Ранкина цикл

Работа 20, 21, 24. 51 внутренняя 135 механическая 51 полезная 169, 170 потерянная 250 обратимая 130, 214 электрическая 55 Равновесие мембранное 343, 351 механическое 29 неограниченное 420 термодинамическое 35 химическое 40, 340, 350 Ранкина цикл 238 [c.478]

Рычажные прессы — см. Прессы рычажные Ранкина-Клаузиуса цикл 1 (1-я) — 481 [c.247]

В цикле Ранкина сухого насыщенного пара повышение начальной температуры сопровождается повышением начального давления. Влияние начальной температуры нельзя рассматривать изолированно от влияния начального давления. [c.76]

Для паросиловых установок, работающих по циклу Ранкина, для получения термического к. п. д. надо взять отношение полезной работы к подведенному в верхнем источнике теплу [c.23]

Изменение к. п. д. цикла Ранкина при разных давлениях и сохранении температуры пар.-г 400 [c.26]

К. п. д. цикла Ранкина в % 36,7 37,5 40, S 42,4 Повышения к. п. д. на 10 am [c.26]

Изменение к. п. д. цикла Ранкина при разных температурах пара и сохранении давления пара 29 ата [c.26]

К. п. д. цикла Ранкина в % 36,7 37,3 37,9 38,9 Повышение к. п. д. на 10%по- [c.26]

С повышением давления пара при сохранении постоянной температуры к. п. д. цикла Ранкина сначала возрастает быстро, а затем медленнее. Повышение к. п. д. цикла при из-метении давления с 90 до 226 ата, т. е. в 242 раза, составляет всего 1,6%. [c.26]

С повышением температуры пара при сохранении постоянного начального давления пара к. п. д. цикла Ранкина повышается почти равномерно. Это повышение для давления пара 29 ата равно 0,15% на каждые 10° повышения температуры пара. [c.26]

Жидкометаллические теплоносители перспективны также для космических энергетических установок, от которых требуются длительная надежная работа, минимальные веса и габариты. Оптимальным вариантом для значительного диапазона мощностей является машинный способ преобразования энергии с использованием ядерного реактора, охлаждаемого жидким металлом, и турбины, работающей по циклу Ранкина. [c.73]

Здесь т = Тд Т — отношение предельных температур газовой ступени цикла за и перед турбиной т р — к. п. д. цикла Ранкина [c.62]

При простой схеме и начальной температуре газовой ступени Г1 = 800 4-1000° С (в паровой ступени цикл Ранкина) = = 0,50 4-0,62. [c.62]

Следует подчеркнуть, что ранее, в 11-2 и 11-3 эффективный абсолютный к. п. д. теплосиловой паротурбинной установки сравнивался с термическим к. п. д. эталона , т. е. обратимого цикла Карно осуществляемого в том же, что и цикл Ранкина, [c.376]

Фиг. 2. Циклы тепловых двигателей а — цикл Карно б — цикл Ранкина на насыщенном паре й — цикл Ранкина на перегретом паре.

Нетрудно убедиться, что цикл Карно имеет действительно более высокий к. п. д. по сравнению с циклом Ранкина, так как в нем все тепло подводится при высшей температуре, а отводится при низшей температуре, что обеспечивает максимальную для данного температурного диапазона величину отношения полезной работы цикла к затраченному теплу. [c.12]

Как известно, в паровых двигателях используется не цикл Карно, а цикл Ранкина, в котором при насыщенном паре изотермы совпадают с изобарами, адиабата расширения протекает, как и в цикле Карно, и лишь адиабата сжатия заменена участком нижней пограничной кривой (фиг. 2, б). [c.12]

Протекание изобар и нижней пограничной кривой для каждого рабочего тела (фиг. 2, и в) определяется его физическими свойствами. Следовательно, в отличие от цикла Карно, к. п. д. цикла Ранкина зависит от выбора рабочего тела. Угол наклона участка ВС нижней пограничной кривой между температурами и зависит от теплоемкости С рабочего тела в жидкой фазе. Величина [c.12]

Для первого рабочего тела к. п, д. цикла Ранкина при насыщенном паре будет [c.13]

Фиг. 3. Отклонение цикла Ранкина от цикла Карно при различных рабочих телах.

Для ртутного пара в интересующем нас практически температурном интервале величина (п = 2000 — 2500, тогда как для водяного пара <0 = 600 — 300 и резко падает с повышением давления и температуры. Следовательно, именно с переходом к высокому давлению отклонение цикла Ранкина для водяного пара от цикла Карно будет сказываться в максимальной степени. [c.13]

Для ртутного пара при одинаковых верхнем и нижнем температурных пределах отклонение цикла Ранкина от цикла Карно значительно меньшее, чем для водяного пара. [c.14]

Фиг. 4. Отклонение цикла Ранкина от цикла Карно при насыщенном и перегретом водяном паре с начальным давлением 30 ата.

Отношение к. п. д. цикла Ранкина к к. п. д. цикла Карно можно было бы назвать термическим относительным к. п. д. цикла, так как цикл Карно имеет наивысший к. п. д. при данных Tj и Т . [c.14]

В табл. 1 приведены значения термического относительного к. п. д. цикла Ранкина на насыщенном паре при различных начальных давлениях водяного пара и при конечной температуре 28° С. [c.14]

При перегретом паре термический относительный к. п. д. цикла Ранкина еще ниже, как это показано в табл. 2. [c.15]

При насыщенном паре к. п. д. цикла Ранкина мог бы приблизиться к к. п. д. цикла Карно при бесконечно большом числе отборов для регенеративного подогрева питательной воды. В этом случае линии СВ и DE были бы эквидистантны и площадь полезной работы (фиг. 2, б) была бы эквивалентна площади полезной работы в цикле Карно. Такой же результат мог бы быть достигнут также применением во всем диапазоне температур 7, — такого рабочего тела, у которого наклон [c.16]

Если мы построим в Т—5-диаграмме цикл Ранкина для ртутного пара, то площадка между начальной и конечной изотермами и участком пограничной кривой и адиабаты расширения ртутного пара даст полезную работу 1 нг ртутною пара. Чтобы определить суммарную работу ртутно-водяного бинарного цикла, нужно умножить работу 1 кг ртутного пара на число т, выражающее соотношение расходов ртутного и водяного пара, а затем прибавить к работе, совершаемой 1 кг водяного пара Ч [c.20]

Ив этой формулы видно, что к. п. д. выработки электроэнергии элёктростанции всегда ниже термического к. п. д. цикла Ранкина, применяемого на данной станции, так как все множители в произведении формулы (23) меньше 1. Чем выше техническое совершенство оборудования станции и качество ее экс-плоатации, тем ближе величина подходит к значению v [c.24]

Если перемножить все к. п. д., указанные в лоследней графе табл. 3, то получим величину порядка 0,75. Следовательно, наиболее совершенные современные тепловые электро-станции способны превратить в электроэнергию до V4 того тепла, которое в идеальном двигателе, работающем по циклу Ранкина, может быть превращено в механическую энергию. [c.24]

В таблице приведены к. п. д. цикла Ранкина и соответствующие им расходы тепла на выработку 1 квтч, для действующих в настоящее время в СССР начальных параметров-пара (давление р =26 а/гад, температура = =400°), а также принятых для вновь запроектированного в СССР оборудования на 35 ата,. 435° и на 90 ата, 480°. В столбце 7 для сравнения указаны значения к. п. д. цикла Ранкина для критического давления водяного пара 225 ата и предельной температуры пара, на которую в настоящее время построены единичные агрегаты, 550°. [c.25]

На каждой электростанции имеются тепловые потребители, которые 1Могут быть удовлетворены паром сравнительно низкого давления. Небольшое количество тепла требуется для отопления и вентиляции станции и для бытовых целей. Однако значительно большим потребителем является самый процесс приготовления рабочего тела станции. В цикле Ранкина конденсат турбин поступает с теплосодержанием в котельную и перед поступлением в паровой котел предварительно подогревается дымовыми газами в водяном экономайзере. [c.39]

В США ведутся исследования космической установки SNAP-50/SPUR мощностью 300—1000 кВт с реактором, охлаждаемым жидким литием. Имеется несколько вариантов установки, различающихся вторым контуром и контуром охлаждения радиатора. Выполненные фирмой Пратт-Уитни расчеты показали, что минимальный удельный вес установки при выбранной температуре жидкого металла 1100° С обеспечивается системой, работающей по циклу Ранкина. [c.75]

При насыщенном паре к. п. д. регенеративного цикла значительно ближе к к. п. д. цикла Карно, чем у цикла Ранкина при тех же температурных пределах. При бесконечно большом числе огъемов к. п. д. регенеративного цикла мог бы достигнуть величины к. п. д. цикла Карно. При перегретом же паре применение регенеративного подогрева воды не может дать такого значительного эффекта. [c.14]

К. п. д. цикла насыщенного Ранкина для парз—о/о. 18,0 26.2 32,2 36,4 39,4 40,5 39,5 [c.15]

При работе на перегретом паре, как уже указывалось, применение регенеративного подогрева не может приблизить к. п. д. цикла Ранкина к к. п. д. цикла Карно, так как гепло подводится не при высшем постоянном температурном уровне (начальная температура перегретого пара), а при температуре, лежащей между температурой насыщения и температурой перегрева. [c.16]

Рассмотрим влиямие повышения начального давления рт>тного пара на к. п. д. цикла Ранкина. Конечная температура цикла определяется наивыгоднейшим противодавлением ртутнопаровой турбины. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...