Д-структура коллинеарная

Это относится к случаю так называемого коллинеарного магнитного порядка, характерного для З -металлов. В ферромагнитных РЗМ. наблюдается более сложное, неколлинеарное, магнитное упорядочение магнитных моментов, (например,,, типа геликоидальной структуры, как в Но или Ег). Прим.. ред. [c.122]

Как известно, для железомарганцевых 7-сплавов характерны два типа антиферромагнитных структур изотропная спиновая структура, модель <111> (см. рис. 29, а) и коллинеарная спиновая структура, модель <100> (см. рис. 29, б). [c.75]

I. (100—70% Мп)—коллинеарная спиновая магнитная структура типа 7—Мп П. (70—20%Мп) — неколлинеарная спиновая магнитная структура П1. (20—0% Мп) —коллинеарная структура типа y-Fe [115] (рис. 28). [c.76]

На основании этого можно предположить, что изменения в магнитной структуре железомарганцевых сплавов будут проходить по следующей схеме при Ti = Tx, в сплаве с 13% Мп, антиферромагнитное упорядочение 7-фазы, при переходе из парамагнитного состояния в антиферромагнитное, должно проходить с образованием коллинеарной спиновой структуры типа 7-Fe. Эта схема распространяется на сплавы и с меньшим 13% содержанием марганца. При Т ФТх, в сплавах с содержанием марганца более 13%, антиферромагнитное упорядочение в точке Нееля протекает с образованием изотропной спиновой конфигурации, переходящей в коллинеарную в точке Тх [119]. Переход в точке Тх этих сплавов связан с изменением магнитной симметрии 7-фазы, то есть с превращением типа AFi- AF2, подобно тому как это имеет место в хроме и ряде редкоземельных металлов [119]. Образование коллинеарной спиновой магнитной структуры в ГЦК-решетке должно приводить к ее тетрагональному искажению, что подтверждается исследованиями электронной структуры с помощью метода ядерного 7-резонанса [121]. [c.76]

Задача о структуре симметрий геодезического потока на сфере более сложная и пока не изучалась. В следующем параграфе рассмотрен упрощенный ее вариант если геодезический поток на двумерной поверхности допускает полиномиальное поле симметрий степени п, не коллинеарное полю v, то существует ли дополнительный по импульсам интеграл степени гг Практически во всех случаях ответ положительный. [c.158]

Для проверки полученных величин обменных параметров по значениям коэффициентов молекулярного поля был проведен расчет кривых 05 Т). На рис. 1 и 2 сплошные кривые рассчитаны методом [7], точки соответствуют экспериментальным значениям. Для всех ферритов с коллинеарной структурой (на рис. 2 приведена только часть кривых для индиевой системы) совпадение расчетных и экспериментальных кривых вполне удовлетворительное. [c.117]

Более точно можно определить Мт как геометрическое место тех точек допустимой области (I, i,..., Рз, рз), в которых функция (33) 394 принимает постоянное значение А, причем слово допустимой означает, что структура этой области отвечает некоторым требованиям. Например, наклонность i должна рассматриваться как угловая переменная (mod л), а еслп требуется (как и в 394), чтобы треугольник Д был невырожденным, то подпространство трех расстояний р,- должно определяться неравенствами О С pi < Pj + Pit. Фактически полное многообразие всех возможных состояний движения в задаче трех тел получим лишь в том случае, если также включим, с одной стороны, предельные случаи сизигий и коллинеарных решений, когда, АI = О С pi = Рз -f- рй для одной какой-либо системы индексов I, /, к и, с другой стороны, предельные случаи парных и одно-1 ременных столкновений, когда по крайней мере одно pi = 0. Действительно, в 498—500 мы увидим на сравнительно простом примере, насколько существенными являются столкновения для понимания топологической структуры. Конечно, лишь детальный анализ позволит решить, какова допустимая область (I, I, Pl, Рг, Рз) в случае, когда (pi, рз, рз) соответствует какому-либо из предельных случаев. [c.422]

Рис. 1. Ферромагнитная (коллинеарная) атомная структура гранецентрированной кубич. решётки ниже точки Кюри 0 стрелками обозначены направления ат. моментов 1 5 — вектор суммарной намагниченности ед. объёма.

Наряду с коллинеарными существуют более сложные антиферромагн. структуры. В нек-рых АФМ векторы Mj направлены по сторонам треугольника или по четырём пространств, диагоналям куба. Существуют такие структуры, к-рые нельзя описать с [(омощью разбиения на нодрешётки, напр, геликоидальные и синусоидальные. В геликоидальных (спиральных) структурах магн. моменты перпендикулярны нек-рому выделенному направлению. В слоях, перпендикулярных этому направлению, все магн. моменты параллельны друг другу, а моменты двух соседних слоев повёрнуты на угол ф= =2л(Ь/п). Здесь п — целое число, Ъ — период геликоида (у большинства геликоидальных структур величина Ь но кратна постоянной решётки с). В АФМ синусопдальной структуры также существуют параллельные атомные слои, но намагниченность каждого слоя направлена перпендикулярно ему, причем Afj sin kqi (А =0,1,. ..). [c.109]

М. с. класса редкоземельный элемент — переходный д-ы е т а л л , обычно приготавливае.мые в виде плёнок с помощью катодного распыления, в ряде случаев (Об — Со, Сб — Ре) обнаруживают коллинеарную ферромагн. структуру со свойствами, перспективными для соэдания устройств с памятью на цилиндрических магнитных доменах (ЦМД), напр. низкой намагниченностью насыщения Mg и высокой анизотропией, перпендикулярной плоскости плёнки [3]. В большинстве др. случаев сильная локальная одноыонная анизотропия со случайным распределением осей лёгкого намагничивания, присущая редкоземельным ионам с ненулевым орбитальным [c.108]

Специфическим свойством для Ф. является поведение ФМ в сильных магн. полях, сравнимых по величине с эфф. полем межподрсшёточного ОВ, Простейшая коллинеарная магн. структура (рис. 1) в нек-рых интервалах магн. полей и темп-р может стать неколлинеарной вследствие конкуренции отрицательного ОВ между магн. подрешётками и взаимодействия магн, моментов с внеш. полем Н (С. В. Тябликов, 1957). В малых полях Н<Л/,р ] =>. -Л/з I, где I.—константа ОВ между подрешётками, сохраняется нач. состояние ФМ, в сильных полях 2 = (Afi+ Л/г) вещество находится в инду- [c.287]

В интервале низкотемпературной хрупкости аустенит-яых сплавов с 37,76% [118] и 40% Мп [120] в качестве общей закономерности отмечается наличие аномалий на температурной зависимости физических свойств. Авторы работ [115, 120, 189] предполагают, что поведение физических свойств железомарганцевых сплавов при низких температурах вызвано магнитным превращением АР - АР2 (переходом изотропной спиновой структуры, образующейся в точке Нееля, к коллинеарной). Коллинеарпое расположение спинов должно приводить к тетрагональному искажению ГЦК-решетки железомарганцевых аустенитных сплавов (степень тетрагональности в четвертом знаке), что может являться одной из причин охрупчивания данных сплавов при низких температурах. В этом случае температура перехода в хрупкое состояние должна быть ниже температуры антиферромагнитного упорядочения аустени-та, что и наблюдается при сопоставлении данных, полученных в работе [189] и исследованиях автора. Потеря симметрии ГЦК-решетки при низкотемпературном антиферро-магнитном упорядочении 7-сплавов приводит к образованию новой фазы с ГЦТ-решеткой, что в свою очередь со- [c.244]

Обобщив литературные данные и сопоставив между собой магнитную фазовую диаграмму [2], диаграмму критических температур полухрункости (см. рис. 93, б) с концентрационной зависимостью энергии дефекта упаковки [100], интересно отметить совпадение аномалий физических и механических свойств на границе метастабиль-ной устойчивости Y и е-фаз. Подобное совпадение дает основание предположить взаимосвязь между уникальными механическими свойствами граничных сплавов и особенностями электронного строения, а точнее магнитной структуры. К этим особенностям относится изотропное строение магнитной подрешетки с расположением спинов по диагональным плоскостям 111 вместо коллинеарного строения магнитных подрешеток типа у-Мп, когда спины ориентированы параллельно плоскостям 100 и совпадает ориентация магнитных моментов с плоскостями скольжения ГЦК-решетки, по которым образуются дефекты упаковки и гексагональная е-фаза. Другой особенностью маг-нитной структуры этих сплавов является аномально большая величина среднего атомного магнитного момента, что обусловлено высоким атомным магнитным моментом марганца, и локализация магнитных моментов [2]. [c.246]

Структура моноураната магния содержит ураниль-ную группировку с длиной связи и—20i, равной 1,92+ +0,03А, коллинеарную в пределах точности измерения и расположенную вдоль направления [100]. Уран образует также четыре вторичные связи U—20n=2.16+ +0,03А и и—20п=2,20+0,03 А они неколлинеарны, но нормальны к ураниловой связи. Шесть атомов кислорода образуют вокруг урана искаженный октаэдр (рис. 4.2, а). Магний также находится в октаэдрическом окружении Mg—40i=2,19+0,02A, Mg—20ц—1,98 0,02 А. [c.96]

Длина связи 11 — 201 в уранильной группировке в структуре Ваи04 равна 1,90 А. Уран образует с кислородом четыре вторичные связи и —20ц = 2,12 А и и —20ш = 2,22 А. Связь Оц-У —Оц нормальна к ураниловой связи и коллинеарна. Кислородные октаэдры вокруг атома урана соединяются между собой углами и образуют сетку с псевдотетрагональной сим- [c.141]

Электродипольное экситонное поглощение света наблюдается в кристалле СГ.2О3. Именно в этом кристалле Ван-дер-Циль [429] наблюдал давыдовское расщепление, обусловленное обменом возбуждения между трансляционно неэквивалентными парамагнитными ионами Сг +. Кристалл СГ2О3 имеет структуру корунда с четырьмя ионами Сг +, имеющими спин 3/2. Ниже 308 °К спины имеют антиферромагнитную структуру с осью коллинеарности вдоль оси третьего порядка (ось Сз) кристалла. Оптическое поглощение обусловлено переходом иона из основного состояния М2 в состояние Е со спином 1/2. Во внешнем магнитном поле, направленном вдоль оси Сз, давыдовское расщепление линии 13 747 сж в интервале полей О —25-10 э определяется формулой [c.551]

В ЭТОМ параграфе мы исследуем свойства двухэкситонных возбуждений в простейших двухподрешеточных антиферромагнетиках с коллинеарной магнитной структурой. Положение ионов со спином 5, направленным вдоль и против оси магнитного упорядочения, будем обозначать, соответственно, векторами пит. [c.559]

Фазовый портрет имеет три эллиптические (устойчивые) и одну гиперболическую (неустойчивую) особые точки. Одной из эллиптических точек (при Ьг = 0) соответствует случай, когда система вихрей образует пару (хетон) из слившихся циклонов нижнего слоя и антициклона верхнего слоя. Двум другим эллиптическим точкам отвечают нетривиальные коллинеарные состояния, представляющие собой равномерно перемещающуюся тройку вихрей. Такой структуре в [50, 146] дано наименование тритон. Условие существования тритона задается дисперсионным уравнением [c.564]

Рис. 7. Схема первоначального расположения вихрей для коллинеарной структуры тритон — (а) дисперсионная кривая А Ь) и функция Р (3.21), характеризующая поступательную скорость тритона — (Ь). Наклонная мелкоштриховая линия д = 2Ь задает асимптоту для дисперсионной кривой А 2Ь), а вертикальная определяется равенством / = Ь , где Ь — решение уравнения о) = О из (3.15) для предельного случая нулевого суммарного импульса А = Ь).

Так как поверхность U = U x,y) является аналитической (и алгебраической), то топологическая структура Zh и областей Рл, N/,, на которые Zh подразделяет плоскость (ж, у), остается без изменений, если h варьируется в интервале, в котором нет значений А =—I7(a, Ь), причем (а, Ь) — критическая точка поверхности, т. е. точка, где grad С/ = 0. В соответствии с (i) — и) 469 имеется пять и только пять таких точек (а, Ь). Пусть через Wh, bh), причем bh = О, ai С Я2 < аз и 4 = 5, bi = — >5 обозначены три коллинеарные и две треугольные критические точки [c.449]

Из сказанного выше следует, что для жидкости статистические функции распределения четырех или большего числа атомов можно с достаточной точностью вычислять с помош ью суперпозиционного приближения высших порядков [типа (2.28)], пользуясь в качестве исходной функции (й) или (1, 2, 3). Так, например, почти коллинеарные конфигурации атомов (до шести атомов в группе ), возникающие в моделях случайных плотно упакованных структур из шаров и спиц [75], можно получить путем свертки упоминавшихся ранее коллинеарных конфигураций из трех атомов (рис. 2.37). Далее, будем называть каноническим делътаэдром выпуклый многогранник с треугольными гранями, составленными из отрезков линий, соединяющих центры геометрических соседей (см., например, [59]). Статистическое распределение таких дель-таэдров представляет собой на самом деле не что иное, как сводку некоторых особых свойств тех же многоатомных функций распределения. Однако разбиение данной случайной плотно упакованной структуры на канонические дельтаэдры не однозначно, т. е. этот способ описания топологически не инвариантен. Соответственно он имеет физическое значение только как демонстрация нерегулярности локального расположения атомов в данной системе. В этом отношении некоторые из оригинальных работ Бернала, посвященные рассматриваемой модели, видимо, заводят нас в тупик. [c.102]

Крист, решётка этих в-в разбивается на т. н. подрешётки магнитные, векторы самопроизвольной намагниченности f/fii к-рых либо антипараллельны (коллинеарная антиферромагн. связь), либо направлены друг к другу под углами, отличными от О и 180° (некол-линеарная связь, см. Магнитная структура атомная). Если суммарный момент всех магн. подрешёток в [c.358]

Для Зй-металлов и 0(1 характерна коллинеарная ферромагн. атомная структура, а для остальных редкоземельных Ф.— неколлинеарная (спиральная, циклоидальная и синусоидальная см. Магнитная структура атомная). Ферромагнитны также многочисл. Л1еталлич. бинарные и более [c.810]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...