Цикл изолированный

Цикл изолированный 44, 45 ---неустойчивый, устойчивый 44, 45 [c.479]

Если замкнутая траектория на фазовой плоскости является изолированно , она называется предельным циклом. Наличие устойчивого предельного цикла на фазовой плоскости говорит о том, что в системе возможно установление незатухающих периодических колебаний, амплитуда и период которых в определенных пределах не зависят от начальных условий и определяются лишь значениями параметров системы. Такие периодические движения А. А. Андронов назвал автоколебаниями, а системы, в которых возможны такие процессы, — автоколебательными [ 1 ]. В отличие от вынужденных или параметрических колебаний, возникновение автоколебаний не связано с действием периодической внешней силы или с периодическим изменением параметров системы. Автоколебания возникают за счет непериодических источников энергии и обусловлены внутренними связями и взаимодействиями в самой системе. Одним из признаков автоколебательной системы может служить присутствие так называемой обратной связи, которая управляет расходом энергии непериодического источника. Из всего сказанного непосредственно следует, что математическая модель автоколебательной системы должна быть грубой и существенно нелинейной. [c.46]

Прямой обратимый и необратимый циклы можно осуществить в системе, которая содержит источник теплоты высокой температуры Tj, охладитель низкой температуры и рабочее тело и является изолированной [не обменивается с окружающей средой ни теплотой (dQ = 0), ни работой (с1У = 0)] (рис. 5.8). [c.66]

Обратимый и необратимый циклы Карно в изолированной системе. В обратимом цикле Карно теплота подводится от источника с высокой температурой к рабочему телу с температурой Т[ в изотермическом процессе а-Ь. Только часть теплоты затрачивается на совершение работы I. Другая часть теплоты [c.66]

Ранее в настоящей главе было показано, что энтропия изолированной системы возрастает как при осуществлении в ее рамках необратимых разомкнутых, так и круговых процессов (циклов). Нетрудно показать, что одновременно с возрастанием энтропии изолированной системы ухудшается качество энерпш, происходит деградация энергии, [c.69]

Свойство изолированной термодинамической системы. Физический смысл энтропии. Толкование второго закона термодинамики. Рассмотрим изолированную термодинамическую систему, состоящую из источника теплоты с температурой Г], холодильника с температурой Tj < Г, и рабочего тела, которое совершает обратимый цикл Карно между источником теплоты и холодильником. В этом случае максимальная работоспособность системы равна [c.66]

Однако выражение (69) или (75) показывает, что для любого обратимого цикла, совершаемого машиной в изолированной системе, справедливо равенство [c.56]

Следовательно, если в изолированной системе между двумя источниками теплоты осуществляется необратимый цикл, то энтропия системы возрастает [c.57]

Рассмотрим теперь, как изменяется энтропия в необратимом цикле не ограничиваясь, однако, при этом только рабочим телом, а учитывая ь целом изолированную термодинамическую систему, состоящую из верхнего источника тепла, рабочего тела и нижнего источника тепла. [c.65]

Рассмотрим изолированную термодинамическую систему, в которой тепловой двигатель совершает прямой круговой процесс. Сообщенное в этом цикле рабочему телу тепло должно быть равно совершаемой им работе Iq, т. е. до = /о, так как для замкнутого цикла Аи = 0. Если допустить, что до <. Iо, то можно было бы создать вечный двигатель первого рода. Если допустить, что до > 0. имело бы место бесследное исчезновение энергии в количестве до — /fl. Оба эти допущения противоречат первому закону термодинамики, а поэтому следует, что в данном случае действительно до 1о- [c.25]

Большинство лабораторных циклических испытаний проводится в условиях постоянной амплитуды напряжений, в то время как усталостное нагружение в условиях эксплуатации происходит при переменной амплитуде или даже при совершенно случайном нагружении. Стандартные исследования по накоплению повреждений касаются соотношений между долговечностями в условиях постоянной и меняющейся амплитуды. Многочисленные критерии накопления повреждений, предложенные для металлов, отражали попытки связать развитие поврежденности с числом прошедших циклов. Большинство критериев связывает поврежденность с отношением числа циклов пШ, т. е. числа прошедших циклов к ожидаемому числу циклов до разрушения при той же постоянной амплитуде напряжений. Это происходит потому, что в металлах единственным легко обнаруживаемым видом повреждения является изолированная трещина, развивающаяся на последней стадии испытания. [c.352]

И сопротивление материалов, и строительная механика и прочность конструкций развиваются не изолированно от других дисциплин. И наиболее тесно они связаны с теорией упругости. Влияние этой науки на развитие прочност-иого цикла механики носит принципиальный характер. [c.8]

Рис. 17.17. Особые точки на фазовой плоскости а) центр, б) седло в) фокус (устойчивый). г) фокус (неустойчивый) д) узел (устойчивый) е) узел (неустойчивый) ж, э) изолированные циклы (устойчивый и неустойчивый). Об устойчивости и неустойчивости см. ниже.

Теплообменные аппараты. В реакторах тппа PWR с мягким регулированием применяются парогенераторы с трубками из нержавеющей стали и инконеля, Монель использовался в реакторе Дуглас Пойнт и предполагается его использование в реакторе Пикеринг. Подогреватели питательной воды и конденсаторы в PWR обычной конструкции, так как они находятся во втором контуре, изолированном от первого. В BWR подогреватели питательной воды и парогенераторы (двойной цикл) представляют серьезную проблему с точки зрения выбора материалов из-за переноса продуктов коррозии в реакторную систему и отложения в активной зоне реактора [2]. Нержавеющая сталь обычно выбирается в качестве материала для подогрева- [c.227]

Сопоставляя демпфирующее влияние нелинейного члена уравнения и дестабилизирующее влияние линейного члена, мы, в сущности, имеем в виду изменение энергии системы вследствие работы, совершаемой различными составляющими силы трения. Линейная составляющая совершает положительную работу, т. е. вносит энергию в систему, а нелинейная составляющая совершает отрицательную работу, т. е. уменьшает энергию системы. При стационарных автоколебаниях приток энергии компенсирует ее расход (в среднем за один колебательный цикл) и система внешне ведет себя так, как если бы она была консервативной здесь полезно напомнить, что фазовые траектории консервативных систем также представляют собой замкнутые кривые, геометрически похожие на кривую предельного цикла, изображенную на рис. VI. , б. Но, конечно, сходство это только внешнее предельный цикл представляет собой изолированную замкнутую фазовую траекторию, и в ее окрестности нет других замкнутых траекторий, тогда как замкнутые фазовые траектории свободных колебаний консервативных систем сплошным][образом заполняют фазовую плоскость . [c.287]

В более сложных автоколебательных системах может существовать несколько предельных циклов однако и в этих случаях предельные циклы представляют собой изолированные фазовые траектории. [c.287]

Разбиение нетривиально, так как из рассмотрения исключены изолированные точки. Связность классов разбиения следует из связности исходных циклов, частями которых являются АР, В - [c.243]

Наряду с комбинированными установками, предусматривающими непосредственный контакт пароводяного рабочего тела с продуктами сгорания, известны установки и без такого контакта. Каждое рабочее тело движется в них по самостоятельному, изолированному контуру, а взаимодействие между рабочими телами осуществляется лишь в форме теплообмена в аппаратах поверхностного типа. Такое решение оправдывается рядом факторов, например, необходимостью увеличить интервал между средними температурами подвода и отвода тепла, утилизировать в одном цикле тепло, неизбежно отводимое из другого цикла, и т. д. [c.14]

В цикле Ранкина сухого насыщенного пара повышение начальной температуры сопровождается повышением начального давления. Влияние начальной температуры нельзя рассматривать изолированно от влияния начального давления. [c.76]

Возрастание энтропии системы связано с тем, что энтропия рабочего тела за цикл не изменяется, а уменьшение энтропии горячих источников меньше по абсолютной величине, чем увеличение энтропии холодных источников тепла. Таким образом, в результате осуществления необратимого цикла энтропия изолированной системы возрастает. [c.87]

Когда мы говорим о работоспособности тепла, изолированную систему следует рассматривать состоящей из двух источников тепла (горячего и холодного) и рабочего тела, совершающего цикл. В качестве холодного источника, как и раньше, мы будем рассматривать среду с ее практически неизменными параметрами Гц и Ро > в качестве горячего источника обычно (но не всегда) рассматривается бесконечно большой источник, имеющий, следовательно, неизменную температуру Т . [c.105]

Уравнение (3-180) имеет универсальное значение, в частности, для изолированной системы, состоящей из двух источников тепла и рабочего тела, совершающего цикл. [c.107]

Поскольку, как отмечено выше, энтропия рабочего тела в цикле не изменяется, то очевидно, что разность величин Д- юл и Д гор представляет собой изменение энтропии всей рассматриваемой изолированной системы [c.108]

Технология получения магнитодиэлектриков во многом близка к технологии получения спеченных изделий (рис. 66). Однако после проведения всего технологического цикла отдельные частицы порошка ферромагнетика продолжают оставаться в магнитодиэлектрике изолированными друг от друга, полностью сохраняя свои первоначальные очертания (рис. 67). [c.219]

За последние годы вьшолнен цикл исследований электронных состояний О-вакансий в корунде [87—95] в большинстве случаев — с использованием эмпирических или полуэмпирических кластерных расчетных схем [87—94]. Были рассмотрены зарядовые состояния изолированной кислородной вакансии (Го), дивакансии (Го-Го) в модели и Г-центров (захват Гц одного или двух эле- [c.131]

Утверждение б) теоремы теперь следует нз того, что орбита любого исчезающего цикла изолированной особенноств [c.176]

На фигуре изображена схема переходов, связанных с бифуркациями равновесий моторной подсистемы (2.5) при изменении свободного параметра ц,, для случая Ra = 1, а = 4, I2 = -0.6688, а = 10 и ц,, > О (значения отношения угловых скоростей цилиндров Q и числа Рейнольдса X таковы, что точка (I2, X) расположена выше нейтральных кривых, соответствующих как монотонной, так и колебательной потере устойчивости неизотермического течения Куэтта). Одинарными линиями нарисованы. /-симметричные равновесия, двойными -. /-связанные пары равновесий. Устойчивые равновесия изображены сплошными линиями, неустойчивые - штриховыми. Лежащие на инвариантных плоскостях равновесия (3.1)-(3.7) отмечены соответственно цифрами 1-7, а. /-связанные пары равновесий общего положения - цифрами 8-9 (в рассматриваемом случае существует не более двух пар таких равновесий). Кружками отмечены точки, в которых от равновесий ответвляются предельные циклы - изолированные периодические решения моторной подсистемы (каждому такому решению соответствует, вообще говоря, трехчастотный квазипериодический режим движения жидкости). Бифуркационные значения параметра 0,,. представлены ниже [c.105]

Рассмотрим изолированную систему, состояш,ую из горячего источника с температурой Ti, холодного источника (окружающей среды) с температурой То и рабоче1-о тела, совершающего цикл. [c.29]

Если в изолированной системе имеются рабочие тела с различными температурами, то в такой системе рабочее тело с более высокой температурой может произвести работу (в идеальном случае путем неоднократного повторения цикла Карно), В результате такого процесса температуры теплоотдатчиков будут понижаться, а температуры теплонриемников — повышаться. Когда эти температуры сравняются, дальнейшее получение работы прекратится. Следовательно, получение работы связано с переходом изолированной системы из неравновесного состояния в равновесное, [c.125]

Таким образом, механическая квазипериодичность замкнутой системы и ее макроскопическое поведение (необратимое приближение к равновесию и пребывание в нем) сосуществуют одновременно и не противоречат друг другу. Вследствие обратимости движения атомов газа его макросостояние столь же часто будет самопроизвольно отклоняться от равновесного состояния, как и возвращаться в него на пути цикла Пуанкаре при механической квазипериодичности. И всякий раз на ограниченном временном интервале макроскопического возвращения системы к равновесию процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. На интервале же отклонения системы от равновесия ее энтропия будет уменьшаться. Если, однако, отклонение системы от равновесия в некоторый момент времени было вызвано внешним вмешательством, то начиная с этого момента в изолированной системе с наибольшей вероятностью возникнет необратимый процесс. [c.126]

В цикле с необратимыми процесеами энтропия изолированной системы увеличивается. [c.31]

Соотношения (75), (77) справедливы лишь для обратимых циклов. В действительности циклы образуются необратимыми процессами н поэтому сами являются необратимыми. Любой необратимый цикл можно осуществить в изолированной системе, состоящей на трех элементов высшего источника с температурой Т , низшего источника с температурой <С Ту и рабочего тела. За счет процесса теплообмена теплота начнет переходить от тела с большей температурой Г, к телу с меньшей температурой Т . Нетрудно убедиться, что энтропия такой системы будет увеличиваться. Действительно, если от первого тела ко второму переходит количество теплоты Ад, то удельная энтропия первого тела уменьшится на бч, = — Ад1Ту, а второго гела увеличится на бч., =- -Ь А(] Т.у. Изменение удельной энтропии изолированной системы в целом составит [c.55]

Выражения (71), (75), (77) для обратимых и (86), (91) и (92) для необратимых циклов и процессов являются наиболее общими математическими (формулировками второго закона термодинамики. Все они содержат новую тер.модинамическую величину — энтропию, поэтому второй закон термодинамики можно назвать законом возрастания эптропии, в то время как первый закон — законом сохранения энергии системы. Энергия изолированной системы постоянна, а энтропии [)астет. У казанные выше выражения второго закона термодинамики в обобщенной (форме характеризуются неравенствами (87), (90) и (91), представлсишчми в (форме [c.61]

ГТУ замкнутого типа, в которых может сжигаться любое топливо, оказались пока металлоемкими, громоздкими и дорогими. Поэтому практически используются только ГТУ открытых циклов. Они могут применяться не только в качестве пиковых установок, но и для покрытия основной нагрузки в изолированных энергосистемах малой мощности, в конечных пунктах тупиковых линий электропередач для эпергоснабн-гения потребителей и для поддержания частоты в сетях, на трассах магистральных газопроводов и нефтепроводов [103]. [c.159]

В некоторых случаях (автоколебательные систехмы с одной степенью свободы, о которых говорится ниже) на фазовой плоскости имеют место так называемые изолированные циклы — [c.44]

Парогенераторы Дрезденской АЭС (США). На Дрезденской станции мощностью 180 Мет с кипящим водяным реактором применен пароводяной цикл двух давлений с регенеративным подогревом питательной воды. Первичный пар давлением 70 ата в количестве 640 т1час образуется непосредственно в реакторе, откуда через барабан-сепаратор и влагоотделитель поступает в первую ступень турбины. Вода из барабана-сепаратора при температуре насыщения подается циркуляционными насосами к парогенераторам, где за счет ее охлаждения образуется пар второй ступени давления (35,7 ата) в количестве 540 ml час [125]. Эта ступень состоит из четырех независимых циркуляционных петель с парогенератором и циркуляционным насосом. Каждая петля размещается в изолированном боксе с биологической защитой. Станция может работать при отключении одной или двух петель. [c.52]

Профессор А. Гухман, исследуя проблему обоснования энтропии, приводит доказательство антиклаузиуса , строя его на следующем постулате невозможен сам собой переход тепла от источника с более высокой температурой к телу с более низкой температурой [7]. Дальнейшие рассуждения аналогичны выкладкам Клаузиуса, и в результате получается тот же вывод к.п.д. машин, работающих по циклу Карно, равны. Таким образом, постулируя разные невозможности, получаем один и тот же результат. Следовательно, постулат Клаузиуса не может быть основанием для введения функции энтропии. Строгим основанием рассуждений Клаузиуса явился бы следующий постулат невозможна передача тепла с верхнего уровня на нижний и с нижнего на верхний в условиях обратимого изолированного процесса . Но этот принцип становится ясным только после анализа цикла Карно с привлечением к анализу функции энтропии и не может постулироваться а priori. [c.44]

Полученную после удаления изолированных точек и незамкнутых кривых эквидистанту с самопересечениями будем рассматривать как сеть, т. е. как плоский неориентированный граф G. Вершинам графа G являются точки самопересечения экв ди-станты, дугами — части эквидистанты, заключенные между точками самопересечения. На сети имеются максимальный цикл Стах и минимальные циклы mln. На рис. 78 выделены цикл Ст , состоящий из двух ребер, и min, который состоит из одного ребра. [c.247]

Трудности массового внедрения более совершенных систем оптимизации объясняются их непроработанностью, изолированным рассмотрением и применением каждой группы методов независимо от остальных и отрывом систем оптимизации от жизненного цикла изделия. [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...