Плотность электрического заряда, линейная

Плотность электрического заряда линейная [c.360]

Линейная плотность электрического заряда. Линейная плотность электрического заряда т — величина, равная отношению заряда dQ, находящегося на элементе линии, к длине dl этого элемента, т. е. [c.64]

Период электрического тока Плотность электрического заряда, линейная Плотность электрического заряда, объемная Плотность электрического заряда, поверхностная [c.213]

Кулон на метр равен линейной плотности электрического заряда, при которой заряд, равномерно распределенный по линии длиной 1 м, равен 1 Кл. [c.13]

Линейная плотность электрического заряда. Распределение заряда на протяженном проводнике характеризуется линейной плотностью заряда, которая при равномерном распределении равна заряду, приходящемуся на единицу длины проводника [c.242]

Плотность электрического тока Электрический заряд Линейная плотность заряда Поверхностная плотность заряда [c.124]

Линейная плотность электрического заряда [c.159]

Кулон на метр равен линейной плотности электрического заряда, при которой заряд, равномерно распределенный по линии длиной 1 м, равен 1 Кл. Размерность линейной плотности заряда [c.64]

Линейная плотность электрического заряда. Единицу линейной плотности заряда получим по формуле (9.2), положив в ней <Э=1ед. СГС, /=1 см [c.167]

Линейная плотность электрического заряда — физическая величина (т), определяемая выражением т = q l, где q — электрический заряд / — длина проводника. Размерность dim т = L 4I. [c.41]

Кулон на метр (Кл/м) — единица линейной плотности электрического заряда. [c.81]

Линейная плотность электрического заряда Электрическое смещение [c.84]

Измеряемые величины— электродвижущая сила (ед. СГС, СГСЭ->-В) напряженность электрического поля (ед. СГС, СГСЭ- -В/м) магнитный поток (ед. СГСЭ->Вб) сила электрического тока (А->ед. СГС, СГСЭ) электрический заряд (Кл->ед. СГС, СГСЭ) линейная плотность электрического тока (А/м->ед. СГС, СГСЭ) магнитный момент электрического тока (А м - -ед. СГСЭ) поверхностная плотность электрического заряда (Кл/м2->ед. СГС, СГСЭ) объемная плотность электрического заряда (Кл/м ->-ед. СГС, СГСЭ) [c.249]

Пусть 2 — площадь отверстия в экране, а С — его контур, п — внутренняя нормаль к плоскости экрана, щ — нормаль к элементу контура dl, X — единичный вектор, касательных к контуру dl, т] — линейная плотность электрических зарядов, распределенных по контуру (рис. 8.10). Предположим, что внутри отверстия существует поверхностный ток, плотность которого равна j, а на теневой стороне экрана ток равен нулю. Уравнение непрерывности должно связывать поверхностный ток с линейным зарядом "П, распределенным по контуру С. Запишем уравнение непрерывности [c.275]

Линейная плотность электрического заряда Ь- Т1 кулон на метр Кл/м С/т [c.36]

Кулон на метр — линейная плотность электрического заряда, при которой на длине 1 м равномерно распределен заряд 1 Кл. [c.72]

Определяющее уравнение для линейной плотности электрического заряда % = . При выражении количества электричества Q [c.72]

В отличие от равновесной термодинамики характеристики неравновесных систем изменяются со временем, а интенсивные параметры (плотность, температура, давление и т. д.) имеют, как правило, разные значения в различных точках системы, т. е. зависят от координат. Основную роль в теории необратимых явлений играют потоки различных физических величин энергии, массы или числа частиц, теплоты, импульса, энтропии, электрического заряда и т. д., которые отсутствуют в равновесных состояниях. Причины возникновения потоков получили формальное название сил. Это могут быть градиенты интенсивных параметров или связанные с ними величины. Обычно предполагается линейная связь между потоками и силами. Коэффициенты пропорциональности, входящие в эти соотношения, называются кинетическими коэффициентами. В общем случае они являются функциями от термодинамических параметров состояния системы. [c.216]

Из того факта, что линейный электрооптический эффект возможен только в кристаллах пьезоэлектриков, следует, что линейный электрооптический эффект и обратный пьезоэффект осуществляются в кристалле параллельно друг другу. Последнее обстоятельство требует при описании электрооптического эффекта учитывать пьезооптический эффект изменение оптических констант за счет деформаций, вызванных обратным пьезоэлектрическим эффектом. Изменение поляризационных констант при приложении электрического поля к кристаллу, не связанное с обратным пьезоэлектрическим эффектом (т. е. пьезооптическим эффектом), составляет истинный линейный электрооптический эффект. Таким образом, истинный линейный электрооптический эффект есть результат только прямого воздействия электрического поля на заряды диэлектрика, состоящего в перераспределении плотности электронных оболочек образующих его частиц. Под ложным линейным электрооптическим эффектом будем понимать изменения поляризационных констант, обусловленные обратным пьезоэлектрическим эффектом (через пьезооптический эффект). [c.192]

Здесь р и j — плотности заряда и тока (без индекса — для внешнего заряда, с тильдой — для внешнего ММ, с индексом г — индуцированные в среде внешним воздействием величины, индуцированных монопольных величин нет из-за отсутствия ММ в составе среды). Как видно, ММ — источник продольного (индекс /) магнитного поля В/ и нарушитель закона индукции Фарадея поперечное (индекс t) электрическое поле создается не только изменением магнитного поля, но и движением ММ. Дополняющие (3) материальные уравнения в случае слабого воздействия линейны и имеют вид [2 [c.234]

Эта зависимость, как показано ниже, характерна для зондовых измерений. В качестве примеров также определены переменные электрические поля, генерируемые движением с одинаковой скоростью бесконечной последовательности одинаково заряженных частиц (вариант II) движением одинаково заряженных частиц, появляющихся на срезе сопла через равные промежутки времени и далее вмороженные в турбулентную струю (вариант III) движением линии с однородной линейной плотностью заряда (вариант IV) движением тела (шара, цилиндра) с однородным распределением заряда (вариант V). [c.720]

К главным электрофизическим параметрам полупроводниковых материалов относятся следующие ширина запрещенной зоны подвижность ц и эффективная масса носителей заряда ти диэлектрическая проницаемость е коэффициент теплопроводности X плотность коэффициент линейного расширения а температура плавления Гпл температура Дебая 0. Удельная электропроводность полупроводникового материала заданных химического состава и структуры не относится к основным характеристикам, так как определяется, в частности, концентрацией носителей заряда (3.4), которая зависит от множества внешних воздействий температуры, давления, света, электрического и магнитного полей, ионизирующего излучения и т.д. [c.648]

Взвешенные частицы окиси магния, имеющие отрицательный заряд, под действием электрического поля оседают на ленту, образуя плотный изоляционный слой толщиной от 2,5 до 10 мкм в зависимости от режима работы (линейной скорости перемещения ленты, расстояния между электродами и величины напряжения). При выходе ленты из ванны она проходит через сушильное устройство 4. Толщина и плотность осажденного слоя зависят и от концентрации суспензии. [c.254]

Линейная, поверхностная и объемная плотность электрического заряда Плотность электрического тока, уравнение непрерывности a = q/S p = q/V dp J = I/S divJ-f— =0 dt [c.139]

Единица линейной плотности электрического заряда СГС равна плотности заряда, при которой заряд 1 СГСд равномерно распределен по длине 1 см. Размерность линейной плотности [c.167]

Измеряемые величины — сшт электрического тока (ед. СГС, СГСЭА) электрический заряд, количество э.лек-тричества (ед. СГС, СГСЭ->Кл) магнитный момент электрического тока (ед. СГСЭА-м ) поверхностная плотность электрического заряда (ед. СГС, СГСЭ Кл/м ) объемная плотность электрического заряда (ед. СГС, СГСЭ->-Кл/м ) линейная плотность электрического тока (ед. СГС, СГСЭА/м) поверхностная плотность электрического тока (ед. СГСЭ-> А/м ) магнигный поток (Вб- ед. СГСЭ) электродвижущая сила (В->-ед, СГС, СГСЭ) напряженность электрического поля (В/м->-ед. СГС, СГСЭ) [c.245]

ПЛОТНОСТЬ [заряда (линейная — отношение величины электрического заряда, находящегося между двумя поиереч- [c.259]

Снла тока Электрический заряд (количество электричества) Плотность зарида линейная Плотность заряда поверхностная Плотность заряда пространственная (объемная) Относительная диэлектрическая проницаемость Электрическая постоянная Абсолютная диэлектрическая проницаемость Напряженность электрического поля Поток наприжен-ности электрического поля [c.230]

Здесь Рс — плотность свободного заряда, Е — напряженность электрического поля, 6 — диэлектрическая постоянная, которая, по предпбложению, линейно зависит от температуры [c.124]

У.4.6. Линейная плотность равномерно распредепенного электрического заряда [c.56]

Кюри ниже комнатной эффект индуцированного изменения показателя преломления основывается на квадратичном электрооптическом эффекте. Линейный эффект отсутствует, так как при комнатной температуре керамика находится в центросимметричной фазе. На рис. 7.17 показан образец керамики, в котором записана решетка. Электрическое поле Ец приложено перпендикулярно полосам решетки. Фотовозбужденные электроны дрейфуют из освещенной области в неосвещенную и создают в освещенной области среднее поле пространственного заряда Е направленное противоположно приложенному полю Ео. Вдоль направления приложенного поля Ео синусоидальное распределение плотности света создает пространственную модуляцию Е(ж) [c.328]

Подсчитаем величину плотности тока, переносимого жидкостью через поры под действием разности давления, по обе стороны перегородки. Можно считать, что на толщине подвижной части двойного слоя d скорость жидкости линейно нарастает до величины Уо-Тогда сила вязкого сопротивления на единицу поверхности пор F=n,Vold. Переносимый со скоростью Vq на границе слоя заряд q создает плотность тока на единицу длины контура поры j=qV( . Таким образом, в отсутствие тангенциального электрического поля F = njl(dq), так что вместе с (3.158) это дает [c.103]

Физическую основу наиболее популярного струнного механизма удержания составляет специфическая реакция вакуума па поле цветового заряда, которая связывается с его свойствами идеального диаэлектрика — среды с диэлектрической проницаемостью О (электрического аналога идеального диамагнетика, сверхпроводника). Из условия минимума энергии (ее плотность пропорциональна величине Iг) следует, что при О произойдет выталкивание силовых линий индукции В и, из-за постоянства ее потока, их концентрация в виде квазиодномерпой струны. Соответственно, большим расстояниям между зарядами г будет отвечать линейная зависимость энергии их взаимодействия от г и еЕог (е — положительный заряд частицы, Ео — константа), а это и означает удержание ). [c.197]

Металлическая частица в электрическом поле. Внешнее электрическое поле индуцирует на поверхности проводника распределение поверхностных зарядов плотностью а (г), которое в первом приближении определяет электрический дипольный момент проводника Ре, Ре (К, ) = = /dS"r 7(R + г ), ап — углы Эйлера. Сила, действующая на элемент поверхности dS незаряженного проводника, находящегося во внешнем поле, dF = aGdS 2, где G — нормальная компонента внешнего поля в окрестности элемента dS. Полная сила, действующая на незаряженный проводник в однородном поле равна нулю. В неоднородном поле на проводник действует сила Fi H) = р дО/дЩ. В квазинеоднородном поле компоненты момента являются линейными функциями компонент поля Рг = aikGkV, где aik —тензор поляризуемости проводника, V —объем проводника. Следовательно, энергия взаимодействия проводника с внешним полем [c.245]

Прорывная однокомпопентная система представлена двумя подсистемами [А, В), способными обмениваться теплом, массой и зарядом. Пусть подсистема А есть изотропный кристалл, а подсистема В — его расплав. Подсистемы разделены фазовой границей А В). Построить линейные законы Онзагера в такой системе, учитывая потоки тепла и заряда. Найти выражение потока теплоты, связанного с теплом Пельтье. Определить скорость движения фазовой границы, обусловленную поглощением (выделением) потока тепла Пельтье на этой границе при пропускании через систему электрического тока плотностью = /е- [c.93]

Вычисление параметров Л П. Основные электрические параметры ЛП являются линейными или квадратичными функционалами от функций ф, д(р/дп, определенных на границах сред Li. Таким образом, параметры могут быть найдены по известным решениям систем интегральных уравнений (4.6), (4.9) и их аналогов для многопроводных ЛП. Рассмотрим сначала одиночные ЛП (см. рис. 4.1). На металлическом проводнике ЛП с однородным диэлектрическим заполнением (см. рис. 4.1,а) поверхностная плотность заряда о=боег( ф/с п, где п-—нормаль к контуру проводника, направленная вглубь металла (см. рис. 4.1). Плотность тока на поверхности металла [206] / = где цо — абсолютная магнитная проницаемость вакуума. Погонная емкость j — f ods / [c.123]

Расчет электрокинетических эффектов (потенциал, плотность заряда, плотность продольного конвекционного тока и токов в дебаевских слоях) при течении в заполненном макромолекулами зазоре вокруг отростка остеоцита [43, ПО] дал линейное соотношение, связывающее полный продольный ток с градиентом давления, и формулу для потенциала течения. С учетом реальных значений параметров были вычислены величина, фаза и время релаксации потенциала течения как функции частоты при колебательной механической нагрузке. Главный вьшод состоит в том, что видимый в опытах электрический ответ может быть создан движением интерсти- [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...