Излучения детектор, чувствительность

При радиографии в зависимости от энергии излучения, требуемой чувствительности и производительности контроля в качестве преобразователей (детекторов) излучения обычно используют радиографическую пленку с усиливающими металлическими и флюоресцирующими экранами или без них. [c.59]

При рентгеновской вычислительной томографии (рис. 20) рентгеновский излучатель Я, испускающий узкий луч, перемещается в направлении, показанном стрелкой. Одновременно в том же направлении движется чувствительный к рентгеновскому излучению детектор Д, расположенный по другую сторону объекта. Де- [c.51]

Таким образом, измерение отношения спектральных, яркостей для двух длин волн дает возможность вычислить Т, если значение Я е) известно. Хотя величина 7 (е) определена здесь как отношение спектральных коэффициентов излучения, ее можно также, рассматривать как отношение некоторых других зависящих от длины волны, но не от температуры величин, таких, как пропускание атмосферы, спектральная чувствительность детектора и т. п. Заметим, что параметры, которые не зависят и от длины волны, и от температуры, в уравнении (7.81) не присутствуют и их можно не учитывать. Один из таких параметров—размер источника. Чувствительность метода возрастает при увеличении разницы длин волн. К сожалению, чем [c.384]

Излучение Черенкова — Вавилова нашло широкое применение в ядерной физике и физике элементарных частиц. На нем основано действие так называемых черепковских счетчиков, т. е. детекторов релятивистских заряженных частиц, излучение которых регистрируется с помощью фотоумножителей. Несмотря на исключительную слабость свечения, приемники света достаточно чувствительны, чтобы зарегистрировать излучение, порожденное единственной заряженной частицей. Созданы приборы, которые позволяют по излучению Черенкова — Вавилова определять заряд, скорость и направление движения частицы, ее энергию. Важно применение излучения Черепкова — Вавилова для контроля работы ядерных реакторов. [c.266]

Вследствие нелинейной зависимости интенсивности излучения объекта от его температуры и ограниченного спектрального диапазона чувствительности приемника выходной сигнал детектора также является нелинейной функцией температуры. Для упрощения процесса измерения температуры эта функция линеаризуется для измеряемого диапазона температур. [c.135]

Эталон чувствительности размещают на изделии со стороны источника излучения. В случаях, когда его невозможно так установить, например при просвечивании труб через две стеики, разрешается располагать эталон со стороны детектора. Для этого на кассете предусматривают дополнительный карман. [c.320]

Погрешности детекторов связаны с нестабильностью параметров питания, неидентичностью характеристик отдельных каналов детектирования, изменением этих характеристик во времени II под действием механических и тепловых нагрузок, уровнем нелинейных искажений в рабочем диапа- -зоне сигналов, ограниченным быстродействием детекторов, абсолютным уровнем, спектральной и пространственной неоднородностью квантовой эффективности, чувствительностью детекторов к фоновому излучению, магнитной и электромагнитной помехозащищенностью, уровнем собственных шумов и т. п. [c.450]

Результаты контроля качества просвечиваемых изделий определяются взаимодействием ряда параметров, зависящих от вида источника излучения, свойств изделия и детектора излучения. Основные параметры источников излучения — энергия, спектр ее распределения, мощность экспозиционной дозы (МЭД) изделия и дефектов — атомный номер, плотность, линейный коэффициент ослабления, дозовый фактор накопления детектора — спектральная чувствительность, контрастность и разрешающая способность процесса контроля — абсолютная и относительная чувствительность, производительность контроля. [c.18]

Эффективность регистрации Q детектора (спектральная чувствительность) определяет его способность реагировать, на воздействие ионизирующего излучения в определенном диапазоне энергии и МЭД излучения. [c.12]

Эталоны чувствительности размещаются на изделии со стороны, обращенной к источнику излучения. В случаях, когда подобная установка невозможна, например при просвечивании труб через две стенки, разрешается установка эталона со стороны детектора. Для этого на кассете предусматривают дополнительный карман. Типы и размеры эталонов чувствительности регламентированы ГОСТ 7512—75 Контроль неразрушающий. Соединения сварные. Радиографический метод (табл. 23). Предусмотрены канавочные, пластинчатые и проволочные эталоны чувствительности. Канавочный эталон имеет 6 канавок различной глубины. Проволочный эталон [c.54]

Наиболее целесообразные области применения радио(мет-рической гамма-дефектоскопии определяются достоинствами и недостатками, которыми обладает этот метод. К основным его достоинствам относится высокая эффективность регистрации излучения. Для сцинтилляционного детектора эта эффективность почти на два порядка выше, чем у лучших радиографических пленок. Другим достоинством является возможность проведения контроля без контакта с изделием. Благодаря этому становится доступным контроль движущихся и нагретых до высоких температур изделий и материалов. Для расширения температурного диапазона блок детектирования можно поместить в охлаждаемую рубашку, что незначительно снизит чувствительность контроля. Радиометрический метод по сравнению с другими менее чувствителен к вибрациям контролируемого изделия относительно источника и детектора. В особенности это справедливо, когда вклад этих вибраций в регистрируемый сигнал имеет частотный спектр, мало перекрывающийся со спектром полезного сигнала. [c.164]

Кривая а представляет собой излучение первичной ртутной лампы, кривая Ь—излучение резонансной лампы. При наличии в анализируемом воздухе паров ртути получается результирующая кривая с. Конструктивно такой прибор может быть оформлен по схеме с фотоэлементом, изменение силы тока в цепи которого будет указывать на определенную концентрацию ртутного пара в воздухе. Чувствительность такого детектора может достигать 0,005 мг ртути в кубическом метре воздуха. [c.73]

При радиографии радиоактивных изделий используют в качестве излучения нейтроны, а в качестве детектора - металлические активированные экраны, которые активируются в нейтронном потоке и не чувствительны к Y-излучению. Затем скрытое изображение переносят на радиографическую пленку, прикладывая ее к металлическому экрану. [c.348]

Несмотря на сравнительно короткую историю, гидрированные полупроводники, и прежде всего пленки a-Si H и многослойные структуры (в том числе гетероструктуры) на их основе, уже вышли на рельсы достаточно широкого практического использования. Солнечные батареи, фотоприемники, координатно-чувствительные детекторы ионизирующих излучений, тонкопленочные полевые транзисторы, высокоскоростные пространственные модуляторы света, фоточувствительные слои в электрофотографии и лазерных принтерах, мишени видиконов, светодиоды -вот далеко не полный перечень приборных применений гидрированного кремния и родственных ему материалов. Использование гидрированных полупроводников в современной электронной технике расширяется с каждым годом. Наиболее многообещающим направлением эффективного использования этих материалов являются приборы регистрации и [c.105]

В физике плазмы рентгеновская спектроскопия применяется для диагностики источников двух типов с большим размером плазменного объема 0,1—1,0 м (например, токамаков) и источников малого размера 0,1—1,0 мм (лазерной плазмы, плазменного фокуса, вакуумной искры). Температура этих источников одного порядка — от единиц до нескольких десятков миллионов градусов, и основная часть линейчатого и непрерывного излучения приходится на мягкий рентгеновский диапазон от нескольких сотен электронвольт до нескольких килоэлектронвольт. В термоядерных установках проводятся исследования Н, Не, Ы, Ве — подобных ионов легких (О, С, Н) и тяжелых (Т1, N1, Ре) элементов, по которым определяются электронная и ионная температуры, ионный состав и состояние равновесия, а также исследуются макроскопические процессы и кинетика плазмы. Исследуемые линии принадлежат ионам примесей, поступающих в плазменный объем из стенок или остаточного газа, поэтому их интенсивность по сравнению с континуумом относительно невелика. Для разделения линий ионов различных элементов и кратностей необходимо разрешение порядка (1 — 3). 10 в отдельных, относительно узких, участках спектра. По изменению интенсивностей линий ионов различных кратностей можно судить об изменениях температуры, плотности и ионного состава плазмы по объему. Для таких измерений спектральная аппаратура должна иметь пространственное разрешение порядка 1 см для токамаков и 1 мкм для лазерной плазмы. Горячая плазма существует непродолжительное время (характерное время изменения параметров плазмы токамаков порядка 1 мс, лазерной плазмы — 10 нс), поэтому приборы должны обладать достаточно большой апертурой и многоканальной системой детектирования. Поскольку большинство координатно-чувствительных детекторов высокого разрешения имеют плоскую чувствительную поверхность, фокальная поверхность спектрометра тоже должна быть плоской, и угол падения излучения к ней должен по возможности быть небольшим. [c.286]

П. используются как термоэлектрич. преобразователи. Основой является пироэлектрич. пластина с металлич. электродами, нанесёнными на срез, перпендикулярный полярной оси. На входе — поток лучистой энергии, изменяющий темп-ру П., на выходе — электрич. заряд или напряжение. Преимущества пироэлектрич. преобразователей — широкий диапазон частот детектируемых излучений, высокая чувствительность, быстродействие, способность к работе при Г 300 К. Пироэлектрич. приёмники применяются как детекторы [c.591]

Сравнение двух излучений одинакового спектрального состава в вакуумной области спектра в принципе ничем не отличается от такого же сравнения в близкой ультрафиолетовой области. При фотоэлектрической регистрации может быть использован любой детектор, чувствительный к вакуумной области спектра. При фотографической регистрации марки почернения так же, как и в видимой области, можно наносить, изменяя ширину щели при регистрации сплошного спектра. Но не все обычные методы калибровки пластинок и нанесения на них марок почернения оказываются пригодными так, например, методы построения характеристических кривых с использованием ступенчатых ослабителей не годятся (трудно подобрать материалы для изготовления ослабителя, прозрачного в этой области). Кроме того, большинство приборов, применяемых для вакуумного ультрафиолета, астигматичны, что затрудняет применение ослабителей. [c.240]

Эмиссия рентгеновских квантов с внутренних оболочек была обнаружена еще в 20-х годах нашего столетия. Чтобы использовать это явление для спектрального анализа поверхностных фаз, группой шведских физиков под руководством Зигбана и, независимо, российскими исследователями группы Вилесова были разработаны совершенные источники мощного монохроматического рентгеновского излучения и чувствительные электростатические детекторы фотоэлектронов. В начале 70-х годов начался выпуск серийных рентгеновских фотоэлектронных спектрометров РФЭО или, как их часто называют химики, электронных спектрометров для химического анализа (ЭСХА). [c.136]

Существуют два основных источника шума, появляющегося в выходном сигнале детектора шум самого детектора и флуктуации, присутствующие в тепловом излучении, которое попадает в детектор [58]. Ни один из них не ограничивает чувствительность фотоэлектрических пирометров в области выше 700 °С. Оба детектора (фотоумножитель и кремниевый фотодиод) могут быть использованы с временем усреднения, достаточно большим, чтобы снизить случайную погрешность из-за шума детектора и флуктуаций излучения до уровня в несколько миликельвинов в температурном эквиваленте. [c.377]

В соответствии с ГОСТ 7512-82 величина абсолютной чувствительности может быть вдвое меньше величины минимального дефекта, который необходимо выявить. Поэтому при контроле важно правильно выбрать энергию излучения источника, направление просвечивания, детектор с необходимьпли характеристиками и т. д. [c.153]

Создание световодов из мышьяковисто-сернистых стекол, пропускающих инфракрасное излучение в диапазоне 1,5—14 мкм, позволяет в сочетании с соответствующими детекторами (пировидикои, охлаждаемые фо-тосопротнвления из сурьмянистого индия и др.) регистрировать тепловое излучение находящихся в трудно доступных полостях объектов с температурами 20—100 °С. Эти световоды имеют высокий показатель преломления и апертуру, выше 1, что позволяет в хочетании с высоким уровнем топологической мобильности, присущей волоконной оптике, создавать системы контроля, энергетическая чувствительность которых значительно превосходит возможности классиче- ской оптики. [c.136]

Преимуществом аппаратуры, построенной по среднетоковому принципу, является простота схемы. К недостаткам следует отнести несгабиль--ность заряда, приносимого на интегратор импульсами детектора, а также наличие в полезном сигнале импульсов, вызванных рассеянным излучением и шумами фотоумножителя, которые снижают чувствительность схемы. [c.376]

Линейный коэффициент ослабления излучения х (см ) обратно пропорционален проникающей способности излучения и прямо цропорционален выявляемости дефектов. Поэтому для выявления дефектов малых размеров, т. е. для получения высокой чувствительности контроля, следует использо- ю вать низкоэнергетическое тормозное и Y-излучения с большими значениями ц. Б этом случае наличие в контролируемом объекте даже малого по величине внутреннего дефекта приведет к изменению интенсивности излучения, достигающего детектор. Для сокращения времени просвечивания надо применять высокоэнергетическое тормозное и у-из-лучения с малым значением (X и большей длиной свободного пробега квантов в веществе. В области низкоэнергетического тормозного излучения значение ц определяется в основном фотоэффектом и уменьшается с ростом энергии. В, области 1 МэВ, где основным процессом [c.7]

Источниками рентг. излучения в экспериментах М. р. служат как обычные рентг. трубки, так и трубки с вращающимся анодом, а также синхротронное излучение. Для регистрации рассеянного излучения используют одноканальные ионизац. счётчики широкое распространение получают позиционно-чувствительные детекторы, позволяющие регистрировать одновременно всю картину М. р. Источниками тепловых нейтронов служат спец, нейтронные реакторы. [c.44]

Позиционно-чувствительные системы применяют при хроматографпч. анализе радиоакт. препаратов. Установки, включающие ЭВМ, со спец, детекторами позволяют находить распределения источников излучения на разных сечениях исследуемого объёма (э м и с-сионная томография). Такие установки дают возможность изучать распределение в организме веществ, меченых у-излучающими радионуклидами (гамма-камеры). [c.224]

В гетеродинных приёмниках излучения нелинейность ВАХ ДП используется для смещения поступающего сигнала с частотой f с сигналом внеш. гетеродина /г и с дальнейшим усилением по промежуточной частоте /д = I/ — /г - Общая схема приёмника аналогична обычным гетеродинным приёмникам с нелинейным смесительным элементом (сш. Радиоприёмные устройства). Наилучшая эффективность преобразования частот получается при задании смещения на ДП в точке максимума (обычно между 0 и — первой ступенькой). Чувствительность приёмника со смесителем зависит от величины шума, добавляемого при преобразовании частоты сигнала к /д, и обычно характеризуется соответствующей шумовой температурой Сильная нелинейность ВАХ и наличие в ДП собств. генерации создают условия для преобразования вниз по частоте не только полезного сигнала, но и >ш. ВЧ-компонентов шума. В результате, как показывают теория и эксперимент, смесителя на основе ДП в десятки раз превышает его физ. темп-ру. Частотная область использования смесителей с ДП составляет 30—500 ГГц. Для частот 100 ГГц наименьшее достигнутое значёВие 7 у равняется 100К. Как квадратичные детекторы, так II гетеродинные приёмники на основе ДП широко не применялись. Причина этого в недостаточной стабильности свойств обычно используемых в них сверхпроводящих точечных контактов и в повыш. уровне шума. Вместе с тем по своим возможностям они в ВЧ-облаоти (100—1000 ГГц) превосходят, по-видимому, приёмники, основанные аа Шоттки эффекте и одночастичных туннельных переходах (см. Туннельный эффект). [c.444]

Экспернменгальн14е методы. Существуют 2 осн. способа наблюдения Ц. р. Первый состоит в измерении поглощения эл.-магн. мощности. Второй с1юсоб использует то обстоятельство, что поглощение излучения приводит к возрастанию энергии носителей. Это, в свою очередь, приводит к изменению проводимости ст полупроводника на пост. токе. Зависимость изменения До от со или от Н воспроизводит линию Ц. р. Этот способ имеет то преимущество, что детектором является сам образец. Кроме того, обычно этот способ оказывается более чувствительным, чем измерение поглощения. Однако в тех редких случаях, когда в ггределах резонансной линии возникает смена механизма рассеяния (а), смена механизма рекомбинации носителей (б) или изменение типа проводимости (в), то кривая Да (со) или Аа(Н) в случаях (а) и (б) становится двуг орбой, а в случае ( ) ф-ция Дсг(Я) напоминает закон дисперсии показателя преломления. [c.432]

Структурная схема импульсного ультразвукового эходефектоскопа приведена на рис. 8.8. Электроакустический преобразователь ЭАП (пьезоэлектрический искатель) служит для преобразования электромагнитных колебаний в ультразвуковые, излучения их в изделие и приема колебаний, отраженных от дефектов. Усилитель сигналов УС состоит из усилителя высокой частоты с коэффициентом усиления 10 —10 и детектора. Генератор зондирующих импульсов ГИ вырабатывает высокочастотные импульсы напряжения, возбуждающие ультразвуковые колебания ЭАП. Синхронизатор С предназначен для обеспечения синхронной работы узлов дефектоскопа. Он обеспечивает одновременный запуск генератора ГИ и генератора линейно изменяющегося напряжения ГЛИН, который служит для формирования напряжения развертки электронно-лучевой трубки ЭЛТ. Измеритель времени ИВ предназначен для измерения времени прохождения импульса до дефекта и обратно. Регистрирующее устройство РУ селектирует эхосигнал от дефекта по времени и по амплитуде и фиксирует его на самописце. Блок регулировки чувствительности РЧ служит для выравнивания амплитуд сигналов от дефектов, залегающих на разной глубине. [c.376]

Фотодетектор 10 (см. рис. 6.15) представлял собой фотодиод на основе Hg dTe, охлаждаемый жидким азотом. Его чувствительная площадка имела размер, совпадающий с размером диафракцион-ного пятна фокусирующей германиевой линзы. Выходной сигнал фотодетектора усиливался полосовым предусилителем, настроенным на промежуточную частоту 12,5 МГц. Мощность излучения гетеродина на чувствительной площадке фотодетектора составляла 0,5 МВт, что обеспечивало подавление собственных шумов фотодетектора и предусилителя. Сигнал на выходе предусилителя детектировался линейным детектором и поступал на устройство измерения дальности, работавшее по старт-стопной схеме. Частота счета была выбрана равной 14,99 МГц, что соответствовало разрешающей способности по дальности 10 м. [c.246]

Пироэлектрические детекторы излучения малой мощности используются для регистрации потока частиц и электромагнитного излучения в спектральном диапазоне от -излучения до сантиметровых волн. Они применяются для исследования пучков нейтронов, протонов и дейтронов в экспериментах по термоядерному синтезу, а также для изучения импульсного и стационарного и рентгеновского излучений. Преимуществами пиродетекторов являются их линейность до высоких доз поглощенного излучения, отсутствие потребности в источниках питания, легкость встраивания в системы обработки сигналов. При использовании в оптическом диапазоне у пиродетекторов появляются дополнительные преимущества — высокая равномерность зональной чувствительности по приемной площади при малой частотной зависимости и высокой устойчивости к механико-климатическим и радиационным воздействиям. [c.172]

В качестве генератора миллиметровых волн используется кли-строн /. Излучение клистрона направляется рупором 2 на линзу 3 и далее отражатели 5, нанесенные на плоскоцараллельные пластинки 4. После интерферометра излучение собирается линзой 6 в рупор 7 и далее направляется в детектор 8. Регистрация сигнала осуществляется чувствительным гальванометром 9. [c.53]

Рис. 3.19. Схема экспериментальной установки для переключения с помощью импульсов лазера на красителе с синхронной накачкой (по [3.29]), см. гл. 6. 1 — ВЧ-генератор 2 — акустооптический синхронизатор мод 3 — Кг+-лазер 4 —лазер на красителе 5 — стробирующая головка 5 —фотодиод 7 —оптоэлектронный ключ 8 — блок питания 9 — стробоскопический осциллограф. К волноводной структуре прикладывалось постоянное напряжение порядка 100 В. Индуцированный в щели электрический сигнал подавался с помощью короткого коаксиального кабеля на вход В стробоскопической головки (HP 1430 С) с временем нарастания 20 пс. Для управления стробоскопической головкой на его вход А поступал сигцал с лавинного фотодиода, возникавший под действием ответвленной части излучения лазера накачки (криптоновый лазер), также работавшего в режиме синхронизации мод с частотой следования импульсов 76 МГц. Импульсы излучения лазера на красителе (пиковая мощность 100—500 Вт, длительность — 5—10 пс, частота следования 76 МГц) фокусировались линзой (/=40 мм) на активную поверхность детектора (0,45x0,03 мм ). В этом устройстве оптоэлектронный ключ может быть использован и как быстродействующий фотоприемник. Его чувствительность имеет порядок 1 мВ на 1 мВт средней мощности излучения лазера.

Если облако атомов некоторого элемента освещается излучением с характерной для этого элемента длиной волны, то излучение поглощается такими атомами, причем степень поглощения зависит от концентрации испаренного элемента. Для нахождения соотношения между степенью поглощения и концентрацией элемента в сбвременном абсорбционном спектрофотометре имеются три узла источник излучения, система, обеспечивающая поглощение атомами проходящего излучения, и детектор. Поглощающие атомы получают вбрызгиванием раствора образца в соответствующее пламя. Как и в фотоэлектрических приборах для эмиссионного анализа, в атомной абсорбционной спектроскопии в качестве приемника излучения обычно применяют фотоумножитель. Чувствительность метода (около 2 %) позволяет поддерживать высокую точность, особенно при определении низких концентраций (порядка нескольких миллионных долей и ниже) именно при таких концентрациях этот метод имеет явные преимущества перед другими. Современные приборы для атомной абсорбционной спектроскопии отличаются чувствительностью, точностью и позволяют решать разнообразные задачи. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...