Плотность заряда линейная

Плотность заряда линейная т Потокосцепление [c.285]

Кулон на метр равен линейной плотности заряда, при которой заряд, равномерно распределенный по нити длиной 1 м, равен 1 Кл. [c.108]

Однородно-заряженный цилиндр или нить с линейной плотностью зарядов о [c.21]

Линейная плотность электрического заряда. Распределение заряда на протяженном проводнике характеризуется линейной плотностью заряда, которая при равномерном распределении равна заряду, приходящемуся на единицу длины проводника [c.242]

Размерность линейной плотности заряда [c.242]

Плотность электрического заряда линейная [c.360]

Эти формулы допускают простую электростатическую аналогию. Допустим, что через точки z комплексной плоскости z перпендикулярно этой плоскости проходят бесконечно длинные равномерно заряженные нити с линейной плотностью заряда т. Тогда, как известно из электростатики, выражение [c.406]

Плотность электрического тока Электрический заряд Линейная плотность заряда Поверхностная плотность заряда [c.124]

Решим задачу в Международной системе единиц (СИ). Размерность заряда [С] = Т1 и, следовательно, размерность линейной плотности заряда — Ь Т1. Поскольку взаимодействие происходит в некоторой среде, следует ввести так называемую абсолютную диэлектрическую проницаемость , размерность которой [еа] = = Ь- М-ЧЧ . По-видимому, никакие другие физические величины входить не должны. Уравнение размерностей имеет вид [c.88]

Линейная плотность электрического заряда. Линейная плотность электрического заряда т — величина, равная отношению заряда dQ, находящегося на элементе линии, к длине dl этого элемента, т. е. [c.64]

Подставив Q=1 Кл, 1=1 м, найдем единицу линейной плотности заряда [c.64]

Кулон на метр равен линейной плотности электрического заряда, при которой заряд, равномерно распределенный по линии длиной 1 м, равен 1 Кл. Размерность линейной плотности заряда [c.64]

Линейная плотность электрического заряда. Единицу линейной плотности заряда получим по формуле (9.2), положив в ней <Э=1ед. СГС, /=1 см [c.167]

Соотношение единицы линейной плотности заряда с кулоном на метр [c.168]

В самом деле, опыт показывает, что свет распространяется в воздухе, стекле и многих других веществах в значительной мере так же, как и 6 вакууме, т. е. макроскопически эти вещества представляются непрерывными и однородными. Непрерывными представляются и поля распространяющихся в них электромагнитных волн. Поэтому интерес представляют средние значения характеризующих вещество физических величин, таких, как плотность заряда или плотность тока, и средние значения напряженностей электромагнитных полей. Усреднение должно производиться по элементам объема, содержащим макроскопически большое число атомов или молекул, т. е. большим по сравнению со средним расстоянием между частицами. В то же время линейный размер этих элементов объема должен быть много меньше характерного размера макроскопических неоднородностей, мерой которых может служить длина электромагнитной волны. Удовлетворяющие таким условиям элементы объема принято называть физически бесконечно малыми. [c.72]

Здесь р и j — плотности заряда и тока (без индекса — для внешнего заряда, с тильдой — для внешнего ММ, с индексом г — индуцированные в среде внешним воздействием величины, индуцированных монопольных величин нет из-за отсутствия ММ в составе среды). Как видно, ММ — источник продольного (индекс /) магнитного поля В/ и нарушитель закона индукции Фарадея поперечное (индекс t) электрическое поле создается не только изменением магнитного поля, но и движением ММ. Дополняющие (3) материальные уравнения в случае слабого воздействия линейны и имеют вид [2 [c.234]

Резюмируя все сказанное, можно считать центральным пунктом линейной электродинамики ММ определение трех линейных функций отклика среды и Д (или е, а и одной из величин Д), две из которых известны из обычной электродинамики. В случае же необходимости выхода за пределы линейной теории следует исходить из нелинейного обобщения соотношений (4). В рамках используемой ниже гидродинамической формулировки к такому обобщению ведут стандартные выражения для плотностей заряда и тока жидкости в сочетании с нелинейными уравнениями Эйлера и непрерывности. [c.235]

Эта зависимость, как показано ниже, характерна для зондовых измерений. В качестве примеров также определены переменные электрические поля, генерируемые движением с одинаковой скоростью бесконечной последовательности одинаково заряженных частиц (вариант II) движением одинаково заряженных частиц, появляющихся на срезе сопла через равные промежутки времени и далее вмороженные в турбулентную струю (вариант III) движением линии с однородной линейной плотностью заряда (вариант IV) движением тела (шара, цилиндра) с однородным распределением заряда (вариант V). [c.720]

Решение. Определим положение кольца углом поворота Угловая скорость кольца си = ф. Движению поверхностного заряда на кольце соответствует ток силы J = ааф, где <7 = ql 2 Ka) — линейная плотность заряда. Лагранжиан кольца [c.321]

Вклад в функционал конечного треугольного элемента представляет собой аналогичный двойной интеграл по площади элемента. Можно вычислить эти вклады, используя линейное соотношение (3.340) и заменяя х на г и г/ на л (рис. 40). Дифференцируя затем (3.340) по г и г, подставляя для г/ и Л их значения в центре масс треугольника (равные в точности одной третьей суммы трех угловых значений), полагая, что как пространственная плотность заряда, так и плотность тока постоянны внутри конечного элемента, и заменяя (1г йг на площадь треугольника 5, получим из (3.346) и >(3.347) вклады конечного элемента в функционалы [c.159]

Уравнения (3.361) образуют большую систему линейных алгебраических уравнений, однозначно определяющую распределение поверхностной плотности заряда. Обратная подстановка этого распределения в (3.360) дает потенциал в любой точке пространства. Таким образом, распределение плотности заряда осуществляет связь между потенциалами электродов и распределением потенциала во всем пространстве. [c.165]

Аксиально-симметричная система электродов всегда может быть представлена в виде кольцевых зарядов. Кольцевой заряд— это заряд равномерно распределенный по кольцу радиуса г /, расположенного при г ,-. Для такого кольца как Гаг, так и — постоянные. Теперь для линейной плотности заряда, определенной в (3.357), можно написать [c.167]

Первое из этих уравнений описывает изменение скалярного потенциала Ф(г, О за счет плотности заряда р(г, (). Точнее говоря, проводя преобразование Фурье по времени, сразу получаем, что Ф (г) линейно за- [c.14]

К главным электрофизическим параметрам полупроводниковых материалов относятся следующие ширина запрещенной зоны подвижность ц и эффективная масса носителей заряда ти диэлектрическая проницаемость е коэффициент теплопроводности X плотность коэффициент линейного расширения а температура плавления Гпл температура Дебая 0. Удельная электропроводность полупроводникового материала заданных химического состава и структуры не относится к основным характеристикам, так как определяется, в частности, концентрацией носителей заряда (3.4), которая зависит от множества внешних воздействий температуры, давления, света, электрического и магнитного полей, ионизирующего излучения и т.д. [c.648]

Для прямого расчета естественнее выбрать не величину диэлектрической проницаемости е (q), а плотность заряда (г), который наводится в электронном газе полным потенциалом ф (г). Способы вычисления этой величины будут рассмотрены ниже. Если и ф линейно связаны между собой (что справедливо для достаточно слабых ф), то их фурье-образы удовлетворяют соотношениям [c.339]

Е = т/(2 яе Г1), где X —линейная плотность заряда на проводе, г — расстояние от оси провода до точки наблюдения Ч [c.17]

ПЛОТНОСТЬ [заряда (линейная — отношение величины электрического заряда, находящегося между двумя поиереч- [c.259]

Далее рассмотрим осесимметричную систему с заряженнылш частицами, первоначально удерживаемыми в объеме радиусом Лд. Затем это ограничение снимается в момент времени = 0, и частицы движутся в осевом направлении (в направлении г) со скоростью и.. Поле, ограниченное радиусом г, равно полю вблизи линейного источника, расположенного вдоль оси с линейным изменением плотности заряда [c.483]

Размерность и единица линейной плотности заряда dimT = L-iTI, [т] = 1Кл/м. [c.108]

Если элементарные возбуждения, возникающие под действием света,— электроны и дырки, то неоднородное освещение вызывает их неравномерную в пространстве генерацию, а диффузия обусловливает перераспределение электрич. заряда в среде. Вследствие этого возникает электрич. ноле Е (г), изменяющееся в пространстве (г — пространственная координата) в соответствии с распределением интенсивности света в интерференционной картине. В кристаллах без центра симметрии (см. Симметрия кристаллов) изменение п пропорц. полто Е Ап Е (линейный электрооптич. эффект см. Электрооптика). В этом случае положения максимумов плотности заряда, совпадающие обычно с положениями максимумов ингс1(с1гвн0сти интерференционной картины /(г), сдвинуты по фазе относительно максимумов Ап(г) на я/2 (нелокальность отклика среды). [c.624]

П. н. заключается в том, что при первоначально невозмущённом движении пучка с пост, плотностью и скоростью через плазму существующие в нём и в плазме флуктуации плотности заряда и порождаемые ими эл.-статич. или эл.-магн. поля самопроизвольно нарастают и распространяются в виде Волн с экспоненциально увеличивающейся амплитудой. Экспоненц. рост пмеет место только на начальной, линейной стадии развития ГГ. н., в дальнейшем ряд нелинейных процессов ограничивает этот рост. Возникновение неустойчивости в системе плазма — пучок оказывается возможным, т. к. она неравновесна неравновесность создаётся пучком, из к-рбго черпается энергия воз- [c.183]

В отсутствие к.-л. нерегулярностей решётки электроны не испытывают никакого рассеяния. При тепловом движении ионов возникает поле смещений ионов и(х) от их положений равновесия. Согласно Блоху, при движении ионов происходит дефюрмация плотности заряда электронов вокруг иона, причём действующий на электрон потенциал Vj(x ) в точке х = J -I-и (лг) деформированной решётки совпадает с потенциалом (j ) в точке х недеформированной решётки, т. е. 1 j(x+b(x))= У (х). Тогда действующий на электрон возмущающий потенциал в линейном по смешению ионов приближении равен [c.587]

Единица линейной плотности электрического заряда СГС равна плотности заряда, при которой заряд 1 СГСд равномерно распределен по длине 1 см. Размерность линейной плотности [c.167]

Снла тока Электрический заряд (количество электричества) Плотность зарида линейная Плотность заряда поверхностная Плотность заряда пространственная (объемная) Относительная диэлектрическая проницаемость Электрическая постоянная Абсолютная диэлектрическая проницаемость Напряженность электрического поля Поток наприжен-ности электрического поля [c.230]

Рассмотрим сначала ковалентную связь атомов теллура. В атомах теллура заняты атомные орбитали 5з) (5р). Под молекулярной орбиталью понимается линейная комбинация 5р-орбиталей двух атомов, лежащих в направлении связи (например рг). Энергия симметричной линейной комбинации атомных волновых функций, которая соответствует концентрации заряда в пространстве между атомами, уменьшается при сближении атомов. Наоборот, энергия антисимметричной комбинации, уменьшающей плотность заряда между атомами, увеличивается, что приводит к расцеплению уровней, показанному на рис. 5.4, а. Первое из этих состояний обычно называется а (связывающим)-состоянием, а второе — а (антисвязывающим)-состоянием. Атом теллура обычно образует две связи, при этом вторая (например ру) образуется под прямым углом к первой. Четыре валентных р-электрона атома Те переходят на нижние энергетические уровни, соответствующие каждой из связей (общей для двух соседних атомов), а два оставшихся электрона переходят на несвязывающую р (л)-орбиталь. Это приводит к общему понижению энергии, соответствующему появлению энергии связи. Если бы атом теллура образовывал третью связь с помощью рд -орбитали, то только один из атомных электронов занял бы нижнее энергетическое состояние а, а другой должен был перейти в более высокое состояние о. Поскольку в первом приближении расщепление уровней симметрично, общего понижения энергии не будет, поэтому третья связь обычно не является стабильной. (Условия, при которых [c.88]

Отметим, что мы имеем дело с линейной комбинацией атомных волновых функций, которые для каждого атома суть волновые функции всех электронов данного атома. В противоположность этому в методе сильной связи мы строим линейные комбинации одноэлектронных волновых функций. Поэтому если мы конструируем волновой пакет из волновых функций в приближении сильной связи, это означает, что мы локализуем плотность заряда в области, занятой пакетом. Еслиже, сдругой стороны, мы образуем линейную комбинацию экситонных волновых функций, то в области пакета мы локализуем не заряд, а энергию. Экситон, таким образом, не может сам по себе переносить заряд, он может переносить по кристаллу энергию, в то время как одноэлектронные состояния в приближении сильной связи могут переносить как заряд, так и энергию. Экситоны изоляторов вносят вклад в теплопроводность, но не приводят к электропроводности. [c.186]

До настояш его момента рассмотрение оставалось точным (хотя фактически оно сводилось к серии определений). Действительно, мы сделали лишь одно допущение, а именно приняли, что внесенный внешний заряд достаточно мал, чтобы для электронного газа можно было ограничиться изучением линейногО отклика. Серьезные приближения становятся необходимыми при попытках расчета Х- Для расчета этой величины широко используются два основных метода, являющихся упрощенными вариантами общей схемы расчета заряда, индуцируемого примесью, в теории Хартри. Первый из них, метод Томаса — Ферми, представляет собой классический (точнее, квазиклассический) предел теории Хартри. Второй — метод Линдхарда, называемый также приближением случайных фаз (ПСФ), представляет собой в сущности проводимый по схеме Хартри точный расчет плотности заряда в присутствии самосогласованного поля, создаваемого внешним зарядом и электронным газом. В нем лишь учтено с самого начала, что нам нужно вычислить только в линейном порядке по ф, благодаря чему расчеты теории Хартри несколько упрощаются. [c.339]

Для обсуждения подхода Линдхарда [6] вернемся к уравнению Шредингера (17.42) и не будем использовать полуклассическое приближение, т. е. откажемся от требования медленного изменения ф. Вместо этого с самого начала воспользуемся тем обстоятельством, что нам необходимо знать значение индуцированной плотности только в линейном порядке по полному потенциалу. Поэтому мы можем обычным образом решить уравнение (17.42) в линейном порядке теории возмущений. Зная в линейном порядке по ф волновые функции электронов, мы можем вычислить по формуле (17.6) линейную часть изменения электронной плотности заряда. Все это проделывается стандартным образом (задача 5), поэтому мы приводим здесь лишь конечный результат. Вместо выражения (17.48), получавшегося в линеаризованной теории Томаса — Ферми, имеем теперь более общее выражение [c.342]

Атомная структура конденсированной среды ( 2.1) часто приводит к осложнениям в математической теории неупорядоченных систем. Такие важные физические характеристики системы, как электронная плотность и масса ядра, сконцентрированы в очень малых областях. Поэтому их трудно описать при помощи линейных комбинаций гладких, делокализованных функций. На практике тем не менее выясняется, что глубокие внутренние свойства атомов не так уж важны. Эффекты упорядочения, беспорядка замещения или топологического беспорядка возникают скорее благодаря малым вариациям плотности заряда во всем объеме материала, нежели за счет больших и сильно локализованных ее изменений в пределах атомных остовов. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...