Заряд полный элементарный

В предыдущих параграфах при исследовании спектра электронных элементарных возбуждений кристалла (экситонов) принималось во внимание только кулоновское взаимодействие между зарядами. Полное взаимодействие между зарядами включает также взаимодействие с поперечным электромагнитным полем, обмен квантами которого (фотонами) между заряженными частицами полностью определяет их запаздывающее взаимодействие. [c.349]

НОЙ. Результирующий электрический момент электрически нейтральной системы зарядов можно ввести следующим образом. Рассмотрим две электрические частицы с разноименными зарядами одной величины д+ и д—, частицы находятся в точках г и г- соответственно. Полный электрический заряд такой элементарной системы, конечно, равен нулю. Но можно ввести электрический момент по формуле [c.25]

Будем рассматривать ионы в щелочных металлах как точечные заряды, локализованные в узлах о. ц. к. решетки Бравэ, а электроны — как постоянный компенсирующий фон отрицательного заряда. Полная электростатическая энергия на один атом для такого распределения может быть рассчитана с помощью методов, аналогичных использовавшимся нами при построении элементарной теории ионных кристаллов. Результат для о. ц. к. решетки имеет [c.40]

Масса, заряд и время жизни не исчерпывают измеримых величин, характеризующих свойства элементарных частиц, подобно тому как эти три величины не дают полной характеристики обычных макроскопических объектов. Они, однако, большей частью измеряются раньше других и в большинстве случаев служат единственными отличительными признаками той или иной элементарной частицы. [c.438]

Излучение Вавилова—Черенкова нашло разнообразные применения в экспериментальной ядерной физике и физике элементарных частиц. Несмотря на чрезвычайную слабость свечения, приемники света достаточно чувствительны, чтобы зарегистрировать излучение, порожденное единственной заряженной частицей. Созданы приборы, которые позволяют по излучению Вавилова—Черенкова определять заряд, скорость и направление движения частицы, ее полную энергию. Практически важно применение излучения Вавилова-Черенкова для контроля работы ядерного реактора. [c.764]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Сложнее измерять импульс тока, создаваемый одиночной частицей в импульсной камере. Для оценки этого импульса прежде всего вспомним, что частица энергии Е образует Ell пар ионов, где /—средняя энергия, затрачиваемая на образование одной пары ионов. Умножив величину Ell на элементарный заряд е, мы получим полное число ионов одного знака, возникших в камере. Учтем теперь, что камера вместе с подводящими проводами имеет определенную электрическую емкость С. При прохождении через камеру ионов одного знака напряжение на электродах изменится на величину AV, где [c.494]

Экспозиционная доза X(только для фотонного излучения) — отношение суммарного заряда AQ всех ионов одного знака, созданных при полном торможении электронов, которые были образованы фотонами в элементарном объеме воздуха, к массе dm воздуха в указанном объеме X = = 6lQ йт. Единицей экспозиционной дозы является кулон на 1 кг воздуха (Кл/кг). [c.498]

Сейчас еще не найден руководящий принцип для построения единой теории элементарных частиц. Современная теория не может дать ответы на. многие фундаментальные вопросы — сколько должно быть родов частиц, почему заряды частиц одинаковы по абсолютной величине, почему известные элементарные частицы образуют дискретный спектр масс и притом именно того вида, который наблюдается и т. п. Наконец, из четырех видов взаимодействий элементарных частиц разработана достаточно полная и строгая теория только электромагнитного взаимодействия (хотя и в ней не решены некоторые принципиальные вопросы), причем неизвестна граница применимости этой теории в области расстояний, меньших 10 см. [c.291]

При объединении элементарных зарядов в группы (атом, молекула, ячейки кристалла и т. д.) полный момент группы равен [c.196]

Наконец, в наиболее часто встречающемся на практике случае квазинепрерывного энергетического спектра ПЭС кинетика изменения полного заряда поверхности после выключения возмущающего поля является результатом наложения элементарных релаксационных кривых (3.38) [c.97]

Для конечных кристаллов, однако, мы должны заново проанализировать наше допущение о том, что каждая элементарная ячейка имеет нулевой полный заряд [c.178]

Различают два вида Э, з,, условно наз, положительными и отрицательными при этом одноимённо заряж. тела (ч-цы) отталкиваются, а разноимённо заряженные — притягиваются. Заряд наэлектризованной стеклянной палочки назвали положительным, а смоляной (в частности, янтарной) — отрицательным, В соответствии с этим условием Э, 3. эл-на (эл-н по-греч. янтарь) — отрицателен. Э. з. дискретен существует минимальный элементарный электрический заряд, к-рому кратны все Э. з, ч-ц и тел. Полный Э. 3. замкнутой физ. системы, равный алгебр, сумме зарядов слагающих систему элем, ч-ц (для обычных макроскопич. тел — протонов и эл-нов), строго сохраняется во всех вз-ствиях и превращениях ч-ц этой системы (см. Заряда сохранения закон). Сила вз-ствия между покоящимися заряж. телами (ч-цами) подчиняется Кулона закону. Связь Э. з. с эл.-магн. полем определяется Максвелла уравнениями. [c.864]

Закон сохранения энергии утверждает, что для системы частиц, взаимодействие между которыми неявно ) зависит от времени, полная энергия системы постоянна (рис. 5.6—5.9). Этот результат мы считаем достоверно установленным экспериментальным фагктом. Если выражаться точнее, то этот закон говорит нам Q Том, что существует некоторая скалярная функция [такая, как функция Mv J2- -Mgx в (13)] положения и скорости частиц, которая не изменяется со временем при условии, что в течение рассматриваемого промежутка времени внешнее взаимодействие явно не изменяется. Например, элементарный заряде не должен изменяться со временем. Помимо функции энергии существуют также и другие функции, которые сохраняют постоянное значение в условиях, о которых только что было сказано. (Другие такие функции мы рассмотрим в гл. 6, в которой речь пойдет о сохранении импульса и момента импульса.) Энергия представляет собой скалярную величину, сохраняющую постоянное значение при движении. Когда мы говорим о внешнем взаимодействии, то имеем в виду, что в течение рассматриваемого [c.153]

Первые попытки определения е. Первая попытка непосредственного определения величины элементарного заряда принадлежит ученику Томсона Д. Таунсенду. В 1897 г. он установил, что некоторые молекулы газа, выделяющиеся при электролизе с электродов, заряжены. Если пузырьки заряженного газа пропускать через воду, то при выходе его в воздух образуется устойчивое видимое облако. Полагая, что в насыщенном водяном паре каждый ион является центром конденсации и что число ионов равно числу капелек, Таунсеач определил электрический заряд в 1 см газа и число капелек воды, т. е. число ионов. Деление полного заряда на число ионов дает средний заряд одного иона. Метод основ111вался на большом числе предположений, что не позволило определить величину элементарного заряда со всей определенностью. [c.102]

Как мы уже говорили ( 2, п. 1), в мире элементарных частиц действует принцип все, что не запрещено (законами сохранения), обязательно происходит . Этот принцип позволяет легко разобраться в том, какие реакции и распады будут идти, а какие нет. Для этого достаточно учесть энергетический баланс и законы сохранения момента и зарядов, потому что все остальные законы сохранения накладывают ограничения не на сам процесс, а на его характеристики (интенсивность, угловое распределение и др.). Надо, однако, еще учесть, что если процесс разрешен только для слабых взаимодействий, то он будет протекать с ничтожной интенсивностью. Такого типа реакцию вообще нельзя заметить (если только для этого не приняты сверхособые меры, см. 8, п. 12), а соответствующий распад будет протекать с громадным (например, 10" с) временем жизни. Поэтому наряду с законами сохранения зарядов надо учитывать пр иближенные законы сохранения странности, четности и зарядового сопряжения, нарушаемые только слабыми взаимодействиями. Учтя это последнее замечание, приведем полную сводку условий, пользуясь которыми можно не только легко и быстро сказать, пойдет или нет данный процесс, но и, например, перечислить возможные пути получения тех или иных частиц. Эти условия таковы [c.309]

НАПОР [<гидростатический определяется отношением полной потенциальной скоростной характеризуется отношением кинетической) энергии некоторого объема жидкости к массе жидкости в этом объеме температурный — разность температур двух различных смежных или разделенных стенкой сред, между которыми происходит теплообмен] НАПРЯЖЕНИЕ механическое [служит мерой внутренних сил, возникающих в деформированном теле и определяемой отношением выявленной силы к величине элементарной площадки, выбранной внутри или на поверхности тела в гидроаэростатике определяется как сила, отнесенная к единице площади поверхности, на которую она действует касательное возникает под действием сил, касательных к нормальное возникает под действием сил, нормальных к> поверхности тела трение численно равно силе внутреннего трения в газе, действующей на единицу площади поверхности слоя] электрическое (численно равно суммарной работе, совершаемой кулоновскими и сторонними силами при перемещении по участку цепи единичного положительного заряда анодное прилагается между анодом и катодом электронной лампы или гальванической ванны зажигания обеспечивает переход несамостоятельного газового разряда в самостоятельный переменное, действующее значение которого вычисляют (для периодического напряжения) как среднеквадратичное значение напряжения за период его изменения пробивное вызывает разряд через слой диэлектрика сеточное приложено между сеткой и катодом электронной лампы и служит для запирания лампы при определенном значении его на участке цепи равно произведению его сопротивления на силу тока) НАПРЯЖЕНИЯ механические (контактные возникают на площадках соприкосновения деформируемых тел температурные образуются в теле вследствие различия температур составных его частей и ограничения возможностей теплового расширения со стороны окружающих частей тела или других тел остаточные вызываются крупными дефектами материала, неоднородностью кристаллической структуры и дефектами атомно-кристаллических решеток) [c.253]

Нейтронное облучение. Как известно, ядерные реакции сопровождаются потоками элементарных частиц (у-кванты, р-лу-чи, потоки нейтронов и протонов и т. д.), энергия которых гораздо больше энергии связи атомов - твердого тела. Попадая в тело, они вызывают каскад других частиц и в итоге приводят к некоторым локальным нарушениям структуры тела. При достаточной интенсивности или продолжительности действия они могут привести к полной деструкции тела или к потере его работоспособности. Наибольшее влияние оказывают пучки нейтронов и Y-квантов, которые не несут электрического заряда и потому обладают наибольшим проникающим действием. Не имеющие массы Y-кванты воздействуют в основном на электронные оболочки при не слишком высоких энергиях и интенсивностях их действие сводится к нагреванию тела. Нейтроны способны искажать решетку, непосредственно воздействуя на ядро атомов. Нейтронное облучение вызывает ослабление пластических свойств тела, уменьшение вязкости разрушения /Сы и ведет к образованию дефектов, что также охрупчивает материал. Кроме того, в металлах важную роль играет тепловая диффузия протонов и нейтронов, вызывающих охрупчивание совершенно аналогично влиянию водорода (см. 1, 2 гл. VII) протоны могут попадать в тело через поверхность из внешних протонных пучков или же возникать в объеме тела при столкновении нейтронов с ядрами. [c.512]

Щ1ей. Она превращает калодый атом р,,,. 2-3. Схема полнили ион в диполь, так как центры по- ризованного атома, ложительного и отрицательного зарядов уже не будут совпадать и между ними появится некоторое расстояние I (рис. 2-3). Поляризованная частица будет обладать элементарным электрическим моментом, Ч определяющимся уравнением [c.17]

В гомоатомных металлах такого натекания не происходит, так как средний заряд на одну элементарную ячейку соответствует валентности иона. В 10 мы увидим, что в чистых металлах, действительно, полное число принятых электронов равно валентности. [c.102]

При выводе выражения (27.18) мы воспользовались тем, что полный заряд элементарной ячейки 2 № равен нулю. Мы пренебрегли также дополнительным членом y,de (d), дающим дипольный момент элементарной ячейки в недеформврованном кристалле. В большинстве кристаллов этот член обращается в нуль при всяком достаточно естественном выборе элементарной ячейки. Если он все же оказывается отличрым от нуля, то кристалл обладает определенной плотностью поляризации даже в равновесии, в отсутствие деформирующих сил или внешних электрических полей. Подобные кристаллы действительно существуют и называются пироэлектриками. Мы обсудим их позднее в этой главе там же будет пояснено, что означает достаточно естественный выбор элементарной ячейки (см. стр. 178). [c.162]

В гнезда I барабана 2 из магазина 3 подаются элементарные заряды 4, каждый из которых представляет собой маленький бес-сопловой двигатель - ракетный двигатель открытой схемы (РДОС). РДОС является твердотопливная шашка, цилиндрокони ческий канал которой спрофилирован таким образом, чтобы, с одной стороны, на срезе канала формировался сверхзвуковой поток продуктов сгорания, а с другой стороны, при полном выгорании заряда не оставалось дегрессивных остатков. Гнезда 1 представ- [c.266]

Ограничимся рассмотрением рассеяния носителей заряда на тепловых колебаниях решетки, то есть рассмотрением решеточной подвижности (при этом необходимо пользоваться данными для чистых и структурно совершенных кристаллов). При достаточно высоких температурах атомы решетки совершают малые тепловые колебания около своих равновесных положений. Среди возможных типов колебаний выделяют акустические кoлeбaния и оптические колебания.Акустические колебания отвечают смещениям элементарной ячейки как целого, а оптические — внутренним деформациям в ней при почти неподвижном центре тяжести ячейки. Эти малые колебания распространяются по всему кристаллу в виде волн. Введя специальные, так называемые нормальные, координаты, полную энергию колеблющегося кристалла можно представить как сумму энергий невзаимодействующих квазичастиц с энергией Ни д) и квазиимпульсом Нд, где и д) — частота колебаний атомов кристалла, а ц — волновой вектор волны. Эти квазичастицы носят название фононов. Согласно существующим представлениям, рассеяние носителей заряда на тепловых колебаниях решетки можно рассматривать как их взаимодействие с фононами или, что тоже самое, с колеблющейся решеткой. Это взаимодействие сводится к поглощению или испусканию фонона, при этом увеличивается или уменьшается, соответственно, энергия электрона. [c.69]

Кроме того, когда речь идет о сильном легировании полупроводников электрически активной примесью (легирующие примеси), то надо иметь в виду, что, например, в элементарных полупроводниках довольно часто наблюдается несоответствие между концентрациями носителей заряда и электрически активной примеси п р) < Сзтах- Поэтому было введено также понятие предельной растворимости электрически активной примеси. Предельной растворимостью электрически активной примеси называют максимальную концентрацию электрически активной примеси в твердой фазе, которую можно создать введением данной примеси. Экспериментально можно определить измеряя зависимость концентрации электрически активной примеси в твердой фазе С,- от концентрации примеси в расплаве С . Если С,- измерить с помощью эффекта Холла (см.гл. 5), то есть электрическим методом, а полную концентрацию примеси в твердой фазе s измерить каким-либо другим методом, например, радиоактивным или масс-спектроскопическим, то общий вид зависимостей С и С5 от С1 может быть представлен графиком, изображенным на рис. 7.8. В области достаточно малых значения С и С,- совпадают однако, начиная с некоторых С1, кривая С,-(С ) обнаруживает тенденцию к насыщению, в то время как С5(С ) продолжает расти. Значение и есть предельная растворимость электрически активной примеси. [c.279]

В ионных растворах, называемых также электролитами, в основном действуют электростатические силы, которые могут быть очень существенны. Чтобы получить представление о возможной величине электростатических сил, возникающих в ионных растворах, полезно вычислить силу отталкивания двух медных кубиков с ребром 1 см, в которых один из миллиона атомов Си ионизован и присутствует как ион Си ", если расстояние между кубиками равно 10 см (упр. 8.13). Оказывается, что этой силы достаточно, чтобы поднять груз массой 16 10 кг Из-за столь больших электростатических сил положительные и отрицательные ионы в растворе пространственно не разделены они агрегированы так, чтобы суммарный заряд в любом макроскопическом объеме был почти равен нулю, т. е. макрообъем раствораэлектронейтрален. Растворы, ана самом деле и большинство веществ, в высокой степени сохраняют электропей-тралъностъ. Следовательно, если — концентрация (моль/л) положительных и отрицательных ионов с зарядовыми числами (числом элементарных электрических зарядов ) то полный заряд, который несут ионы в единице объема, [c.212]

В физике элем, ч-ц, кроме общих законов сохранения энергии, импульса, момента импульса, имеются дополнит. законы сохранения, связанные с симметриями фундам. вз-ствий ч-ц — сильного, эл.-магн. и слабого. Процессы превращений элем, ч-ц подчиняются строгим законам сохранения электрич. заряда Q, барионногозаряда В и лептонного заряда Ь, к-рым соответствуют строгие О. п. Д< = = АВ— АЬ=0 (это означает, что при достигнутой точности измерений нарушения этих О. п. не обнаружены). Существуют также приближённые О. п. Из изотопической инвариантности сильного вз-ствия следует О. п. по полному изотопич. спину /, А/=0 это О. п. нарушается эл.-магн. и слабым вз-ствиями. Для сильного и эл.-магн. вз-ствий справедливо О. п. по странности 1.9(Д5=0), мчарованиюь С(ДС—0), ( красоте- Ь (ДЬ=0). Слабое взаимодействие протекает с нарушением этих О. п. Имеются и др. О. п. (см. Элементарные частицы). [c.506]

А. Н. Тавхелидзе, а также М. Ханом и Й. Намбу (США) в 1965 для объяснения кажущегося нарушения Паули принципа в кварковой модели адронов (см. Элементарные частицы). В дальнейшем оно получило эксперим. подтверждение в ряде опытов при высоких энергиях (напр., в процессах аннигиляции эл-на и позитрона в адроны, полное сечение к-рых пропорц. сумме квадратов электрич. зарядов всех ( цветных ) кварков). [c.842]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...