Передающая линия из параллельных пластин

Пример 5. Передающая линия из параллельных пластин. Система, показанная на рис. 4.4, состоит из двух параллельных проводящих пластин. Ширина пластин w, а расстояние между внутренними поверхностями g. По пластинам в направлении z течет ток. Мы хотим вычислить погонные емкость и индуктивность в направлении оси Z. Предположим, что потенциал между пластинами в точке г=0 постоянен. Тогда имеем постоянный ток. (Можно считать, что пластины соединены в точке z—оо, т. е. цепь замкнута. Мы могли бы предположить, что обе пластины простираются до бесконечности, не соединяясь. Результат не изменился бы.) [c.164]

Рис. 4.4. Передающая линия из параллельных пластин.

Таким образом, мы повторили (более кратко) вывод уравнения движения для колебаний плазмы при частоте сОр. Теперь предположим, что один конец плазмы находится под действием силы, вызванной радио- или телепередатчиком. (Чтобы упростить задачу, предположим, что ее геометрия эквивалентна передающей линии из параллельных пластин.) В этом случае Е 1) будет суперпозицией двух величин [по аналогии с (71)] [c.175]

Сравнивая уравнения (137) и (138), мы видим, что для бегущей плоской электромагнитной волны, распространяющейся в передающей линии из параллельных пластин в направлении +г, электрическое и магнитное поля в любой точке г и в любое время перпендикулярны друг другу и направлению распространения, равны по величине, а их знаки таковы, что векторное произведение ЕХВ совпадает с направлением распространения волны. Короче [c.192]

Существует несколько способов получения бегущих плоских электромагнитных волн. Один способ, связанный с использованием передающей линии из параллельных пластин, мы только что рассмотрели. Источником плоских электромагнитных волн может быть и точечный источник (например свеча, уличный фонарь или звезда), если только наблюдать волны на достаточно далеком расстоянии от источника. (В следующей главе мы установим, при каких размерах источника его можно считать точечным.) В этом случае все излучение в области вблизи наблюдателя распространяется в определенном направлении при условии, что эта область не слишком велика. (Дальше мы установим критерии не слишком большой области. Они зависят от характера выполняемых опытов.) Выражения (143) описывают локальные свойства электромагнитных плоских волн (это утверждение кажется правдоподобным, но в следующей главе мы докажем его, исходя из уравнений Максвелла) и не зависят от граничных условий, т. е. от конфигураций тока и заряда, которые ответственны за электромагнитное излучение. Разумеется, тот факт, что у вектора Е есть только составляющая Ех, зависит от начальных условий, связанных с геометрией передающей линии. [c.193]

Рис. 5.2. Нагрузка для передающей линии из параллельных пластин. а) Передающая линия б) пластина-сопротивление. Когда разность потенциалов на пластине соответствует указанным на рисунке знакам, ток течет в направлении стрелок.

Ограничение плоской волны в свободном пространстве. Рассуждения, приведенные выше, могут заставить предположить, что слой эквивалента будет согласованной нагрузкой не только для плоских волн в передающей линии из параллельных пластин, но также и для плоских волн в свободном пространстве. Однако это неверно. Оказывается,что плоская волна в свободном пространстве, падающая [c.215]

Передающая линия из параллельных пластин. Импеданс линии (в ед. СГСЭ) равен [уравнение (4.140) п. 4.4] [c.227]

Непрерывность волны на границе. Мы нашли, что для света (или любого электромагнитного излучения), падающего из среды 1 в среду 2, при условиях, что магнитная проницаемость равна единице (или не изменяется на границе) и геометрия среды постоянна (передающая линия из параллельных пластин с неизменной формой поперечного сечения или пластина вещества в свободном пространстве), коэффициенты отражения и прохождения для электрического поля Ех и магнитного поля Ву равны [c.239]

Посмотрим, почему это происходит. Если в передающей линии из плоскопараллельных пластин, простирающейся от—оо до +оо, мы хотим ограничить бегущую слева волну слоем эквивалента в точке г=0, то в плоскости г=0 нужно установить эквивалент и одновременно отсоединить часть линии, простирающуюся от О до + 00. Если мы не отсоединим эту часть линии, то напряжение в 2=0 будет приложено к параллельному соединению двух равных сопротивлений — эквивалента и линии. Таким образом, линия оказывается подключенной к нагрузке с сопротивлением, равным половине сопротивления эквивалента . Аналогичная картина имеет место в свободном пространстве при падении плоской волны на эквивалент . Напряжение, приложенное к слою эквивалента , оказывается также приложенным к бесконечному продолжению свободного пространства справа от слоя. Результирующий импеданс будет равен половине импеданса эквивалента или, что то же самое, половине импеданса свободного пространства. Поэтому пришедшая волна частично поглотится, частично отразится и частично пройдет. [c.216]

Мы нашли, что в двух различных примерах передающих линий из проводов и пластин фазовая скорость равна с. Поэтому кажется правдоподобным и более общий результат фазовая скорость для любой передающей линии, состоящей из двух изолированных, одинаковых, прямых и параллельных проводников, в вакууме равна с. [c.166]

Заметим, что wg—поперечное сечение передающей линии. Разделив уравнение (135) на wg, получим интенсивность излучения [в эрг1 см -сек), которую для электромагнитных волн удобно обозначить через S (символ / занят для обозначения тока). Вспомнив наш опыт со струнами и звуковыми волнами, мы можем говорить об интенсивности в точке г, заменив в уравнении 2=0 на г. Для бегущих плоских электромагнитных волн, распространяющихся в направлении z в передающей линии из параллельных пластин, энергия, переносимая за секунду через площадь в 1 равна интенсивности излучения [c.191]

На микроволновом жаргоне пластину вещества с отношением p/d 377 ом называют spa e loth ). Таким образом, бегущие волны электромагнитного излучения в плоскости L слева от z не знают , является ли плоскость R справа от z продолжением передающей линии из параллельных пластин к бесконечности или же эта плоскость соответствует слою эквивалента . [c.214]

Если все пространство между параллельными пластинами передающей линии заполнено диэлектриком с диэлектрической постоянной 8, то емкость увеличивается в е раз (см. том II, п. 9.9). (То же справедливо и для передающей линии из двух проводников, только в этом случае мы должны заполнить диэлектриком все пространство. В ачучае параллельных пластин электрическое поле вне области между пластинами равно нулю и поэтому не имеет значения, есть ли диэлектрик вне пластин, или его там нет.) [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...