Удельное сопротивление сплавов

Рис. 5.4. Удельное сопротивление сплавов Си—Аи [3] при возникновении упорядочения.

Рис. 5.30. Удельное сопротивление сплава РЬ—0,5 % Ре [44, 45].

Таблица 21.19. Зависимость удельного сопротивления сплавов вольфрама и рения от температуры [15]

Удельное сопротивление сплавов [c.14]

Зависимость удельного сопротивления сплава двух металлов, образующих твердый раствор, от процентного содержания каждою из них представлена на рис. 2.3 (кривая а). [c.14]

Удельное сопротивление сплавов определяется в основном наличием примесей и нарушением структуры входящих в них металлов. Особенно резко оно возрастает, когда при сплавлении двух металлов образуется твердый раствор, т. е. они совместно кристаллизуются. При этом атомы одного металла входят в кристаллическую решетку другого. На рис. 4.2 представлена зависимость удельного сопротивления сплава двух металлов, образующих друг с другом твердый раствор. Эта зависимость наглядно иллюстрирует отмеченные выше явления. [c.114]

Рис. 4.3. Зависимость удельного сопротивления сплавов Zn—Mg от состава

По сравнению с никелем удельное сопротивление сплава никеля с железом в три раза больше, что позволяет упростить конструкцию чувствительного элемента и повысить ее надежность. Характеристики этого сплава не одинаковы от партии к партии, в связи с чем необходимо применять индивидуальную градуировку. Рабочий диапазон таких ТС — от о до 600 °С. При наличии магнитных полей нх не рекомендуется применять. [c.140]

Зависимость удельного сопротивления от состава в твердых сплавах выражается двумя правилами. Правило Нордгейма гласит, что удельное сопротивление сплава должно быть приблизительно пропорционально произведению молярных долей двух компонентов по правилу Линде скорость увеличения сопротивления с повышением концентрации в разбавленных сплавах должна быть пропорциональна квадрату разницы валентности компонентов. Тогда [c.119]

Как и выше, для удельного сопротивления сплава [c.289]

Зависимость удельного сопротивления сплавов натрия и калия, 10 ом-с-м, от температуры [c.309]

ВО % Со Е осадив Фиг. 6. Удельное сопротивление сплавов N1—Со осажденных [c.13]

Удельное сопротивление сплавов серебро — кадмий [c.274]

Удельное сопротивление сплавов серебро — сурьма [c.280]

В том случае, если сплав двух металлов дает раздельную кристаллизацию и структура застывшего сплава представляет собой смесь кристаллов каждого из компонентов (т. е. если эти металлы не образуют твердого раствора), то закономерность, показанная на фиг. 134, не наблюдается удельное сопротивление сплава изменяется линейно с изменением состава, т. е. возрастает пропорционально содержанию металла с большим значением р. Для таких сплавов искажение кристаллической решетки ле имеет места. [c.270]

Фиг. 135. Зависимость удельного сопротивления сплавов цинк-магний от состава (по оси абсцисс -атомные проценты компонентов)

Удельное сопротивление сплавов. Как указывалось, примеси и нарушения правильной структуры металлов ведут к увеличению удельного сопротивления проводников. [c.286]

Влияние состава на удельное сопротивление сплавов при О и —195° и его температурный коэффициент в интервале О—100° показано на рис. 100 [35, 4]. [c.165]

В сплавах, образующих гетерогенные структуры ( механические смеси ), изменение электросопротивления характеризуется прямолинейной зависимостью от концентрации (рис. 89). Если Ра — удельное сопротивление фазы а (твердого раствора), а Рэ — удельное сопротивление фазы р (твердого раствора), то удельное сопротивление сплава, состоящего из смеси фаз а и р, определяется точкой, расположенной на прямой линии, соединяющей величины сопротивления фаз предельной концентрации (при условии, что эти величины не слишком сильно отличаются друг от друга и все сплавы находятся в одинаковом структурном состоянии). [c.169]

НИИ удельное сопротивление имеет максимум, а температурный коэффициент удельного сопротивления минимум, как это видно на рис. 6-1,6. Таким характером обладает сплав меди и никеля. При ограниченной растворимости одного металла в другом изменение удельного сопротивления сплава показано а рис. 6-1,в. При малом содержании примеси, не выходящем за пределы растворимости в основном металле, зависимость удельного сопротивления от содержания примеси линейная. [c.286]

Твердый раствор двух металлов получается при условии, что сплавляемые металлы имеют объемы атомов, отличающиеся друг от друга не более, чем на 15%, при однотипных кристаллических решетках. В случае твердого раствора оба металла образуют одну кристаллическую структуру кристаллическая решетка содержит атомы обоих металлов. В твердом растворе зависимость электрических характеристик от соотношения компонент носит сложный характер при определенном соотношении удельное сопротивление имеет максимум, а температурный коэффициент удельного сопротивления минимум, как это видно на рис. 6-1, б. Таким характером обладает сплав меди и никеля. При ограниченной растворимости одного металла в другом изменение удельного сопротивления сплава показано на рис. 6-1, в. При малом содержании примеси, не выходящем за пределы растворимости в основном металле, зависимость удельного сопротивления от содержания примеси линейная. [c.246]

Выше отмечалось, что при низких температурах в почти чистых металлах удельное сопротивление сильно зависит от концентрации примесей и дефектов. Интересные эффекты наблюдаются, когда очень малое количество магнитного металла растворено в каком-либо немагнитном металле. Эти эффекты возникают, когда растворенная магнитная примесь образует то, что называется локализованными магнитными моментами. Вопрос о том, будет ли локализованный момент возникать в конкретном разбавленном сплаве, слишком сложен, чтобы рассмат- [c.195]

Вместо минимума здесь наблюдается монотонное уменьшение удельного сопротивления (см. рис. 5.30). В этом сплаве основной компонент, родий, имеет -зону, поэтому -состояния примеси (железа) не могут считаться локализованными. Однако флуктуации плотности спина усиливаются вблизи примесных атомов и магнитные свойства сплавов сходны со свойствами сплавов Кондо. Примесный вклад в удельное сопротивление аналогичен вкладу от эффекта Кондо, а положительный температурный коэффициент является главным образом следствием сходства между атомами железа и родия и, в частности, между их -зонами [11]. [c.196]

Фиг. 4. а—удельное сопротивление сплавов золота с медью при 0°С(по Поспизилю). [c.164]

I—закаленные неупорядоченные сплавы II—снлавы после отжига, б—температурная зависимость удельного сопротивления сплава золота с медью, указывающая на заметное влияние упорядочокия кристаллической решетки (по Делингеру [c.164]

Хромаль. Сплавы хрома, алюминия и железа могут обладать высокой нагревостойкостью при повышенном содержании хрома (до 65%) и тщательном удалении из состава углерода. По мере увеличения содержания хрома растет удельное сопротивление сплава, однако волочение проволоки становится затруднительным. Так, из сплава, содержащего 20% хрома, может прокатываться проволока диаметром не менее 0,3 мм, а из сплавов с содержанием 25% Сг — проволока диаметром не менее 6 мм. Хроыоалюминиевые сплавы выпускаются четырех типов. Например, для сплава хрома (около 25%), алюминия (около 5%) и железа предельная температура составляет 1250° С р = , Ъсм Более высокой нагревостойкостью (до 1350—1500°С) [c.291]

Удельное с о н р о т и и л е и н е сплавов. Как уже указывалось, примеси и наруи1еиия правильной структуры металлов увеличивают их удельное сопротивление. Значительное возрастание р наблюдается при сплавлении дЕ ух металлов в том случае, если они образуют друг с другом твердый раствор, т. е. при отверждении совместно кристаллизуются, и атомы одного металла входят в кристаллическую ре1иетку другого. Зависимость удельного сопротивления сплава двух металлов, образующих друг с другом твердый раствор, от изменения содержания каждого из них в пределах от О до 100 % представлена на рис. 7-3, а. Кривая р имеет максимум, [c.193]

Рио. 1. Температурные ва-кисииости удельного сопротивления сплавов Си типа твёрдых растворов 1) чистая Сц 2) Си— 1п(1,03%) 3) Си — N1 (1,12%) 4) Си — ЗЬ (0.4%) 3) Си — ап (0,89%) С) Си — N1 (2,10%) 7) Си — Мп (1,2%) 8) Си—Ре(0,в1 %) 9) Си — N1 (3,32%) 10) Си— Ре(0,87%) 11)Си-аЬ(1,13%) [c.651]

Рассмотрим, каким образом изложенная выше теория позволяет глубже понять основные свойства двойных металлических сплавов. Для этого требуется для А—В сплавов два псевдопотенциала и три частичных структурных фактора 8аа, 8вв и 8ав- Эндерби, Норт и Эгельстафф [77], проводя важные исследования сплавов Си—5п, получили такие структурные факторы. Тем не менее исследование Фабера и Займана [78], по-видимому, приводит к общему пониманию некоторых, до сих пор довольно непонятных свойств удельного сопротивления сплавов. Хорошо известно, что удельное сопротивление бинарных сплавов в твердом состоянии подчиняется двум правилам. Согласно Нордхейму [79], зависимость удельного сопротивления р от концентрации атомов с должна быть приблизительно похожа на произведение с(1—с) . [c.75]

Зависимость удельного сопротивления сплава двух металлов, образующих друг с другом твердый раствор, от изменения содержания каждого из них в пределах от нуля до 100% представлена графически на фиг. 134 (верхний левый график). Кривая удельного сопротивления имеет максимум, соответствующий некоторому. определенному соотношению компонентов сплава, и, при уменьшении содержания каждого из них удельное сопротивление падает, приближаясь к соответствующим значениям р чистых металлов. Обычно при этом наблюдается определенная закономерность и для изменения ТКр относителыю высокими значениями температурного коэффициента удельного сопротивления обладают чистые металлы, а у сплавов ТКр меньше и даже может достигать небольших отрицательных значений (фиг. 134 — левый нижний график). [c.269]

Зависимость удельного сопротивления сплава двух металлов, образующих друг с другом твердый раствор, от изменения содержания каждого из них в пределах от нуля до 100% представлена графически на рис. 7-7 (левый верхний график). Кривая удельного сопротивления имеет максимум, соответствующий некоторому определенному соотношеийю компонентов сплава, и при уменьшении [c.286]

Третья особеннос ь электропроводности металлов также связана с правилом Маттиссена. Эта особенность заключается в том, что удельное сопротивление сплава всегда выше, чем удельное сопротивление металлов, составляющих этот сплав. [c.345]

Значительная часть экспериментальных исследований топологически неупорядоченных металлов посвящ ена электрическим свойствам жидких сплавов (см., например, [6.47]). В принципе теория электронного спектра и кинетических свойств таких систем представляет собой просто обобщ ение развитой в настояш ей главе теории моноатомных жидкостей. Так, например, в формуле приближения ПСЭ (10.17) для удельного сопротивления надо лишь заменить квадрат модуля матричного элемента (10.12) соответст-вуюп] ей величиной (4.38), уже заготовленной для описания рассеяния рентгеновских лучей или нейтронов в жидких смесях. Окончательные выражения, содержаш ие псевдопотенциалы (или, можно полагать, -матрицы атомов различных компонент), а также разнообразные парциальные структурные факторы (4.36), выглядят весьма устрашающе. Однако их удается несколько упростить (ср. с 2.13), если жидкость можно рассматривать как смесь со случайным замещением [74]. Подставляя (4.40), например, в формулы (10.17) или (10.37), мы видим, что удельное сопротивление сплава записывается как [c.512]

Простая модель электронного газа, созданная Друде в 1900 г., успещно предсказала законы Ома и Видемана — Франца. Однако она не объяснила зависимость электропроводности от температуры, а также магнитные свойства и малую величину электронной теплоемкости по сравнению с классическим значением 3/ . В настоящее время ясно, почему удельное сопротивление особо чистых металлов падает от типичного для комнатных температур значения 10 мкОм см до значения менее 10 з мкОм -см при температуре жидкого гелия в то время как удельное сопротивление концентрированного сплава падает всего в два раза в том же диапазоне температур. Поведение полупроводников также хорошо понято удельное сопротивление экспоненциально возрастает при уменьшении температуры, и при очень низких температурах чистые полупроводники становятся хорошими диэлектриками. Добавка в образец полупроводника небольшого количества примесей чаще всего существенно уменьшает удельное сопротивление (в противоположность чистым металлам, в которых наличие примесей ведет к увеличению удельного сопротивления). [c.187]

Прежде чем перейти к подробному обсуждению зависимости удельного сопротивления металлов и полупроводников от температуры, коснемся особенностей поведения концентрированных сплавов. Введение значительного количества примесных атомов в твердый раствор приводит к искажению кристаллической решетки. Вследствие этого появляется дополнительный вклад в рассеяние. Его величина почти не зависит от температуры и может во много раз превышать долю электрон-фонон-ного рассеяния в чистом металле. Изменение остаточного удельного сопротивления неупорядоченного сплава Си—Аи в зави- [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...