Давление изменение его при изменении

Полученное соотношение называют уравнением Клапейрона — Клаузиуса. Из него можно, например, определить, как изменится давление насыщенных паров при изменении температуры или как изменится температура перехода при изменении давления, воспользовавшись экспериментальными значениями теплоты перехода и молекулярных объемов. Его часто используют и для определения [c.130]

КПД герметичных электронасосов с газовой подушкой несколько выше, чем при использовании конструкции с мокрым статором, за счет уменьшения потерь на дисковое трение. Основной недостаток таких электронасосов — сложность поддержания уровня, так как необходимо следить за давлением в газовой полости и поддерживать его при изменении режима, что требует введения [c.28]

Изменение угла установки профиля и угла поворота потока приводит к перераспределению давлений по его обводам, изменению структуры пограничного слоя и соответственно изменению условий питания пленки, перемещению границ участков срыва и отражения капель. Результаты опытов показали, что при модальном диаметре падающих капель d o=40 мкм увеличение угла установки профиля Оу вызвало некоторое перемещение мест концентрации наиболее крупных капель. С увеличением Оу уменьшается экранирующая способность вогнутой поверхности, интенсифицируется срыв с пленки на диффузорном участке спинки количество крупных капель растет. Следовательно, изменение ау влияет на коагуляционные свойства решетки. [c.105]

Очевидно, что чем больше объем воды в котле, тем больше его аккумулирующая способность и тем меньше будут колебания давления в котле при изменении нагрузки. [c.67]

Состав сухих газов остается неизменным в достаточно широком интервале изменения температур и давлений. Точнее, фазовый переход компонентов этого газа имеет место только при условии, что парциальное давление соответствующего компонента будет выше давления насыщения его при температуре газа. [c.23]

Это уравнение, аналогичное по форме обычному уравнению Клапейрона—Клаузиуса, показывает, насколько должно возрасти давление в сверхпроводнике при изменении его температуры с тем, чтобы постоянное внешнее магнитное поле сохранило бы критическое значение. [c.125]

Это уравнение показывает, что суммарное изменение объема равно его изменению только при изменении температуры, умноженному на изменение температуры, плюс изменение, вызванное только давлением, умноженным на изменение давления. Это значит, что изменения обоих переменных можно представить как последовательные события, сохраняя постоянным сначала давление, а потом температуру. Общее изменение есть полный дифференциал с1У, который равен сумме двух изменений. При сохранении объема постоянным получается как особая форма уравнения (2.2), соотношение, которое вос- [c.33]

При картерном смазывании заправка корпуса передачи отфильтрованным маслом производится через заливную пробку — отдушину (рис. 19.8), которая обеспечивает также сообщение внутренней полости корпуса с атмосферой, предотвращая возникновение внутри корпуса избыточного давления или вакуума при изменении температуры передачи. Заливная пробка — отдушина завинчивается непосредственно в корпус в верхней его части или в.крышку смотрового люка. [c.351]

При всех этих реакциях в качестве катализаторов применяют некоторые металлы VUI группы (железо, никель, палладий, платину), которые в порошкообразной форме способны легко поглощать газы, в частности водород, и легко выделять его при изменении условий (температура, давление). Такие металлы можно сравнить с губкой, легко впитывающей водород и передающей его уже в активированном (возбужденном) состоянии другому участнику реакции. Разумеется, для подобных реакций не подошли бы в качестве катализаторов ни такие металлы, которые образуют с водородом более или менее прочные гидриды, ни такие, которые вообще индифферентны к водороду (например, золото, ртуть). [c.66]

Стандартная теплота образования — это изменение энтальпии при образовании соединения при 25 °С и 1 ат.м из его элементов в свободном виде в их естественном состоянии при 25 °С и 1 атм. Стандартная теплота сгорания — это изменение энтальпии при реакции данного вещества с элементарным кислородом, взятыми каждый при 25 °С и 1 атм при условии образования определенных продуктов при тех же температуре и давлении. Продукты сгорания определяются элементами, составляющими исходное соединение. Углерод окисляется до двуокиси углерода, водород — до воды (жидкой), азот не окисляется, но образует газообразный азот, и сера обычно окисляется до двуокиси серы. [c.62]

Пример I. Построить кривую изменения давления по времени у затвора при заданном законе изменения его коэффициента расхода. Трением в трубе пренебречь. [c.349]

Чтобы не вносить излишних усложнений, предположим теперь, что при изменении объема нашей системы внутреннее состояние тех тел, которые создают на нее давление, не меняется. Сила Риа. рис.4.2 может, например, создаваться грузом, лежащим на поршне. При изменении объема сосуда груз будет просто перемещаться как целое, и его энтропия не будет меняться. Поэтому все изменение энтропии составной системы тело + груз будет определяться формулой (4.14). Из нее видно, что при к, Р объем тела в среднем должен слегка [c.82]

Если в системе наблюдаются большие градиенты или скорости изменения свойств, то характеризовать ее величинами, не зависящими от времени и от пространственных координат, невозможно, как нельзя, например, сказать что-либо определенное о давлении газа, расширяющегося в вакууме, или о температуре тела в целом, если разные части его нагреты по-разному. В рамках термодинамики нельзя указать, какие именно градиенты-и скорости изменения свойств при этом допустимы. Уместно тем не менее дать следующую практическую рекомендацию термодинамические свойства существуют, если их удается с требуемой точностью измерить. Мы будем еще неоднократно обращаться к такому экспериментальному критерию справедливости термодинамического описания и постараемся пояснить его физическое содержание. [c.13]

Чем легче газ, тем выше должна быть его мольная концентрация на больших высотах. Проверка этой формулы на атмосфере Земли показывает плохое согласие с экспериментом. Одной из причин этого является наличие в атмосфере вертикальных потоков воздуха, выравнивающих его состав по высоте. Кроме того, вертикальное перемешивание атмосферы приводит к появлению разности температур между верхними и них<ними ее слоями, поскольку при изменении высоты меняется давление и происходит расширение или сжатие воздуха, сопровождающиеся изменением температуры. Этот эффект можно учесть в рамках термодинамической модели атмосферы. [c.156]

Во время включения фрикционной муфты неизбежно проскальзывание трущихся поверхностей, сопровождающееся выделением теплоты. Поэтому фрикционные материалы, применяемые в муфтах, должны быть износостойкими и теплостойкими. Прочность сцепления в муфте зависит от коэффициента трения и его стабильности при изменении скорости скольжения, давления и температуры. [c.251]

Всякий термодинамический процесс может возникнуть только при нарушении механического или термического равновесия, т. е. при сжатии или расширении газа (давление среды больше или меньше давления газа), при нагреве или охлаждении газа (температура среды больше или меньше температуры газа). Чем сильнее нарушается равновесие, тем быстрее в общем случае проходит процесс и тем более резко будет нарушаться состояние покоя газа в газе возникают конвекционные токи, вызываемые разностью температур в массе газа, и вихревые движения, вызываемые разностью давлений. Для газа, находящегося в таком неустойчивом состоянии, уравнение состояния не может быть применено до тех пор, пока газ не придет в состояние равновесия. Для того чтобы во время этих изменений уравнение состояния было бы справедливо, необходимо, чтобы газ во всей своей массе имел одинаковые давления и температуры, а для этого необходимо, чтобы изменения его состояния происходили очень медленно, вернее, даже бесконечно медленно. Бесконечно медленные изменения состояния газа возможны только при условии наличия бесконечно малых разностей давлений и температур газа и окружающей среды. Процессы, происходящие при бесконечно малых разностях давлений и температур, называются равновесными процессами, а так как они протекают бесконечно медленно, то их называют иногда квазистатическими (дословный перевод с латинского почти равновесными). [c.48]

Рассмотрим влияние на действительную индикаторную диаграмму других факторов (рис. 15.9, а). Так, линии наполнения 1—2 и выхлопа 3—4 в отличие от теоретической диаграммы не являются прямыми. Кривизна этих линий объясняется непостоянством потерь давления при впуске и выхлопе воздуха вследствие изменения его скорости. Давление при выхлопе выше атмосферного (особенно для двигателей, имеющих глушители шума). Кривая расширения 2—3 не имеет на всем протяжении постоянного значения показателя политропы, так как при расширении наблюдается отдача тепла от стенок цилиндра воздуху. [c.263]

Первый закон Гиббса—Коновалова устанавливает взаимосвязь между изменениями состава и изменениями давления (или температуры) в сосуществующих фазах. Его можно сформулировать следующим образом а) давление пара раствора возрастает (уменьшается) при увеличении концентрации того компонента, содержание которого в паре больше (меньше), чем в растворе б) температура кипения раствора возрастает (уменьшается) при увеличении концентрации того компонента, содержание которого в паре меньше (больше), чем в растворе. [c.139]

Как изменяется средняя молярная масса воздуха рср при изменении его температуры и давления [c.17]

При торможении воздуха, движущегося с очень большими скоростями, в потоке развиваются высокие температуры. При этом нагрев газа влечет за собой изменение его термодинамических параметров, а также различные физико-химические превращения. Например, в случае нагрева воздуха, находящегося при нормальном атмосферном давлении, до температуры 1500 К начинается заметное возбуждение колебательных уровней внутренней энергии молекул кислорода и азота воздуха при нагреве до температуры 3000 К эти уровни для кислорода оказываются полностью возбужденными и дальнейшее нагревание приводит к его диссоциации, завершающейся при температуре 6000 К (т. е. молекулы кислорода почти полностью диссоциированы). Кроме того, при такой температуре происходит диссоциация большей части молекул азота. С дальнейшим повышением температуры начинает развиваться процесс возбуждения электронных степеней свободы, а затем происходит отрыв электронов от атомов азота и кислорода. Это явление называется ионизацией. Процесс ионизации интенсифицируется по мере увеличения температуры и сопровождается ростом концентрации свободных электронов. [c.34]

В случае постоянного сечения трубопровода при дросселировании газов наблюдается некоторое увеличение скорости потока за диафрагмой ( 2 > щ), что связано с понижением давления (Рг < Pi)< которое приводит к увеличению удельного объема газа ( 2 > i). В случае дросселирования насыщенных жидкостей увеличение скорости w. обусловлено парообразованием, которое сопутствует этому процессу. Однако в связи с тем, что в процессе дросселирования из.менение скорости рабочего тела до и после диафрагмы незначительно (w., — lwj 0), практически во всех случаях изменением его кинетической энергии можно пренебречь вследствие ее. малости по сравнению с энтальпией потока. Тогда из выражения (13.27) следует, что [c.20]

За нормальное атмосферное давление принята одна физическая атмосфера, которая при О°С равна 1013,25 гПа. Максимальное давление водяного пара р в насыщенном воздухе зависит только от температуры смеси и не зависит от общего давления смеси, В процессах, связанных с изменением температуры, происходит изменение и в соотношении масс воздуха и паров. Водяные пары могут конденсироваться из воздуха, происходит его осушение, возможно также его увлажнение за счет испарения влаги. Однако масса сухой части влажного воздуха остается постоянной. [c.44]

В обычном случае, когда температура питания изменяется в узких пределах и не очень быстро, для ее регулирования можно использовать простейшие схемы. Так, если для подогрева питания используется пар, то удовлетворительное качество регулирования может быть достигнуто стабилизацией давления греющего пара. При изменении расхода питания изменится и его температура, однако основное нарушение условий разделения в колонне вызывается изменением именно расхода питания и практически не зависит оттого, насколько точно поддерживается температура питания. Для регулирования температуры можно использовать пропорциональный регулятор. Остаточная неравномерность по температуре допускается, а период колебаний в системе регулирования температуры не равен критическому, так как инерционность тейлооб менника намного меньше инерционности колонны. Применение более сложных схем регулирования, например каскадной схемы, в которой регулятор температуры устанавливает задание регулятору расхода пара, редко бывает оправданным. [c.373]

С другой стороны, известно, что расход воды в радиальных турбодвигателях при ро onst изменяется в зависимости от (о или нагрузки на валу Мв- Это значит, что при питании от шахтной сети перепад давления на турбодвигателе при изменениях нагрузки будет переменным, а отсюда изменяется и вид его механической характеристики. Т.е. шахтная сеть и радиальный турбодвигатель оказывают взаимное влияние друг на друга. [c.440]

Боттерилл и Десаи [83], с одной стороны, изучали влияние давления на теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью, а с другой — использовали его как фактор, изменяющий вязкость газа с целью выявления ее роли в механизме теплопереноса. Было найдено, что данные ряды экспериментов в атмосферах гелия, неона, воздуха и углекислого газа могут быть представлены в виде зависимости величины, обратной максимальному коэффициенту теплообмена, 1/ 1пах от комплекса (l/fe)X X (ц/р)[87]. Однако двукратного увеличения максимального коэффициента теплообмена, ожидаемого, в соответствии с приведенным соотношением, при изменении давления от атмосферного до 0,8 МПа в опытах [83] с плотным движущимся слоем не произошло При увеличении рабочего давления до 1 МПа во всех исследованных системах газ — твердые частицы коэффициенты возросли всего на 15%. Это позволило сделать вывод о том, что кинематическая вязкость не является главным фактором, который определяет интенсивность переноса тепла, и оказанное ею коррелирующее воздействие было случайно. В опытах с псевдоожиженным слоем наблюдалось существенное влияние изменения давления в аппарате на величину коэффициентов теплообмена с поверхностью при использовании в качестве сжижаемого материала крупных частиц узкого фракционного состава. Например, для псевдоожиженного воздухом слоя медной [c.69]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

В данной работе рассматривается определение газодинамических параметров в канале в момент выхода из него тяжелого аппарата, когда скорость выхода аппарата значительно меньше скорости звука в газе, а изменение давления в канале при его опорокнении в атмосферу после выхода аппарата. Задача определения параметров газа в канале в момент выхода тякелого аппарата может быть рассмотрена в квазиитавдонарной постановке /1-3/ с использованием известных соотношений для адиабатического процесса /4/. В этом случав изменение давления гааа в канале описывается уравнением [c.47]

Уравнением такого же типа описывается и распределение температуры вдоль длины тонкого прямого стержня, если хотя бы один из его концов не закреплен. Распределение температуры вдоль каждого из поперечных сечений стержня можно считать постоянным, так что Т будет функцией только от координаты х вдоль его длины (и от времени). Тепловое расширение такого стержня приводит только к изменению его длины без изменения прямолинейной формы и без возникновения внутренних напряжений в нем. Ясно поэтому, что производная dSldt в общем уравнении (31,1) должна браться при постоянном давлении, и поскольку (dSidfjp = pIT, то распределение температуры будет описываться одномерным уравнением теплопроводности [c.175]

Выражение (21.18) называется удельной рефракцией. Согласно формуле Лоренц — Лоренца удельная рефракция г не зависит от плотности вещества. Действительно, для многих веществ удельная рефракция остается практически постоянной даже при переходе вещества из парообразного состояния в жидкое, т. е. при изменении плотности в щироком интервале. Например, при переходе воды из парообразного состояния в жидкое (изменение плотности в 1200 раз) рефракция остается постоянной с точностью до 2—3 % При уменьщении давления исследуемого газа его показатель преломления п стремится к единице (т. е. п - -2 2>) и выражение (21.17) переходить (21.12). [c.94]

Звуковое давление р — переменная часть давления, во зникающая при прохожлен 1н звуковой волны в среде. Распространяясь в среде, звуковая волна образует ее сгущения и разрежения, которые создаю добавочные изменения давления по отпонгению к его средним значениям в среде. [c.159]

Иитенсивность косого скачка уплотнения изменяется с изменением угла наклона его фронта к направлению набегающего потока. В предельном случае, когда косой скачок переходит в прямой (а = 90°), увеличение давления получается максимальным. При этом равенство (45) переходит в равенство (20), известное из теории прямого скачка уплотнения. [c.132]

В действительности явлени( удара гораздо более сложное, так как стенки трубы обладают упругостью (расширяются и сжимаются при изменениях давления в жидкости) жидкость также обладает упругостью, и, кроме Ого, в потоке возникают сопротивления движению жидкости, в результате чего колебания давления в трубе затухают. Расчеты этих колебаний довольно сложны, и мы их здесь не будем касаться, ограничиваясь определением повышения давления Ар в горизонтальной трубе у задвижки при мгновенном ее закрытии. С этой целью составим уравнение количества движения, отнеся его ко всей массе жидкости в трубе, [c.262]

Соотношения (18.26) показывают, что изменение изохорно-изотермического потенциала по температуре при V = onst определяется энтропией, а изменение его по объему при постоянной температуре определяется давлением. [c.201]

Изотермический процесс Т = onst. Если при изменении состояния влажного пара температура остается постоянной, то будет постоянно и давление его (оно будет равно давлению насыщенного пара при данной температуре), т. е. изотермический процесс является в то же время изобарическим процессом. [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...