Импульс единима его

Решение. Обозначим координаты и импульсы единым символом z=(x, р). Пусть z = z[zq, t) — решение уравнений, порождаемых гамильтонианом Hq z). Среднее значение произвольной динамической переменной Л , (2) в равновесном состоянии [c.282]

На примере циклических координа.т мы видели (см. 8.4), что успех интегрирования систем дифференциальных уравнений, описывающих движение механических систем, в значительной мере зависит от удачного выбора лагранжевых координат. При переходе от одних лагранжевых координат к другим будут по определенному закону изменяться и обобщенные импульсы, так что в новых фазовых переменных уравнения движения вновь примут вид канонических уравнений Гамильтона. Произвольные преобразования фазовых координат таким свойством, вообще говоря, обладать не будут. Интегральный инвариант Пуанкаре (определение 9.5,1) позволяет, подходя с единых позиций как к преобразованию лагранжевых координат, так и обобщенных импульсов, выделить специальный класс преобразований фазовых переменных, не нарушающих структуру канонических уравнений движения. [c.680]

Абсолютно неупругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого обе частицы слипаются и далее движутся как единое целое. Пусть две частицы, массы которых nii и Ша, имеют до столкновения скорости Vi и V2 (в /(-системе). После столкновения образуется частица с массой т + т-2, что прямо следует из аддитивности массы в ньютоновской механике. Скорость v образовавшейся частицы можно найти сразу из закона сохранения импульса [c.115]

В К-системе в момент наибольшего сближения обе частицы будут двигаться как единое целое со скоростью v, которую можно определить из закона сохранения импульса [c.129]

В такой форме (нестабильные частицы, рождающиеся во взаимодействиях) резонансы были обнаружены для яЛ, лК, 2л, Зл и многих других систем из сильновзаимодействующих частиц. Эти резонансы получили соответственно названия Yi -, К -, р- и I, (о-резонанса. Каждый из них при своем образовании и распаде ведет себя как единая элементарная частица с вполне определенными свойствами электрическим и барионным зарядами, массой, спином, изотопическим спином, четностью, странностью, временем жизни (точнее, шириной резонанса). Резонансу, как и обычной частице, можно приписать определенное значение импульса и энергии. Таким образом, формально резонанс отличается от обычной частицы только меньшим временем жизни, малое значение которого определяется его нестабильностью относительно сильных взаимодействий. [c.280]

Под фотоном понимается физический объект, связанный с электромагнитным излучением, который при взаимодействии излучения с веществом выступает всегда как единое целое, характеризуемое энергией = Йсо и импульсом р = йк, где со и к - частота и волновое число излучения. [c.36]

Бор без промедления ответил на рассуждения ЭПР. Суть его ответа состояла в том, что рассуждения ЭПР основаны на неприемлемых для квантовой механики посылках. Разлетевшиеся частицы в измерении импульса в рассуждениях ЭПР не могут рассматриваться как два независимых квантовых объекта, они в совокупности составляют один квантовый объект, или, иначе, единую квантовую систему, независимо от геометрических размеров. Измерения можно производить и интерпретировать лишь применительно к системе в целом и нельзя разбить единую квантовую систему на две части, как это сделали Эйнштейн, Подольский и Розен. Поэтому их заключение о неполноте квантовой механики несостоятельно. [c.414]

В кристалле в таком объеме размещается примерно 10 других электронов, объединенных в куперовские пары. Пространственное перекрытие такого огромного числа пар должно неизбежно приводить к строгой взаимной корреляции их движения. Пары не могут двигаться независимо друг от друга, как электроны в нормальном металле. Каждая пара, взаимодействуя со всеми остальными, должна двигаться строго согласованно (как бы в унисон ), и любое нарушение в движении данной пары должно сказываться на свойствах всей совокупности пар. Из теории БКШ следует, что подобная полная корреляция достигается тогда, когда центры масс всех пар металла движутся с одинаковым импульсом. При такой импульсной упорядоченности пары образуют единый коллектив, или, как говорят, конденсат, вырвать из которого отдельную пару тем труднее, чем больше их находится в этом конденсате. [c.199]

Теперь рассмотрим, как должны вести себя электроны, объединенные в куперовские пары, при возбуждении в проводнике электрического тока. В отсутствие тока все пары вследствие полной корреляции имеют импульс, равный нулю, так как они образованы электронами, имеющими равные по величине и противоположные по направлению импульсы. Возникновение тока не нарушает корреляции пар под действием внешнего источника, вызвавшего ток, все они приобретают один и тот же импульс и движутся как единый коллектив в одном и том же направлении с некоторой дрейфовой скоростью Уд. При этом поведение таких пар в металле существенно отличается от поведения обычных электронов, совершающих направленное движение. Нормальные электроны испытывают рассеяние на тепловых колебаниях и других дефектах решетки, что приводит к хаотизации их движения и является причиной возникновения электрического сопротивления. Куперовские же пары, пока они не разорваны, рассеиваться на дефектах решетки не могут, так как выход любой из них из строго коррелированного коллектива маловероятен. Пару можно вырвать из конденсата, лишь разрушив ее. Однако при очень низких температурах число фононов, обладающих достаточной для этого энергией, исключительно мало. Поэтому подавляющее большинство образовавшихся куперовских пар сохраняется неразрушенным. Не испытывая рассеяния при своем направленном движении, они обусловливают появление сверхпроводящего тока, текущего через сверхпроводник без сопротивления. [c.200]

Канонический интеграл. Уравнения системы (6.3.5) происходят из двух источников. Первая группа уравнений возникает в силу преобразования Лежандра и может рассматриваться как определение импульсов р,-. Вторая группа уравнений является следствием вариационного принципа. Вместе с тем явная симметрия полной системы уравнений заставляет предположить, что все они могут быть получены из какого-то единого принципа. Это действительно так. [c.197]

Точно так же совпадают и единицы импульса момента силы и момента количества движения. Эти единицы можно определить как импульс момента силы, равного едини- [c.158]

Для условий работы электродов в ЭИ-устройствах S - 14-20 мкм, а глубина лунки при этом оценивается в 10-15 мкм. Результаты расчета и экспериментальные измерения говорят о том, что скорость съема металла с эрозионного следа под действием плазменной струи близка к скорости движения фронта нагрева до температуры фазового перехода за счет теплопроводности. Закаленный металл, застывший в виде кольцевых валиков или отдельных островков-наплывов на не подвергнутой электрической эрозии поверхности, имеет слабое сцепление с материалом электрода, в связи с чем при последующих импульсах он отслаивается. Причиной слабого сцепления может явиться недостаточное количество запасенной в расплавленном металле тепловой энергии для расплавления поверхности электрода и образования единой кристаллической решетки. Это подтверждается также формой зависимости эрозии электрода от количества подаваемых импульсов (рис.4.6). С увеличением количества импульсов эрозия возрастает не по прямой линии, а по ломаной с различными наклонами. Участки с наибольшей крутизной (большой эрозионный износ) соответствуют отслаиванию валиков или отдельных островков-наплывов металла от электрода. [c.170]

Вторая категория включает операции по автоматизации тех или иных производственных процессов. Задачи подобных операций сводятся к подаче некоторых командных импульсов в систему управления электродвигателем. Тип электродвигателя оказывает небольшое влияние на способ выполнения этих операций. Подобно тому, как передачи от двигателя к рабочей машине связывают их механически, вторая категория элементарных командных схем связывает электрически элементарные схемы первой категории, служащие для управления электроприводом со скоростными, путевыми, временными требованиями исполнительных механизмов, давая в итоге единый электрифицированный автоматизированный производственный агрегат. [c.64]

Таким образом, если основные предпосылки рассмотренной модели турбулентного переноса импульса справедливы, можно ожидать, что измеренные турбулентные профили скорости в координатах и+, у+ образуют единую универсальную кривую — логарифмическую в большей части поперечного сечения потока и приближающуюся к линейной в пристеночной области. Подобные зависимости действительно были установлены экспериментально. [c.91]

Тепломассообмен объединяет в единую теорию переноса энергии (теплоты), количества движения (импульса) и массы некоторые разделы молекулярной физики, гидроаэродинамики, термодинамики обратимых и необратимых процессов, физико-химии поверхностных явлений и химической технологии. [c.3]

Учет особенностей механизма переноса импульса и теплоты в вязком подслое турбулентного потока, различия скоростей изменения импульса и теплосодержания молей при их поперечном перемещении, а также учет вклада молекулярной вязкости и теплопроводности в процессы переноса при турбулентном течении теплоносителя позволил получить модификацию гидродинамической аналогии, единую для газов, капельных жидкостей и жидкометаллических теплоносителей в виде [92] [c.212]

Решение. Обозначим координаты и импульсы единым символом 2 = х, р). Нусть 2 = ( 0 5 решение уравнений, порождаемых гамильтонианом Яо(2 ). Среднее значение произвольной динамической переменной в равновесном состоянии [c.401]

Становится совершенно очевидным, что единую физическую картину колебаний в различных колебательных системах можно иолучитб, только рассматривая колебательные системы как сплошные, каковыми и являются в действительности все колебательные системы. Собственные колебания в однородных сплошных колебательных системах возникают в результате того, что начальный импульс распространяется как целое по системе и отражается от ее концов. В неоднородных сплошных системах из-за неоднородности импульс размывается и картина очень усложняется. Заменяя реальную неоднородную сплошную систему воображаемой дискретной системой с конечным числом степеней свободы, часто можно избавиться от необходимости рассматривать сложную задачу о распространении импульса и движении энергии в системе но такая замена не может ничего добавить к физической картине колебаний в сплошной системе. [c.703]

Развитие термодинамики необратимых процессов сделало возможным изучение сложных явлений, состоящих из шюкольких одновременно происходящих процессов разной природы, и привело к созданию единого способа феноменологического описания их. Это в свою очередь сделало правомерным, а возможно и обязательным, совместное рассмотрение явлений, которые изучались ранее независимо одно от другого. Исходя из этого в книге эффекты диссипации энергии при движении жидкости или газа, т. е. перенос импульса и теплоты, рассматриваются как составные части термодинамики. Едва ли кто-нибудь в настоящее время будет оспаривать, что теплопередача является одним из разделов динамики теплоты, т. е. термодинамики. [c.5]

С принятием только что введенных двух гипотез (и с использованием остальных гипотез кварковой модели) общая картина адрон-адронного столкновения выглядит так (рис. 7.54). Первый этап оба адрона соединяются в единую систему с распределением партонов по быстротам, приведенным на рис. 7.53, в. Второй этап два пар-тона с близкими быстротами эффективно сталкиваются и резко меняют направления своих импульсов. Заметим, что эти два партона пространственно должны находиться относительно далеко друг от друга, иначе они взаимодействовать не смогут из-за свойства асимптотической свободы. [c.382]

Бенджамин вводит вариационный принцип экстремума полного импульса П, в соответствки с которым в устойчивом цилиндрическом потоке со свободной поверхностно всегда реализуется этот экстремум, а переход от неустойчивой формы течения к устойчивой или взрыв вихря" происходит без потерь энергии, но с увеличением импульса. В качестве аналога взрыва вихря он рассматривает волновой гидравлический прыжок в невращ ющемся патоке при числе Fi, близком к едини-80 [c.80]

Особую универсальность способу придает возможность реализации процесса на большой площади забоя, например, при бурении скважин большого сечения. При выборе величины площади забоя разрушения руководствуются критериями технологической целесообразности, а ограничивающие критерии механической прочности конструкции и мощности привода не имеют значения. Большое сечение скважины в полной мере позволяет использовать такой фактор повышения эффективности процесса, как использование увеличенных разрядных промежутков (см. раздел 1.2). Главное значимое ограничение связано с условиями формирования на породоразрушающем инструменте импульсного напряжения требуемых параметров, особенно при использовании в качестве жидкой среды воды. В этих случаях проблема решается за счет использования специальных схем генерирования импульсов с коротким фронтом и специальных приемов улучшения электрических параметров (электрического сопротивления и емкости) породоразрушающих инструментов /11/. Технически возможно собрать в единый технологический блок несколько породоразрушающих инструментов, подключенных к индивидуальным источникам импульсного напряжения, и пропорционально увеличить площадь забоя разрушения. [c.17]

Замеры параметров производились при помощи датчиков сопротивления и обычной измерительной аппаратуры. Вся регистрирующая аппаратура устанавливалась в будке вне экскаватора. В ее комплект входили два восьмиканальных усилителя, шесть осциллографов 350-101 и два осциллографа К-4-21. Все осциллографы имели единую отметку времени с частотой импульсов [c.153]

Импульсные уравнения содержат не силы, а импульсы сил, например Fjdt. В случае кратковременности действия сил, что имеет место при рабочих ходах машин, импульс Fjdt приобретает новое качество — пластическое деформирование поковки производится не силами, а импульсами сил Fjdt, понимаемыми как единый силовой фактор. [c.65]

Иаиб. простые К. с. д., в к-рых разные методы регистрации частиц совмещены в едином приборе, наз. гибридными детекторами. Более сложные К. с. д., позволяющие определять координаты точек траектории частиц, их число, заряд, импульс энергию), массу и т. д., паз. спектрометрами, спектрометры, содержащие детекторы разных типов, паз. гибридными. Примером последних может служить т. н. Евроне1)СКий гибридный спектрометр ( ERN), к рып наряду С электронными детекторами содержит пузырьковую камеру с коротким (порядка 0,1 с) рабочим циклом, освещаемую но сигналу электронных детекторов (триггеру). [c.423]

Второй, феноменологически й , класс составляют нелокальные схемы, базирующиеся на обычных представлениях о пространстве-времени. В них нарушение локальности взаимодействия и условия микропричинности осуществляются введением в аппарат теории нек-рых заданных ф-ций координат или импульсов — формфакторов, к-рые и ведут к размазыванию взаимодействия. В динамич. моделях Н. к. т. п. формфактор f вводят в лагранжиан или гамильтониан взаимодействия, раздвигая аргументы операторов поля, отнесённых в локальной теории к единой точке пространства-времени. Так, в скалярной теории с трёхчастичным взаимодействием, к-рому отвечает ф-ция действия gfd x p (x), переход к Н. к. т. п. осуществляется заменой этой ф-ции выражением [c.318]

Распространение Н. и. Н. и. может распространяться вдоль волокна без затухания и с пост, скоростью. Это связано с тем, что необходимая для передачи сигнала энергия не поступает из единого центра, а черпается на месте, в каждой точке волокна, В соответствии с двумя типами волокон существуют два способа передачи Н. и. непрерывный и сальтаторный (скачкообразный), когда импульс движется от одного перехвата Раавье к [c.331]

Возможность такого аналитич. продолжения была впервые доказана Н. Н. Боголюбовым при установлении дисперсионных соотношений (см. Дисперсионных соотношений метод) для дА-рассеяния при фиксиров. значении переданного импульса. На основе спец, аксиоматики, в к-рой ключевую роль играет принцип микропричинности Боголюбова, было доказано существование единой аналитич. ф-ции комплексного переменного а, граничные значения к-рой представляют собой амплитуды перекрёстных процессов. Область аналитичности и соответствие граничных значений амплитудам даны на рис. 3. Распространением представления о единой аналитич. ф-ции на амплитуды, зависящие от неск. комплексных переменных, является Манделстама представление, к-рое ещё не доказано. Трудности доказа- [c.559]

Требуемая энергия зондирования может быть сосредоточена в одном импульсе или в группе из п когерентных импульсов (т. е. пмпульсных вырезок из единого синусоидального колебания при этом напряжение сигнала на выходе возрастает в п раз в сравнении с одним импульсом). Возможно также увеличить энергию сигнала за счёт некогерентного интегрирования импульсов на видеочастоте в этом случае не потребуется поддержания определённых фазовых соотно1пений между импульсами на высокой и промежуточной частотах, но напряжение на интеграторе будет возрастать только как У"п. В теории Р, доказывается, что существует оптимальный приём, при к-ром достигается наибольшее возможное при данной энергетике превышение сигнала над шумом на выходе согласованного фильтра фильтра электрического, импульсная характеристика к-рого является зеркальным отражением на оси времени), Когерентный приём позволяет приблизить энергетику РЛС к теоретик, пределу. [c.220]

В сверхпроводнике при темп-ре Т < часть тронов, объединённых в куперовские пары, образр бозе-конденсат (см. Возе — Эйнштейна конденсация Все электроны, находящиеся в бозе-конденсате, опщ 1 ваются единой когерентной волновой ф-цией У. тальные электроны пребывают в возбуждённых конденсатных состояниях (фермиевские квазичастищ . причём их энергетич. спектр перестраивается по срЭ пению со спектром электронов в нормальном ыет№ ле. В изотропной модели БКШ зависимое энергии электронов е от импульса р в сверхпровоД№) ке имеет вид рр — ферма-импульс) [c.436]

Смотреть страницы где упоминается термин Импульс единима его : [c.122] [c.218] [c.464] [c.180] [c.376] [c.247] [c.36] [c.288] [c.524] [c.643] [c.53] [c.262] [c.361] [c.443] [c.110] [c.158] [c.161] [c.225] [c.455] [c.392] [c.645]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...