Теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ДВУМЯ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПЛАСТИНАМИ [c.206]

Фиг. 5.1. Теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами, поддерживаемыми при постоянной одинаковой температуре Т,

Простейший случай— теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами, размеры которых велики по сравнению с расстоянием между ними (фиг. 2-39). Обозначим поверхность каждой пластины Р, коэффициент черноты соответственно А, и а , температуру — Г, и Г,. [c.135]

Теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами. Рассмотрим две неограниченные пластины, для которых А+К=1, 0=0, а потери лучистой энергии отсутствуют. [c.545]

В данном разделе будет рассмотрен теплообмен, излучением в поглощающей, излучающей, но нерассеивающей серой среде, ограниченной двумя параллельными поверхностями, при заданном распределении температуры. Такая постановка задачи соответствует физической ситуации, когда теплообмен излучением происходит при течении высокотемпературного поглощающего и излучающего газа с высокой скоростью между двумя параллельными пластинами. На фиг. 11.5 представлена геометрия задачи и соответствующая система координат. Предположим, что границы т = О и т = То непрозрачные, серые, излучают и отражают диффузно, имеют степени черноты ei и ег, отражательные способности pi и р2 и поддерживаются при температурах Ti и Т гхо-ответственно. Распределение температуры в среде между границами Г(т) задано. Требуется найти плотность потока результирующего излучения в сред-е. [c.438]

Это выражение для плотности результирующего потока излучения между двумя параллельными серыми диффузно отражающими и диффузно излучающими бесконечными пластинами, разделенными прозрачной средой, можно найти в любом учебнике по теплообмену. [c.442]

Параллельные пластины. При теплообмене излучением между двумя телами, как уже было указано, количество переданной энергии определяется разностью между энергией, излучаемой одним телом, и энергией, поглощаемой им из излучения другого тела. [c.135]

Для уменьшения л) истого теплообмена между телами устанавливают экраны, представляющие собой тонкие листы, изменением температуры которых по их толщине можно пренебречь. Рассмотрим влияние экранов на теплообмен между двумя параллельными пластинами, температуры которых Т1 и Т2, а степень черноты пластин и экранов 8 одинакова (рис. 11.7, а). Если число экранов п, то количество теплоты, передаваемое от тела 1 к экрану 1, будет равно теплоте, передаваемой от экрана 1 к экрану 2,. .., и от экрана п к телу 2 (стационарный тепловой поток). Лучистый тепловой поток определяют по уравнению (11.13), а приведенную степень черноты 8пр по уравнению (11.14). Запишем уравнение плотности потока излучения для 1-го экрана в виде [c.545]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 (рис. ХП1-8) с постоянными во времени температурами Гх и (Гх > Га), с поглощательными способностями Лх и Ла, разделенными прозрачной средой, т. е. такой, которая полностью пропускает любое падающее на нее излучение. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происжодит. [c.329]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

В работах [4, 5] было исследовано влияние излучения на теплообмен при течении Куэтта излучающей и поглощающей жидкости, а в [6, 7] рассмотрено течение пробки излучающего и поглощающего газа в канале и полностью термически развитое ламинарное течение между двумя параллельными диффузно излучающими и диффузно отражающими изотермическими бесконечными пластинами. Автор работ [8, 9] исследовал влияние излучения на характеристики ламинарного течения излучающей и поглощающей жидкости с постоянными свойствами при параболическом профиле скорости между двумя параллельными пластинами и в трубе. Течение пробки газа между двумя параллельными пластинами исследовалось в [10] при этом для решения радиационной ча сти задачи было использовано приближение Шустера — Шварцшильда. Исследованию теплообмена на тепловом начальном участке при течении излучающей и поглощающей жидкости в трубе в приближении серого и несерого газа при параболическом профиле скорости посвящены работы [И, 12]. Авторы [13, 14] исследовали теплообмен при турбулентном течении излучающего и поглощающего серого газа в трубе в условиях, когда газ является оптически тонким, а в работе [15] приведены экспериментальные и теоретические результаты по теплообмену при полностью развитом течении несерого излучающего газа в трубе. Задача нахождения распределения температуры на тепловом начальном участке для ламинарного течения в трубе была решена в общем виде методом [c.581]

Количество публикаций, посвященных инженерным приложениям теории теплообмена излучением, постоянно возрастает. В работах 5, 6] исследован теплообмен излучением в плоском слое поглсщающ(гго и излучающего газа, заключенного между двумя параллельными излучающими черными пластинами. Хауэлл и Перлмуттер [7, 8] применили метод Монте-Карло для решения аналогичных задач в случае отражающих границ. В работах 9—11] получено численное решение задачи теплообмена излучением в плоском слое Поглощающего, излучающего и рас- -свивающего газа. В работе 12] использовано приближение экспоненциального ядра, а в работах 13, 14] применен метод моментов для приближенного решения" задач теплообмена излу-черцем в плоском слое. [c.425]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...