Момент Планка

Сжатый воздух, поступающий в цилиндр 20, перемещает поршень 19 вправо, затем через отверстие К воздух поступает в полость Г цилиндра 7 и в полость Д перепускного клапана 5. Перемещение вниз поршня 16 сопровождается передачей через шток 15 движения механизму, выводящему заготовку к линии центров станка. В соответственный момент планкой 17, укрепленной на штоке 15, опускается золотник 18 перепускного клапана, сжатый воздух устремляется в полость А цилиндра 4 — происходит подготовка к закреплению заготовки в центрах. [c.80]

В конце соударения тележка 1 останавливается, а контейнер приобретает угловую скорость вращения вокруг ребра А, закрепленного упорной планкой. Считать контейнер массой то = 500 кг однородным прямоугольным параллелепипедом (а = 0,9 м, h = 1,2 м), а вертикальные плоскости соударения тележек — гладкими. Поверхность рельсов абсолютно шероховата, т. е. препятствует проскальзыванию колес при соударении тележек. Моменты инерции колес относительно их осей пренебрежимо малы. [c.224]

Определить наименьшую угловую скорость шкивов в момент остановки, если груз опрокидывается определить также ударный импульс, воспринимаемый упорной планкой, при внезапной остановке шкивов, вращающихся с этой угловой скоростью. [c.226]

Для устранения противоречия датский ученый Н. Бор в 1913 г. предложил новую — вантовую — теорию рассмотрения атомных процессов. Бор постулировал существование в атоме стационарных электронных орбит с определенным моментом количества движения, кратным постоянной Планка (Й = 1,5Х XI0 эрг-сек) [c.16]

По теории Бора стационарные состояния атома соответствуют определенному значению момента количества движения электрона на его орбите. Момент количества движения должен равняться nh, где h — постоянная Планка, а п — целое число, называемое главным квантовым числом [c.57]

Бор предположил, что из всех возможных орбит электрона осуществляются только те, для которых момент импульса равен целому кратному постоянной Планка [c.231]

Соотношение (3.1.11) известно как правило частот Бора. Оно представляет собой сердцевину теории Бора. Во-первых, из него следует, что частота испускаемого атомом излучения не зависит от частоты вращения электрона по той или иной орбите, а определяется разностью энергий соответствующих уровней надо поделить эту разность энергий на постоянную Планка. Сточки зрения классической теории это обстоятельство является не менее революционным, чем постулирование стационарных орбит или квантование момента импульса и энергии. Любопытно, что, когда Эйнштейн ознакомился с работой Бора, он воскликнул Но в таком [c.65]

Аналогичным образом изменяется вывод уравнения Фоккера— Планка ( 20). Отличие состоит в том, что под интегралом разложение производится в л-мерный ряд Тэйлора, и соответственно условия типа (5.31) — (5.33) записываются для п моментов первого порядка (коэффициенты Лй(л , )), п п+ )12 моментов второго порядка (коэффициенты Бй ( , t)) и т. д. [c.85]

Теперь, для определения оз, учтем уравнение движения (5.124), в котором, чтобы получить уравнение Фоккера—Планка, описывающее релаксацию к распределению Максвелла (5.125), достаточно формально заменить случайный момент ц величиной [c.234]

В. Проверка устойчивости одной ветви стержня в пределах длины одной панели. Наименьшие момент инерции и радиус инерции сечения одного уголка соответственно равны = 200 сж и ( = 2,45 см. Полагая крепление концов одной ветви стержня у планок шарнирным и считая длину ветви равной расстоянию между осями крайних заклепок крепления, имеем /в= 120—3-7 = 99 см и гибкость ветви [c.280]

Из (14.13) видно, что естественной единицей орбитального момента является постоянная Планка h. Поэтому для электрона (15.6) целесообразно представить в виде [c.92]

Д —абсолютное изменение длины стержня длина (свободная) ветви колонны между планками УИ—момент внешней сосредоточенной пары сил [c.6]

Определить угол ф поворота планки под влиянием приложенного в ее плоскости момента Mq, если расстояния между осями стержней а, Ь и с жесткости стержней на кручение j, С2, С3 и С4, а их жесткости на изгиб Si, S3 и В . [c.232]

Решение. При увеличении расстояния а между швеллерами момент инерции сечения колонны /у относительно оси у, перпендикулярной плоскости планок, будет увеличиваться. Момент же инерции сечения колонны относительно оси 2 изменяться не будет и останется равным / =2/,, где / —момент инерции сечения одной ветви колонны относительно центральной оси швеллера г, совпадаюш.ей с осью г. Поэтому в качестве минимального момента инерции поперечного сечения колонны надо взять / . [c.262]

Максимальные изгибающие моменты возникают в центре пла- [c.173]

Постоянная Планка имеет размерность момента количества движения и является естественным масштабом этой физической величины. Поэтому момент УИ часто выражают в единицах Н и обозначают через J. Очевидно, что УИ = hj. В квантовой механике о моменте количества движения доказываются следующие утверждения [c.20]

Как мы знаем (гл. I, 3), орбитальный момент количества движения может быть либо нулем, либо кратным постоянной Планка. Отсюда следует, что с точки зрения классической механики испускание пар е — Ve с />0и с суммарными импульсами р<. HIR, где R — радиус ядра, является невозможным. Квантовая механика допускает испускание таких пар, но с сильно подавленной вероятностью процесса. Именно, при прочих равных условиях отношение вероятностей Wi, Wg вылета пар с орбитальными моментами I и нуль равно [c.241]

Так как сила Р приложена не в центре жесткости, балка, изобра женная на рис. 269, будет при изгибе одновременно закручиваться. Прикладывая силы N в сечениях разреза первых планок с таким расчетом, чтобы момент двух сил [c.159]

Рис. 3. Планки из полосовой стали связывают два щвеллера колонны поворотного крана, нагруженной моментом. Планки увеличивают жесткость колонны на изгиб. Применение планок из полосы оправдывается малым расстоянием между полками щвеллеров.

Варианты 21 — 30 (рис. 168). Вариант 21. Лента транспортера составляет угол а = с горизонтом. Радиусы шкивов г = 0,2 м. На ленте транспортера, скольжение которой по шкивам 1 и 2 отсутствует, находится груз — однородный куб массой iyiq = - 200 кг с ребрами длиной а = 0,5 м. В некоторый момент времени движение транспортера внезапно прекращается, при этом груз приобретает угловую скорость вращения вокруг ребра А, закрепленного упорной планкой. [c.226]

Двигатель / посредством клиноременпон передачи 2 и системы зубчатых колес 3, 4 и 5 вращает вал кулачка в механизма подачи карт в систе.му пробивки. Перфорация осуществляется с помощью эксцентрикового нала 7, приводящего в движение ударную планку 8. Последняя совершает возвратнопоступательное движение и ударяет по пуансонам (на схеме не показаны), пробивающим отверстие в перфокарте. Пуансоны подводятся под ударную планку электромагнитами, получающими сигналы от управляющей системы. Передвижение перфокарт производится двумя парами роликов 9, получающих вращение от вала зубчатого колеса 5 посредством малыийскоп передачи 14 и зубчатых передач 10, 13. Остановка перфокарты в момент пробивки отверстий осуществляется благодаря мальтийскому механизму 14. [c.13]

Блестящих результатов в самых различных отделах механики достиг гениальный ученый Николай Егорович Жуковский (1847—1921), основоположник авиационных наук экспериментальной аэродинамики, динамики самолета (устойчивость и управляемость), расчета самолета на прочность и т. д. Его работы обогатили теоретическую механику и очень многие разделы техники. Движение маятника теория волчка экспериментальное определение моментов инерции вычисление пла нетных орбит, теория кометных хвостов теория подпочвенных вод теория дифференциальных уравнений истечение жидкостей сколь жение ремня на шкивах качание морских судов на волнах океана движение полюсов Земли упругая ось турбины Лаваля ветряные мельницы механизм плоских рассевов, применяемых в мукомольном деле движение твердого тела, имеющего полости, наполненные жидкостью гидравлический таран трение между шипом и подшипником прочность велосипедного колеса колебания паровоза на рессорах строительная механика динамика автомобиля — все интересовало профессора Жуковского и находило блестящее разрешение в его работах. Колоссальная научная эрудиция, совершенство и виртуозность во владении математическими методами, умение пренебречь несущественным и выделить главное, исключительная быстрота в ре-щении конкретных задач и необычайная отзывчивость к людям, к их интересам — все это сделало Николая Егоровича тем центром, вокруг которого в течение 50 лет группировались русские инженеры. Разрешая различные теоретические вопросы механики, Жуковский являлся в то же время непревзойденным в деле применения теоретической механики к решению самых различных инженерных проблем. [c.16]

Комптоновская длина волны. Предположим, что электрон, масса которого т 1-10- г, движется по круговой орбите радиусом R 4-10 см (этот радиус приблизительно равен величине hjinm , или Й/тс, представляющей собой фундаментальную длину в атомной физике, известную под названием комптоновской длины волны). С какой скоростью (в см/с) должен двигаться электрон, чтобы обладать наблюденным значением момента импульса, который равен (1/2)й (1/2) 10 эрг-с Здесь Й представляет собой постоянную Планка, деленную на 2я. Эту задачу удобно решать в общем виде, начиная с выражения для момента импульса m.R ui = (l/2)ft и затем находя [c.265]

Пусть момент количества движения парамагнитных ионов в основном состоянии равен % /J [J- - ), где /—внутреннее квантовое число (полный момент) п — постоянная Планка, деленная на 2 . 1 отсутствие магнитного поля основной уровень является (2./4-1)-кратно вырожденным, и, слс довательно, если более высокие уровни рассматривать как neaaHH iFje, то функция распределения имеет вид [c.425]

Рассмотрим винеровский случайный процесс (см. 18), описывающий, пока для простоты, одномерное брауновское движение свободной частицы (многомерное обобщение этого подхода очевидно). Мы уже знаем, что условия и безусловная плотности вероятности удовлетворяют уравнениям Смолуховского (5.27) и Фоккера—Планка (5.39) (в данном случае — уравнению диффузии (5.47)), и нашли их решение (5.48). Обсудим, каким образом можно определить вероятность тех или иных траекторий х 1) бра-уновской частицы, начинающихся при =0 в точке хо. Для этого прежде всего разделим временной интервал (0, ) на п частей (например, равных At=t n) t =jAt и введем для каждого момента пространственные интервалы (aj, 6 ,). Теперь разобьем множество возможных траекторий частицы в зависимости от того, проходят ли они через эти ворота (или окна ) а <Х]<Ь , где, как и раньше, Xj = x(tj) (рис. 9). Вероятность реализации такого множества траекторий можно найти, интегрируя условную плотность вероятности [c.90]

В табл. 37.7 приведены экспериментально определенные значения спинов 1 магнитных моментов ц и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных состояний для четио-иечетных, нечетно-четных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов и магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения /, ц и Q даны в единицах Й, (Й. =й/2л, где А — постоянная Планка), в ядер-ных магнетонах Ця и фемтометрах соответственно. Значения спинов, указанные в круглых скобках, получены косвенным путем. [c.1047]

Т. е. не закручен. Таким образом, внешними силами, действующими на рассматриваемую систему, состоящую из пла(тформы А и точки К, являются силы тяжести Р = 9mg, Q = mg и реакция упругого стержня (произвольно направленные силы и момент). Так как основыное тело — платформа — совершает вращательное движение вокруг оси 00], для решения задачи применим теорему [c.204]

Этот момент нагружает планки, установленные на опоре 5 (рис. IV.9, а). Большие силы, действующие на опорах, нежелательны, так как они вызывают потери на трение. Устранить реакции на опорах и опрокидывающий момент можно при одинаковых усилиях сервомоторов P epi = - сера тогда будет действовать чистая пара сил, при этом R n = О и М п = 0. Одинаковые силы, равные Р.. р 2, при движении поршня в обе стороны создают сервомоторы с контрштоками, но такие сервомоторы менее герметичны, поэтому их применяют редко. [c.100]

Смотреть страницы где упоминается термин Момент Планка : [c.157] [c.100] [c.201] [c.160] [c.150] [c.66] [c.275] [c.30] [c.236] [c.256] [c.71] [c.234] [c.237] [c.97] [c.80] [c.280] [c.91] [c.203] [c.31] [c.160] [c.72] [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...