Жидкие кинетические свойства

В монографии не рассматриваются корреляционные и кинетические свойства веществ, а также критические явления в растворах, поскольку все эти вопросы обсуждаются в недавно выпущенной издательством Наука монографии одного из авторов Критические явления в жидкостях и жидких кристаллах .. [c.8]

Измерение скорости звука применяется при изучении равновесных свойств жидких сред, связанных с плотностью, температурой, отношением теплоемкостей, давлением. Определение же параметров поглощения и дисперсии звука выполняется при изучении неравновесных молекулярно-кинетических свойств и структуры жидкостных систем. [c.80]

КИНЕТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ГАЗООБРАЗНОЙ, ЖИДКОЙ И ТВЕРДОЙ РТУТИ [c.135]

За время после публикации американского издания книги появилось много статей, указывающих на значительные изменения и в направлении исследований и в понимании природы жидких полупроводников. Применение высоких давлений позволило значительно расширить область экспериментальных исследований, так что одна и та же жидкость может быть изучена в широкой области, в которой ее свойства изменяются от почти диэлектрических до металлических [302, 317, 318]. Возросло количество исследований, которые дают более прямую информацию о молекулярной и электронной структуре жидких полупроводников по сравнению с информацией, получаемой из данных по изучению кинетических свойств [319—324]. [c.8]

При внедрении в преграде можно выделить три области область внедрения, область возмущенного состояния и область покоя (рис. 49), размеры и конфигурация которых зависят от скорости внедрения, массы и геометрической формы внедряющегося тела, свойств преграды и других факторов. Большая часть кинетической энергии внедряющегося тела переходит в тепловую, при этом в области внедрения развиваются высокие температура и давление, материал преграды сильно разогревается и при наличии большого давления находится в жидком или газообразном состоянии в условиях ударного сжатия. Ударное сжатие характеризуется ударной адиабатой р = р (р), которая предполагается известной. Покажем, каким образом по известной ударной адиабате материала среды можно определить ру (У), Г и Г, знание которых важно при изучении процесса внедрения тела в преграду. При ударном сжатии состоянию среды соответствуют давление р и объем V, его начальному состоянию — давление Ро и объем Уд причем для сильных ударных волн (что имеет место при внедрении) давлением Ро Р можно пренебречь. Единице массы среды сообщается работа р (Уд — У), половина которой превращается в кинетическую энергию (1/2) р (Уд — У) = где V — скорость частиц на фронте ударной волны. Остальная работа идет на повышение удельной внутренней энергии (1/2) р (Уд — V) = Е—Ед. Приращение внутренней энергии Е — Ед складывается из тепловой составляющей (/1, характеризующей энергию колебания частиц около их положения равновесия, и упругой составляющей Цд, которая ха- [c.158]

Рассмотрены кинетические и термодинамические условия формирования поверхности твердого металла, ее структура и свойства при современных способах выплавки и разливки жидкого металла, механизм образования различных поверхностных дефектов и методы улучшения качества и защиты поверхности слитков и литых заготовок на различных металлургических переделах и при хранении. Описаны современные способы контроля качества поверхности. [c.43]

В зависимости от преобладающего вида преобразования различают три вида машин энергетические, рабочие и информационные. Энергетические машины, предназначенные для преобразования любого вида энергии (для гидравлических машин - потенциальной и кинетической энергий жидкости) в механическую, называются машинами - двигателями. Рабочие подразделяются на технологические и транспортные. В технологических машинах происходит изменение формы, свойства и состояния обрабатываемого предмета, находящегося в твердом, жидком и газообразном состоянии В транспортных машинах преобразование состоит только в изменении положения перемещаемого предмета. Информационные машины предназначены для преобразования информации, причем если информация представлена в внде числа, то машина называется вычислительной. Отметим, что электронная вычислительная машина, строго говоря, не является машиной, так как в ней механические движения служат лишь для выполнения вспомогательных операций. Название "машина" за ЭВМ сохранилось в порядке преемственности от вычислительных машин типа арифмометра. [c.172]

Для поддержания чистоты находящегося по одну сторону мембраны компонента мембрана должна быть такой, чтобы через нее проходили только молекулы данного компонента. Более того, в равновесных условиях, т. е. когда давление чистого компонента бесконечно мало отличается от его парциального давления в смеси, мембрана должна пропускать этп молекулы в обоих направлениях, хотя давление в чистом веществе может быть значительно ниже давления смеси. Устройство описанного типа называется полупроницаемой мембраной, и с первого взгляда может показаться, что таких мембран не существует. Тем не менее известны практические примеры мембран, по своим свойствам близких к полупроницаемым. В качестве примера чаще всего приводится тонкий листок палладия, который при достаточно высокой температуре пропускает только молекулы водорода, в чем непосредственно можно убедиться, рассматривая водородсодержащую смесь газов, отделенную от вакуума палладием. При этом можно наблюдать прекращение потока водорода через палладий по мере того, как в откачанном вначале отсеке давление водорода приближается к парциальному давлению водорода в смеси. При низких давлениях водород по своим свойствам близок к идеальному газу, для которого в кинетической теории газов имеется обоснование (разд. 16.8) закона Дальтона для парциальных давлений, определенных в соответст ВИИ с разд. 16.7. Для веществ, свойства которых отклоняются от свойств идеального газа, и в особенности для жидких смесей, такого теоретического обоснования нет, так что в этом случае пригодность определения парциального давления становится сомнительной. Поэтому в следующем разделе мы дадим этому термину новое определение. [c.342]

В книге освещены все современные проблемы и направления в области исследования структуры и физико-химических свойств жидких металлов и сплавов. Даны критический обзор и оценка всех достигнутых к настоящему времени результатов изучения строения и свойств чистых жидких металлов и многокомпонентных жидких систем. Книга обладает достоинствами справочного издания, так как содержит 51 таблицу, включающую экспериментальные данные по термодинамическим, кинетическим, электрическим, магнитным и другим свойствам металлических расплавов. [c.4]

Лабораторные исследования во ВНИИНефтемаше показали, что при коррозии углеродистой стали под действием технического фенола как в паровой, так и в жидкой (расплавленной) фазе наблюдается кинетическое торможение разъедания. Это результат формирования плотных черных прочно сцепленных пленок, содержащих фенолят железа. В расплавленном феноле при температурах 300°С и выше, а также в азеотропных смесях фенола с водой пленки имеют рыхлый характер и не обладают защитными свойствами (табл. 7.3). [c.230]

Для твердофазных реакций нельзя указать общих кинетических законов, как в случае гомогенных реакций в жидкой или газообразной фазе. Механизм реакции и ее скорость в значительной степени зависят от специфических свойств веществ, участвующих в реакции. Однако эти свойства только в редких случаях можно установить точно. К их числу относится активность исходного материала, которая существенным образом определяется степенью измельчения и неупорядоченности (см. 16). Далее следует учитывать природу границы фаз и скорость диффузии через фазы, которая зависит от коэффициентов самодиффузии на поверхности и природы уже образовавшегося на границе фаз продукта [c.427]

Идеальный газ. Кинетическая теория газов. Молекулярно-кинетическая теория наиболее глубоко и стройно разработана в настоящее время применительно к газам, поскольку свойства газов проще, чем твердых и жидких тел. Особенно простые соотношения получаются для так называемых идеальных газов, под которыми понимаются газы, состоящие из вполне упругих молекул, между которыми не действуют силы взаимного притяжения, причем объем, занимаемый молекулами, исчезающе мал по сравнению с объемом междумолекулярного пространства, т. е. молекулы являются материальными точками. [c.19]

Для жидких полупроводников наиболее важными из всех физических свойств являются параметры электронного переноса. Поэтому неудивительно, что большую долю существующей информации составляют результаты исследований электропроводности о, которая представляет собой наиболее легко измеряемый кинетический параметр. Частота исследований других характеристик быстро уменьшается в последовательности термо-э. д. с. 5 (коэффициент Зеебека), коэффициент Холла / н и теплопроводность х. В данной главе каждой из названных характеристик, а также магнитной восприимчивости хм посвящены отдельные параграфы. Исследования ядерного магнитного резонанса и оптических свойств настолько редки, что представляется более уместным объединить изложение имеющейся информации с обсуждением интерпретации результатов таких измерений. Это сделано в гл. 6—8. [c.20]

Различают твердофазное и жидкофазное спекание. Твердофазное спекание — это спекание без образования жидкой фазы, сопровождающееся ростом межчастичных контактов за счет протекания в спекаемом теле молекулярно-кинетических процессов, важнейшие из которых химические реакции на поверхностях и границах раздела, объемная и поверхностная диффузия, ползучесть, рекристаллизация, перенос атомов через газовую фазу и др- Основные уравнения, предложенные различными авторами [2.18, 2.31—2.35] для характеристики процесса спекания, приведены в табл. 2.16. Константы, входящие в уравнения, зависят от условий процессу спекания и свойств порошка. Значения постоянных определяют экспериментально. [c.103]

Влияние условий напыления. Свойства вольфрамовых слоев зависят не только от их плотности, но и от характера структуры самого вольфрамового кристаллита. Микроскопическое и растровое электронномикроскопическое исследования структуры излома напыленного материала дают не только представление о виде и размере пор, но и позволяют сделать заключение о свойствах вольфрамового кристаллита. Напыляемые частицы находятся в момент попадания на подложку в жидком или высокопластичном состоянии. Они обладают высокой кинетической энергией и испытывают при ударе о подложку сильную деформацию. Существенную роль играет шероховатость подложки, вязкость, размер и поверхностное натяжение частиц. Эти факторы определяют тип структуры. Если все без исключения частицы расплавлены, но не перегреты и попадают на незначительно подогретую подложку, образуется структура с ярко выраженным слоистым строением типа А (рис. 2, а, б). [c.185]

Начало наиболее перспективному на наш взгляд направлению исследований процессов диффузии вблизи 1фитических точек двойных жидких смесей положили работы 15-7]. Авторы этих работ рассматривали с единых теоретических позиций кинетические и равновесные свойства, и справедливо утвервдают, что наиболее полную информацию о равновесных и кинетических свойствах смеси вблизи критической точки может дать подход, основанный на первоначальном анализе уравнений потока и последующем поиске асимптотических стационарных решений. [c.99]

Компоненты системы железо—кобальт обладают при высоких температурах неограниченной взаимной растворимостью. В жидком состоянии это типичные квазиидеальные растворы, образованные переходными элементами с незаполненными Зс -по-лосами [ ]. Несмотря на то, что сплавы Ре— Со являются удобным объектом для исследований такого типа растворов, их фк-з.чческие свойства изучены недостаточно. Особенно это касается кинетических свойств электронов проводимости и, в частности, оптических свойств. [c.88]

Значительная часть экспериментальных исследований топологически неупорядоченных металлов посвящ ена электрическим свойствам жидких сплавов (см., например, [6.47]). В принципе теория электронного спектра и кинетических свойств таких систем представляет собой просто обобщ ение развитой в настояш ей главе теории моноатомных жидкостей. Так, например, в формуле приближения ПСЭ (10.17) для удельного сопротивления надо лишь заменить квадрат модуля матричного элемента (10.12) соответст-вуюп] ей величиной (4.38), уже заготовленной для описания рассеяния рентгеновских лучей или нейтронов в жидких смесях. Окончательные выражения, содержаш ие псевдопотенциалы (или, можно полагать, -матрицы атомов различных компонент), а также разнообразные парциальные структурные факторы (4.36), выглядят весьма устрашающе. Однако их удается несколько упростить (ср. с 2.13), если жидкость можно рассматривать как смесь со случайным замещением [74]. Подставляя (4.40), например, в формулы (10.17) или (10.37), мы видим, что удельное сопротивление сплава записывается как [c.512]

Если на какой-то стадии эволюции звезды больше не выполняется уравнение (114), то эти качественные соображения теряют силу, потому что средняя кинетическая энергия одноатомной молекулы уже не равна 2 2)кТ. В нормальных твердых и жидких веществах группа частиц, двнж,ущпхся в ограниченной области пространства под действием сил притяжения, может перестать излучать и перестать сжиматься, когда становятся преобладающими квантовомеханмческие свойства системы. В тт. IV и V мы познакомимся с методами оценки характера и значениями тнх квантовых особенностей в различных условиях. [c.305]

Механизм высокоэластичной деформации [22]. Высокоэластичное состояние является промежуточным физическим состоянием между жидким (текучим) и стеклообразным, поэтому в комплексе механических свойств эластомера можно обнаружить элементы свойств жидкого и стеклообразного тела. В простой жидкости молекулы легко перемещаются тепловым движением. Внешнее силовое поле дает преимущество перемещению в направлении поля, что приводит к возникновению макроскопически наблюдаемого течения жидкости. Развитие высокоэластичной деформации можно рассматривать как течение звеньев или групп звеньев макромолекулы под влиянием внешних сил. С этой точки зрения полимеры (и, в частности, эластомеры) близки к жидкостям. Однако, поскольку все звенья в цепи связаны, а цепи сшиты в пространственную сетчатую структуру, то их течение ограничено связями и не является необратимым. Это соответствует твердому состоянию тела. Таким образом, при высокоэластичном состоянии возможность свободного перемещения имеют только участки цепных макромолекул при отсутствии заметных перемещений макромолекулы в целом. Тепловые движения п эиводят к многочисленным-конформациям этих участков, при которых расстояние между узлами цепей пространственной сетки намного меньше контурной длины участков цепи. Под действием внешней силы цепи изменяют свои конформации, причем проекции участков в направлении деформации удлиняются (или сокращаются). Деформация развивается путем последовательного перемещения сегментов этих участков из одного положения в другое, т. е. протекает во времени [4, 49]. Этим объясняется отставание высокоэластичной деформации от изменения внешней нагрузки. Процесс перегруппировки сегментов сопровождается преодолением внутреннего трения и, следовательно, рассеянием механической энергии. После прекращения действия внешней силы участки цепи под действием теплового движения вновь вернутся в наиболее вероятное состояние сильно свернутых конформаций. По терминологии термодинамики переход в более вероятное состояние системы связан с возрастанием энтропии. Поэтому эластомеры имеют энтропийный характер деформации деформация связана с уменьшением энтропии, а возвращение в начальное положение — с увеличением ее. На основе законов термодинамики разработана статистическая (кинетическая) теория деформации и прочности полимеров, устанавливающая связь механических характеристик с температу-4 51 [c.51]

Другой термодинамический критерий был сформулирован следующим образом (Д. К. Белащенко [13, с. 5] ) повышенную склонность к аморфизации должны проявлять те сплавы, у которых при температуре выше стеклования интегральная инергия Гиббса переохлажденного состояния расплава лежит ниже энергии Гиббса кристаллического пересыщенного твердого раствора. В этом случае изоконцентрационная кристаллизация запредена термодинамически (предполагается, что двухфазная кристаллизация запрещена кинетически) и переохлажденный раствор должен перейти в аморфное состояние. При таком подходе термодинамические свойства аморфной фазы рассматриваются как продолжение термодинамических свойств жидкости, а аморфизация будет тем вероятнее, чем сильнее отрицательные отклонения от идеальности в жидкой фазе и положительные отклонения в твердых растворах. Следовательно, склонность к аморфизации усиливается с понижением эвтектической температуры и при снижении растворимости в граничных твердых растворах. [c.13]

Как отмечает Н. Ашкрофт [41], по сравнению с кинетической теорией газов и теорией твердого тела теория жидкого состояния претерпевает лишь ранние стадии своего развития. Тепловое движение атомов приводит к их непрерывной флуктуации. Атом жидкости движется со средней тепловой скоростью около 1000 м/с, при этом он колеблется с частотой 10 периодов в секунду внутри некоторого окружения, образованного его ближайшими соседями. Как показали экспериментальные (нейтронографические) данные, в среднем после 10 периодов колебания атом перескакивает в другую группировку, меняя своих соседей. В связи с этим за реальное время экспонирования при исследовании жидкости выделенный атом успевает переменить множество положений измеренное свойство отражает некоторое среднестатистическое распределение атомов. Изучение жидкого состояния ограничивается, таким образом, определением средней конфигурации атомов. [c.36]

Вязкоупругие свойства. Динамику жестких стерж ней вблизи температуры перехода из нематической в изотропную фазу для атермального режима исследовал М. Дои [12] из Токийского университета. Ему удалось выделить из молекулярно-кинетического уравнения реологическую часть, описывающую вязкость, Парис. 6 показана полученная им кривая зависимости вязкости q при нулевом напряжении сдвига от величины ф. Вязкость Г1 резко возрастает перед появле нием упорядоченной фазы, поскольку вращательнук> диффузию каждого стержня сильно затрудняют соседние стержни, когда объемная доля стержней превышает l/Z> . Выше ф затрудненность вращений становится меньше, поскольку увеличивается нематический порядок, и вязкость Г1 вновь падает. Такой ход изменения вязкости прослеживается во многих полимерах, образующих лиотропные жидкие кристаллы. [c.77]

Физико-химический анализ показал, что контактный слой смазки обладает анизотропией механических свойств высоким сопротивлением сжатию и весьма малым сопротивлением сдвигу между отдельными молекулярными слоями, который возникает при движении искателя. Это вызывает истирание слоя смазки на выступах и появление локальных разрывов контактного слоя. Быстрота истирания зависит от типа смазки, толщины слоя, природы трущихся поверхностей, величины давления и скорости скольжения. Восстановл1ение может происходить за счет поступления смазки из впадин. Высокая кинетическая скорость смачивания способствует стабилизации акустического контакта, поэтому при контроле предпочтительнее использовать жидкие смазки (типа автолов). При контроле происходит выдавливание избытка смазки из-под искателя. Поскольку при движении поступление контактной жидкости происходит от передней кромки искателя, то в дальней по ходу части искателя ее е хватает. Это также приводит к нарушению оплошностч контактного слоя. [c.48]

На кинетических кривых сорбции стеклопластиками жидких сред можно выделить по крайней мере три характерных участка, различающихся скоростью ограниченного набухания материала. На первом продолжительностью до 250-1500 ч имеет место ускоренное насыщение стеклопластиков. Сорбированная среда в этот период может быть удалена из материала с полным восстановлением исходных прочностных и деформативньк свойств. Для второго участка продолжительностью до 700-4000 ч свойственно замедление сорбционного процесса. На этой стадии среда может достигать межфазного слоя, проникать через пленку замасливателя и выщелачивать поверхность стеклонаполнителя. Это ведет к необратимому снижению механических свойств стеклопластика. [c.111]

Согласно молекулярно-кинетической теории (Л. 1-1—1-6], все вещества СОСТОЯТ из молекул, мельчайших частиц, еще сокраняющих химические свойства данного вещества. Мельчайшей частицей простого вещества, элемента, является атом. Из атомов строятся молекулы. Молекулы связаны между собой силами сцепления, и в зависимости от величины этих сил вещество находится в твердом, жидком или газообразном состоянии. Молекулы находятся в непрерывном движении. В твердых телах они колеблются около положения равновесия, в жидкостях двигаются поступательно с различными скоростями, постоянно меняя направление своего движения, а в газах силы сцепления настолько малы, что молекулы перемещаются совершенно свободно, занимая весь предоставленный газу объем. [c.5]

Термодинамические свойства бозе-газа из твердых сфер можно получить, вычисляя статистическую сумму с помощью энергетических уровней (19.96). Поскольку низколежащие возбужденные состояния системы могут быть описаны с помощью фоионов, ясно, что термодинамические свойства вблизи абсолютного нуля качественно должны совпадать со свойствами жидкого Не . Далее, может быть проведено эвристическое обсуждение кинетической теории бозе-газа из твердых сфер по схеме, изложенной в гл. 18. Единственное отличие состоит в том, что в данном случае все величины можно вычислить до конца, включая две скорости звука при конечных температурах. Мы не будем входить в детали этих вычислений. [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...