Короткая граница

Местными сопротивлениями называют короткие участки трубопроводов, на которых происходят изменения величины или направления скоростей потока из-за изменения конфигурации твердых границ. [c.146]

II длиной I каждый, имеющие массы и М2, скреплены под прямым углом в точке О, делящей каждый из стержней в отношении 1 2. На коротком конце первого стержня находится точечная масса т , а вдоль короткого конца второго может передвигаться точечная масса т . Какими должны быть массы т и т и расстояние h до второй массы от точки пересечения стержней О, чтобы при вращении системы вокруг любой оси, проходящей через эту точку и лежащей в плоскости стержней, подшипники не испытывали динамических давлений В каких границах должно находиться отношение масс стержней, чтобы решение задачи было возможным (т. е. чтобы масса не оказалась за пределами короткого конца второго стержня) [c.398]

Как показывают опытные данные, рентгеновские лучи сплошного спектра возникают при энергиях электронов, не превышающих некоторой критической величины (обычно при напряжениях на трубке до 20—30 кВ), характерной для данного материала антикатода. Рентгеновские лучи сплошного спектра имеют резкую границу со стороны коротких длин волн, называемую коротковолновой границей сплошного спектра. [c.158]

Действительно, опыт подтвердил, что при испускании рентгеновских волн наблюдается максимальная частота (коротковолновая граница), определяемая из написанного условия, где У — ускоряющая разность потенциалов, е — заряд электрона, V — частота границы и /г — постоянная Планка. Волны более короткие (большие V) никогда не наблюдаются, волны же более длинные соответствуют превращению лишь части кинетической энергии электрона в излучение. Определение коротковолновой границы рентгеновского спектра может быть выполнено весьма надежно. Поэтому такого рода опыты используются как один из наиболее совершенных методов определения значения постоянной Планка с помощью соотношения hv — еУ. Наилучшие измерения, выполненные этим методом, дали /г = 6,624-10 Дж-с. [c.641]

Для исследования зависимости силы фототока от длины волны необходимо определить силу тока насыщения, соответствующего определенной лучистой энергии монохроматического света. Результаты подобных измерений приведены на рис. 32.7, где по оси ординат отложена сала тока насыщения /, отнесенная к поглощенной лучистой энергии, а по оси абсцисс — длина волны X. Рис. 32.7 показывает, что красная граница соответствует Я, = 1ц и с уменьшением длины волны сила тока на единицу поглощенной энергии возрастает. Это значит, что свет с более короткой длиной волны более эффективен. Если принять во внимание, что чем короче длина волны падающего света, тем меньше квантов содержится в единице поглощенной энергии (ибо для коротких волн сами кванты, равные /IV = кс Х, больше), то из кривой рис. 32.7 ясно видно, как сильно растет способность фотонов выделять электроны по мере перехода к более крупным фотонам. [c.644]

Как видно из выражения (1), критическое напряжение определяется гибкостью стержня. Если стержень короткий или имеет большую жесткость на изгиб, критическое напряжение возрастает, и мы таким образом приближаемся к границе применимости формулы Эйлера. [c.152]

В наших прежних примерах узловые точки сетки оказывались строго на границе и для всех точек применялась одна и та же стандартная процедура релаксации. Но часто точки, лежащие вблизи границы, соединяются с ней более короткими нитями. Ввиду раз- г личия в длинах нитей приходится — вносить некоторые изменения и в урав-нения равновесия (11) и (19). Эти изменения будут сейчас рассмотрены в связи с примером, представленным на рис. 15. Плоский образец с полукруглыми вырезами подвергается действию растягивающих усилий, равномерно распределенных по концам. Допустим, что разность главных напряжений в любой точке определена фотоупругим методом, как это объяснено в главе 5, и что нам нужно определить сумму главных напряжений, которая, как мы уже видели (стр. 49), должна удовлетворять дифференциальному уравнению (6). Для точек, расположенных на границе, одно из главных напряжений известно используя результаты фотоупругих экспериментов, можно определить и второе главное напряжение, в силу чего сумма главных напряжений вдоль границы будет известна. Таким образом, мы должны решать дифференциальное уравнение (6) при заданных значениях ф на границе. При использовании метода [c.537]

В том случае, который мы рассматриваем, лучи, касающиеся поверхности, образуют цилиндрическую поверхность, обертывающую проектируемую поверхность. Пересечение проектирующей поверхности с плоскостью III, не параллельной направлению S, дает кривую, которая называется очертанием данной поверхности Ф. Коротко можно сказать, что очертанием какой-либо поверхности называется граница, которая отделяет проекцию поверхности от остальной части плоскости проекций. [c.255]

В деформированных изгибом и отожженных монокристаллах возврат происходит путем термически активируемого сдвига в областях металла с высокими упругими искажениями, а также в результате аннигиляции дислокаций противоположных знаков, требующего как переползания, так и сдвига отдельных дислокаций. В это.м случае полигонизация происходит в две стадии. На первой стадии образуются короткие, близко расположенные границы, содержащие пять — десять дислокаций, так что угол дезориентации весьма мал. Такие границы образуются благодаря переползанию отдельных дислокаций, возникающих в процессе пластической деформации. В дальнейшем в результате процесса сдвига и переползания всего комплекса границы соединяются. Несколько близко расположенных границ может слиться путем образования У-образного стыка с одной из далеко расположенных границ, которая затем выпрямляется путем согласованного переползания внутри границы [8]. Вторая стадия связана с объединением более длинных границ путем поворота свободного конца границы с упругими искажениями и его соединения с другой границей. При этом образуется У-об-разный стык. Движущей силой процесса является энергия на конце границы внутри кристалла граница сдвигается, пока ее свободный конец не соединится со смежной границей. У-образ-пый стык движется затем в направлении ответвления, пока границы не сольются в одну границу с большим углом дезориентации. При этом энергия образовавшейся границы уменьшается. В дальнейшем дислокации в пределах вновь образованной границы перестраиваются (путем переползания) и граница выпрямляется. [c.27]

Поэтому о колеблется с бесконечно коротким периодом между двумя бесконечно близкими границами. Интегрирование первого из уравнений (23) облегчено тем, что в левую часть его вместо "О можно подставить тогда это уравнение, принимая во внимание (25) и (27), имеет вид [c.67]

Известно, что процесс полигонизации протекает в несколько стадий, основными из которых являются [4] а) выстраивание дислокаций в короткие полигональные стенки в результате сдвига дислокаций в плоскости скольжения и переползания, перпендикулярного плоскости скольжения, б) объединение коротких полигональных стенок и согласованное переползание дислокаций, приводящее к прямолинейным малоугловым границам. [c.120]

Из анализа приведенных топограмм следует, что в результате отжига при 2350° С в течение 5 ч в поверхностных слоях кристаллов вольфрама, деформированных изгибом без электрополировки, происходит только первая стадия полигонизации — образование коротких полигональных стенок. Удаление искаженного поверхностного слоя в процессе деформации либо после нее облегчает протекание полигонизации, и в результате отжига наблюдается образование четких, прямолинейных полигональных границ. Следует, однако, отметить, что наблюдается некоторая разница в характере полигональной структуры кристаллов, у которых искаженный поверхностный слой удалялся непрерывно в процессе деформации, и кристаллов, у которых этот слой был удален после изгиба. В первом случае наблюдается более полное протекание полигонизации, приводящее к образованию укрупненных полигональных блоков с большими углами разворота между ними. [c.120]

Остановимся коротко на случае, когда может обращаться в нуль. Может случиться, что при t оо -> О или что обращается в нуль в некоторой точке q, обычно в точке, лежащей на границе той области д-пространства, для которой q имеет физическое истолкование. [c.334]

Распространение У. в. Как правило, не соблюдающееся только в совершенно исключительных случаях, У. в. не преломляются в слое Хевисайда-Кенелли и поэтому не дают тех дальностей, к-рыми отличаются волны короткие. Наблюдающееся загибание У. в. часто вполне м. б. объяснено диффракцией электро-магнитныдр волн вокруг земного шара или теми же причинами, к-рыми объясняются явления рефракции в метеорологич. оптике (убывание коэф-та преломления с высотой вследствие убывания плотности воздуха, а м. б. и влажности). Теория распространения коротких волн дает для короткой границы соотношение = onst , [c.264]

JH , а h—высота, соответствующая данному N. Т. к. VI N п h подвержены различного рода изменениям, то и величина Яо не м. б. какой-то вполне неизменной величиной. Поэтому в случае каких-либо возмущений в слое Хевисайда-Кенелли короткая граница принципиально может сдвигаться в сторону еще более коротких волн, подобно тому как ночью она сдвигается [c.264]

Коробки ответвительные 649. Короткая граница 624. [c.464]

Переход от одного положения к другому происходит за очень короткие промежутки времени, на тактограммах (см. рис. 18.9) он изображается толстой вертикальной линией в пределах строки. Эти линии являются границами тактов. Фиксированным положениям исполнительных звеньев соответствуют горизонтальные линии в соответствующих строках толстая линия — для одного положения (единичный входной сигнал), штриховая (или тонкая) — для другого положения (нулевой входной сигнал). [c.489]

Столь же условна граница между ультрафиолетовой и видимой частями спектра, которую обычно считают равной 4000 А. Трудно также говорить о границе между инфракрасным излучением и УКВ, поскольку миллиметровые волны можно регистрировать и исследовать как с помощью обычных "оптических методов, так и способами, характерными для УКВ-диапазона, что было показано еще в начале XX в. Условно, наконец, и различие между короткими ультрафиолетовыми волнами и мягкими рентгеновскими лучами, что было ярко продемонстрировано в работах А. П. Лукирского. [c.13]

Та совокупность электромагнитных волн, которая называется светом (иногда видимым светом), представляет собой узкий интервал длин волн, заключенных примерно между 400 и 800 нм. Они действуют непосредственно на человеческий глаз, производя специфическое раздражение его сетчатой оболочки, ведущее к световому восприятию. Вследствие этого указанный интервал длин вОлн играет особую роль для человека, хотя по своим физическим свойствам он принципиальнане отличается от примыкающих к нему более длинных и более коротких электромагнитных волн. Несмотря на то, что границы светочувствительности глаза субъективны, тем не менее резкое падение чувствительности человеческого глаза к концам этого интервала (ср. 8) оправдывает установление специальных названий для соседних областей спектра. [c.400]

В литературе 1, 45 граница соприкосновения объемных ф аз вещества носпт название поверхностного слоя или коротко--поверхности. [c.79]

Как указывалось, вдали от излучателя невозможно получить узкий, нерасходя-щийся пучок волн, поперечные размеры которого сравнимы с длиной волны. Между тем как с точки зрения использования звуковой энергии (передачи звуковых сигналов на большие расстояния), так и для решения ряда специальных задач иногда необходимо получать возможно более узкие пучки звуковых волн. Осуществить это можно, только применяя достаточно короткие акустические волны, лежащие за верхней границей слышимости уха человека. Такие ультразвуковые волны, или ультразвуки, не только позволяют решить указанную важную задачу прикладно11 акустики, но представляют интерес и с других точек зрения. Все сказанное выше об акустических волнах и акустических приборах остается в общем справедливым и для ультразвуков, но малые длины волн и соответственно высокие частоты колебаний придают особые черты всей этой области явлений. [c.743]

Коэффициент затухания 5 в значительной степени зависит от отношения средней величины зерна d в металле и длины акустической волны X. Чем больше отношете к/d, тем меньше коэффициент затухания. Коэффициент затухания обратно пропорционален частоте/(так как к = С//). Короткие волны большой частоты легко затухают, отражаясь от границ зерен кристаллов. Для малоуглеродистых сталей X/d > 10, затухание мало и возможно применение ультразвуковых волн для контроля. При k/(i< 10 затухание происходит наиболее интенсивно. В деталях, выполненных электро-шлаковой сваркой, в сварных соединениях из аустенитиых сталей, меди, чугуна, где структура крупнозер1шстая, ультразвуковой контроль затруднен, так как длина волны сопоставима с величиной среднего зерна. В алюминиевых и титановых сплавах контроль УЗК не вызывает затруднений. [c.170]

Коротковолновой границей пропускания Хтю называют длину волны со стороны более коротких волн, при которой спектральный коэффициент внутреннего пропускания для толщины вещества 10 мм не ниже 0,50. Аналогично определяется длинноволновая граница пропускания Xmai, но для ДЛИННОВОЛНОВОЙ части спектра. Xmin и Xmai измеряют В единицах длины. [c.767]

Для механизма роста парового пузыря весьма важно то, что в центральной части его основания всегда существует область прямого контакта пара с твердой поверхностью ( сухое пятно ). Это обусловлено тем, что центрами преобразования служат обычно впадины на обогреваемой поверхности, заполненные паром. Характерный размер таких впадин по порядку величины близок к равновесному радиусу парового зародыша Л,, определенному в соответствии с (6.22). В типичных условиях составляет единицы или (при высоких приведенных давлениях) десятые доли микрометра. Следовательно, за исключением очень короткого начального периода роста пузырька сухое пятно составляет лишь доли процента площади проекции пузырька на обогреваемую поверхность. Пространство между поверхностью пузырька и твердой стенкой заполнено тонким слоем жидкости — микрослоем. При феноменологическом подходе принимают, что толщина микрослоя растет от нулевого значения на линии контакта трех фаз (твердой, жидкой и парообразной) до некоторого конечного значения у внешней границы основания пузыря. Такое представление отражено на схеме рис. 6.11, а). [c.264]

Для построения зависимости п а), даюш ей число примесных частиц с радиусом, большим а, т. е. надкритических или жизнеспособных при / единице объе1ма жидкости целесообразно использовать экспериментальные данные но критическому стационарному истечению насыгценной воды из коротких (1квазиодномерной модели течения, а верхняя — условием, чтобы на большей части трубы пе])егретая жидкость не контактировала с поверхностью канала г вскипание на стенках заведомо не играло заметной роли. Верхняя граница L определяется тем, что в длинных трубках из-за большого времени пребывания жидкости в канале кинетика, а точнее запаздывание вскипания, проявляется слабо, и течение близко к равновесному. [c.285]

Часто применяемые на практике балки таврового, двутаврового, зетового, коробчатого и других тонкостенных сечений могут рассматриваться как состоящие из длинных прямоугольных полос, соединенных между собой вдоль краев. Элементарная теория изгиба применительно к таким профилям может быть неточной более правильные расчеты получаются, если строить для каждой из полос решение плоской задачи теории упругости и эти решения сопрягать между собою. Таким образом, возникает естественная необходимость построения решения плоской задачи для длинного, вытянутого прямоугольника. Оговорка о том, что прямоугольник должен быть вытянут, существенна. Дело в том, что метод разделения переменных, который будет применен в этой задаче, не позволяет удовлетворить двум граничным условиям на каждой стороне. Поэтому при решении добиваются точного удовлетворения граничных условий на длинных сторонах, тогда как на коротких сторонах граничные условия выполняются лишь интегрально. Вспомним, что такая же ситуация встречается в теории кручения и изгиба. Пусть ширина балки есть 2Ь, длина I, оси координат выбраны так, что границами слун ат линии х, = 0, х, = I, Х2 = Ь. [c.355]

Перминварность объясняется с помощью направленного упорядочения. Представим границу, разделяющую два соседних домена, она находится в равновесии со структурой. При включении магнитного поля граница смещается на расстояние х за очень короткий промежуток времени. Если нет других возвращающих сил, действующих на границу, кроме тех, которые возникают вследствие анизотропного распределения атомов внедрения (в модели рассматривается раствор с атомами внедрения), то величина внешнего поля служит мерой давления р, которая действует на границу в точке х и стремится возвратить ее в исходное равновесное состояние. Это дав- [c.167]

При этом характер изменения выходного параметра выявляется в более короткое время и нет необходимости доводить изделие до определенного состояния (рис. 161, е). Для изделия может быть назначен условный допуск — предельно допустимое значение выходного параметра Xmaxy< max. более строгое, чем по ТУ. Так, при испытании станков на технологическую надежность вместо отказа станка из-за выхода параметра обрабатываемого изделия за пределы допуска фиксируется условный отказ, т. е. выход параметра за границы условного поля допуска. [c.508]

Для нанесения тонкого электроизоляционного слоя компаунда на поверхность изделия применяется также способ вихревого напыления в специальную ванну с пористым дном помещается измельченный в тонкий порошок электроизоляционный состав и сквозь дно вдувается сжатый воздух (под избыточным давлением 0,01— 0,02 МПа). Таким образом, в ванне образуется суспензия порошка в воздухе, внешне напоминающая кипящую жидкость (ее иногда называют псевдокипящим слоем) и имеющая довольно резко выраженную верхнюю границу. В эту суспензию на короткое время вводится предварительно нагретое обрабатываемое изделие частицы порошка, соприкасаясь с нагретым изделием, плавятся, образуя на его поверхности электроизоляционный слой. Если требуется, затем производится дальнейшая термообработка покрытого изделия. Вихревое напыление используется в поточном массовом производстве. В частности, этот способ весьма пригоден для нанесения электроизоляционных покрытий на якоря небольших электрических машин с полузакрытыми пазами — взамен трудоемкого и ненадежного изолирования пазов картоном и тому подобными материалами. [c.136]

Существование текстур роста [1101 и [100] можно, видимо, объяснить тем, что направления [110] и [100] в Мо312 соответствуют одним из наиболее коротких путей диффузии атомов 81 по собственной подрешетке к границе силицид—металл. [c.73]

Распространение усталостных трещин в любом материале происходит последовательно на разных масштабных уровнях. Принято разделять масштаб реализуемых процессов роста трещины, вводя представления о коротких, малых и длинных треп1инах [1-12]. Короткие трещины изучают при постоянной циклической нагрузке образца, тогда как малые трещины, как правило, изучают в области малоцикловой усталости при постоянной деформации (рис. 3.1). Важно подчеркнуть, что различие коротких и малых трещин состоит в первую очередь в том, что они относятся к разным процессам разрушения материала. Короткие трещины развиваются от поверхности при возможно самых низких уровнях коэффициента интенсивности напряжения, тогда как малые трещины развиваются в области малоцикловой усталости при высоком уровне номинального (или эквивалентного) напряжения (рис. 3.2). Существует предельная граница для уровня номинального напряжения, ниже которой возникающие усталостные (короткие) трещины не распространяются (рис. 3.2б). Переход от коротких к длинным трещинам при увеличении уровня номинальных напряжений сопровождается постепенным уменьшением скорости роста трещин, а далее происходит вновь увеличение скорости (рис. 3.2а). При малых размерах начальные трещины могут останавливаться и не распространяться в материале. После некоторого нарушения монотонности в изменении скорости коротких трещин по мере возрастания длины трещины происходит присое- [c.130]

Одним из важных элементов, определяющих эксплуатационные характеристики наклонных преобразователей является призма. При разработке этих ПЭП размеры, форму и материал призмы надо выбирать таким образом, чтобы она имела наилучшую реверберационно-шумовую характеристику и по возможности удовлетворяла следующим требованиям обеспечивала эффективное затухание колебаний, переотраженных от границы раздела призма — изделие и распространяющихся в призме, и в то же время не сильно ослабляла ультразвуковые волны на коротком участке пути от пьезоэлемента до изделия (см. рис. 3.4). Скорость звука в материале призмы по возможности должна быть минимальной, так как чем меньше скорость продольных волп в материале призмы, тем выше коэффициент преломления (трансформации) п и меньше вероятность образования поверхностной волны при прозвучивании нижней части шва прямым лучом. Призмы с малой скоростью звука обеспечивают более поздний приход полезного сигнала по сравнению с реверберационными помехами. Кроме того, малая скорость звука увеличивает путь, по которому акустические помехи попадают на пьезоэлемент. [c.147]

Разрушение сплава ЖС6К при Де=1,2% происходило через 60—80 циклов. Действие такой относительно большой для этого малопластичного сплава нагрузки приводит к быстрому развитию межзеренной трещины (рис. 38,з). Уменьшение размаха деформаций до Ае=1,1% (рис. 38,ж ) вызывает появление большого числа трещин, расположенных по границам зерен, а также внутри зерна. Эти трещины небольшого размера, острые. При Де=1,0% трещины преимущественно. проходят по зерну, короткие и острые (рис. 38,е). Область значений размахов деформаций, при которых изменяется характер разрушения, не постоян- [c.65]

Иная ситуация имеет место в вырожденных полупроводниках. Слабое вырождение приводит к уменьшению коэффициентов поглощения на частотах, близких к краю собственного поглощения. Сильное же вырождение вообще сдвигает край поглощения в сторону более коротких волн. Этот эффект называют сдвигом Бурштейна. Он отчетливо проявляется в полупроводниках с малой плотностью состояний у дна зоны проводимости (или у потолка валентной зоны), в которых сильное вырождение достигается при сравнительно малых уровнях легирования. Так, в InSb легирование донорами (концентрация 5 10 м ) приводит к сдвигу длинноволновой границы собственного поглощения с 7,1 до 3,5 мкм. Во многих же случаях сдвиг Бурштейна маскируется другим эффектом сильного легирования — изменением плотности состояний у краев энергетических зон. Это изменение происходит вследствие размытия примесных уровней в примесную зону и слияния последней с зоной проводимости или с валентной зоной. [c.322]

Межкристаллитная коррозия (МКК) - oд и из наиболее часто наблюдаемых и опасных видов коррозионного разрушения аустенитных хромоникелевых, а также хромистых коррозионно-стойких сталей. Как видно из названия этого вида коррозии, разрушению подвергаются в основном границы зерен. металла, происходит избирательная коррозия.. Металл в течение короткого времени теряет прочность и пластичность. При этом отсутствуют внешние признаки разрушения, что затрудняет контроль и раннюю диагностику экснлуатарующихся деталей на МКК- К настояще.му вре.мени разработаны довольно эффективные способы повышения стойкости сталей к МКК., по несмотря на это необходимость в тщательном контроле возможности появления этого вида разрушения не отпадает. Тем более необходимо это при изменении конструкции. машины, условий ее эксплуатации. Практика показывает, что чаще всего и.менио в этих случаях происходят разрушения от МКК. [c.46]

Структура изучалась методом трансмиссионной электронной микроскопии на фольгах, полученных с использованием струйной электрополировки. Основной легирующий элемент в изученных сплавах — алюминий. В исходном состоянии (рис. 2, а) материал характеризуется наличием пластинчатой структуры с размером а-пластин 5—7 мкм. Вдоль границ и гидридов обнаруживаются частицы Т1зА1. Гидридпые выделения имеют в ОСНОВНО.М форму пластин, расположенных главным образом в плоскостях пирамиды по субграницам и а/р-границам [7]. Для дислокационной структуры типично наличие сеток и двойников в а-фазе. ГЦК прослойки отсутствуют. Распределение дисклокаций по объему неравномерно, хотя встречаются отдельные а-зерна со сравнительно равномерным распределением линейных и слегка изогнутых коротких дислокационных отрезков. [c.362]

Остановимся коротко на вопросе о траекториях, соответствующих точкам на границах области 3 (рис. 57). Этим точкам соответствуют движения по параболам и = onst или V = onst или же лимитационные движения, приближающиеся к движениям по этим кривым. [c.319]

При проведении экспериментальных исследований, когда имеется возможность соединения датчика с осциллографом коротким отрезком кабеля, нет необходимости подачи сигнала на осциллограф через катодный повторитель. Датчик может быть соединен с высокоомным входом осциллографа или непосредственно с пластинами вертикального отклонения электроннолучевой трубки (рис. 76). Поляризующее напряжение подается на электроды датчика через сопротивление в несколько мегаом. Верхняя граница частот, регистрируемых без искажения при таком соединении, определяется длиной кабеля в<Сэм12Ьк Сэм — скорость распространения по кабелю электромагнитной волны Lk — длина кабеля). Для кабеля длиной 5 м /в = 15 мГц. Длительность регистрации ограничена утечкой заряда в соответствии с временем релаксации Rbx q (общая емкость вклю чает емкость датчика и кабеля). [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...