ВОДА Удельный вес — Изменение — Зависимость от давления

На рис. 7-1 изображена р, -диаграмма водяного пара, на которой показана зависимость изменения удельного объема воды и пара от давления. [c.104]

Изменение удельного веса воды при атмосферном давлении в зависимости от температуры показано в табл. 2. [c.14]

Пусть в цилиндре со свободно движущимся поршнем (рис. 11.3, а) находится жидкость массой 1 кг при температуре О С. На поршень положен груз, который вместе с поршнем оказывает на жидкость давление р. Удельный объем жидкости при указанных условиях обозначим v . Изменение давления воды от 0,1 до 10 МПа вызывает уменьшение удельного объема всего лишь на O.S ,. Практически можно считать воду и другие жидкости несжимаемыми, что и принимается в дальнейших рассуждениях значения удельного объема Vo (для воды) в зависимости от давления при О "С [c.158]

Определим теоретически возможные пределы изменения расхода воздуха для испарительного охлаждения воды при пониженном давлении в контактном аппарате. С этой целью рассмотрим идеальный контактный аппарат, в котором охлаждение воды происходит только з-а счет ее испарения. Условно примем, что воздух в этом аппарате насыщается до 100 %, не изменяя своей температуры, равной температуре поступающей воды, которую, как характерную для компрессоров и конденсаторов холодильных машин, примем равной 35 С. Найдем удельный расход воздуха g для отводимого теплового потока Q = 1,16 кВт в зависимости от давления в аппарате. Для расчетов принимаем следую цие граничные условия верхнее давление Я = Ра = 1-10 Па — атмосферное давление, соответствующее режиму работы градирен нижнее давление Р Р — = 5700 Па — давление, соответствующее режиму работы вакуумного аппарата с кипением воды при температуре tn, равной 35 °С. [c.139]

S. Изменение удельного веса воды и ртути в зависимости от давлении [c.604]

Помещенные в настоящем издании таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара включают данные об удельных объемах, энтальпии и энтропии жидкости и пара в состоянии насыщения, а также о теплоте парообразования и изменении энтропии при фазовом переходе. Указанные термодинамические свойства определены в зависимости от температуры [табл. II-1 (III-1) и давления [табл. II-II (Ill-II)j. [c.13]

Изменение удельного веса капельных жидкостей в зависимости от температуры тождественно изменению их плотности с повышением температуры удельный вес уменьшается (за исключением воды, у которой наибольший удельный вес при /= = 4°С). Удельный вес нефтепродуктов (при атмосферном давлении) можно пересчитать на любую температуру по формуле, аналогичной (1.2). [c.12]

Вода обладает многими специфическими свойствами, имеющими ярко выраженный аномальный характер. Все они - следствие особенностей структуры воды и развитости в ней водородных связей. Плавление твердой воды - льда - сопровождается не расширением, а сжатием, а при замерзании воды объем льда значительно увеличивается. Как известно, подавляющее большинство веществ при плавлении расширяется, а при затвердевании, наоборот, уменьшает свой объем. Аномально также влияние температуры на изменение плотности воды при росте температуры от 273 до 277 К плотность увеличивается, при 277 К она достигает максимальной величины, и только при дальнейшем повышении температуры плотность воды начинает уменьшаться. Зависимость теплоемкости воды от температуры имеет экстремальный характер. Минимальная теплоемкость достигается при температуре 308,5 К и вдвое превышает теплоемкость льда, а при плавлении других твердых тел тегаюемкость изменяется незначительно. Удельная теплоемкость воды аномально велика, она равна 4,2 Дж/(г К). Вязкость воды в отличие от вязкости других веществ растет с повьцнением давления в интервале температур от 273 до 303 К. Вода имеет температуру плавления и кипения, значитель- [c.186]

Изменение величины в зависимости от изменения начального давления (давления нагнетания) и значений удельных расходов пара d (зависящих как от параметров пара, так, главным образом, от величины отборов пара турбин теплофикационного типа) приведено в табл. 95а. При этом принято, что для давления до 100 Kzj M температура воды равна 100° С, для более высокого 150° С величина [c.493]

На рис. 4.8 - 4.10 представлены результаты экспериментов, иллюстрирующие линейность функщш = /О вх) Из рассмотрения графических зависимостей следует также, что наличие в воде растворенного азота оказывает слабое влияние на величину в широком диапазоне изменения при давлении 7,8 МПа и удельных массовых расходах 1000 кг/(м . с) (прямая 1) и 500 кг/(м с) (прямая 2) (рис. 4.8). Растворенный в теплоносителе газ неоднозначно влияет на критические тепловые нагрузки при давлении р = 11,8 МПа и массовой скорости pw = 2000 кг/ (м . с), что отмечалось также и при давлении Р = 9,8 МПа, pw = 2000 кг/ (м . с). Однако при том же давлении и массовой скорос- [c.83]

Из весьма простого обзора указанных выше исследований можно прийти к заключению, что полнота вытеснения нефти из пласта зависит от многочисленных факторов, большинство из которых, на наш взгляд, изучено совершенно недостаточно. Например, нет дос-таточиых данных, позволяющих установить зависимость нефтеотдачи от физических и химических свойств нагнетаемого агента, не выяснено влияние на нефтеотдачу свойств самих коллекторов (минералогический состав, удельная поверхность и др.), нет четких данных, позволяющих судмт . об изменении нефтеотдачи при различных темг ах и давлениях нагнетания вытесняющего агента (воды) в пласт. [c.19]

Так как рассматривается нагревание 1 кг жидкости, то получент ные кривые соответственно показывают изменения удельного объема в зависимости от изменения давления / — холодной воды при 0°С, [c.124]

Теплоемкость рабочего тела сравнительно мало зависит от давления (в пределах ожидаемых из1Мбнений в нестационарном режиме), но заметно изменяется при изменении температуры, особенно если состояние потока близко к насыщению при доиритичеаком давлении или к области фазового перехода при шерхйритическом давлении. Удельная теплоемкость воды Св с повышением температуры возрастает, а пара—падает. Неучет зависимости n=f t) может существенно исказить температурную информацию как в динамике, так и в статике. [c.137]

Особенно сложна проблема учета переменности свойств теплоносителя при анализе и расчете теплообмена в околокритической области состояния, где теплофизические свойства среды резко и своеобразно изменяются в зависимости от температуры и давления удельная теплоемкость, число Прандтля и коэффициент термического расширения имеют резко выраженные максимумы, немонотонно изменяются теплопроводность и вязкость, резко изменяется плотность среды. При этом коэффициент теплоотдачи зависит от плотности теплового потока или, точнее, от соотношения плотности теплового потока и массовой скорости теплоносителя, причем наряду с нормальными режимами теплообмена, когда температура стенки монотонно (при = onst) изменяется вдоль потока в соответствии с изменением температуры теплоносителя, наблюдаются и так называемые режимы ухудшенной (улучшенной) теплоотдачи, при которых температура стенки трубы имеет немонотонный (при ухудшенных режимах — пиковый) характер изменения. К настоящему времени предложено множество эмпирических формул и расчетных схем. Для расчета теплоотдачи при вязкостно-инерционном течении однофазных теплоносителей с околокри-тическими параметрами (т е. в отсутствие влияния естественной конвекции) широкое распространение получила формула [46], основанная на данных опытов с водой и диоксидом углерода. Однако применима она к нормальным и лишь частично к ухудшенным режимам теплоотдачи. [c.222]

График изменения момента трения в зависимости от величины нагрузки и характера смазки при испытании обоих видов образцов приведен на фиг. 8. Из графика видно, что с увеличением нагрузки момент трения возрастает как при испытаниях со смазкой (машинное масло, вода), так и без смазки. Однако при смазке машинным маслом момент трения при всех зкачениях удельного давления для образцов обоих типов значительно меньший, нежели без смазки или со смазкой водой. [c.40]

При истечении газа под низким давлением (ниже 1000 мм вод. сг.) можно пренебречь изменением объема газа в зависимости от давления. В этом случае, если газ с удельным весом у кг1м вытекает через отверстие в стенке сосуда больших размеров под напором Л кГ1м , то скорость истечения вычисляется по формуле [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...