Лазер криптоновый

Возбуждение источника каскадного излучения пар фотонов. Перевод атомов кальция на верхний возбужденный уровень (см. рис. 152) осуществлялся прямым двухфотонным возбуждением посредством двух лазеров криптонового лазера с А, = = 406 нм и перестраиваемого лазера с А, = 581 нм, настроенного на резонанс для двухфотонного процесса. Излучение лазеров имеет параллельную поляризацию и фокусируется на пучок атомов кальция. Мощность каждого лазера составляла несколько десятков милливатт, а их излучение фокусировалось на площадь менее 0,01 мм атомного пучка с концентрацией примерно 10 ° атомов/см . При этих условиях частота каскадных переходов, при которых излучаются пары фотонов, превосходит 10 каскадов/с. Была обеспечена также высокая стабильность частоты каскадных переходов (лучше чем 1% в течение нескольких часов). [c.423]

Среди разнообразных ионных лазеров следует отметить криптоновый лазер, в котором генерация происходит тоже на нескольких линиях, причем самой интенсивной из них является красная линия с Я,=547,1 нм. [c.291]

Блок ОКГ объединяет обычно все оптические элементы лазера рабочее тело (активный элемент), отражатель, лампы накачки, зеркала резонатора. Рабочее тело вместе с одной или несколькими лампами накачки устанавливается в отражателе, отражательная поверхность которого имеет форму цилиндра или эллипсоида. В качестве ламп накачки применяются ксеноновые, криптоновые импульсные или дуговые лампы. Активный стержень помещается внутри оптического резонатора, представляющего собой, например, два плоских или сферических зеркала либо набор плоскопараллельных пластин. [c.37]

Непрерывный режим генерации осуществляется при накачке кристаллов аргоновыми и криптоновыми газоразрядными лазерами или неодимовым лазером. Область генерации Я. 0,82—3,3 мкм Т— 300 К. Выходная мощность <3 Вт, кпд 1—60%. [c.567]

Среди других наиболее интересных для практических целей ионных лазеров необходимо назвать криптоновый лазер, излучающий мощность 100 мВт в красном и желтом участках видимого спектра, а также гелий-кадмиевый лазер, линии излучения которого 0,417 и 0,325 мкм лежат в видимой и ультрафиолетовой частях спектра. Эти лазеры в основном представляют интерес для научных исследований, а также для биологии и медицины. [c.162]

Принципиальная схема устройства твердотельного лазера показана на рис. 5.1. Он состоит из активного элемента 1, резонатора 2, газоразрядной лампы 3 с ксеноновым или криптоновым наполнением, являющейся [c.169]

Мощность непрерывной генерации современных лазеров на ИАГ достигает 400 Вт. Важным с точки зрения практического применения является и более высокий КПД лазеров на ИАГ. В условиях непрерывного возбуждения с помощью криптоновых ламп накачки его значение достигает 2...3%. Расходимость лазеров в непрерывном многомодовом режиме генерации составляет 5 мрад, в одномодовом 1 мрад. Пригодность данного лазера для термической технологии весьма высока. Например, для непрерывного лазера с мощностью излу- [c.180]

В непрерывных лазерах наиболее часто применяют криптоновые лампы высокого давления (1—8 атм) или воль-фрам-иодные лампы. Питание постоянным током осуществ- [c.112]

По-прежнему, широко применяются лазеры на ионах инертных газов (аргоновые и криптоновые). В режиме синхронизации мод они генерируют импульсы длительностью порядка 10 пс, с частотой повторения 10 МГц и средней мощностью свыше 1 Вт. Основная область их применения — накачка лазеров на красителях. [c.246]

Главное внимание здесь уделяется Не — Ne-лазеру, ионному аргоновому и ионному криптоновому лазерам. Другие газовые лазеры, такие, как лазер на СОз и Не — d-лазер, мы не будем рассматривать, поскольку они редко применяются для целей голографии. Свойства газовых лазеров, связанные с голографией, за исключением длины волны излучения, как правило, определяются объемом резонатора, а не лазерной средой. С точки зрения применения в голографии наиболее важным свойством газовых лазеров является когерентность лазерного излучения. По сравнению с остальными типами лазеров газовые лазеры обеспечивают наилучшие характеристики когерентности. Для голографии также представляют интерес такие характеристики газовых лазеров, как диапазон длин волн генерации и выходная мощность излучения лазера. [c.287]

Три типа газовых лазеров гелий-неоновый, аргоновый и криптоновый позволяют получать до 40 различных линий лазерного излучения. Однако большинство этих линий являются относительно слабыми и лишь очень немногие используются для целей голографии. В табл. 1 приведены диапазоны длин волн излучения рассматриваемых газовых лазеров. Специалисту по голографии нужно обязательно знать диапазоны излучения газовых лазеров, поскольку спектральный состав излучения играет важную роль при определении пригодности имеющейся регистрирующей среды и ее чувствительности. Это оказывается также существенным при получении цветных голограмм или цветных мультиплексных голограмм. В табл. 2—4 перечислены параметры гелий-неонового, аргонового и криптонового лазеров, а также приведены диапазоны длин волн и соответствующие мощности выходного излучения, которые специалисты по голографии могут получить от большинства существующих газовых лазеров. [c.290]

Из трех типов газовых лазеров, рассматриваемых здесь, Не — Ne-лазер оказывается самым маломощным, в то время как аргоновый и криптоновый позволяют получать очень высокую мощность выходного излучения. Замечания, сделанные относительно мощности выходного излучения, должны рассматриваться в связи с реальными приборами, имеющими размеры, соответствующие размерам, встречаемым в лабораториях. В табл. 2 представлены значения мощности выходного излучения рассмотренных газовых лазеров. [c.292]

Можно приобрести многие сверхмощные (15—20 Вт) аргоновые и криптоновые ионные лазеры, но из-за своих больших размеров, громоздкого источника питания и необходимости обязательного охлаждения эти лазеры мало пригодны для голографии. Мощностью излучения лазера совместно с чувствительностью регистрирующей среды обычно определяется время экспонирования, которое в свою очередь определяет восприимчивость оптической системы к вибрациям, тепловой турбулентности и т. п. От мощности выходного излучения лазера зависит также поле объекта, которое можно зарегистрировать за приемлемое время экспонирования. [c.292]

Срок службы лазерных трубок аргонового и криптонового лазеров составляет около 5000 ч п менее, а стоимость этих лазерных [c.292]

Криптоновые и аргоновые ионные лазеры [c.42]

Исходя из сказанного, оптимальные результаты при воспроизведении изображения получают при съемке с криптоновым лазером на длине волны 0,568 мкм, самой близкой к оранжевой части спектра (0,578 мкм). При обработке фотоматериала, обеспечивающей нужную толщину слоя для воспроизведения изображения в оранжевых тонах, масштабные искажения имеют минимальную величину, а угол обзора восстановленного изображения — максимальную, около 2jt радиан. Однако использование излучения криптонового лазера на этой длине волны связано с рядом трудностей, так как это не основная линия излучения мощность на этой длине волны невелика, генерация происходит в узком диапазоне давлений криптона в трубке, и ее труднее получить. Максимальную мощность и стабильность излучения имеет аргоновый лазер на длине волны 0,514 мкм. Он более надежен в работе, чем криптоновый, менее подвержен влиянию изменения давления в трубке, и длина волны 0,514 мкм представляется наиболее применимой для работы. [c.88]

Рис. ЮЗ. Схема съемки цветного объемного голографического мультипликационного кинофильма. / — аргоновый лазер 2 — криптоновый лазер 3 — зеркало 4 — задний план

Запись голографического экрана. Цветной голографический экран изготавливался из двух пластинок, одна из которых, чувствительная к зеленой области спектра, экспонировалась с помощью аргонового лазера с длиной волны 0,514 мкм, другая, чувствительная к красной области,— с помощью криптонового лазера с длиной волны 0,647 мкм. После обработки пластинки совмещались, образуя двухкомпонентный экран, таким образом, что ближе к проекционному объективу располагалась пластинка, отражающая зеленый свет. [c.167]

Рассмотрим пример голографической киносъемки с помощью гранатового и рубинового импульсных лазеров и проекции с помощью аргонового и криптонового лазеров непрерывного действия при следующих параметрах [c.229]

На рис. 135 показаны координаты цветности объектов съемки, характерных для кинематографии и фотографии. Из этого рисунка видно, что цвет объектов может быть воспроизведен с помощью трех линий излучения лазеров (0,473 0,514 0,647 мкм), которые соответствуют излучению аргонового и криптонового лазеров. Из рисунка видно, что цвет объектов может быть воспроизведен, например, с помощью ртутно-кадмиевой лампы с использованием трех линий излучения (0,468 0,546 0,644 мкм). [c.247]

Излучение, содержащее три цвета, можно получить двумя способами. Первый способ предполагает использование излучения гелий-неонового лазера с длиной волны %1 = 0,633 мкм и двух линий аргонового лазера с Яа = 0,488 мк и Я,з = 0,515 мк. Пучки от обоих лазеров сводятся в один канал, как изображено на рис. 98, а дальше применяется голографическая установка обычного типа. Трудности возникают ввиду того, что лазеры промышленного изготовления имеют разные длины когерентности. Другой способ предполагает использование криптонового лазера, в котором возникает генерация спектральных линий с длинами волн = 0,476 мкм, Я.2 = 0,521 мкм, = 0,647 мкм и — = 0,647 мкм. [c.138]

Криптоновые лампы помещаются на двух других фокальных линиях. Для охлаждения системы стержень и лампы омываются потоком воды. В связи с хорошей теплопроводностью материала и его релаксационными свойствами, а также благодаря эффективному охлаждению АИГ-лазер может работать в режиме высоких мощностей излучения (до 10 Вт) в непрерывном режиме или с высокими частотами следования импульсов (приблизительно до 100 Гц) и с энергиями в импульсе от 0,1 до 1 Дж. [c.77]

Атомы могут и будут поглощать фотоны криптонового лазера, но поскольку эти атомы не находятся в возбужденном состоянии (они не могут поглотить фотоны ксеноно-вого лазера), то они не будут ионизироваться. [c.194]

В последние годы был создан твердотельный лазер, который привлек к себе большое внимание. Это ОКГ на иттриево-алюмини-евом гранате. Рабочим веществом здесь является также неодим, но благодаря тому, что оказалось возможным концентрацию ионов неодима довести до 1,4-10 см" , удельная мощность излучения этого лазера значительно превосходит удельную мощность стеклянных лазеров. Существенным преимуществом является то, что лазер может работать как в импульсном, так и непрерывном режиме. Лазер на иттриево-алюминиевом гранате при размере цилиндрического рабочего стержня 6,3x101 мм имеет мощность в непрерывном режиме порядка 300 Вт при коэффициенте полезного действия 3%. Накачка лазера обычно осуществляется лампами с криптоновым заполнением при давлении 4-10 Па [90, 128]. Применение соответствующего модулятора позволяет создать ОКГ с хорошей стабильностью мощности при высокой частоте следования импульсов (5-10 —5-10 Гц). [c.28]

Ксеноновые трубчатые лампы высокого давления 0Г(О,4—3,8)Х (5—210) см, />=2—50 кВт, t)j,= 20— 45 лм/Вт, Lj,= 3 i0 кд/м ), имеющие аналогичный спектр, но с большим числом линий, применяются для наружного освещения и для накачки лазеров непрерывного действия. Для накачки Nd лазеров небольшой мощности более эффективны криптоновые. тампы с менее насын1енным спектром, в к-ром фон слабее и доминируют уширенные линии, а также лампы с парами щелочных металлов (особенно К—ВЪ), т, к. их спектры лучше согласуются с полосами накачки. [c.223]

Nd YAG лазеры могут работать как в непрерывном, так и в импульсном режиме. В обоих случаях обычно используются линейные лампы в схемах с одноэллипсным осветителем (рис. 3.1,6), с близким расположением лампы и кристалла (рис. 3.1, в) или с многоэллипсным (рис. 3.2) осветителем. Для работы в импульсном и непрерывном режимах применяются соответственно ксеноновые лампы среднего давления (500— 1500 мм рт. ст.) и криптоновые лампы высокого давления (4— 6 атм). Размеры стержней обычно такие же, как и у рубинового лазера. Выходные параметры Nd YAG-лазера оказываются следующими 1) в непрерывном многомодовом режиме выходная мощность до 200 Вт (см. рис. 5.15) 2) в импульсном лазере с большой скоростью повторения импульсов (50 Гц) средняя выходная мощность порядка 500 Вт 3) в режиме модулированной добротности максимальная выходная мощность до 50 МВт (см. рис. 5.36) 4) в режиме синхронизации мод длительность импульса до 20 пс (см. табл. 5.1). Как в импульсном, так и в непрерывном режиме дифференциальный КПД [c.337]

Флуктуации коэффициента усиления возникают, главным образом, из-за нестабильностей мощности источника накачки. Для непрерывных лазеров наиболее часто в. качестве светового источника накачки используется газоразрядная криптоновая лампа [23, 47, 48]. Питание лампы осуществляется стабилизированным источником то ка, имеющим те или иные остаточные нестабильности величины тока накачки, текущего через лам пу [70]. Эти нестабильности вызывают соответствующие нестабильности световой мощности лампы иакачки, амплитуда которых определяется частотой колебаний тока. На низких частотах относительная амплитуда колебаний световой мощности излучения лампы совпадает с относительной амплитудой колебаний электрической мощности АРн, потребляемой лампой накачки [69]. На высоких частотах из-за инерционности процессов свечения плазмы лампы, колебания световой мощности излучения лампы падают, отставая при этом па-фазе от колебаний электричеокого тока мощности, текущего через лампу (рис. 3.14). Как видно из рисунка, достаточно э1ффек-ти вно лампа отрабатывает колебания электрической мощности [c.91]

В настоящее время для изготовления изобразительных голограмм в большинстве случаев используют лазеры непрерывного действия на нейтральных атомах (гелий-неоновые) и ионные (аргоновые и криптоновые). Это объясняется главным образом тем, что газовые лазеры с приемлемыми параметрами выпускаются отечественной и зарубежной промышленностью и практически могут использоваться голографистами. Однако у этих лазеров имеется ограниченное количество дискретных длин волн излучения, пригодных для съемки монохромных и цветных голографических изображений. Выбор длины волны определяется не только мощностью излучения лазера на этой длине волны, но также возможностью максимального согласования длин волн записи и воспроизведения с точки зрения создания оптимального изображения для субъективного восприятия зрителем. [c.86]

Экспериментальные голографические прозрачные фотоматериалы НИКФИ имеют чувствительность в зеленой и оранжевой областях спектра более высокую, чем в красной, и успешно применяются для получения голограмм на линиях излучения аргонового лазера 0,514 мкм и криптонового 0,568 мкм. При этом обработку ведут с утолщением слоя, а масштабные искажения имеют несколько меньшую абсолютную величину. [c.88]

Экспериментальная установка для съемки цветного объемного голографического мультипликационного фильма. Цветной голографический кинокадр представляет собой мультиплексную голограмму, состоящую из двух сфокусированных голограмм, одновременно зарегистрированных в двух слоях пленки, сенсибилизированных к красному и зеленому диапазонам длин волн. Такая двухслойная голограмма воспроизводит два перекрывающихся цветоделенных изображения, каждое в своем диапазоне спектра. Оптическая схема съемки цветного объемного голографического фильма приведена на рис. 103. Запись велась на линиях излучения аргонового лазера 0,514 и криптонового 0,647 мкм на двухслойной пленке, описанной выше. Средний угол между опорным и объектным пучками в красном и зеленом каналах составлял около 56°. Съемка мультипликационных экспериментальных фильмов производилась на лабораторной съемочной площадке, предназначенной для получения изобразительных голограмм. Базой площадки служил амортизированный голографический стол размером 2500X4000 мм, разработанный в НИКФИ (см. раздел 1.4.1). На столе размещались голографическая киносъемочная камера, элементы оптической схемы съемки, поворотный стол с объектами съемки. Два лазера Spe tra Physi s модель 171 и часть оптических элементов были установлены на площадке, поднятой над столом на 2000 мм и жестко связанной с ним. Вспомогательные блоки и электронное временное устройство управления съемочной камерой, затворами, поворотным столом, ва [c.162]

Снимаемая сцена, включающая поворотный стол с объектами и неподвижный задний план (фото 1), освещалась расходящимся пучком, содержащим зеленое и красное излучения лазеров, совмещенные с помощью призмы. Соотношение уровней мощности лазерных источников выбиралось на основе визуальной оценки правильности цветопередачи объектов и максимально возможной точности передачи белого цвета. Мощность излучения криптонового лазера составляла 800 мВт, аргонового 1,2 Вт. Для расширения пучка, ос-вещаЕощего общий план сцены, была применена система из отри- [c.163]

Все эксперименты в работе [55] бьши сделаны с использованием одномодового одночастотного излучения аргонового лазера накачки. В работе [59] сопоставлены результаты по возбуждению генерации одномодовым и многомодовым криптоновым лазером. Без аберратора внутри резонатора при накачке одномодовым пучком угловая расходимость была невелика, но пятно в дальней зоне было заметно асимметричным расходимость пучка в плоскости дисперсии решетки примерно в четыре раза превышала расходимость в перпендикулярном направлении. Направление уширения пучка совпадало с направлением оси с и, по-видимому, было связано с остаточным оптическим разрушением этого кристалла. Попытка убрать эту расходимость установкой углового селектора в резонатор была успешной лишь наполовину расходимость уменьшилась при резком уменьшении интенсивности генерации. [c.158]

Наиболее полные на сегодня исследования самопульсаций, оптического хаоса и сопутствующих эффектов в лазерах на смешении волн проведены на примере кристалла ВаТЮз в режиме самонакачки [87, 88]. В большинстве экспериментов кристалл находился в воздухе. Было показано, что кинетика генерации закономерно связана с местом и углом входа пучка накачки в переднюю грань кристалла (рис. 7.19).. Значение д = О соответствует такому положению пучка накачки аргонового или криптонового лазера (d = 1,5 мм) относительно нижней грани кристалла размером [c.251]

Основные особенности использования ФРК в данной методике не отличаются от перечисленных выше для двухэкспозиционной голографической интерферометрии. На рис. 9.3, б приведен результат восстановления двухволновой голографической интерферограммы поверхности монеты, записанной в BSO с помощью криптонового лазера (К = 521 нм, = 531 нм, А/г 13.9 мкм) [9.10]. [c.213]

В работах [9.43, 9.44] представлены результаты экспериментального исследования подобного устройства на основе четырехволнового взаимодействия в -облученном образце LiNbOg. Не останавливаясь на подробностях технического плана, отметим, что при использовании непрерывного криптонового лазера, работающего на фиолетовой линии (к = 413 нм), при расчетной числовой апертуре NA 0.65 экспериментально удалось достичь весьма высокого пространственного разрешения л 1000 мм . [c.224]

Видно, что присадкой является неодим — Nd. Накачка импульсных лазеров на ИАГ Nd обычно осуществляется импульсными ксеноновыми лампами, спектр излучения которых довольно близок к спектру излучения АЧТ при температуре несколько тысяч градусов, т. е. является малоселективным. В случае создания лазеров с непрерывным режимом работы используют вольфрамовые ламп ы накаливания с йодным циклом, имеющие непрерывный спектр, а также криптоновые дуговые лампы, в спектре которых есть линии, совпадающие с полосами поглощения активного вещества. Самым лучщим является использование ртутно-калиевых ламп в сапфировых баллонах [20]—они обеспечивают полное согласование спектров излучения и поглощения накачки. Кпд доходит до 20% при накачках, близких к пороговым, которые обычно реализуются в режимах с высокой частотой повторения импульсов, в случае использования ламп, заполненных криптоном. Если в решетку граната вводят ионы хрома, то используют ксеноновые лампы. Это вызвано тем, что хром в гранате имеет две широкие полосы поглощения на 0,43 и 0,59 мкм, которые хорошо согласуются со спектром излучения ксеноновых ламп. [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...