Уравнение Ньютона — Рихмана

Количество теплоты, переданной горячей средой стенке путем конвективного теплообмена, определяется по уравнению Ньютона — Рихмана [c.373]

Это же количество тепла можно выразить уравнением Ньютона — Рихмана [c.406]

При течении газа с большой скоростью уравнение Ньютона — Рихмана q = а (Гг — непригодно. При большой скорости газа теплоотдачу вычисляют по уравнению [c.439]

Аналогично теплоотдаче конвективный и молекулярный мас-сообмен между жидкой или твердой поверхностью и окружающей средой называется массоотдачей. Для определения плотности потока массы при массоотдаче используется уравнение, аналогичное уравнение Ньютона — Рихмана [c.198]

Уравнение Ньютона — Рихмана. [c.150]

Как видно, это уравнение аналогично уравнению Ньютона — Рихмана, применяемому для расчета конвективного теплообмена. [c.454]

ТОЙ поверхности путем излучения практически всегда сопровождается конвективным теплообменом с окружающей средой. Обычно Сложным теплообменом называют одновременное действие конвективного и лучистого теплообмена. В этом случае в уравнении Ньютона — Рихмана (2,8) коэффициент теплоотдачи выражается суммой = где — коэффициент теплоотдачи конвекцией а., — коэффициент теплоотдачи излучением (радиационная составляющая коэффициента теплоотдачи). Величина определяется соотношением, аналогичным уравнению Ньютона - Рихмана [c.165]

Вся теплота, выделившаяся при конденсации, отводится через пленку конденсата и по уравнению Ньютона — Рихмана равна [c.204]

Плотность теплового потока при теплоотдаче можно рассчитывать, пользуясь уравнением Ньютона — Рихмана [c.151]

С другой стороны, этот же тепловой поток определяется уравнением Ньютона—Рихмана [c.155]

Как уже отмечалось, процесс теплоотдачи принято описывать с помощью уравнения Ньютона — Рихмана. Количество теплоты, передаваемой через элементарную теплопередающую поверхность площадью dF на элементарный промежуток времени dx, определяется выражением [c.197]

Уравнение Ньютона — Рихмана для теплового потока при постоянных значениях а, tex и имеет вид [c.197]

Вся сложность достижения приемлемой для практики точности результатов расчета определяется заданием граничных условий теплообмена. Как известно, наиболее распространенная форма задания граничных условий - это граничные условия III рода (уравнение Ньютона- Рихмана) [c.118]

По уравнению Ньютона — Рихмана (4.20) [c.163]

Кроме того, из уравнения Ньютона — Рихмана следует, что при известном коэффициенте теплоотдачи а плотность теплового потока [c.182]

Плотность теплового потока, передаваемого от газа к стенке, определяется по уравнению Ньютона — Рихмана [c.199]

Тепловой поток определим по уравнению Ньютона — Рихмана Ф = а (I — О S = а (/ж - М я d / = 818-(80-20)-3,14-0,008 6= [c.211]

При расчете теплоотдачи в потоке жидкости с внутренними источниками тепла вместо формулы q = a t —tж) следует пользоваться формулой (11-30). При этом коэффициент теплоотдачи можно рассчитывать по обычным формулам для течения без внутренних источников тепла. Наличие же внутренних источников тепла учитывается введением в уравнение Ньютона — Рихмана вместо t к температуры а.с- [c.246]

Однако в настоящее время в преобладающем большинстве случаев не представляется возможным аналитически определить градиент температуры в пограничном слое, а следовательно найти по приведенной формуле поверхностную плотность теплового потока. В связи с этим пока основным расчетным уравнением конвективного теплообмена является формула Ньютона — Рихмана [c.308]

Замена в законе Ньютона—Рихмана температур энтальпиями позволяет учесть основное влияние химических реакций на процесс теплоотдачи. При использовании уравнения (15-10) значения коэффициентов теплоотдачи в первом приближении можно брать из формул для течений без химических реакций. Конечно, при наличии химических превращений могут измениться и значения коэффициентов теплоотдачи, так как соответственно изменяются поля температур, скорости и концентраций, однако Влияние последних. факторов не столь значительно, как влияние тепловых эффектов реакций. Уравнение (15-10), по-видимому, дает наилучшие результаты, когда выполняются какие-либо из трех ранее отмеченных частных случаев. [c.357]

Уравнение (1-21) представляет собой закон теплообмена между средой и поверхностью твердого тела. Это уравнение нелинейно относительно температуры. Поэтому оно называется нелинейным граничным условием третьего рода. Уравнение (1-21) можно привести к формуле Ньютона — Рихмана. В результате получим [c.26]

В целях простоты задачи по определению температурного поля в твердом теле примем допущение об одномерном распределении тепла в направлении оси х (рис. 2-24) и о постоянстве теплофизических параметров твердого тела Кроме того, если теплообмен радиацией привести к форме закона Ньютона — Рихмана, то граничное условие (2-93) упрощается. Система уравнений теплообмена в твердом теле примет вид при т1>0 [c.88]

В условиях теплоотдачи плотность теплового потока, отдаваемого жидкостью твердой стенке или воспринимаемого жидкостью от стенки, можно определить по уравнению теплоотдачи Ньютона — Рихмана [c.162]

Предпочтительнее использовать первый метод осреднения [формула (6-1)], так как он соответствует основному расчетному соотношению — закону Ньютона — Рихмана. Следует иметь в виду, что уравнения теплопередачи гл. 2 получены при использовании закона Ньютона — Рихмана. [c.162]

Уравнение (4.5) называют законом теплоотдачи Ньютона—Рихмана, Во многих современных теплотехнических установках теплофизические параметры жидкости заметно изменяют свое значение в заданном интервале температур ( ж [c.233]

Закон Ньютона—Рихмана. Анализ условий подобия процессов теплоотдачи тела, омываемого вынужденным потоком жидкости, можно рассматривать также в качестве общего доказательства закона теплоотдачи Ньютона—Рихмана. Действительно, если для определения плотности теплового потока др на поверхности тела мы воспользуемся любым из найденных безразмерных уравнений, например уравнением [c.244]

Нарушение закона Ньютона—Рихмана при естественной конвекции. Естественная конвекция возникает под действием подъемных сил, вызванных тем, чтс в различных точках неравномерно нагретой жидкости плотность ее различна. Зависимость плотности от температуры р t) даже при прочих постоянных теплофизических параметрах приводит к нарушению закона Ньютона—Рихмана. Действительно, из второго уравнения (5.26) находим выражение для плотности теплового потока на поверхности тела [c.252]

Уравнение (7.5) является подтверждением закона Ньютона — Рихмана для теплоотдачи в трубах. Действительно, из этого уравнения следует, что местное значение плотности теплового потока др прямо пропорционально начальному температурному напору А о = tp — [c.274]

Вывод уравнения (7.9) можно рассматривать в качестве доказательства закона Ньютона — Рихмана, но для местного температурного напора. Действительно, из уравнения (7.9) следует [c.275]

А о/4 ( > Р1 ) Разделив уравнения (7.13) на последнее уравнение и преобразовав их, получим выражение закона Ньютона — Рихмана для средних [c.275]

Из этого уравнения следует, что при пузырьковом кипении в большом объеме прямая пропорциональность между плотностью теплового потока др и температурным напором нарушается, т. е. в этих условиях закон Ньютона—Рихмана теряет силу, несмотря на предположение о независимости теплофизических параметров от температуры. [c.314]

Вертикальная поверхность с температурой с находится в контакте с сухим насыщенным паром, имеющим температуру насыщения tн. При конденсации на поверхности образуется стекающая вниз ламинарная пленка конденсата, толщина которой б увеличивается в направлении оси Ох (рис. 15.7). Под действием температурного напора А = н— с в стенку отводится тепловой поток д, который будем считать неизменным по толщине пленки вдоль оси Оу такое предположение соответствует пренебрежению конвективным переносом теплоты движущейся пленкой и прямолинейному профилю температуры поперек пленки. Для сечения, расположенного на расстоянии X от верхней кромки дх = кА11бх, с другой стороны, по уравнению Ньютона — Рихмана qx = OLxAt , отсюда получаем [c.398]

Если температура стенки задана, то число Маха, при котором <7с = 0, можно определить из уравнения (11-19), положив в нем 7 а.с = 7 с-. Использование уравнения Ньютона—Рихмана с = а( с— г) в случае больших скоростей неправомерно. При омывании теплоизолированной поверхности, когда с=0, эта формула дает, что с 0, так как ТгфТс = Та.с- в то же время, когда 7 г=7 с, получаем из нее, что 7с = 0, хотя в этом случае q =0 (кривая 56). Необходимо учесть то обстоятельство, что при течении с большой скоростью температура в пограничном слое повышается за счет выделения теплоты трения. Для этого в уравнение Ньютона — Рихмана вместо Тг вводят адиабатную температуру Га.с. Тогда [c.254]

При небольших скоростях, когда член r w /2 p) намного меньше Тг, эта формула переходит в ранее использовавшееся уравнение Ньютона—Рихмана, так как членом r w l2 p) можно пренебречь. [c.254]

При течении с большой скоростью использование уравнения Ньютона—Рихмана дс=и 1с—и) может привести к неточным результатам. Например, при омывании теплоизолированного тела, когда с = 0, эта формула дает, что дсф - Нужно учесть то обстоятельство, что при течении с большой скоростью температура в пограничном слое павы- шается. Поэтому расчет теплоотдачи при больших скоростях ведут по формуле М. Ф. Широкова [Л. 264]. [c.235]

Уравнение (2.8) называют уравнением теплоотдачи Ньютона — Рихмана. Коэффициент пропорциональности а в уравнении (2.8) называют коэффициентом теплоотдачи, он численно равен плотности теплового потока на поверхности теплообмена, отнесенной к температурному напору между средой и поверхностью, равному единице, ВтДм К). [c.114]

Поскольку при 9 = onst температура t является линейной функцией X, линейно изменяется и t - В более общем случае, когда а=и х) и q — q x), из закона Ньютона—Рихмана и уравнения <6-17) получаем . [c.174]

В режиме o-q = onst при разогреве повышается амплитуда деформации В(, и возрастает тепловыделение. Теплоотвод с поверхности разогретого образца происходит по закону Ньютона — Рихмана [23], а теплоприход из-за превращения механической энергии в тепловую (внутренний источник тепла) в линейном приближении описывается уравнениями (1.3.13) и (1.3.14). Графически связь между напряжением о и деформацией е при гармоническом режиме в этом случае изобразится замкнутой эллиптической петлей, площадь которой пропорциональна механическим потерям цикла и поэтому носит название гистерезисной петли (рис. 3.3.9). Фактические законы для нелинейных вязкоупругих систем и при нестационарном теплообмене, когда коэффициент теплоотдачи а — функция температуры и других условий теплообмена, оказываются сложнее. Однако качественно явление сохраняет тот же характер, что и для рассматриваемого простейшего случая, который наблюдался при гармоническом нагружении пластмасс С. Б. Ратнером и В. И. Коробовым [412] и иллюстрирован на рис. 3.3.10. [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...