Подстановка обратная

Отношение этой амплитуды рассеяния к амплитуде рассеяния рентгеновских лучей /j. выводится при подстановке обратных фурье-преобразований в уравнение Пуассона (4.10) [c.88]

На рис.2,3 показаны I - точные значения и 2 - темпера-гура / и тепловой поток д на стыке пластин, взятые в качестве исходных данных обратной задачи (см. (3),- (4)) 3 - 5 - результаты решения обратной задачи (3 - по предложенному алгоритму, 4 - без использования подстановки (8), т.е. без члена л ъ уравнении (2) [c.122]

Может возникнуть мысль, что такое определение сил из уравнения динамики и обратная подстановка этих сил в то же уравнение представит собой порочный круг. Некоторые авторы курсов теоретической механики вообще не признают значения уравнения динамики как основного закона естествознания, сохраняя за ним лишь роль определения силы. [c.38]

Положив r=e (/ = lnr), приведем уравнение (в) к уравнению с постоянными коэффициентами, решим его обычной подстановкой Эйлера(О и с помощью обратного перехода получим [c.188]

Подстановка в (1. 15) значений компонент x k и yi согласно (1 .П) приводит к закону обратного преобразования коэффициентов инвариантной билинейной формы [c.392]

Полученное уравнение показывает, что расход в направлении движения струи возрастает обратно пропорционально изменению осевой скорости. Подстановка в уравнение (8.25) соотношения (8.15) позволяет определить зависимость для изменения относительного расхода вдоль струи [c.337]

Аналогию, указанную в предыдущем разделе, можно провести и в обратном направлении. В случае материальной точки подстановка выражений (7.61а) и (7.68) в принцип наименьшего действия (6.36) дает [c.105]

Обратное преобразование Лапласа выражения фд (s) после подстановки в него значений А, Ви С дает выражение для (t)B виде [c.178]

Учитывая, что из (4.50) + Sj = -а, получаем окончательно А = Sj/(5j - Sj), В = -Sj / (Si - Sj)- После подстановки A и В в выражение Фо Ф1 и го обратного преобразования находим [c.179]

Справедливо и обратное предложение произведение из какого-либо значения /И множителя УИ на интеграл системы (40.1) само служит множителем. Убедиться в этом можно непосредственной подстановкой рассматриваемого выражения в уравнение (40.11). [c.430]

Разумеется, 0 помощью обратной подстановки можно из уравнений совместности деформаций получить однородные уравнения равновесия, [c.256]

После подстановки этих выражений в уравнения совместности (7.66) получим (знаки изменены на обратные) [c.340]

Переходим к вычислению показателей эффективности. Для вычисления затрат на настройки R воспользуемся (6.3) с подстановкой взамен v , Vg, с , с , п тех же значений, что и в примере 1, кроме того, приравняв rtj = б по условию примера 2 Ск = 0,029 Ск = 0,007 — по условиям для всех примеров V2 = 1,2478 — величина, обратная итогу гр. 4 в табл. 12. В результате [c.138]

При подстановке в выражение т) значения соа по формуле (63) в ней изменяем знаки на обратные, чтобы (Ва вышло положительным, ввиду того, что в рассматриваемом случае > tL J [c.418]

Подстановка сюда значений г- = 100, 23 = 99, 23 = 100, 24 = 101 и г о 4 = —9999 дает при т 42 = 0,97 т о4 = 0,0015. Таким образом, высокий кинематический эффект в данной передаче связан с ее очень низкой механической отдачей. Но, как указывалось, неизбежным спутником такого низкого к. п. д. является самоторможение при обратном ходе. [c.422]

Время торможения может быть найдено из зависимости (122 ) подстановкой и=0. Соответственно скорость разгона привода в обратном направлении (при реверсировании) изменяется по равенству [c.46]

Отсюда видно, что для вычисления а следует знать толщину теплового пограничного слоя о.,., которой коэффициент а оказывается обратно пропорциональным. Поскольку й., = Д8, то, производя подстановку выражений (4-57) и (4-59), получаем [c.116]

Тогда подстановка называется обратной к подстановке g2. По соображениям симметрии и подстановка g2 является обратной к gi. Если задана произвольная подстановка g, то для получения обратной к ней достаточно поменять местами в g верхнюю и нижнюю строки. Обратную к g подстановку обозначим Так, для подстановки из (2.3) обратная равна [c.32]

Остальные подстановки из (2.26) очевидно представляются в виде произведений этих образующих элементов и обратных им. [c.56]

Если известно число S , то от него легко перейти к 5. Для этого к элементам правых столбцов применяется обратная подстановка, определяющая соответствие между вершинами-уравнениями и вершинами-переменными, после этого в левый столбец 5 записываются в некотором порядке все номера, встречающиеся справа в а в k-й строке числа 5 выписываются все номера строк из S в которых встречается номер k. [c.163]

Решение системы (6.3а) называют прямой подстановкой, решение системы (6.36) — обратной подстановкой. Разложение (6.2) осуществляется по следующим формулам [c.204]

При выполнении обратной подстановки обработка также ведется по столбцам, что позволяет использовать разреженность матрицы, т. е. вести вычисления с использованием массива функций N. Это дает повышение эффективности при большом количестве правых частей. [c.207]

Подстановка Qj в (6.1.5) приводит к уравнениям колебаний в обратной форме, которые в матричной записи имеют вид [c.319]

Чтобы проиллюстрировать эту ситуацию, рассмотрим для примера систему линейных уравнений, число уравнений которой равно 1960, а полуширина ленты ленточной матрицы составляет 200 для этой системы преобразование вектора нагрузки и обратная подстановка занимают 5.6 % суммарного времени работы процессора (Т2 + з 0-0567). Поскольку при решении типичной задачи метод альтернирования требует выполнения трех итераций (и = 3), дополнительные затраты в этом случае составляют около 16.8%, что значительно меньше 300 %, которые характерны для решения (5.60) на каждой итерации. [c.224]

Подставляя (4.14) в (4.11), можно получить явное соотношение, связывающее спектры U hQ, что соответствует применению обратного преобразования Фурье к исходному уравнению. Особенность заключается в преобразовании нелинейного члена. После подстановки интеграла Фурье в слагаемое получаем выражение [c.91]

Таким образом, для компенсации трех полевых аберраций — комы, астигматизма и дисторсии — остаются три параметра г, d и dp Если апертурная диафрагма помещена в плоскость ДЛ, то аберрации дублета складываются из аберраций толстой РЛ с вынесенным зрачком, коэффициенты которых даны выражениями (2.39), и аберраций ДЛ в ее собственной плоскости [см. формулы (1.М)]. При сложении необходимо учесть, что промежуточное изображение, формируемое РЛ, служит предметом для ДЛ и, следовательно, коэффициенты РЛ необходимо согласно уравнению (2.11) умножить на обратное увеличение ДЛ 1/Рз==5з/5 в соответствующей степени. Кроме того, при подстановке параметров дублета в соотношения (2.39) необходимо учитывать, что [c.159]

Имеет место и обратное утверждение. Если (p(z) заменить функцией ф(2)+с12 + 7, а г з(2)—функцией 13(2)+y, то наиряженное состояние тела не изменится. Справедливость этого положения вытекает из неиосредственной подстановки этих функций в формулы (6.77) и (6.78). [c.124]

Для определения локального поля динамических напряжений надо применить обратное преобразование Лапласа к выражениям Тге(г, Z, р) ит0г(г, Z, р), получаемым подстановкой (53.10) в (53.2) и (53.3). Сингулярные напряжения получаются в результате разложения при больших а подынтегральных функций в интегралах для т,е (г, z, р) и t 2 (г, z, р). Используя теорему [186] о поведении интегралов Коши вблизи концов контура интегрирования при выполнении обратного преобразования Лапласа, определим динамические сингулярные напряжения вблизи вершины трещины по формулам (51.2), (51.7) [c.424]

На каждом шаге нагружения применяется метод итераций. В каждой точке тела определяется величина пластической части деформации, и ее значение является начальным для очередного шага, который состоит в решении задачи линейной упругости, когда исходя из указанного выше начального условия определяется поле приращений упругой части деформации. Приращение полной деформации (сумма начального приращения пластической части и вычисленного прирашения упругой части деформации) подставляется в зависимость, обратную к (22), после чего определяется полное приращение напряжений оц. Новое значение поля приращений пластической части деформации получается из последнего слагаемого уравнения (22) при подстановке в это уравнение вычисленного значения dij. Найденные таким образом приращения пластической части деформации ё. Р.> являются начальными для очередного шага итеративного цикла, который повторяется до достижения заданной, точности. [c.217]

Решенная нами выше задача была впервые разрешена Эйлером для случая, когда имеется лишь два неподвижных центра, притягивающих тело обратно пропорционально квадратам расстояний, и когда тело движется в плоскости, проходящей через оба центра (Memoires de Berlin за 1760 г.) его решение особенно интересно благодаря искусству, с каким он сумел применить различные подстановки для того, чтобы привести к первому порядку и к квадратурам дифференциальные уравнения, которые, в силу своей сложности, не поддавались разрешению с помощью всех других известных методов. [c.133]

Приведенным графиком можно пользоваться иприЙ1<1 (верхняя шкала). При этом необходимо иметь в виду следующее соотношение между параметрами прямоугольного сосуда, которое получается при подстановке в соответствующие зависимости вместо ki обратного его значения 1 k [c.148]

Meтoд Гаусса является наиболее известным прямым методом решения систем вида (5.3). Вычисления по методу Гаусса состоят из двух основных этапов прямого хода и обратного хода обратной подстановки). Прямой ход состоит в последовательном исключении неизвестных из системы [c.126]

Пусть Si(i), Siit),. . s (i) обозначают напряжения на ударяемом конце, создаваемые всеми волнами, движущимися от этого конца после окончания отрезков времени Т, 27, ЗГ,. . пТ соответственно. Любая возвращающаяся к ударяемому концу стержня волна представляет собой ту же самую волну, которая в предшествующий отрезок времени, меньший на величину Т, отправлялась для прохождения вдоль стержня и обратно. Таким образом, полное сжимающее напряжение, вызываемое этими возвращающимися волнами на ударяемом конце, в любой момент времени получается подстановкой величины i—Т вместо t в выражение для сжимающих напряжений, вызываемых волнами, отошедшими от ударяемого конца в течение предшествующего отрезка времени. [c.521]

Уитли [W.51] обобщил теорию Глауэрта — Локка и оценил надежность теории, сопоставив результаты расчета с экспериментальными данными. Он рассматривал винт без относа ГШ с машущими лопастями, имеющими линейную крутку и постоянную хорду, учитывал концевые потери (посредством коэффициента В), вторую гармонику махового движения и зону обратного обтекания, а распределение индуктивных скоростей считал линейным (изменение направления действия силы тяги и сопротивления в зоне обратного обтекания было принято в расчет подстановкой ит вместо Uj в выражениях элементарных сил). Уитли считал углы малыми, градиент подъемной силы постоянным i = aa), коэффициент сопротивления равным его [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...