Ускорение точки при поступательном переносном движении

Ускорение точки при поступательном переносном движении [c.172]

Абсолютное ускорение точки при поступательном переносном движении равно геометрической сумме относительного и переносного ускорений [c.135]

Абсолютное ускорение а любой точки звена при плоскопараллельном (плоском) движении твердого тела равно геометрической сумме двух ускорений ускорения а в поступательном переносном движении и ускорения а, во вращательном относительном движе- [c.75]

Иначе говоря, при поступательном переносном движении абсолютное ускорение точки определяется по правилу параллелограмма (или треугольника) ускорений. [c.314]

Равенство (5) выражает теорему сложения ускорений при поступательном переносном движении. Если переносное движение будет непоступательным, то, как мы увидим в главе XIV, теорема о сложении ускорений будет выражаться более сложным соотношением. Отсюда следует, что геометрическое сложение ускорений точки в ее составном движении подчиняется правилу параллелограмма ускорений только в том частном случае, когда переносное движение поступательное. [c.314]

Мы знаем, что при поступательном переносном движении абсолютное ускорение точки определяется по правилу параллелограмма ускорений. Поэтому из параллелограмма ускорений (рис. 196) находим абсолютное ускорение груза по формуле [c.318]

Это равенство выражает теорему сложения ускорений при поступательном переносном движении в том случае, когда переносное движение, т. е. движение подвижной системы отсчета, является поступательным, абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме переносного и относительного ускорений этой точки. [c.296]

Следовательно, при поступательном переносном движении абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме относительного и переносного ускорений. Результат здесь аналогичен тому, который дает теорема о сложении скоростей. [c.219]

Относительное движение при поступательном переносном движении. Если тело С принадлежит системе тела Вив этой системе перемещается, то можно изучать движение тела С по отношению к телу В независимо от того, находится ли само тело В в движении или опо неподвижно. В таком случае говорят об относительных перемещениях, относительных скоростях и относительных ускорениях в движении тела С по отношению к телу В (фиг. 85). [c.293]

Сопоставление уравнений (26.8) и (26.1) показывает, что при равномерном прямолинейном поступательном переносном движении уравнение (26.8), определяющее относительное ускорение материальной точки Wr, не отличается от основного уравнения динамики (26.1), определяющего абсолютное ускорение точки w. В этом случае относительное движение с динамической точки зрения не отличается от абсолютного движения. [c.79]

Определение ускорений точки при переносном поступательном и произвольном переносном движениях. Зависимость между ускорениями точки в абсолютном, относительном и переносном движениях определяется теоремой сложения ускорений, иначе называемой теоремой Кориолиса, [c.324]

Для определения ускорений грузов применяем теорему о сложении ускорений точки при переносном поступательном движении [c.449]

Приводим схему разложения полного абсолютного ускорения точки для случая переносного поступательного движения. При решении задач на параллелограмм ускорений бывает полезно написать эту схему и заполнять ее справа налево [c.196]

При сложном (составном) движении точки в случае не-поступательного переносного движения возникает добавочное ускорение, называемое ускорением Кориолиса [c.85]

Пользуясь выражениями для скоростей точек твердого тела при его движении вокруг неподвижной точки и в общем случае движения тела в пространстве, можно установить правило нахождения абсолютного ускорения точки в ее сложном движении в общем случае — теорему о сложении ускорений для точки. Эта теорема доказана в частном случае, когда переносное движение принято поступательным. [c.181]

Этот результат, полученный нами для прямолинейного переносного движения, справедлив также при всяком поступательном переносном движении, поскольку, так же как при прямолинейном, все точки движущейся системы отсчета имеют по отношению к неподвижной одни и те же скорости и ускорения. Поэтому к относительной скорости рассматриваемой точки, независимо от ее положения в движущейся системе отсчета, прибавляется одна и та же скорость переносного движения и к относительному ускорению точки прибавляется одно и то же ускорение, именно ускорение переносного движения. [c.344]

Проведем через нее три подвижные оси, движущиеся поступательно. Тогда движение твердого тела может быть разложено на движение по отношению к подвижным осям Охуг и переносное, которое будет поступательным и определяется движением точки О тела. Сложное центробежное ускорение равно нулю в случае поступательного переносного движения поэтому ускорение точки М тела равно геометрической сумме относительного ускорения, равного ускорению при движении тела вокруг неподвижной точки, и переносного ускорения, представляющего собой ускорение точки О. Пусть w—ускорение точки О, и р, q, /- — проекции на оси переменного вращения w тела проведем ось z параллельно оси вращения в рассматриваемом ее положении и в сторону вектора (о тогда проекции абсолютного ускорения точки /И (с координатами х, у, г) будут [c.111]

Сложение ускорений при не поступательном переносном движении. Теорема Кор полис а. Допустим сначала, что переносное движение (т. е. движение подвижной системы отсчета Охуг) является вращательным с угловой скоростью ш (рис. 215, б). При этом ось О О может быть или неподвижной ( 74) или же мгновенной осью вращения (когда неподвижна точка О, см. 86). В обоих случаях орты I, ], к уже не являются постоянными, так как, поворачиваясь вместе с осями Охуг, они изменяют свои направления, что при вычислении не учитывалось. Поэтому получим из равенств [c.219]

При определении абсолютного ускорения точки М следует обратить внимание на то, что в силу поступательности переносного движения в рассматриваемом случае акор 0, апер а . [c.29]

При определении ускорений группы П класса первого вида известны векторы йв и полных ускорений точек В w D (рис. 4.18, а). Кроне того, план скоростей группы предполагается построенным, и, следовательно, можно считать известными скорости всех звеньев группы. Для определения ускорения ас точки С, как и для определения скорости г с точки С, рассматриваем ее движение как сложное, состоящее из переносного поступательного со скоростями и ускорениями точек В и D и относительного [c.83]

В случае, когда переносное движение при сложном движении точки не является поступательным (рис, 3.15), то абсолютное ускорение точки равно векторной сумме трех ускорений переносного, относительного и кориолисова [c.79]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Мгновенный центр ускорений при плоском движении. Итак, ускорения точек фигуры складываются из переносного ускорения в поступательном движении вместе с полюсом Е и из относительного ускорения во вращательном движении вокруг полюса Е. В поступательном движении ускорения всех точек фигуры одинаковы и равны ускорению полюса Е. Во вращательном движении ускорения всех точек фигуры различны между собой. Если фигура в данное мгновение имеет угловую скорость со и угловое ускорение е, то ускорение какой-либо точки К, принадлежащей этой фигуре, по модулю равно [c.237]

Направление относительной скорости точки не меняется, так как по свойству поступательного движения прямая передвигается параллельно самой себе. Напротив, направление относительной скорости точки В2 непрерывно изменяется по мере вращения О А . Даже при прямолинейном относительном движении направление относительной скорости изменяется (вследствие переносного вращения). Изменение вектора скорости точки в данное мгновение (ускорение), вызванное этой причиной, тоже пропорционально угловой и относительной скоростям. В этом заключается другой фактор, порождающий ускорение Кориолиса. Ускорение Кориолиса как бы поворачивает вектор относительной скорости в направлении переносного вращения. По этой причине его иногда называют поворотным ускорением . [c.91]

Применяем теорему о сложении ускорений для каждой точки при этом учтем, что ускорение Кориолиса для каждой точки тела равно пулю, так как переносное движение является поступательным. Поскольку в каждом поступательном движении твердого тела ускорения всех точек в каждый момент времени тоже равны между собой, то очевидно, что и ускорения всех точек тела в его абсолютном движении равны между собой и это общее ускорение можно считать ускорение., всего тела в данный момент времени. Обозначая t7i, na относительное, переносное и абсолютное ускорения, имеем [c.191]

Как о приодел яют абсолютное ускорение точки ори не поступательном переносном шиже-НИИ и при поступательном переносном движении [c.249]

Как определяют абсолютное ускорение точки при не посту нательном переносном движении и при поступательном нереносгюм движении [c.323]

Решение. Аналитический способ. Движение ползуна М будем рассматривать как составное, состоящее из двух движений 1) относительного движення, т. е. движения по отношению к стержню АВ, и 2) переносного движения вместе с этим стержнем. Так как при движении стержень АВ остается параллельным неподвижному звену 0,0 , то движение этого стержня является поступательным. Следовательно, переносное ускорение точки М равно ускорению точки А, т. е. [c.208]

Величина ускорения Кориолиса. Теорема параллелограмма ускорений пригодна только в частном случае, если подвижная система отсчета движется поступательно. Если же переносное движение не поступательное, то у абсолютного ускорения появляется еще одна составляющая, называемая ускорением Кориолиса, или поворотным ускорениемВыведем формулы, позволяющие определить абсолютное ускорение при всяком составном движении точки. [c.198]

Движение плоской фигуры мы рассматривали как составное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом и относительного вращательного вокруг полюса, приняв за полюс мгновенный центр ускорений. При таком условии переносное ускорение и ускорение Кориолиса равны нулю и в схеме (110 ) остается только одна ее часть. Полное относительное ускорение становится тождественным полному абсолютному ускорению. Но чтобы получить абсолютное нормальное ускорение и абсолютное касательное ускорение точки, мы должны спроецировать это полное ускорение точки на прямую, соединяющую эту точку с мгновенным центром скоростей (а не ускорений), и на прямую, ей перпендикулярную, т. е. надо спроецировать ускорение на главную нормаль к абсолютной траектории точки и на направление а олютнои скорости. Схема (110 ) принимает вид [c.241]

Поскольку переносное движение поступательное, поворотные ко-риолисовы силы равны нулю. Что же касается переносных кориолисовых сил, то при переносном поступательном движении все они параллельны между собой и направлены против ускорения центра масс, а по величине каждая равна произведению массы частицы на ускорение центра масс. Равнодействующая таких сил равна произведению массы системы на ускорение центра масс, / и центр параллельных сил, в котором приложена равнодействующая, совпадает с центром масс. [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...