Метод молекулярного поля

Фазовый переход в ферромагнетике. Метод молекулярного поля и приближение Брэгга - Вильямса [c.416]

Для двух концентраций Со + — 0,08 и 0,06 — при температуре 293 °К нами получены две величины М — соответственно 238 и 240 гс. Оказалось, что величины М для данных составов практически не отличаются и находятся в пределах ошибки измерения. Кроме того, учитывая приближенность метода молекулярного поля, достаточно ограничиться вычислением величины Не для одного из указанных составов. [c.201]

Модели, рассмотренные нами в двух предыдущих пунктах, разумеется, отражают физическую реальность в чересчур упрощенном виде. Так, модель Ван Хова не описывает реально происходящее рассеяние (равенство 3=1 физически обусловлено тем, что источники не испытывают отдачи), а модель БКШ представляет собой не что иное, как частный случай, к которому применим метод молекулярного поля (особенность модели БКШ состоит в том, что теория типа теории Вейсса развита не в х-пространстве, а в -пространстве). Поэтому названные модели могут служить лишь примерами, иллюстрирующими те трудности, с которыми мы сталкиваемся в квантовой теории поля и статистической механике. Их ценность в том, что мы заведомо знаем, как и почему не срабатывает применяемый к ним обычный формализм, поскольку и модель Ван Хова, и модель БКШ обеспечивают полную разрешимость в рамках соответствующего формализма. Правда, если мы найдем способ исцелить болезни , обнаруживаемые указанными моделями, это еще не будет означать, что мы нашли универсальный метод. Но мы сможем лучше защитить свой метод (чем и займемся в следующем параграфе), если к тому же покажем, что он основан на некоторых общих принципах, а исцеление с его помощью моделей Ван Хова и БКШ — это лишь пример того, что предлагаемый метод дает в упрощенной ситуации, когда еще не рассматриваются трудные случаи . [c.48]

Сам способ, каким было введено условие КМШ, говорит о том, что для того, чтобы ф было состоянием равновесия, соответствующим естественной температуре , достаточно, по-видимому, потребовать, чтобы ф принадлежало множеству р. К обратному же утверждению (о том, что любое состояние из множества р можно интерпретировать как равновесное состояние, соответствующее естественной температуре ) нужно относиться с осторожностью. Для некоторого класса систем, допускающих точное решение методом молекулярного поля. [c.265]

Меры, имеющие один и тот же результант 281 —, частичное упорядочение 282 Метод молекулярного Поля 265 [c.417]

При Л < О (случай антиферромагнетизма) рассмотренное выше решение существует лишь в достаточно сильных полях > 2о I Л (0) .. В противном случае спектральная функция ЛЕ) была бы отрицательна, что невозможно в силу (4.2) (это означало бы в данном случае, что среднее число заполнения п отрицательно). Для исследования случая Л < О, < 2о 1 Л (0) 1 изложенную схему необходимо несколько видоизменить, вводя две или несколько подрешеток (см. [21]), подобно тому, как это делается при решении задачи об антиферромагнетике в методе приближенного вторичного квантования или в методе молекулярного поля. [c.243]

Выше было замечено, что существенным недостатком метода молекулярных пучков с использованием сильных резко неоднородных магнитных полей является малость эффекта расщепления. Существует простой, на первый взгляд кажущийся неправдоподобным способ увеличения эффекта. Этот способ заключается в использовании слабого внешнего магнитного поля. В слабом [c.74]

Методом Монте-Карло обнаруживаются фазовые переходы из упорядоченного в однородное состояние, а в обратном направ лении этого сделать не удалось. Рассмотрение данной системы в гравитационном поле не позволило разделить фазы. Поэтому высказывались сомнения по поводу того, что полученный переход является фазовым переходом первого рода. Они были сняты результатами исследований по методу молекулярной динамики. [c.199]

Параметры спинового гамильтониана рассчитываются независимо с помощью методов квантовой механики, исходя из определ. модели парамагн, центра. При этом используют теорию кристаллич, поля, метод молекулярных орбиталей, др. методы квантовой химии и теории твёрдого тела. Осн. трудность этой проблемы состоит [c.579]

Нами была сделана попытка оценить, насколько полученные результаты согласуются с современными теоретическими методами расчета коэффициентов диффузии газов [10], прежде всего с наиболее часто используемой в расчетах формулой Гиршфельдера и др. [11], полученной при условии сферической симметрии молекулярного поля. [c.193]

Обсуждение методов расчета нелинейных восприимчивостей молекул и кристаллов начнем с учета вклада в гиперполяризуемость перераспределения электронной плотности в основном состоянии молекул. Это поможет лучше учесть значение перераспределения заряда при возбуждении. Отметим, что факт решающего вклада переноса заряда в величину гиперполяризуемости молекул стал столь же общепризнанным, как и факт его решающего вклада в величину нелинейной восприимчивости кристаллов [43-46,170, 190-193]. Однако до сих пор учет перераспределения зарядов при возбуждении пытаются заменить учетом дополнительного переноса заряда в основном состоянии в присутствии молекулярных полей доноров и акцепторов [43, 190]. Как уже говорилось, в принципе смещение зарядов под действием полей до некоторой степени эквивалентно смещению зарядов при возбуждении [c.121]

Молекулярное поле (в ферромагнетизме) I 329 Молекулярной динамики метод I 303 Моментов уравнение кинетического уравнения II 52 Монте-Карло метод I 301 [c.393]

Для проверки полученных величин обменных параметров по значениям коэффициентов молекулярного поля был проведен расчет кривых 05 Т). На рис. 1 и 2 сплошные кривые рассчитаны методом [7], точки соответствуют экспериментальным значениям. Для всех ферритов с коллинеарной структурой (на рис. 2 приведена только часть кривых для индиевой системы) совпадение расчетных и экспериментальных кривых вполне удовлетворительное. [c.117]

При вакуумном осаждении из газовой фазы (метод молекулярного пучка) поток испаренных атомов металла (молекулы вещества), не встречая в условиях высокого вакуума препятствий, прямолинейно движется к холодной поверхности подложки и там конденсируется. Плотность потока в этом методе столь велика, что получение бездефектных металлических пленок затруднено. Инертная атмосфера используется в методе катодного осаждения, когда не требуются высокие температуры для испарения вещества. Под действием электрического поля с разностью потенциалов в несколько тысяч вольт материал анода испаряется и осаждается на проводящую подложку (катод). Метод катодного осаждения применяется для создания в основном эпитаксиальных слоев, а также поликристаллических и аморфных металлических слоев. [c.315]

Измененный в некотором отношении метод приближения молекулярного поля в качестве первого члена оператора Гамильтона [c.174]

ПРИЛОЖЕНИЕ МЕТОДА МОЛЕКУЛЯРНОГО ПОЛЯ К ГЕКСАФЕРРИТАМ ТИПА М [c.115]

Молекулярное поле 381, 411 Молибден 273, 336, 353, 354, 582, 585, 589 Молье диаграммы 26, 28, 29, 35, 36, 57 Моиохлордифторметан 27 Мостовой метод измерения сопротивления 170 [c.929]

Спиновая природа ферромагнетизма. Для объяснения ферромагнитных свойств твердых тел русский физик Розинг и французский физик Вейсс высказали предположение, что в ферромагнетиках существует внутреннее молекулярное поле, под действием которого они даже в отсутствие внешнего поля намагничиваются до насыщения. Внешне такая с/гонтанная намагниченность не проявляется потому, что тело разбивается на отдельные микроскопические области, в каждой из которых магнитные моменты атомов расположены параллельно друг другу, а сами же области ориентированы друг относительно друга хаотично, вследствие чего результирующий магнитный момент ферромагнетика в целом оказывается равным нулю. Такие области спонтанной намагниченности получили название доменов. В настоящее время существует ряд экспериментальных методов прямого наблюдения доменов и определения направления их намагниченности. [c.293]

Аналитические методы расчёта М. в. Для расчёта потенциалов М. в. разработано большое число эмпи-рич., полуэмпирич. и Чисто теоретич. (квантовомеха-нич.) методов. Обычно расчёты очень трудоёмки и осуществляются на ЭВМ. Основной из них — метод самосогласованного поля (.метод Хартри — Фока) и линей ной комбинации молекулярных орбиталей (см. Квантовая химия). При выполнении аддитивности электронных плотностей взаимодействующих фрагментов применим метод модели электронного газа с использованием функционала Томаса — Ферми — Дирака. [c.89]

Теория самопроизвольном вамагниченности. Конкретщле расчёты по всем трём моделям Ф. могут проводиться как в квазиклассич. и феноменологич. приближениях, так и с помощью квантовомеханич, методов, в т. ч. метола функционала спиновой плотности. При квазиклассич. описании Ф. учитывают введением молекулярного поля. В простейшем расчёте для газа из N электронных спинов (на основе Изинга модели) их можно разбить соответственно двум возможным проекциям на г правых и N—r = l [c.296]

Анализ спонтанной намагниченности наночастиц, выполненный в [347] в приближении молекулярного поля, показал наличие размерной зависимости температуры Кюри. Согласно [347], понижение температуры Кюри становится заметно для частиц с размером J < 10 нм для наночастиц с < / = 2 нм снижение Тс в сравнении с массивным металлом не превышает 10 %. Напротив, из результатов изучения термодинамики суперпара-магнитных частиц методом Монте-Карло [348] следует, что из-за отсутствия в них явно выраженного магнитного перехода нельзя говорить о каком-либо смещении температуры Кюри в зависимости от размера частиц. Действительно, переход наночастиц из суперпарамагнитного состояния в парамагнитное происходит плавно, без явно видимой резкой точки магнитного превращения. Измерения температуры Кюри наночастиц Ni d = = 2,1—6,8 нм) [349], намагниченности насыщения и температуры Кюри пленок Fe толщиной >1,5 нм [350], намагниченности насыщения наночастиц Fe d - 1,5 нм) [351] и Со (t/ = 0,8 нм) [352] показали, что эти величины в пределах погрешности измерений совпадают с таковыми для массивных металлов. Согласно [10, И], температура Кюри ферромагнитных частиц при уменьшении их размера до 2 нм не отличается от массивных металлов. Однако в [353] обнаружено понижение на 7 и 12 % для наночастиц Ni диаметром 6,0 и 4,8 нм соответственно. Следует отметить, что явление суперпарамагнетизма существенно затрудняет исследование размерных зависимостей коэрцитивной силы, намагниченности насыщения и температуры Кюри ферромагнитных наночастиц. [c.99]

В 1988 г. А. Фертом (А. Fert) с сотрудниками во Франции и П. Грюнбергом (Р. Gruenberg) в ФРГ был открыт гигантский магниторезистивный эффект в многослойных тонкопленочных структурах. Они наблюдали большие (50 и 6 % соответственно) изменения электрического сопротивления при изменении магнитного поля. Эксперименты проводились при низких температурах в очень больших магнитных полях. Для получения пленочных многослойных структур использовался малопроизводительный метод молекулярно-лучевой эпитаксии. Однако довольно скоро после открытия ГМР-эффекта усилиями исследователей из фирмы 1ВМ (США) в результате опробования свыше 50 тысяч комбинаций слоев разного состава и толщин были найдены материалы, [c.572]

Перейдем к методам полуэмпирических расчетов в первую очередь Чаще всего используется подход, в котором гиперполяризуемость я-системы, связанную с заместителями, описывают с помощью введения молекулярного поля (см., например, [43]). Согласно этой концепции поле F, создаваемое заместителем, действует на я-электроны аналогично внешнему постоянному электрическому полю, вызывая поляризацию на частоте 2 со вдоль осил , связывающей центр сопряженной системы с рассматриваемым заместителем. Аналогачно (35) для этой поляризации имеем [c.122]

Широко распространенный метод молекулярных орбиталей (MU) предполагает, что каждый электрон сложной системы движется в электростатическом поле ядер и усредненном поле других электронов. Термин орбиталь заидгствован из планетарной модели атома. Он подразумевает определенную траекторию каждого электрона в пределах рассматриваемой спстемы. Метод МО позволяет свести многоэлектронную проблему к решению одноэлектронного уравнения Шредпнгера. В самом деле, пренебрегая спиновылМ взаимодействием частнц, запишем гамильтониан и-электронной системы в виде [c.134]

Коэффициент О находят опытным путем, он равен 120 см-г 1 -град . Посмотрим, как это соотношение можно понять с позиций электронной теории. Наше утверждение о том, что в металлах между ионами существуют силы дальнего действия, приводит к необходимости учета этого приближения при обсуждении молекулярного поля. В ранней работе Леннарда — Джонса и Девоншайра [56] (см. также работу Франк [57]) были применены силы ближнего действия, авторы рассмотрели плавление как переход от порядка к беспорядку и применили метод Брэгга и Вильямса [58]. Подытожим основное содержание этой теории следующим образом [9, 38]. Определим параметр порядка который, следуя Франку [57], можно принять как отношение [c.53]

Для линейной молекулы СО2 Маллиганом [887] был проведен детальный расчет на основе метода самосогласованного поля Малликена и Роотха-ана (см. стр. 344). Вычисленные при этом энергии молекулярных орбиталей сравниваются на фиг. 139 с энергиями, которые получены на основе различных экспериментально наблюдаемых ридберговских серий для молекулы СОг- Эти серии дают возможность подучить энергии, требующиеся для удаления электрона с орбиталей 1Пд, 1Яц, За , и Aog (гл. V, разд. 1,в). Следует отметить, что фиг. 139 представляет собой не диаграмму энергетических уровней молекулы СОг, а диаграмму энергий ионизации с различных орбиталей. Как следует из фиг. 139, теория дает неправильный порядок расположения орбиталей 1яц и За . [c.355]

Согласно равенству (111,87), при удалении двух ядер друг от друга с вероятностью, равной 50%, получатся два иона А + В+ или А+ + В и с вероятностью, равной лишь оставшимся 50%, получатся два нейтральных атома А В. В действительности же диссоциация молекулы АВ на ионы требует в общем гораздо большей затраты энергии (для молекулы Hg на 13 эв больше), чем диссоциация на нейтральные атомы, и, следовательно, диссоциация на ионы явно не будет происходить нри адиабатическом удалении ядер друг от друга. Что касается метода валентных связей, то он приводит к выводу о диссоциации только на нейтральные атомы. Следовательно, при больших межъядерных расстояниях метод дает гораздо лучшее приближение. Тем не менее метод валентных связей не дает столь естественного описания поведения волновой функции нри малых расстояниях, какое получается в теории молекулярных орбиталей. Тот факт, что в методе молекулярных орбиталей переоцениваются ионные члены, может быть высказан и другими словами в этом методе не учитывается корреляция электронов. Работы последних лет по уточнению молекулярно-орбитальной теории связаны с проблемой соответствующего учета корреляции электронов, т. е. того факта, что мгновенное поле, действующее па данный электрон, не совпадает со средним (самосогласованным) нолем, используемым в методе Хартри — Фока (см., например, работы Лёвдина [780], Крауса [692] и Клементи [206]). [c.391]

Коэффигщепты jh перед атомными орбиталями в молекулярных орбиталях молекулы Н2О, получепные Эллисоном и Шаллом S5S при расчете по методу самосогласованного поля для значения валентного угла Н—О—Н, ранного 103° [см. выражения (III,9)] ) [c.401]

Так же как теорию спиновых волн вблизи точки Кюри следовало заменить теорией молекулярного поля, так же н для низких температуп приближение молекулярного поля оказалось слишком грубым. Приближение, вытекающее из (40.8) для низких температур, для насьпцения намагничения дает температурную зависимость М(7)/М(0)=1—(1/5)ехр(—37 /(5+1)Т). Она противоречит экспериментально хорошо подтвержденной температурной зависимости вытекающей из теории спиновых волн. Таким образом, надо различать две области упорядоченного магнетизма, к которым надо подходить различными методами. При слабых отклонениях от основного состояния метод элементарных возбуждений следует предпочесть всем другим приближенным методам. При высоких температурах полезнее пол у классические методы, которые, однако, могут также быть приведены обратно к общей концепции обменного взаимо,демствия. Это не должно означать, что концепция элементарных возбуждений вообще неприменима при высоких температурах. Некоторые стороны поведения ферро- [c.173]

В принципе метод молекулярных орбит состоит в распространении метода самосогласованного поля для атомов на молекулы. Вместо центрального самосогласованного поля, как в случае атомов, рассматривается самосогласованное поле, обладающее симметрией молекулы. Осуществить практически такое обобщение слишком трудно, и часто, пренебрегая самосогласованностью, довольствуются представлением каждой молекулярной орбиты в виде линейной комбинации орбит, относящихся к различным атомам молекулы. В случае диамагнитной молекулы в основном состоянии можно принять, что имеются р ортогональных орбит 4 1, Фр населенных 2р электронами. Учитывая спин, можно построить слетеровский детерминант Ч ш2р одноэлектронных состояний по два на орбиту). Затем можно подсчитать косвенное взаимодействие второго порядка с помощью соотношения [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...