Экспериментальные пространственных кривых

В общем случае параметру испытания вида (2.1) соответствует параметрическая кривая вида (2.2) и наоборот их сопоставление определяет зависимость между напряжениями и деформациями в материале при данном законе нагружения. Неопределенность параметра испытания, так же как и его изменение от опыта к опыту, исключает пространственно-временную привязку кривых и, следовательно, затрудняет интерпретацию экспериментальных данных. [c.65]

При исследовании наиболее ярких линий наблюдалось насыщение пространственного заряда в фотоумножителях. Пользуясь законом обратных квадратов и стабилизированной лампой, можно определить, при каком выходном токе умножителя наступает насыщение. (Отметим, что при импульсной подаче избытка напряжения увеличивается усиление, уменьшается разрешающее время и насыщение пространственного заряда при данном выходном токе). Выходной сигнал умножителя развертывают на экране осциллографа, фотографируют и затем анализируют при помощи аналоговой вычислительной машины, которая сравнивает экспериментальные кривые с несколькими кривыми затухания, форму которых можно менять. [c.282]

Экспериментальная методика связана с наблюдением пространственного затухания или нарастания возмущений заданной частоты. Поэтому при формулировке линейной задачи устойчивости удобнее считать декремент чисто мнимым, = где ь " частота, а волновое число — комплексным, к = ку ik . Нейтральный режим тогда определяется условием k = О, а нейтральная кривая может быть представлена в координатах (u), Gr ) или ку, Gr ). Нейтральные кривые на рис. 143 соответствуют второму способу представления. [c.224]

В гл. 1 и 2 были представлены общие методы описания электромагнитного поля излучения и его взаимодействия с веществом. В 3.1 мы применим эти методы к различным многофотонным процессам, таким, как многофотонное поглощение (разд. 3.13), генерация суммарных и разностных частот (разд. 3.14), параметрическое усиление (разд. 3.15) и вынужденное комбинационное рассеяние (разд. 3.16). На языке классического и полуклассического описания эти процессы называются нелинейными (ср. 2.3). Важными характеристиками этих процессов являются скорости переходов между состояниями атомных систем под влиянием излучения, скорости генерации фотонов, эффективные сечения, ширины линий и дисперсионные кривые. Все эти свойства могут быть непосредственно сопоставлены с экспериментальными данными. При этом возникает задача установления функциональной зависимости указанных величин от параметров взаимодействия, от констант атомной и электромагнитной систем и от заданных условий эксперимента. С другой стороны, должны быть сделаны количественные оценки порядков величин. На этой основе в дальнейшем можно будет провести анализ характерных для тех или иных процессов пространственно-временных явлений, таких, например, как усиление или поглощение электромагнитного излучения, инверсия населенностей атомных состояний и др. В 3.1 остаются вне рассмотрения особые проблемы, связанные с нестационарными процессами и взаимным влиянием свойств когерентности и нелинейных процессов. Они трактуются с единой точки зрения в 3.2 и 3.3. При этом в зависимости от поставленной задачи и от требуемой примени- [c.266]

На рис. 24 приведены кривые, построенные с учетом пространственных гармоник по более точной, чем (3.39), формуле, и кривые являются универсальными, так как основные величины приведены в сочетаниях, позволяющих применять графики для различных диапазонов длин волн. Сравнение расчетных данных с экспериментально найденными показало удовлетворительное совпадение. [c.79]

Здесь мы рассмотрим применение изложенной в т. 1, 107, теории критических точек в колебательных спектрах к кристаллам с пространственной группой алмаза. Систематически исследуя этот вопрос, мы прежде всего установим и классифицируем симметрический набор критических точек, определяемых только из свойств симметрии. После этого можно использовать несколько подходов. Если имеются точные данные по неупругому рассеянию нейтронов, то из них можно определить дополнительные критические точки. Эти динамические критические точки необходимо классифицировать в соответствии с общей теорией. Если экспериментальные данные по неупругому рассеянию нейтронов отсутствуют, но имеются рассчитанные дисперсионные кривые, то дополнительные критические точки можно установить на основании этих расчетов. Наконец, можно использовать теорию Морзе, чтобы определить, выполнены ли топологические условия, связывающие число и тип критических точек на каждой ветви. Если условия Морзе не выполнены, то данная ветвь должна содержать дополнительные критические точки. Однако их положение остается при этом неопределенным. Теорию Морзе молено использовать скорее как ориентир для поиска таких точек, чем для установления их точного положения, которое следует искать путем интерполяции или экстраполяции имеющихся результатов. Насколько известно автору, за исключением нескольких модельных расчетов с произвольными силовыми постоянными [89—90], теория Морзе до сих пор не нашла [c.159]

Пространственный период Л/, = уо/со = 0,23 см совпадает с экспериментально измеренным значением. Рисунок 24 показывает, насколько хорошо выражение (279) аппроксимирует экспериментальные точки при значении электрического поля = 25 В см Соответствующее значение константы ВУ равно ВУ = 7,4 0,2. Поскольку экспериментальное значение К = 0,5 В величина Д = 15. Как видно из рис. 24, кривые с = 25 В см и = —25 В см находятся в противофазе, а эффект Е, для геометрии рис. 236 оказывается очень [c.265]

Из сказанного выше следует, что зависимость 8 (ш), во-первых, приводит к асимметрии кривых дисперсии и, во-вторых, может привести к изменению площади под кривой 2п(ш)х(ш) при изменении температуры. Оба эти эффекта совершенно не связаны с учетом пространственной дисперсии, что и следует иметь в виду при анализе экспериментальных данных. [c.191]

До настоящего времени отсутствуют экспериментальные исследования эффектов, связанных с новыми волнами в гиротропных кристаллах (см. о них 10). В этой связи следует отметить, что такие исследования при низких температурах представляли бы большой интерес, поскольку наличие в кристалле трех волн, имеющих одну частоту и различные показатели преломления, коэффициенты поглощения и поляризацию, при благоприятных условиях, как это показано в п. 10.5 и п. 10.8, должно приводить к целому ряду эффектов. В частности, в п. 10.5 указывалось, что правее точки поворота ) (см. рис. 3) для левых волн, если пренебречь поглощением, начинается область полного отражения (/ = 1). Если пространственная дисперсия не учитывается, область сильного отражения в диэлектриках располагается правее (в шкале частот) резонанса. Поэтому обнаружение сильного отражения левее резонанса и вне линии поглощения являлось бы подтверждением указанного на рис. 3 хода дисперсионных кривых для гиротропного кристалла в окрестности [c.286]

Как видно из рис.2.33 - 2.35, метод ГИУ имеет хорошее экспериментальное подтверждение. Погрешность расчетных величин скорости относительно экспериментальных не превышает 25%. Замена пространственного течения плоским (рис.2.33, а) дает завышенные результаты (кривая 1). Введением условной ширины ш,ели (кривая 2) можно добиться удовлетворительного согласия с экспериментальными данными лишь в небольшой области. [c.543]

Первоначально были проведены опыты для однофазной турбулентности, формирующейся в экспериментальной трубе. Результаты измерений приведены на рис. 3.36 и 3.37. Сравнение кривых автокорреляционных функций продольной составляющей скорости с кривыми продольной пространственной корреляции свидетельствует о том, что в центральной зоне потока эти кривые удовлетворительно совпадают, тем самым подтверждается гипотеза Тейлора. Ближе к стенке трубы наблюдается некоторое расхождение кривых. Это говорит о том, что в непосредственной близости от стенки турбулентные возмущения перемещаются со скоростью, отличной от средней скорости движения вещества. У стенки даже в однофазных потоках при больших уровнях турбулентности гипотеза Тейлора едва ли выполнима. [c.123]

Из проведенного анализа видно, что амплитудно-фазовые характеристики перемещения дают возможность определить величину и вращение расположение дисбаланса. Для их ратвра построения при экспериментальном исследовании необходимы датчики перемещения, расположенные на корпусе. К сожалению, колебания самого корпуса, на котором размещены датчики, перемещение вала как жесткого тела при наличии зазоров и упругость опор делают затруднительным определение пространственной кривой ротора. [c.106]

Термин вихревая нить будет использоваться нами также при и1ггерпре-тации экспериментальных результатов по изучению закрученных потоков, в которых вихревые структуры имеют протяженную пространственную форму с концентрацией завихренности вдоль оси. В качестве примеров можно привести торнадо, воронку при водосливе, вихрь за рабочим колесом турбины и другие. Особенностью перечисленных структур является тот факт, что они имеют трехмерную форму. Поэтому необходимо рассмотреть основные способы задания и основные (канонические) типы пространственных кривых, из которых особое значение имеет винтовая линия. [c.84]

Рис. 3. Дифференциальное угловое распределение рассеявшихся х-мезонов, ф — проекция пространственного угла рассеяния па плоскость фотопленки. Точками обизначены экспериментальные данные. Кривые 1 и 2 -- ожидаемое кулшюнское рассеяние сиот-ветственно на конечном и точечном ндре.

На рис. XII.9 нанесены кривые к. п. д. t] = ti(A) для ступеней с различной закруткой потока в межвенцевом зазоре по экспериментальным данным ЛПИ [10], ХПИ [6] и ЦКТИ [32]. Опытные точки для ступеней с приблизительно цилиндрическим течением (ЛПИ-1, ЦКТИ и ХПИ-2) группируются достаточно близко около обобщенной кривой трения. Кривые же для ступеней с нарушенной цилиндричностью течения при большйх величинах А заметно отклоняются от обобщенной кривой трения. Например, при зазоре А = 0,8 дополнительные потери, вызванные пространственной перестройкой потока, в ступени ХПИ-41 (направляющий аппарат без ТННЛ, но закручен при условии tg = onst) [c.211]

Рие. 3. Экспериментальная зависимость коэффициента отражения R(X ) (Xz = 2.nlkz) от поверхностей одного и того же образца стекла (пластина), получаемого разливом ка жидком олове 1,2 — коэффициенты отражения от поверхностей, граничащих с оловом и воздухом соответственно. На вставках пространственная зависимость потенциалов U(z), обеспечивающих подгонку кривых Л(Хг). Заштрихованы области шероховатости. [c.384]

Однако их экспериментальные кривые поглощения света для образцов с изолированными частицами (рис. 135, а) и образцов, у которых частицы сгруппированы (рис. 135, б), практически не различаются, что ставит под сомнение даваемое объяснение. В действительности двухгорбая кривая спектров поглощения нормально падающего света неоднократно наблюдалась у гранулированных пленок Li, Na, К, Rb, Gs, Ag, Си, Au (см. [8]). Характерно, что с увеличением количества осажденного металла пик низкой знергии смещался в сторону длинных волн, а пик высокой энергии — в сторону коротких волн, т. е. именно так, как предписывает теория Мартона и др. [946— 949] для резонанса оптической проводимости (РОП) и плазменного резонанса (ПР) соответственно. При зтом по мере возрастания O электронно-микроскопические снимки не показывали какого-либо изменения однородного пространственного распределения частиц с образованием их группировок [971]. Просто частицы увеличивались в размерах и приобретали неправильную форму. [c.305]

Рис. 6. профили интепсиБкости люминесцентного излучени т экситонов в параболической потенциальной яме (примером такого излучения является светлое пятно на рис. 1) [4], Экспериментальные кривые получены методом сканирования (рис. 3) при двух длинах волн, характеризующих излучение свободных экситонов (1) и экситонных молекул (2) таким образом профили интенсивности, имеющие гауссову форму, характеризуют пространственное распред ление экситонов и биэкситоиов. Молекулы, обладающие удвоенной массой, но той же тепловой энергией, располагаются в яме на большей глубине, и радиус их распределения [c.143]

Пространственное распределение медленных нейтронов в протяженных средах исследовалось с помощью точечных детекторов. Последние обычно представляют собой тонкие пластинки из веществ, становящихся -активными при захвате тепловых нейтронов, или же нейтронные счетчики (борные камеры). В однородной среде, в предположении малости поглощения в детекторе по сравнению с поглощением в окружающей среде, т. е. в предположении того, что распределение нейтронов не возмущается детектором, показания детектора пропорциональны локальной концентрации эффективно действующих на него нейтронов если детектор подчиняется закону 1/то, то его показания не зависят от скорости нейтронов и непосредственно дают полную плотность тепловых нейтронов. Амальди и Ферми [7] исследовали распределение медленных нейтронов в водяном шаре, окружающем нейтронный источник. В качестве детекторов использовались родий, серебро или соль иода. Все эти детекторы обладают расположенными выше тепловой области резонансными уровнями поглощения, и поэтому их можно использовать или (с кадмиевой защитой) для изучения распределения нейтронов с энергиями, соответствующими этим резонансным уровням, или (при пользовании кадмиевой разностью) для изучения пространственного распределения тепловых нейтронов. Для последней цели были бы даже лучше марганцевые или диспрозиевые детекторы. Абсолютные показания детекторов несущественны, так как они зависят от таких экспериментальных факторов, как масса детектора, чувствительность Р-счетчикаи т. п. имеют значение только относительные показания. Наиболее важная кривая распределения получается, если откладывать в зависимости от расстояния/ от источника не просто [c.55]

Из условия выпуклости предельной поверхности следует, что кривые (IV.9) не могут быть вогнутыми по отношению к диагонали Ох пространства напряжений (рис. 37). Экспериментально установлено, что предельное состояние подавляющего большинства пластичных материалов удовлетворительно описывается критерием Мизеса (цилиндр, ось которого совпадает с пространственной диагональю). В то же время обнаружено, что для материалов, находящихся в малопластичном состоянии (для них, как правило. Ос > Ор), размеры нормального сечения предельной поверхности увеличиваются с увеличением гидростатического сжатия [43, 500]. При этом кривая (IV.9) может быть заменена прямой, наклоненной к девиаторной плоскости, хотя в ряде случаев такое упрощение является приблинчением. [c.102]

При больших открытиях золотника экспериментальные характеристики приближаются к теоретическим, показанным на фиг. 12.6, в том случае, если золотник смещен из нейтрального положения больше чем на величину предварительного открытия. Утечки в атмосферу через зазоры характеризуются верхней левой частью кривой для положительных значений X, имеющей незначительный угол наклона. Почти постоянный наклон этого участка кривой означает, что расход утечек почти пропорционален Р . Величина Qs вычислялась путем деления изменения расхода Wa, вызванного открытием золотника в пределах от X =0,05 до X =0,125 мм при Р =0, на изменение, которое имело бы место при коэффициенте расхода на входной щели, равном 1,00. Величина аналогично определялась как частное от деления изменения W , вызванного открытием золотника в пределах от X = — 0,125 до X = — 0,05 мм при Рд = 56 kPI m , на изменение, соответствующее величине коэффициента расхода выходной щели, равной 1,00. Найденные значения и g равняются соответственно 0,89 и 0,84 в диапазоне измерений, полученных Стеннингом [6]. Разница значений и может быть объяснена явлением пространственного сжатия струи во входной щели. [c.476]

Описанным методом были определены зависимости К (Т) и с,. (Т) ряда веществ. На рис. 2, 3 (кривые 2) показаны зависимости К (Т) и с,, (Т) для углеродистой стали 08. Эта задача являлась контрольной, т. е. в качестве экспериментальных данных были взяты результаты решения на электромодели прямой задачи, когда Я (Т) и с (Т) заданы по [7]. Результаты решения контрольной инверсной задачи (расхонсдения с данными [7] составили 5% по А, и 7% по при шагах к = 0,01 м и бt = 1 сек) показали, что методика моделирования дает вполне удовлетворительные результаты. Электромодель позволила исследовать влияние величин пространственных, временных интервалов и ошибок тепловых опытов на точность решения инверсной задачи. Характерные зависимости К (Т) ж с . (Т) [c.29]

Мы можем заключить, что внутри сферы фд совпадает с 5-функцией, которая переходит в атомную функцию, соответствующую низшему s-состоянию атома при увеличении расстояний между узлами решётки, и удовлетворяет условию (г,) = 0. Г рафик этой функции для иатрия в условных единицах дай на рис. 168 для значения г , соответствующего экспериментальному значению постоянной решётки. Энергия, соответствующая функции дана графически на рис. 169 для трёх щелочных металлов. Сплошная кривая для калия соответствует результатам расчёта, проведённого с учётом обменного взаимодействия между валентными электронами и электронами замкнутых оболочек. Кривые на рис. 169 сходны с кривыми, изображающими зависимость энергии двухатомной молекулы от расстояния между ядрами, и показывают, что устойчивость решётки металла связана с тем, что пространственное распределение потенциала в этой решётке позволяет части электронов занять энергетически более низкое состояние, чем в свободном атоме. Уменьшение энергии возникает [c.369]

Расчеты подобного типа были проведены с использованием двухгрупповой формы оператора Lp. Результаты сравнивались с экспериментальными данными для критической сборки на обогащенном уране с тяжелой водой в качестве замедлителя NORA [291. Измерения потока проводились в фиксированной точке при введении в некоторой другой точке синусоидального возмущения. Регистрируемые величины фазового угла и расчетные кривые для различных расстояний от осциллирующего стержня показаны на рис. 9.4. Очевидно наличие в этом случае сильной пространственной зависимости передаточной функции [c.389]

Каждая группа упомянутых расчетов дополняет другие, и их целесообразно рассматривать совместно. При максимальном КПД расчеты квазитрехмерного потока по методу Макдональда дают дозвуковые числа Маха на корытце профиля в радиальном сечении, находящемся на 89% высоты проточной части от корневого сечения, тогда как в экспериментальном исследовании [10.24] на большей части корытца скорости потока равны скорости звука. Результаты расчетов полностью трехмерного потока [6.64, 10.27] оказались намного ближе к данным экспериментального исследования. Расчетные кривые в плоскости г—0, полученные в работе [6.64], в точности повторяют результаты экспериментального исследования благодаря тому,что в расчетах учитывалось пространственное расположение скачка уплотнения. При этом были правильно рассчитаны углы наклона скачка уплотнения и его интенсивность, которые оказались несколько меньше, чем для эквивалентного плоского потока. [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...