Зеебека коэффициент

Во времена Зеебека коэффициент полезного действия таких термоэлементов измерялся десятыми и сотыми долями процента. Однако в последние годы его удалось поднять до 7 процентов. Вспомним, что это предельный практически достигнутый КПД паровоза. [c.204]

Для жидких полупроводников наиболее важными из всех физических свойств являются параметры электронного переноса. Поэтому неудивительно, что большую долю существующей информации составляют результаты исследований электропроводности о, которая представляет собой наиболее легко измеряемый кинетический параметр. Частота исследований других характеристик быстро уменьшается в последовательности термо-э. д. с. 5 (коэффициент Зеебека), коэффициент Холла / н и теплопроводность х. В данной главе каждой из названных характеристик, а также магнитной восприимчивости хм посвящены отдельные параграфы. Исследования ядерного магнитного резонанса и оптических свойств настолько редки, что представляется более уместным объединить изложение имеющейся информации с обсуждением интерпретации результатов таких измерений. Это сделано в гл. 6—8. [c.20]

Эффект Зеебека. На стыке двух различных проводников, имеющих разность температур йТ, возникает ЭДС = ау2 1Т (<112 = 01—02 — коэффициент термо-ЭДС между данными проводниками о — коэффициент дифференциальной термо-ЭДС данного проводника). Поэтому если из двух различных проводников составить замкнутую цепь и места их контактов поддерживать при различных температурах, то в этой цепи возникает ЭДС >. Величина о считается положительной, если возникающий в проводнике термоток течет от горячего контакта к холодному. [c.22]

Отношение уд, Jy T называется термоэлектродвижущей силой (коэффициентом Зеебека) и обозначается через ej- [c.358]

В противоположность явлениям Зеебека и Пельтье эффект Томсона относится к одному однородному проводнику, поэтому коэффициент ц для любого проводника может быть определен независимо. [c.560]

Согласно термодина.мической теории коэффициенты Томсона р,, Зеебека S и Пельтье П связаны соотношениями Кельвина [c.560]

Знак носителей определялся по знаку коэффициента Холла. Однако связь коэффициента Холла со знаком носителей довольно сложная в твердых телах со сложной структурой зон, которая существует в сверхпроводниках на основе меди. Другим методом определения знака носителей является измерение коэффициента Зеебека, который характеризует возникающую в образце разность потенциалов при создании в нем градиента температур. Измерения показали, что знак коэффициента Зеебека в новых сверхпроводниках меняется на обратный в сравнении со знаком в дырочных сверхпроводниках. Это также служит достаточно надежным подтверждением, что носители заряда в новых сверхпроводниках - электроны. [c.380]

Легко видеть, что эффект Пельтье является обратным эффекту Зеебека. В первом случае пропускание тока по цепи приводит к возникновению в контактах разности температур, во втором—создание разности температур в контактах вызывает появление в цепи термо-э. д. с. и, следовательно, электрического тока. Термодинамическое рассмотрение этих явлений показывает, что между коэффициентом Пельтье и удельной термо-э. д. с. существует следующая простая связь [c.265]

Абсолютный удельный коэффициент термоЭДС. Явление Томсона по своей природе абсолютно, что позволяет по измеренным значениям коэффициента Томсона найти абсолютные значения коэффициентов Пельтье и Зеебека. Последний получается интегрированием [c.207]

Таким образом, при малой величине (Т — относительно Т р суммарный эффект Пельтье и Томсона приблизительно эквивалентен одному эффекту Пельтье с постоянным усредненным коэффициентом Зеебека. На практике обнаружено, что эта эквивалентность существует при значениях (Т — Тср. [c.20]

Коэффициент Зеебека (538—169°С), я-ветвь [c.191]

Эффект Пельтье обратен эффекту Зеебека. При прохождении тока через спай различных проводников кроме джоулева тепла выделяется или поглощается, в зависимости от направления тока, некоторое количество тепла Qn, пропорциональное протекающему через контакт заряду (т. е. силе тока / и времени f) Qn — = П/<, где П — коэффициент Пельтье, который зависит от природы находящихся в контакте материалов. [c.465]

Термоэлементы — приборы, в которых тепловая энергия непосредственно превращается в электрическую. Основаны они на явлении Зеебека, заключающемся в том, что при нагреве места спая двух разнородных металлов в замкнутой цепи возникает электродвижущая сила. Явление Зеебека используются давно для измерения температур с помощью термопар. Для получения электрической энергии из тепловой металлические проводники не пригодны, так как коэффициент полезного действия (к. п. д.) термоэлементов из проволоки составляет всего 0,5%. Для этой цели использует полупроводники, которые дают возможность непосредственно превращать тепловую энергию в электрическую без участия каких-либо машин. [c.158]

В последних выражениях X — коэффициент теплопроводности, — изотермическое электрическое сопротивление, т] — коэффициент термо-э. д. с. (коэффициент Зеебека), [c.29]

Первые надежные измерения коэффициента Холла расплавленного теллура были выполнены в тот же период [31]. В отличие от результатов, полученных ранее [85], было найдено, что при всех температурах имеет отрицательный знак в противоположность положительному знаку коэффициента Зеебека. На рис. 2.10 представлены кривые зависимости коэффициента Холла / н и холловской подвижности (Хд от температуры для расплавленного теллура. [c.36]

Величина представляет собой термо-э. д. с. жидкости относительно металла электродов, используемых для измерения АУ. Для расчета коэффициента Зеебека жидкости необходимо знать абсолютный коэффициент Зеебека металла, относительно которого проводят измерения термо-э. д. с. 5м = = 5ьм + 5м. Величину используют в теоретических [c.77]

Коэффициент Зеебека определяется соотношениями а = = V ( /e)/V 3 = Vy ( /e)/Vyi при Jy = 0. Поскольку мы опять полагаем Hz = О, то любое из выражений (18.2.7а) или (18.2.76) дает [c.466]

Познакомимся теперь более подробно с тем, какую информацию может дать определение коэффициентов Зеебека и Нернста (см. задачу 18.1). Для простоты примем, что выполняются все условия, предполагавшиеся при составлении табл. 18.2.3, [c.476]

На основе довольно общих соображений можно показать ), что если в твердом теле существует градиент температуры VT и градиент электрохимического потенциала на единицу заряда, равный V Уе) = V, то в нем возникают потоки энтропии Js и электрического заряда (плотность тока) J. В рассмотренном выше случае T3s = С + aJ, где, как и прежде, С обозначает поток тепла ш а — коэффициент Зеебека для образца. Следует отметить, что в отсутствие тока величины TJs и С совпадают. [c.478]

Коэффициент Зеебека а при J = О определяется соотношением [c.479]

Эффект Зеебека на стыке двух различных проводников, имеющих разность температур dT, возникает э. д. с. i = 0Li2dT (ai2 = oti —Я2 — коэффициент термо-э. д. с. между данными проводниками а — коэффициент дифференциальной термо-э. д. с. данного проводника). Поэтому если из двух различных проводников составить замкнутую цепь и места их контактов поддерживать [c.271]

Видимая изменчивость постоянной роста tjOj заставляет рассмотреть структуру дефектов и механизм роста СГ2О3. В обзоре литературы по стехиометрии [Ю] сделан вывод, что в этом соединении преобладающим видом ионных дефектов при низком значении рО являются внедренные ионы Сг, компенсированные электронами, а при высоких Сг Оз представляет собой природный полупроводник. Измерение коэффициента Зеебека (Seebe k) также указывает на преобладание [c.14]

X — температура холодного спая ТЭЭЛ. (соответственно °К и °С), а — удельная ТЭДС, коэффициент Зеебека, в град, я — коэффициент Пельтье, в. т — коэффициент Томсона, в град. [c.5]

Разработка преобразователя включала облучение термоэлементов интегральным потоком до 10 электрон/см . При этом не было обнаружено заметных изменений веса и геометрических раз- ГУ ,1 меров элемента, но прочность тел- лурида свинца значительно снизилась, он стал хрупким. После облучения заметно снизился коэффициент Зеебека в диапазоне 350— [c.191]

S,R VL К — коэффициент Зеебека, сопротивление и теплопроводность спая, соответственно. Количество тепла Qrop, которое выделяется на горячем спае, равно [c.106]

Работ по измерению коэффициента Зеебека 5 (термо-э. д. с.) выполнено намн ого меньше, чем измерений электропроводности 0. Точные измерения термо-э. д. с. провести труднее, но результаты этих измерений дают существенную дополнительную информацию о свойствах жидких полупроводников, особенно если измерения 5 выполнены для тех же составов, что и измерения а. [c.32]

Смотреть страницы где упоминается термин Зеебека коэффициент : [c.633] [c.111] [c.138] [c.59] [c.460] [c.463] [c.463] [c.473] [c.473] [c.474] [c.476] [c.476] [c.476] [c.481] [c.482] [c.483] [c.493] [c.497] [c.497] [c.497] [c.498] [c.504] [c.504] [c.504]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...