответствующего выбранному режиму удаления продуктов окисления. [c.441]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Массовые расходы жидкости во входном и выходном отверстиях должны быть одинаковыми, вся присоединенная масса перед выходом из аппарата отделяется от основного ядра струи (ядра постоянной массы) и возвращается к входному отверстию, увлекая окружающую среду. Таким образом, вся среда, заполняющая объем, начинает участвовать в циркуляционном движении вне струи происходит непрерывный перенос ксшичества движения и вещества. [c.327]

Рассмозрим главные особенносзи, связанные с изменением массы, на примере движения одной точки переменной массы. Точку переменной массы примем за геометрическую точку С конечной массой, непрерывно изменяющейся в процессе движения. Вместо точки можно рассматривать также тело переменной массы, если оно совершает поступательное движение. [c.552]

Определить время непрерывной работы редуктора до момента, когда температура масла в редукторг достигнет 90 С. Редуктор передает мощность Ni= = 14 кВт, имеет коэффициент полезного действия = 0.74. поверхность охлаждения >1 = 1.2 м . Коэффициент теплопередачи /<" .= 16 Вт/м -град. коэффициент, учитывающий теплоотвод в илиту, ч1) = 0,2. Масса редуктора Gi = 600 кг, масса заливаемого масла Gj = 5 кг. Теплоемкости соответственно q — 0,5Х XlQs Дж/кг-град и j = 1,68-10= Дж/кг-град. [c.250]

С возрастанием а при одновременном увеличении О массовые и жесткостпые характеристики детали непрерывно улучшаются. Увеличение наружного диаметра, требуе.мое условием равиоирочиости, вначале крайне незначительно Даже при а = 0,1 наружный диаметр должен быть увеличен. только на 10%, тогда как масса детали при этом снижается на 40%. Момент инерции уве.тичнвается но такой же закономерности, как п наружный диаметр. [c.106]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...