Остаточный пробег

Легко себе представить, чем могут отличаться такие следы один от другого. Прежде всего длиной, характеризующей путь, пройденный частицей. Так как очень часто заряженная частица попадает в пластинку, уже пройдя часть своего пути в воздухе (или в какой-либо другой среде), то ее полный путь остается неизвестен. Поэтому обычно путь, пройденный частицей, измеряют в обратном направлении (от места, где частица остановилась) и называют остаточным пробегом (R). Остаточный пробег частицы зависит от ее заряда, массы и энергии Т в данном месте траектории. Измерения, проведенные с протонами разных энергий, дали следуюш,ую зависимость Тр от R p (см. 18) [c.558]

Таким образом, измерив пробег протона, можно при помощи формулы (78. 1) определить его энергию. Формула (78. 1) показывает, что остаточный пробег является нелинейной функцией энергии и быстро растет по мере ее увеличения. Так, протон с энергией 1 5 и 6 Мэе имеет остаточный пробег примерно 15, 170 и 230 мк соответственно. [c.558]

На рис. 239 изображена кривая завиоимости средней плотности зерен g от остаточного пробега R для двух частиц с разными массами Ш > [c.559]

Из рисунка видно, что в соответствии с формулой (78.3) в обоих случаях плотность зерен g максимальна при 7 = О, т. е. в конце пути частицы, и уменьшается с ростом скорости (остаточного пробега R) до одного и того же минимального значения мин, которое достигается, когда скорость частицы становится близкой к скорости света. Величина ин зависит от заряда частицы z и имеет наименьшее значение 25—30 зерен на 100 мк для 2=1. [c.559]

T. e. для частиц с одинаковыми зарядами и равными скоростями остаточные пробеги относятся, как массы [c.560]

Значения остаточных пробегов Ri и R2 определяются точками пересечения кривых g (R) с прямой, параллельной оси пробегов. Действительно, если пересечь кривые g (R) прямой, параллельной оси R, то точки пересечения (например Л и на рис. 239) будут соответствовать на следах частиц местам с одинаковой плотностью зерен, а на траекториях частиц местам, где они имели одинаковые скорости. [c.560]

Эту задачу — определение массы частицы по единственному следу — можно решить, построив кривые зависимости полного числа зерен N от остаточного пробега R (рис. 240). [c.560]

Зная отношение остаточных пробегов (или полного числа зерен) для двух частиц, имеющих одинаковые заряды и скорости, можно найти отношение их масс. При этом очевидно, что значения Ri и R2 могут быть получены пересечением кривых N (R) с прямой, проходящей через начало координат (так как точки этой прямой [c.561]

Таким образом, измерение остаточного пробега частицы и подсчет числа зерен на ее следе позволяют определить пройденный путь, направление движения (по направлению градиента плотности зерен), массу и энергию частицы. Отличие в следах частиц с разными зарядами z столь суш,ественно (большая величина g при той же скорости), что по виду следа в большинстве случаев может быть оценен и заряд частицы. [c.562]

Однако описанный метод пригоден только в тех случаях, когда можно измерить остаточный пробег частицы, т. е. когда частица останавливается в эмульсии. Для частиц, не останавливающихся в эмульсии, понятие остаточного пробега теряет смысл. В подобных случаях для анализа свойств частицы наряду с плотностью зерен используется третья характеристика следа — степень его прямолинейности. [c.562]

Сопоставление величины среднего угла многократного рассеяния а, зависящего от массы и скорости, с величиной плотности зерен g, являющейся функцией только скорости, дает второй способ определения массы и энергии частицы. Этот способ сравнения масс частиц с одинаковым зарядом особенно ценен тем, что он, как уже указывалось выше, применим и в таких случаях, когда исследуемая частица не остановилась в эмульсии и, следовательно, ее остаточный пробег неизвестен. [c.563]

Остаточный пробег 558 Острова изомерии 175, 197—198 Относительная кинетическая энергия 219, 263 Отражатель 375 [c.717]

На рис. 76 изображена кривая зависимости средней плотности зерен g от остаточного пробега R для двух частиц с разными массами mi>m2 и одинаковыми зарядами 2=1. [c.127]

Из рисунка видно, что в соответствии с формулой (12.S) в обоих случаях плотность зерен g максимальна при R = Q, т. е в конце пути частицы, и уменьшается с ростом скорости (остаточного пробега [c.127]

Однако описанный метод пригоден только в тех случаях, когда можно измерить остаточный пробег частицы, т. е. когда ча- [c.130]

Экспериментально наблюденная потеря энергии на единице длины пути для а-частиц показана на фиг. 28. Потеря энергии выражена в парах ионов на 1 мм воздуха, что может быть переведено в МеУ/мм воздуха из соотношения, что в среднем требуется 32,5 еУ для образования одной пары ионов в воздухе. Остаточный пробег / —г, показанный на фиг. 26 и 28, есть остающаяся длина пути, которая должна быть еще пройдена после того, как частица прошла уже расстояние г. Для больших остаточных [c.53]

Поправки на самопоглощение. Во многих приложениях приходится учитывать уменьшение ионизационной способности и (или) числа частиц, обусловленное наличием промежуточных поглотителей или конечной толщиной источника. Для случая а-лу-чей формулы, описывающие уменьшение ионизации благодаря наличию поглотителей, были выведены в работах [45, 49, 88, 113]. Поскольку пробеги а-частиц почти одинаковы, эти формулы должны учитывать только влияние различия направлений движения частиц в пучке и изменения ионизации с остаточным пробегом. Число ионизующих частиц практически не изменяется до тех пор, пока толщина поглотителя остается много меньше длины [c.119]

Плотность зерен g максимальна при R = 0, т. е. в конце пути частицы, и уменьшается с ростом скорости (остаточного пробега R) до одного и того же минимального значения мии> которое достигается, когда скорость частицы становится близкой к скорости света. Величина g зависит от заряда частицы Z и имеет наименьшее значение для z=l. [c.210]

Следует заметить, что в конце тормозного пути при каждом столкновении теряется значительная доля остаточной энергии частицы, и в силу случайного характера этих процессов длина пробега оказывается неопределенной величиной. Это служит причиной значительного разброса длины пробега, так что для частицы с заданной энергией предсказать точное значение ее невозможно. Приблизительное значение средней длины линейного пробега частицы с первоначальной энергией j можно определить по формуле [c.335]

Длина свободного пробега молекул воздуха обратно пропорциональна остаточному давлению (мкм рт. ст.) и для комнатной температуры может быть определена из формулы [c.23]

При остаточных давлениях, когда длина свободного пробега имеет тот же порядок, что и поперечный размер вакуумной рабочей камеры, большинство атомов и молекул, образующих газовую фазу, при дальнейшем перемещении не будет соударяться со стенками камеры и между собой и путь их движений будет прямолинейным. [c.23]

Свойства следа, оставленного в эмульсчн заряж. частицей, зависят от её заряда е, скорости v и массы т. Так, остаточный пробег частицы (длина следа от его начала до точки остановки) при данных ей v пропорционален т при достаточно большой скорости и частицы плотность зёрен (число проявленных зёрен на единицу длины следа) qor,e jv . Если плотность зёрен слишком велика, они слипаются в сплошной чёрный след. В этом случае, особенно если е велико, мерой заряда может быть число 8-электронов, образующих на следе характерные ответвления. Их плотность также пропорциональна Если е=1, [c.660]

Рис. 44.9. Удельная ионизация воздуха (15 X, 760 мм рт. ст.) а -частицами в зависимости от остаточного пробега Ro i, т. е. расстояния от конца пробега данной частицы [4].

Большое достоинство метода ядерпых эмульсий — наглядность изображения зарегистрированного явления. Кроме того, с помощью этого метода можно весьма точно измерять 1) Длины пробегов частиц в эмульсии в случаях фиксированного места остановки частицы (остаточный пробег Л). По остаточному пробегу можно для частиц известной природы онределить энергию [c.545]

Обмен мезонами 16 Оже-электроны 172 Октетная симметрия 315 Ортоводород 41—42 Остаточный пробег 210 Осцилляции / -мезонов 301, 302 —нейтрино 162—168, 202 Очарование 332, 359 Очарованные частицы 333, 339 П "-гиперон 272, 277, 318 [c.385]

Ряд исследований электросопротивления в зависимости от размера зерен для d < 1мкм проводился на образцах, полученных компактированием ультрадисперсных порошков, [5] и на электро-осажденных фольгах [271, 272]. В первом случае, однако, было трудно отделить влияние остаточной пористости на электросопротивление образца, а во втором случае на него влияли также внешние поверхности фольг из-за малой толщины последних, сравнимой с длиной свободного пробега электронов. [c.162]

Для того чтобы протекал нормально и процесс напыления материала на лодложку, необходимо, чтобы испарившиеся молекулы образовывали мо-лекулярные пучки, практически прямолинейно распространяющиеся от испарителя к подложке. Это требует обеспечения такого вакуума, при котором длина свободного пробега молекул остаточной среды и испаряющегося вещества X в несколько раз превышает пролетное расстояние L между испарителем и подложкой. При L = 40 см это достигается при Рост i Па. При [c.60]

Причиной повышения Асн в процессе испытания в упрочненных металлах является возникновение остаточных напряжений второго рода и некоторое упорядочение дислокационной структуры при действии циклически изменяющейся нагрузки, способствующее увеличению длины свободного. .пробега движущихся дислокаций. Ко второму и третьему типам исследованных материалов относятся медь в деформированном состоянии и аустенитные стали 1Х18Н10Т, 0Х14АГ11М, стали 40Х, 12ХИЗ, ЭИ-612 и др. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...