Четно-четные ядра

Теоретические рассмотрения, основанные на статистической теории ядра )5], позволили получить (для четно-четных изотопов) приближенное соотношение между средней энергией нейтронов деления и средним числом нейтронов V, образующихся при одном акте деления [c.14]

Для ядер с нечетным А поправочный член б А, Z) == О, и все изобарные ядра (для данного А) по энергии связи располагаются примерно по одной параболе (рис. 46), причем четно-нечетные ядра чередуются с нечетно-четными. Соседнее ядро, которое лежит ниже на кривой рисунка 46, является более стабильным, чем ядра, расположенные выше. Поэтому ядра, расположенные в более высоких положениях на кривой, путем р- распада (на одной ветви с испусканием электронов, а на другой — позитронов), будут переходить в состояние, близкое к минимуму энергии. Отсюда видно, что при заданном нечетном А из всех изобарных ядер может быть только одно стабильное ядро. [c.144]

При четных А устойчивыми изобарными ядрами должны быть четно-четные ядра, и среди них встречаются изобарные пары, расположенные в периодической системе через одну клетку, что подтверждается экспериментальными данными. [c.146]

Диаграммы иллюстрируют и некоторые закономерности статистики атомных ядер. Например, границы устойчивости для р -рас-иада и электронного захвата расставлены сравнительно широко для четно-четных ядер и для каждого заданного Z между этими границами умещается большее количество стабильных ядер с различным AN. Границы устойчивости для четно-нечетных ядер расположены значительно уже и для данного Z умещается меньшее. количество стабильных ядер с незначительно изменяющимся ДУУ. Поэтому среди стабильных ядер преимущественно встречаются четно-четные ядра (см. 15). [c.152]

Таким образом, в ядрах с нечетным А (например, с четным N и нечетным Z) в нормальном состоянии N нейтронов и Z—1 протонов образуют четно-четный остов ядра с нулевым моментом, в сферически симметричном поле которого движется последний нечетный протон. Полный момент количества движения / этого протона и определяет спин (У) ядра. [c.191]

Изложенной теории прохождения а-частицы через барьер подчиняются только переходы для четно-четных ядер из основного состояния материнского ядра в основное состояние дочернего ядра. Переходы на возбужденные состояния дочернего ядра осуществляются с заметной вероятностью только тогда, когда эти возбужденные состояния отстоят от основного не больше, чем на 200— [c.233]

В ядрах, имеющих несферическую форму (практически во всех ядрах с Z > 86), действует запрет, связанный с квантовым числом К, характеризующим проекцию спина ядра на ось симметрии. Переходы без изменения спина АУ = О и четности являются более вероятными переходами и носят название облегченных переходов. К числу облегченных переходов относятся все переходы между основными состояниями четно-четных ядер. Вероятность облегченных переходов примерно на два порядка больше, чем вероятности для необлегченных переходов. [c.234]

Энергия связи является мерой прочности ядра. Особенно велика энергия связи у гНе", еС , gO и других четно-четных ядер (ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов). [c.37]

Сравнение значений энергии связи нуклона для различных ядер показывает, что наибольшей устойчивостью относительно отделения нуклона обладают те же четно-четные ядра гНе , еС , вО и др., которые имеют наибольшую энергию связи относитель- [c.40]

Для четного массового числа А функция M Z) двузначна, так как член б имеет разное значение для четно-четных и нечетно-нечетных ядер. Благодаря этому зависимость M Z) при постоянном четном А описывается двумя параболами, расположенными одна над другой (рис. 10, а). Нижняя парабола соответствует более устойчивым ядрам с четным Z, а верхняя — менее устойчивым с нечетным Z. Из рис. 10, а видно, что из-за отличия соседних ядер, расположенных на одной и той же параболе, на две единицы по Z для четно-четных ядер возможно существование нескольких (до трех) устойчивых изобар. Это связано с энерге- [c.49]

Полная компенсация спинов и магнитных моментов всех составляющих ядро нуклонов наблюдается не только для ядра гНе , но вообще для всех четно-четных ядер, которые все без исключения имеют / = 0 (i = О (опыт не обнаруживает для них сверхтонкого расщепления). В связи с этим естественно казалось предположить, что спин и магнитный момент нечетных ядер, отличающихся от четно- четных одним добавочным (или одним недостающим) нуклоном, определяются моментами этого нуклона. Из предыдущего видно, что это предположение подтверждается на примере ядер и аН , спин и магнитный момент которых определяются непарными нуклонами. [c.85]

Проверить особую устойчивость ядер с числом частиц, равным 8, 20, 50, 82 или 126, трудно из-за того, что все ядра с четным числом протонов и нейтронов более устойчивы, чем ядра с нечетным массовым числом и ядра с. нечетным числом нейтронов и протонов. Однако если сравнение производить только среди четно-четных ядер, то становится очевидной особая устойчивость ядер с магическими числами содержащихся в них нуклонов. [c.185]

В табл.- 13 приведены приближенные значения энергии присоединения (в мегаэлектронвольтах) одного или двух нуклонов к некоторым четно-четным ядрам. [c.185]

Сферическое ядро в результате деформации превращается в эллипсоид вращения, способный вращаться вокруг оси, перпендикулярной к оси его симметрии. Однако в отличие от твердого тела вращение атомного ядра рассматривается гидродинамически, поэтому момент инерции ядра оказывается меньше момента инерции твердого тела такой же массы и формы. Обобщенная модель позволяет дать качественное объяснение изменения квадру-польных моментов ядер с изменением Z я N = А —Z (см. рис. 28) и хорошо объясняет структуру первых возбужденных состояний четно-четных ядер с достаточно большим А. Расположение энергетических уровней таких ядер соответствует правилу интер- [c.199]

Здесь /л, ia, I0, /в и ib — спины соответствующих частиц, которые могут быть определены экспериментально или вычислены (например, с помощью модели оболочек). Известно, что спины протона и нейтрона равны V2, спины всех четно-четных ядер равны нулю, спины ядер с четным массовым числом — целые, а с нечетным — полуцелые. Поскольку момент количества движения ядра зависит не только от спинов нуклонов, но и от их внутреннего движения (орбитальных моментов), его величина для разных состояний ядра различна. Спином ядра называется его момент количества движения для основного состояния. [c.269]

Сущность двойного р-распада заключается в следующем. Известно (см. 2, п. 6), что ядра с четным массовым числом А могут иметь два-три стабильных четно-четных изобара, отличающиеся по заряду на две единицы. Их стабильность обусловлена тем, что все соседние с ними по заряду ядра-изобары имеют большую массу, вследствие чего р-пе- реходы в них запрещены энергетически. Такой случай изображен на рис. 273, на котором два стабильных ядра отмечены цифрами [c.637]

Черепковский счетчик 238 Черенковское излучение 234 Четно-нечетные ядра 47 Четно-четные ядра 37, 47, 49 Четность временная 646—647 [c.719]

Существование в природе простейшего ядра — дейтона, состоящего из нейтрона и протона с параллельно направленными спинами, и отсутствие аналогичного ядра с антипараллельными спинами у нуклонов указывают на спиновую зависимость ядер-ных сил. Об этом же говорит эффект компенсации спинов, проявляющийся в разной устойчивости четно-четных, нечетно-нечетных и нечетных ядер. [c.8]

А (четно-четные ядра), [c.42]

Из соображений симметрии, которые нам придется принять на веру, следует, что при К = О момент количества движения может принимать только четные значения У = О, 2, 4, 8, т. е. как раз такие, какие наблюдаются у ядра и других четно-четных ядер. Расстояния между уровнями также соответствуют формуле (2.36). [c.65]

Основные состояния четно-четных ядер характеризуются положительной четностью. Основные состояния других ядер могут быть как четными, так и нечетными. Например, основное состояние изотопа кислорода gO имеет положительную четность, а изотопа азота 7N — отрицательную. Эти особенности четности основных состояний разъясняются в оболочечной модели ядра (см. гл. И1). [c.75]

На спин и четность ядра в целом может влиять только последний неспаренный нуклон. Отсюда следует, что а) основные состояния всех четно-четных ядер должны иметь характеристику О это правило не имеет исключений б) характеристика основного состояния ядра с нечетным А должна совпадать с характеристикой уровня, занимаемого последним (т. е. неспаренным) нуклоном это правило выполняется почти во всех случаях (исключения 9F , [c.99]

Следует отметить, что различие стабильности изотопов находится в зависимости от четности /V и Z, а также от четности А. Например, сргди стабильных изотопов большинство с четным А (с четным А — 161 изотоп, с нечетным — 105). Число стабильных изотопов с четным Z составляет 211, ас нечетным — 55. Для элемента с нечетным Z число стабильных изотопов не превышает двух, для четных же Z это число в отдельных случаях достигает 10 (5oSn). Атомные ядра с четным числом протонов Z и четным числом нейтронов N (четно-четные ядра) являются наиболее стабильными. Ядра с четным Z и нечетным N (четно-нечетные), а также с нечетным Z и четным N (нечетно-четные) обладают меньшей стабильностью, чем ядра четно-четные. Наименее стабильными являются ядра с нечетным Z и нечетным N (нечетно-нечетные). К нечетно-не-четным ядрам, по-видимому, относятся только четыре вида стабильных ядер iH , gLi , jB , 7N . [c.98]

Полный момент отдельного нуклона является полуцелым в единицах А. Поэтому для ядра с четным числом нуклонов ядерный спин / в единицах Й будет некоторым целым числом, а для ядер с нечетным А — полуцелым числом. Экспериментальные измерения подтверждают этот вывод. Измерениями установлено, что все четночетные ядра имеют нулевые спины. Из этого правила неизвестно ни одного исключения. Стабильные четно-нечетные ядра и ядра нечетно-четные имеют полуцелые спины от Va до Ядра нечетнонечетные имеют целые спины 1, 2, 3, 4,. ... В таблице 5 приводятся значения спинов некоторых ядер, а на рисунке 36 графически изображены значения спинов ядер с нечетным А. [c.113]

Для изобарных ядер с четным массовым числом А в формуле (IV.20) будет присутствовать поправка б А, Z), отличная от нуля. Все возможные изобарные ядра в этом случае разбиваются на четночетные, для которых поправка б (Л, Z) = — 34-А и на нечетнонечетные с поправкой б (Л, 2) = + 34.Л . Это приводит к тому, что четно-четные ядра располагаются на одной (нижней) параболе (рис. 47), а нечетно-нечетные— на другой параболе, лежащей выше. Такое расположение парабол является отражением того факта, что нечетно-нечетные ядра менее устойчивы, чем четно-четные. Нечетнонечетные ядра не могут существовать длительное время и претерпевают р-распад. На рисунке 47 стрелками, направленными вправо, [c.144]

Например, заполнение третьей нейтронной оболочки начинается с ядер, в состав которых входит 9 нейтронов. Четно-нечетным ядром, содержащим 9 нейтронов, является ядро 80 . В этом ядре заполнены две первые протонные и нейтронные оболочки и начи-нается застройка третьей нейтронной оболочки, в которую и попадает девятый нейтрон. Согласно схеме расположения уровнен, (рис. 57), девятый нейтрон находится в состоянии, и спин ядра (/ = / девятого нейтрона) должен быть равен Va- Экспериментальные измерения дают для спина ядра gQi значения 1 . [c.191]

Исследования, проведенные с помощью магнитного альфа-спектрометра, показывают, что альфа-активные ядра испускают, как правило, не одну, а несколько монохроматических групп а-частиц. Например, ядра испускают три группы а-частиц с энергиями 4,180 4,135 и 4,195 Мэе, а ядра Ро испускают а-частицы с энергией 8,780 Мэе и три группы длиннопробежных а-частиц с энергиями 9,492 10,422 10,543 Мэе и т. д. Отдельные группы а-частиц (а-линии) являются весьма строго монохроматическими (правильнее, моноэнергетическими ). Например, для линий 84Po отношение AS/S — 10 . Это указывает на поразительную определенность (четкость) уровней энергии в ядре. Наиболее интенсивная группа (а-линия) обычно связана с переходом из основного состояния материнского ядра в основное состояние дочернего ядра. Такой переход является наиболее вероятным для четно-четных ядер. [c.225]

Извест1ю из (IV.26), что масса ядра (пренебрегая членом, учитывающим повышенную устойчивость четно-четных ядер) может быть записана [c.295]

Чедвнк, открытие нейтрона 60 Черенковский счетчик 44—45 Черенковское излучение 29, 45 Четно-нечетные ядра 98 Четно-четные ядра 95, 98 Четность временная 106 [c.396]

Выше уже отмечалось, что наиболее устойчивыми являются ядра с четным Z и четным N = А — Z. Более детальное рассмотрение этого вопроса показывает, что все ядра можно по их устойчивости разделить на три группы. В первую группу входят наиболее устойчивые четно-четные ядра во вторую — менее устойчивые четно-нечетные и нечетно-четные ядра (с нечетным массовым числом А) и, наконец, в третью — нечетно-нечетные ядра, которые, как правило, нестабильны (известны только четыре стабильных ядра такого типа iH , aLi , 5В ° и yN " ). В связи с этим масса атомных ядер с данным четным массовым числом А = = 2п = onst при последовательном изменении заряда ядер Z на единицу (переводящем ядро из первой [группы в третью и наоборот) меняется не плавно, а скачкообразно. Такой характер изменения массы ядер с изменением Z не предусмотрен формулой (2.35), поэтому для четно-четных ядер она дает завышенное значение массы, а для нечетно-нечетных — заниженное. Чтобы формула правильно лередавала значения масс всех ядер, в нее надо внести еще одно добавочное слагаемое S, равное [c.47]

Однако при сравнении спинов я магнитных моментов нейтрона и ядра бС 2, отличающегося от четно-четного ядра еС 2 одним добавочным нейтроном, наблюдается несоответствие. Спин ядра бС з совпадает со спином нейтрона, но их магнитные моменты отличаются не только по абсолютной величине, но и по знаку (0,7tiB и — 1,91 .1в соответственно). [c.85]

Из величины энергии связи для различных ядер следует, что наиболее устойчивыми являются четно-четные ядра, наименее устойчивыми— нечетно-нечетные. Особой устойчивостью обладают ядра, содерлощие магическое число нуклонов (2, 8, 20, 50, 82, 126). [c.99]

Спины и магнитные моменты нуклонов в ядре стремятся взаимно окомпенсироваться, причем в четно-четных ядрах наблю- [c.99]

К следующим интересным закономерностям. Наибольшее число ядер-изомеров имеет нечетное массовое число А, они достаточно часто встречаются среди нечетно-нечетных ядер и очень редко у четно-четных. Если распределить все ядра-изомеры для нечетных А по числу содержащихся в их протоиов или нейтронов, то обнаруживается чрезвычайно резкая зависимость (острова изомерии), представленная на рис. 60 и табл. 12. [c.175]

Сущность двойного р-раснада заключается в следующем. Известно (см. т. I, 10, п. 2), что ядра с четным массовым числом А могут иметь два — три стабильных четно-четных изобара, различающихся по заряду на две единицы. Их стабильность обусловлена тем, что все соседние с ним по заряду ядра-изобары имеют большую массу, вследствие чего р-переходы для них запрещены энергетически. Такой случай изображен на рис. 146, на котором два стабильных ядра отмечены цифрами 2 я 4. Из рисунка видно, что оба ядра не могут перейти в соседние по заряду ядра-изобары ни за счет р+-распада, ни за счет 3--распа-дов. Однако между стабильностью ядер 2 и 4 есть некоторое различие. Дело в том, что ядро 4 имеет наименьшую массу из всех ядер-изобар и, следовательно, принципиально не может перейти в какое-либо другое ядро из-за энергетического запрета. [c.236]

В табл. 37.7 приведены экспериментально определенные значения спинов 1 магнитных моментов ц и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных состояний для четио-иечетных, нечетно-четных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов и магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения /, ц и Q даны в единицах Й, (Й. =й/2л, где А — постоянная Планка), в ядер-ных магнетонах Ця и фемтометрах соответственно. Значения спинов, указанные в круглых скобках, получены косвенным путем. [c.1047]

Момент J в простейшем случае четно-четных ядер принимает значения О, 2, 4,. .. Примером вращательной полосы служит приведенный на рис. 2.19 спектр низших уровней ядра 7гНР . [c.63]

Предсказание о том, что первый возбужденный уровень имеет характеристику 2" , выполняется почти для всех четно-четных ядер. Однако энергия этого уровня, как правило, в несколько раз ниже предсказываемой формулой (3.2). Например, в ядре изотопа никеля asNi " согласно формуле (3.2) энергия уровня 2+ должна.составлять около 3 МэВ, в то время как эксперимент дает 1,3 МэВ. Ниже мы увидим, что первый возбужденный уровень 2+ предсказывается не только капельной моделью. У очень многих (но не у всех) четночетных ядер обнаружен и триплет О , 2+, 4 , расположенный примерно в два раза выше U + [c.87]

В гл. II, 7 мы говорили о том, что многие ядра имеют несферичную форму. Ряд специфических свойств таких ядер может быть объяснен на основе несферичной модели, в которой несферичная равновесная форма ядра постулируется без объяснения причин. Объектом исследования несферичной модели являются низшие вращательные и колебательные уровни четно-четных ядер. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...