Часы идеальные

Плавление и затвердевание идеально чистых металлов происходят при постоянной температуре вследствие поглощ,ения или выделения теплоты перехода. Если используется достаточно большое количество металла (150 см — типичный объем плавящегося слитка), скрытой теплоты плавления достаточно, чтобы поддержать слиток и погруженный в него термометр при постоянной температуре в течение нескольких часов, пока происходит плавление или затвердевание металлов. Присутствие небольшого количества примесей в виде растворенного металла приводит к изменению температуры плавления или затвердевания металла, кроме того, эти процессы проходят в некотором температурном интервале. Применяемые для реализации реперных точек металлов галлий, индий, кадмий, свинец, олово, цинк, сурьма, алюминий, серебро и золото имеют достаточную чистоту для термометрии, которую, однако, непросто сохранить [c.169]

Идеальный обратимый процесс, квт-час/л [c.61]

Идеальным является, конечно, испытание в естественной среде, т. е. в среде, максимально приближающейся к эксплуатационной. Однако система покрытий достаточно эффективно выполняет свои функции защиты от коррозии, и период разрушения в этих условиях становится слишком длительным. В связи с этим проводят ускоренные коррозионные испытания, непрерывно поддерживая режим максимальных механических напряжений, изменяя температуру или влажность либо используя искусственную среду с повышенной коррозионной активностью. Хотя с помощью этих средств разрушение возникает за несколько дней, часов и даже минут (в крайних случаях), ускоренные испытания могут вызвать коррозию, отличную от возникающей в условиях эксплуатации, из-за сложного характера процесса коррозии. Таким образом, прогнозирование срока службы или способа разрушения на основании результатов ускоренных испытаний можно считать обоснованным только после соответствующих уточнений в ходе тщательных натурных испытаний. [c.156]

Портативность и маневренность источников радиоизотопов (по сравнению с рентгеновскими установками) делают их почти идеальными для применения в промышленности. Наглядным примером может служить радиографическая дефектоскопия сварочных швов, скажем, на строительной площадке или при прокладке магистральных трубопроводов. Поскольку радиоизотопы нельзя включать и выключать, как, например, рентгеновскую установку, и они испускают свои (потенциально смертельные) лучи непрерывно, по соображениям безопасности необходимо использовать или слабый источник, или толстый экран. Ясно и то, что если мы вынуждены оградить источник массивным свинцовым или бетонным экраном, преимущество (маневренность) будет потеряно. С другой стороны, для слабого источника, не требующего солидного ограждения, могут потребоваться многие минуты (а иногда и часы) облучения для того, чтобы снимок получился столь же удовлетворительным, как и снимок, полученный на рентгеновской установке за какую-нибудь секунду. Однако это обстоятельство не всегда является таким уж сильным ограничением, как это может показаться с первого взгляда. Обычно на заводах, использующих гамма-радиографию, для этой цели отводится специальное помещение, в котором за ночь можно получить дефектоскопические снимки всей дневной продукции. Каждое изделие с установленной позади него пленкой закладывается в светонепроницаемую кассету, помещается на нужном расстоянии от центральной точки, где установлен источник гамма-излучения, и оставляется на ночь. К утру изделие получит как раз нужную дозу облучения для обеспечения хорошего снимка при условии, что расстояние [c.124]

Как указывалось ранее, в технических измерениях за единицу энергии (работы) принимается либо сила-час лс-ч), либо киловатт-час квт-ч). Известно, что 1 лс-ч эквивалентен 632 ккал, а 1 квт-ч эквивалентен 860 ккал тепла. В основном цикле паросиловой установки каждый килограмм пара совершает работу, эквивалентную k — г а) ккал тепла. Поэтому для получения I лс-ч надо затратить столько килограмм пара, во сколько раз 632 ккал больше (ii — h) ккал. Следовательно, удельный расход пара на 1 лс-ч в идеальной паросиловой установке, работающей по рассмотренному выше циклу, будет равен [c.176]

Уравнение (1) для критической области, где отклонения от идеальности очень велики, конечно, неприменимо. Однако вблизи критической точки визуально вообще никакого перемещения окрашенного слоя мы не наблюдали, несмотря на большую продолжительность опытов. Так, например, в опытах 6 и 7 при продолжительности диффузии соответственно 72 и 47 час никакого перемещения окрашенного слоя не было. Следовательно, без всяких расчетов совершенно непосредственно можно было убедиться в прекращении диффузии вблизи критической точки. Нам кажется, что возрастание коэффициента диффузии с увеличением плотности газа за критической точкой является убедительным доказательством того, что снижение скорости диффузии происходит именно из-за близости критической точки. [c.134]

Предположим, что вам поручили разработать рабочее место для оператора, который должен ежедневно в течение четырех часов сидеть за пультом управления и следить за параметрами установки, а также за температурой и влажностью в помещении лаборатории. Какие условия можно считать идеальными для этого оператора [c.153]

Историю принципа живых сил можно начать с Галилея — его утверждение, что скорость, приобретаемая при движении тела вдоль наклонной плоскости, определяется только разностью высот исходного и начального положения, является первым и частным случаем этого принципа. В более общей форме это же положение высказано Торричелли (см. гл. V). Гюйгенс (см. там же, п. 19) заметил сохранение суммы живых сил при соударении идеально упругих шаров, — надо только оговорить, что для точной формулировки Гюйгенсу недоставало явного введения понятия массы. С той же оговоркой зависимость между суммой живых сил нескольких тяжелых материальных точек и работой силы тяжести при их перемещениях указана в Маятниковых часах Гюйгенса, и это — непосредственное продолжение линии Галилей — Торричелли. Все это — предыстория принципа живых сил, ибо в достаточно общем виде и вместе с названием и определением величины он появляется только в 1686 г. в работе Лейбница. Работа коротка (шесть страниц) и содержательна, название длинно Краткое доказательство удивительной ошибки Декарта и других относительно закона природы, согласно которому, как полагают, господь всегда сохраняет одно и то же количество движения, но который разрушает механику В ней есть положи- [c.127]

В идеальном компрессоре при давлении pi=0,9 ата засасывается 1 = 300 м /час воздуха. В процессе сжатия воздуха давление его повышается до ра=8 ата. Определить работу и мощность, потребляемую компрессором, если адиабатный КПД установки . а,а=0,7, [c.232]

АЬ ккал/час — работа идеального цикла [c.238]

Необратимое и невозвратное течение времени очевидно и понятно. Нам кажется неправдоподобным и невероятным возвращение детства, вчерашнего дня или прошедшего часа, ибо время оставляет в нас и вокруг нас неизгладимые изменения. Однако такого ощущения не оставляют механические явления механический процесс, протекающий без трения, обратим. При колебании идеального маятника (т. е. маятника, движущегося без трения) он периодически возвращается в одно и то же исходное положение, а его потенциальная и кинетическая энергии периодически полностью переходят друг в друга. Такое колебание не оставляет в природе неизгладимых изменений. [c.36]

Аналогия между деформированием идеально-пластического материала и высокотемпературной ползучестью сплавов еще более отчетливо проявляется в условиях неодноосного нагружения. На рис. 2 а представлены результаты экспериментов на растяжение с кручением тонкостенных трубчатых образцов из ст. 45 при температуре Т = 400 °С [3]. Все эксперименты начинались при <71 = Г1 = 112,8 МПа. Первый эксперимент проводился при этих напряжениях без перегрузки до конца, все последующие — с перегрузкой через 5 часов после начала эксперимента. При этом напряжения а к и Тк подбирались так, чтобы в момент перегрузки диаграмма рассеянной энергии [c.728]

Па рис. 2 б представлены результаты, аналогичные вышеописанным, экспериментов на трубчатых образцах титанового сплава ВТ-20 при температуре Т = = 900 °С [1]. При этой температуре первая стадия ползучести отсутствует, время релаксации т , т.е. время перехода от возбужденного состояния к равновесному мало, что отчетливо просматривается из диаграмм. Эксперимент начинался при напряженном состоянии, соответствующем точке 1 с интенсивностью напряжений Tj = 5 МПа, через 0,5 часа перегрузка в точку с интенсивностью ai = 10 МПа и затем через 0,5 часа в точку 3 с интенсивностью сг = 5 МПа. На следующей диаграмме показаны графики Si = i t) в соответствующих обозначениях для ак-, Тк, здесь же для сравнения изображены темными точками результаты экспериментов на растяжение. На диаграмме справа точками изображены отношения замеряемые через Ai = 3 мин после перегрузки, подобие девиаторов сохраняется. При высоких температурах просматривается полная аналогия между процессом ползучести и деформированием идеально-пластической среды, экспериментально достаточно хорошо подтверждается квазилинейная тензорная связь между скоростями деформаций ползучести и напряжениями, гипотеза существования потенциала ползучести весьма правдоподобна. [c.729]

Пока можно принять обыденное представление о времени как о величине, небольшие интервалы которой можно измерять с помош ью исправных часов (или хронометра), и, таким образом, попытаться представить себе некоторые идеальные часы, позволяющие измерять большие отрезки времени. [c.41]

Еще одно предварительное пояснение. В классической (ньютоновской) механике предполагается, что никакие процессы не влияют на работу идеальных часов. В этом смысле говорят, что время в ньютоновской механике абсолютно . [c.41]

Расход пара, отнесенный к одному киловатт-часу вырабатываемой энергии, в идеальном цикле будет [c.82]

Приведенные здесь выводы позволяют вычислить расход пара на 1 квт ч. В 1-7 показано, что термический эквивалент киловатт-часа равен 860 ккал/квт ч каждый килограмм пара по (4-12) дает в идеальном двигателе (Н— /г) ккал/кГ полезной работы следовательно, для получения от двигателя 1 квт - ч нужно затратить столько килограммов пара, сколько раз (/1—/г) содержатся в 860. Если расход пара идеальным двигателем обозначить йо, то, очевидно, [c.192]

Мы рассмотрим именно этот случай единственного изолированного точечного дефекта замещения в кристалле, идеальном во всех других отношениях. Для простоты идеализируем ситуацию, предполагая, что дефект представляет собой бесструктурную (точечную) массу, замещающую атом основной решетки без изменения каких-либо силовых постоянных. В последующих параграфах мы изучим некоторые аспекты динамической задачи для этого дефекта, в частности возмущенные собственные час- [c.224]

Часы идеальные 647 Черенковскне счетчики 260 Четырехмерный вектор 670 [c.751]

Таким образом, согласно общему уравнению динамики, в любой момент движения сиетемы с идеальными связями сумма элементарных работ всех активных сил н сил инерции точек системы равна нулю на любом возможном перемещении системы, допускаемом связями. Общее уравнение динамики (24) час го называю г объединенным принципом Да-ламбера Лагранжа. Его можно назвать лакже общим уравнением механики. Оно в случае равновесия системы при обращении в нуль всех сил инер щи точек системы переходит в нринцин возможных перемещений старики, только пока без доказательства его достаточности для равновесия системы. [c.400]

При использовании машины в качестве ожижителя воздуха головка цилцвдра окружается теплоизолированным стаканом 24 (см. фиг. 14). Атмосферный воздух конденсируется на наружной поверхности голо] ки цилиндра, имеющей медные ребра J8, и отводится че-рс8 трубку 20. Машина производит 6,6 л жидкого воздуха в 1 час при мощности на валу 5,8 кет (при подачо сухого воздуха). Это соответствует расходу, рапному 0,88 квт-час на 1 л жидкого воздуха. Как видно из табл. 12, 13 и 15, сравнение с другими методами ожижения оказывается весьма благоприятным для описанного выше способа, особенно в случае установок небольшой производительности. Отпошение наблюдающегося в реальных условиях холодильного коэффициента к холодильному коэффициенту идеального цикла Карно равно - 0,3. [c.22]

В четырехкаскадной схеме Кеезома и Игенона, в которой применялись аммиак, этилен, метан и азот, испаряемые при атмосферном давлении, расход энергии составлял 0,54 квт-час на 1 кг жидкого азота. Эта величина в 2,5 раза превышает расход энергии, требуемый для снтжения 1 кг азота в идеальном обратимом термодинамическом цикле. Однако расход энергии [c.40]

Для получения холода и криогенных продуктов в малых и средних количествах (от нескольких граммов до нескольких килограммов в час) широко применяются криогенные газовые машины, рабочим телом которых чаще всего является гелий. Используются различные циклы, однако наиболее распространены машины, работающие по циклам Стирлинга (рис. 8.30, а) и Гиффор-да-Мак-Магона (рис. 8.30,6). Идеальный холодильный цикл Стирлинга (рис. 8.30, а) включает процессы изо-термного сжатия (при температуре То) и расширения (при температуре Г), а также изохорные процессы нагревания и охлаждения между температурами То и Т. Холодильный коэффициент идеального цикла Стирлинга равен холодильному коэффициенту цикла Карно. Действительный рабочий процесс существенно отличается от идеального. Степень термодинамического соверщенства действительных криогенных газовых машин азотного уровня температур достигает 35-40%, а для машин температур [c.328]

Как показали эти исследования, заниматься поиском геотермальных ресурсов целесообразно, если оценены преимущества их использования для выработки электроэнергии. Установки для извлечения геотермальной энергии несложны по устройству и просты в эксплуатации капитальные затраты ниже, чем на обычных тепловых электростанциях эксплуатационные расходы невелики, что обеспечивает дещевую энергию во внепиковые часы сам источник энергии — местный, а потому не возникает проблем импорта и международной торговли вырабатывающие энергию станции могут быть небольших размеров и вводиться в строй по мере потребности, что позволит избежать крупных первоначальных капиталовложений отсутствие эффекта снижения удельных затрат с РОСТО.М масштаба производства не имеет значения в силу простоты и низкой стоимости установок сам источник энергии вечен, а потому идеально подходит для стационарных предприятий. Эти соображения представляют особый интерес для развивающихся стран. [c.41]

Рабочие коэфициенты определяют отклонение холодопроизводительности Qo ккал час и величины подводимой мощности Ng кет данного компрессора от их значений для идеального компрессора, имеющего тот же описываемый поршнями часовой объём V/, м 1час и работающего по сравнительному процессу. [c.627]

Линейный магнитный электромотор, разработанный но заказу Барталона учеными университета в Гренобле, интересен тем, что в нем нет ни одной движущейся детали. В продолговатом проводнике течет электрический ток. При этом возникает магнитное поле, индуцирующее во втором проводнике — в данном случае это рельс — также электрический ток. Возникает второе магнитное поле. Эти магнитные поля взаимодействуют, причем проводник, укрепленный на вагоне, начинает двигаться вдоль другого проводника — рельса. Вагон, оборудованный подобным мотором, развивает скорость до 400 километров, в час. Ему не нужны тормоза торможение с идеальной плавностью осуществляется простым реверсированием магнитного поля. Таким образом, ни вагон, ни мотор не касаются рельса. Единственное место контакта — скользящий токосъемник. Поэтому никакой смазки не требуется, всякий износ исключен. Интересно, что вагон с магнитным мотором может лучше фуникулера или контактной дороги преодолевать крутые подъемы. [c.174]

Сравнение способов регулирования. На фиг. 329 изобрал<ены кривые расхода энергии при разных способах регулирования вентиляторов, в частности дросселем, двухскоростным электродвигателем совместно с дросселем, гидромуфтой, направляющим аппаратом, а также при идеальном регулировании изменением числа оборотов. При высокой подаче в пределах 80— 100% полной регулирование лопатками наиболее экономично (после идеального регулирования изменением числа оборотов). При меньших подачах регулирование лопатками оказывается средним по экономичности между чисто дрсксельным и гидромуфтами или двухскоростным электродвигателем. По данным Теплоэлектропроекта при регулировании нагрузки котла в пределах 100— 70% от полной направляющие аппараты и гидромуфты примерно одинаково экономичны. Если котел работает 6 500 час. в году, ожидаемая экономия электроэнергии составляет около 26% при регулировании гидромуфтами и около 30% при регулировании направляющими аппаратами по сравнению с дроссельным регулированием. При большем снижении нагрузки преимущество приобретает регулирование гидромуфтами. [c.504]

Если можно пренебречь взаимодействием между час-тица. 1и, Б.-г. наз, идеальным. В идеальном Б.-г. при темп-рах ниже вырождения те.чператури наступает Бозе — Эйнштейна конденсация, при к-рой макроскопически большое число частиц обладает нулевым импульсом (образует боае-конденсат). [c.218]

На протяжении практически всей эволюции звезда устойчива относительно разл. типов возмущений. Накб, важны два типа возмутцений гидродинамические и тепловые. Гидродинамич. возмущения связаны со случайными возмущениями плотности и размера звезды. Устойчивость относительно таких возмущений обеспечивается тем, что при сжатии (расширении) силы давления Р растут (падают) быстрее сил тяготения. Это приводит к тому, что при случайном сжатии или расширении возникает сила, возвращающая звезду к её равновесному состоянию. Изменение давления при быстрых процессах происходит почти адиабатически, поэтому устойчивость определяется показателем адиабаты у = ((11п/ /( 1п p)s, к-рый должен быть больше 4/3 (5—уд. энтропия см. в ст. Травитационный коллапс). Т. к, давление вещества в звезде определяется смесью идеального газа с излучением, у >4/3 и, как правило, звёзды гидродинамически устойчивы. Примером неустойчивой звезды может служить предсверхновая с железным ядром, в к-ром рост давления при сжатии недостаточен. Значит, часть энергии тратится на фоторасщепление железа с образованием нейтронов, протонов и альфа-час-ТИЦ, а Y существенно уменьшается и может приближаться к единице. [c.488]

Разработанная в НИИхиммаш двухсекционная сушилка с направленно-пере-мещающнмся виброкипящим слоем по своей гидродинамической модели приближается к аппаратам идеального вытеснения, когда время пребывания всех частиц в аппарате одинаково. За счет этого достигается равномерная сушка, причем время пребывания материала в зоне сушки может регулироваться от 1—2 мин до нескольких часов. Сушнлкй с виброкипящим слоем предназначены для глубокой сушки тонкопористых и плохо ожнжаемых тонкодисперсных материалов. Теория и методы расчета типовых сушилок с активными гидродинамическими режимами для дисперсных материалов рассмотрены в [71]. [c.644]

Внезапное сужение и следующий за ним излом могут при наличии вязкости приводить к отрыву сверхзвукового потока, изменяя его структуру и как следствие — тягу сопла. К тому же на примыкающем к излому участке оптимальной в идеальном приближении образующей сначала сужающейся, а затем расгниряющейся сверхзвуковой час- [c.331]

Идеальный (но практически осуш ествленный) вариант механохимического синтеза, совмеш енного с получением нанокомпо-зитной смеси, описан в [102]. В заполненной аргоном шаровой мельнице в течение 100 часов размалывали смесь крупнозернистых ( 75 мкм) порошков вольфрама, графита и кобальта в результате была получена нанокомпозитная смесь W - o из зерен кобальта и карбида вольфрама со средним размером 11-12 нм. [c.41]

ЖИДКОСТИ ЛЮДИ ознакомились рано, о чём свидетельствуют факты использования ещё в древнее время таких гидравлических приспособлений, как пожарный насос, гидравлические часы, гидравлический орган и др. Развитие этой техники предопределило собой и появление научного трактата Архимеда О плавающих телах , в котором впервые вводится понятие давления как основной характеристики взаимодействия частиц н<идкости и используется предположение о несжимаемости жидкости. На основе этих двух механических предпосылок на первых порах начала развиваться гидростатика, для развития которой мог быть использован математический аппарат геометрии Эвклида, а затем, после того как были созданы основы механики и основы дифференциального и интегрального исчисления, начала развиваться и гидродишмика идеальной несжимаемой жидкости. Таким образом, более раннее возникновение гидростатики и гидродинамики идеальной жидкости обусловлено прежде всего тем, что потребности практики человека вынуждали исполь-зовать давление жидкости в качестве активного фактора, по этой же причине происходило и более интенсивное развитие указанных разделов гидродинамики и в последующее время. [c.11]

Чтобы получить количественную картину реальной кон струкции, рассмотрим типичный случай реактора с гелиевым охлаждением. Предположим, что реактор имеет форму куба с ребром в 3,05 м и предположим, что он имеет производительность 1,54-10 ккал/час (эквивалюнтно 60 000 л. с. при к.п.д., равном 25%). Повышение температуры гелия происходит от 149 до 649° С, абсолютное давление равно 1 атм. При вычислениях перепада давления мы учтем потери, имеющие место вследствие расширения газа при нагревании, которые не рассматривались в предыдущих разделах. Однако потери на входе и выходе каналов не учитываются. Вычисления основываются на нагревании гелия внутри параллельных каналов. Реальные конструктивные детали не рассматриваются, но предполагается, что все теплопередающие каналы переносят одно и то же количество тепла в единицу времени. Предполагается также, что гелий ведет себя как идеальный газ. [c.151]

В реальных условиях сжигания топлива предельные значения тепловыделения при а = 1 не достигаются. Это связано с тем, что стехиометри-ческое соотнощение количеств топлива и воздуха. предусматривает идеальное смесеобразование. В топочных условиях при очень больших объемах топки (тысячи кубометров) и огромных расходах топлива (десятки и сотни тонн в час) и воздуха (многие сотни тысяч кубометров в час) достигнуть такого идеального перемешивания не представляется возможным (см. 5-1). В связи с этим приходится подавать воздух с некоторым избытком (а>1), а это, как следует из рис. (7-7) и (7-8), приводит к заметному снижению тепловыделения на 1 кг смеси. Поэтому при организации топочных процессов уделяется много внимания обеспечению полного сжигания топлива с минимальным избытком воздуха (см. 9-3). [c.109]

В идеальном компрессоре при температуре ti=27° С засасывается 1 = 200 м /час воздуха. В процессе сжатия давтение воздуха повышается от 1 до 8 ата. Определить конечные параметры воздуха, работу и теоретическую мощность, потребляемую компрессором, если [c.232]

Мойка. Очистка улиц при помощи подметальных и поливочных машин не является с гигиенич. точки зрения идеальным разрешением задачи на мостовых, выложенных из отдельных камней со швами между ними, трудно достигнуть совершенной очистки, т. к. в швах застревает грязь, к-рую щетки подметальной машины не извлекают полностью. Идеальная очистка достигается на бесшовных мостовых (деревянных, торцовых, асфальтовых) мойкой их при помощи специальных машин, снабженных резиновыми вальцами с винтообразными гребнями. Такая же очистка достигается и на мостовых из гранитной брусчатки, только при условии, если швы залиты на половину толщины покрытия литым асфальтом на таких мостовых достигается минимальное пылеобра-зование. Мойка производится в утренние часы, чтобы к началу усиленного движения мостовые могли высохнуть. Если приходится мыть улицы во время большого движения, то моечные машины снабжают сушителя-ми, пристроенными впереди моечных вальцов. Наиболее распространенными в настоящее время являются электромобильные моечные машины, снабженные цистерной для воды, емкостью 2 500 л, с шириной вальцов [c.265]

Чистая, сухая и слегка грубая поверхность стали, полученная абразивноструйной обработкой, является идеальной для нанесения красок, однако ее нельзя оставлять незащищенной в условиях дока дольше нескольких часов. Обычно [7] на сталь наносят тонкий слой предварительного грунта (который известен также как абразивноструйный или цеховой грунт) сразу после ее выхода из абразивноструйного автомата. Основное назначение этого грунта—защита поверхности стали на 6—9 мес в течение сооружения и сборки корабля однако он должен удовлетворять также и другим требованиям быстро высыхать с тем, чтобы сталь через 2—3 мин можно было бы транспортировать, противостоять абразивным воздействиям, не влиять иа скорость газопламенной резки или сварки, не влиять на качество сварки, не создавать опасности для здоровья, поскольку при сварке и резке покрытой стали образуется дым он должен быть совместимым с типами многослойных покрытий, которые применяют на различных частях корабля. [c.503]

Величиной, характеризующей Б. с эксплоа-тационной точки зрения, служит ее производительность, т. е. ю количество готового бетона, какое может дать машина при бесперебойной работе в течение часа и при максимальном использовании всех конструктивных возможностей ее в данных условиях. Величина эта, оставаясь идеальной по природе, служит кри-терие1 1 для оценки степени использования производственных возможностей машины. Она определяется по ф-ле [c.353]

Мы предполагаем наличие еще одного различия между сверхпровод-нико.м п идеальным проводником (идеальный проводник представляет собой проводник, в котором нет никакого рассеяния электронов). Различие состоит в том, что, в отличие от сверхпроводника, в идеальном проводнике, помещенном в магнитное поле, не возникает постоянного экрана вихревых токов магнитное поле проникает в идеальный проводник со скоростью около 1 см в час (см. книгу Пиппарда [12]). [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...