Метод «встречных пучков

Например, для протонов (то 1 ГэВ) при Г=50 ГэВ величина 7 = 5.10 ГэВ. Возможность получения такого большого выигрыша в энергии лежит в основе метода встречных пучков, [c.233]

В настоящее время энергия, до которой могут быть ускорены протоны, достигла 30 ООО Мэе. В СССР строится ускоритель на 70 ООО Мэе. Очень большие возможности для исследования взаимодействий при сверхвысоких энергиях обещает разрабатываемый в настоящее время метод встречных пучков, идея которого заключается в использовании вместо неподвижной мишени пучка частиц, движущихся навстречу бомбардирующим частицам. Очевидно, что в этом случае относительная доля кинетической энергии, идущая на взаимодействие, повышается (по сравнению с долей кинетической энергии, идущей на выполнение закона сохранения импульса). Если обе сталкивающиеся частицы имеют равные массы и скорости, то их суммарный импульс равен нулю и вся кинетическая энергия частиц идет на взаимодействие. Записав для этого случая выражение (79.6) в с. ц. и. обеих частиц, а затем в системе координат, связанной с одной из частиц, и приравняв их между собой, можно найти связь между кинетической энергией во встречных пучках (Т ) и эквивалентной (по вызываемому эффекту) кинетической энергией бомбардирующей частицы (Т) при обычном способе ее взаимодействия с неподвижной частицей-мишенью [c.570]

Предельные величины энергий, сообщаемых частицам в современных ускорителях, достигают десятков миллиардов электрон-вольт. Но даже такие огромные энергии оказываются недостаточными для решения некоторых фундаментальных проблем ядерной физики. Поэтому в СССР и в других странах разрабатываются конструкции еще более мощных источников ускоренных частиц. В ходе этих работ в Советском Союзе в 1961 г. была предложена так называемая кибернетическая схема ускорителя протонов на энергии 1000 Гэв и более с автоматическим контролем и регулированием, а к 1965 г. в Институте ядерной физики Сибирского отделения АН СССР проведены серии экспериментальных работ по получению ускоренных частиц методом встречных пучков , при котором высокая энергия достигается соударением ускоряемых частиц, движущихся навстречу друг другу [c.155]

Метод встречных пучков 155 центрифугирования 163 электродинамических аналогий 64 Метрополитен 131, 132, 134—136, 141 Механизация [c.463]

Основной задачей многофотонной резонансной спектроскопии, как и любого другого спектроскопического метода, является осуществление высокого спектрального разрешения. Поэтому задача проведения измерений внутри доплеровского контура является весьма актуальной. Известны различные методы внутри-доплеровской спектроскопии [6], из которых мы остановимся на методе встречных пучков, специфичном именно для многофотонной спектроскопии. [c.53]

В идеальной реализации метод встречных пучков позволяет проводить многофотонную спектроскопию газа (пара) с разрешением, определяемым лишь шириной спектра лазерного излучения или, в пределе, естественной шириной атомных уровней. Принцип метода встречных пучков состоит в том, что исследуемое состояние т возбуждается из состояния п в результате поглощения двух фотонов частоты а> — 8т — 8п)/2 из двух пучков излучения, распространяющихся строго навстречу друг другу. При этом закон сохранения энергии для любого атома в ансамбле имеет вид [c.53]

Кроме ускорителей с неподвижной мишенью для исследования (Л —Л )-рассеяния при сверхвысоких энергиях может быть применен (и уже применяется) метод встречных пучков. [c.88]

Идея метода встречных пучков заключается в использовании вместо неподвижной мишени пучка частиц, движущихся навстречу бомбардирующим частицам. Очевидно, что в этом случае относительная доля кинетической энергии, идущей на взаимодействие, повышается (по сравнению с долей кинетической энергии, идущей на выполнение закона сохранения импульса). Если обе сталкивающиеся частицы имеют равные массы и скорости, то их суммарный импульс равен нулю и вся кинетическая энергия частиц идет на взаимодействие. Записав для этого случая известный инвариант [c.88]

Метод встречных пучков для изучения столкновений электронов с электронами впервые был предложен в 1956 г. О Нейлом, Этот метод, однако, встречает очевидные трудно-<ти следствие очень низкой плотности частиц, участвующих [c.25]

Приведем два примера. Пусть лучок электронов с энергией 500 МэВ падает на неподвижную мишень. Тогда в формуле (5.7) полагаем =500 МэВ и находим, что эквивалентной энергией в системе центра масс является = = 11,2 МэВ. Таким образом, при падении пучка электронов с энергией 500 МэВ на неподвижную мишень только 11,2 МэВ идет на реакцию, изучаемую при столкновении. Остальная же часть энергии уходит на кинетическую энергию движения центра масс. Напротив, если теперь направить пучки электронов с энергией 500 МэВ навстречу друг другу Е ), то это будет эквивалентно электрону с энергией Ей ЮОО ГэВ, падающему на неподвижную мишень. Это значительно выше предела не только существующих ускорителей, но и планируемых на обозримое будущее. В силу этих соображений метод встречных пучков приобретает важное значение. [c.69]

Распад 595 Времени пролета метод 329 Временная четность 646—647 Встречные пучки 570 Вторичные нейтроны 360, 363 Вульфа-Брэгга формула 245 By опыт 159, 599 Выход ядерной реакции 438 [c.715]

Огромную роль в развитии ядерной Ф. и связанной с ней Ф. элементарных частиц сыграли два обстоятельства. Во-первых, разработка методов наблюдения и регистрации отд. актов превращений элементарных частиц, вызванных нх столкновениями друг с другом и с атомными ядрами. Во-вторых, создание ускорителей заряженных частиц, положившее начало развитию Ф. высоких энергий. Особую роль играют ускорители на встречных пучках, к-рые позволили повысить эфф. энергию столкновения частиц. [c.319]

Метод голографического копирования. Этот метод описан в [111] для бинарных синтезированных голограмм и состоит в съемке по схеме голографирования во встречных пучках синтезированной голограммы, используемой как объект съемки. Полученную таким образом голограмму, строго говоря, нельзя назвать гибридной, так как это фактически обычная оптическая голограмма, но она может позволить наблюдать результат восстановления синтезированной голограммы в белом отраженном свете. Поэтому метод пересъемки, хотя его и нельзя считать перспективным, на данном этапе развития цифровой голографии может оказаться практически полезным. На рис. 6.22, а показано изображение, восстановленное в белом свете с гибридной голограммы, полученной методом голографического копирования. [c.139]

На основе двустороннего обращающего зеркала хорошего качества разработан новый метод отклонения лазерных пучков на брэгговских динамических решетках [57]. (рис. 7.13), в котором два встречных пучка 2, i с длинами волн X, X записывают общую решетку (п. 1.2.3). Если изменять, например, длину волны Х, то оба генерируемых пучка 1 и 4 5у-дут поворачиваться так, чтобы соблюдалось условие синхронизма. Угловая [c.239]

Остановимся далее на применении рассмотренного метода к квантовой электродинамике, т. е. к случаю, который может представить реальный интерес в связи с ожиданием результатов опытов на встречных пучках. Серьезная трудность, с которой столкнулся ряд авторов (см., например, [16]), состоит в формальном нарушении в нелокальной электродинамике градиентной инвариантности — появлении отличной от нуля массы фотона. Ниже будет указан простой способ преодоления этой трудности (по поводу других возможностей см. [7]). [c.148]

Не следует думать, что электрон и позитрон, встречаясь друг с другом, всегда аннигилируют в два фотона (VI.5.3.2°). Так происходит лишь в том случае, когда в системе отсчета, связанной с их центром масс (1.2.3.4 ), кинетическая энергия не слишком велика. Если же электрон и позитрон движутся навстречу друг другу, обладая очень большими энергиями, то при их столкновении могут порождаться самые разнообразные частицы (вплоть до наиболее тяжелой — ипсилон-мезона). Использование встречных пучков электронов и позитронов — один из самых эффективных методов генерации новых частиц, и он широко применяется в современной физике высоких энергий (VI.5.4.8°). [c.509]

Развитие У. идёт как по пути увеличения энергии ускоренных ч-ц, так и по пути улучшения хар-к ускоренного пучка — увеличения его интенсивности и длительности импульса, уменьшения разброса его параметров (качество пучка). Значит, прогресс будет достигнут в связи с применением сверхпроводников в магнитах и ускоряющих системах, внедрением методов автоматич. управления, введением в ускорит, комплекс накопит, колец и систем встречных пучков, расширяющих возможности У. [c.792]

В связи с тем, что я-мезон является квантом сильного взаимодействия, константа которого следует ожидать, что кроме рассмотренных раньше N-N)- и (я—Af)-взаимодействий должно также существовать сильное взаимодействие между самими ядерными квантами, т. е. (л—я)-взаимодействие. Очевидно, что прямые методы изучения (я—я)-взаимодействия невозможны из-за отсутствия я-мезонной мишени (даже в форме встречного я-мезонного пучка). Поэтому (я—я)-взаимодействие изучают только косвенными методами. [c.283]

В главах 1 и 2 книги содержатся сведения о турбулентных флуктуациях показателя преломления и методах теории распространения электромагнитных волн оптического диапазона в случайно-неоднородных средах. Специальный раздел посвящен методам решения задач на локационных трассах. В главах 3—6 излагаются результаты экспериментальных и теоретических исследований статистических характеристик поля пучков оптического излучения, распространяющегося в турбулентной атмосфере на связных трассах. Анализируются средняя интенсивность, когерентность, пространственно-временная структура флуктуаций фазы и интенсивности излучения, случайная рефракция оптических пучков в зависимости от турбулентности на трассе и параметров приемной и передающей оптических систем. В главах 7 и 8 рассматриваются результаты исследований распространения лазерного излучения на локационных трассах. Дается последовательный теоретический анализ влияния интенсивности турбулентности, свойств отражающей поверхности и параметров лазерного источника, отражателя и приемника на эффекты, обусловленные корреляцией встречных волн. Систематизируются результаты экспериментальных исследований распространения лазерного излучения на трассах с отражением в турбулентной атмосфере. В главе 9 описаны методы и аппаратура лазерного зондирования атмосферной турбулентности. [c.6]

К методу встречных пучков. Два протона движутся навстречу друг другу с одинаковыми кинетическими энергиями Т (д / - H TeMe отсчета). Найти кинетическую энергию Т одного протона в /( -системе отсчета, где другой протон покоится. [c.233]

Н. применяются в физике высоких анергий — метод встречных пучков [1], в ядереой физике — в экспериментах но рассеянию заряж. частиц высокой анергии на внутр. мишенях [2,3 , как источники синхротронного излучения (Н. электронов и позитронов) (4), для формирования пучков, содержащих большое кол-во редких частиц, для формирования сгустков нужной протяжённости (накопитель-группирователь) и для создания квазинепрерывного выходного пучка ускоренных частиц (накопитель-растяжи-т е л ь). Н. позволяет изменять энергию частиц (ускорять или замедлять их) в пределах, предусмотренных его конструкцией. [c.241]

В описаниой выше модификации метода вспомогательного излучения измерения можно провести с точностью, определяемой точностью измерения напряженности сильного поля и точностью регистрации резонанса. Последния определяетси шириной спектра зондирующего излучения и доплеровской шириной контура поглощения ансамбля атомов (молекул). Значительно большую точность в регистрации резонанса можно получить, используя вместо газа атомный пучок или реализуя какой-либо вариант спектроскопии внутри доплеровского контура, например метод встречных пучков зондирующего излучения (лекция 4). [c.37]

Типичные результаты другого эксперимента [6] приведены на рис, 5 в виде зависимости изменения знергии перехода из основного состоянии атома натрии 351/2 в возбужденное состояние ЗРз/2 под действием сильного поля от расстройки резонанса Дм. Использовалось излучение лазера па красителе, частота которого изменжгась в окрестиостн частоты перехода 35[/2 ЗРз/г. В этом эксперименте использовался метод встречных пучков (лекция 4), позволивший (как видно из рис. 5) наблюдать изменение знергии перехода с точностью примерно на два порядка величины более высокой, чем в предыдущем эксперименте. Из экспериментальных данных (рис. 5) хорошо видно резонансное возрастание динамической полиризуемости в окрестности резонанса м II (ЗР3/2) — Г(35 /2) I и изменение знака поляризуемости при переходе через резонанс. [c.38]

Схема зкспериментальной реализации многофотонного возбуждения методом встречных пучков. N — число фотонов в пучке излучения, падающего на мншень, Ф — фотозле-мепт [c.54]

Метод встречных пучков нашел широкое прпмепение в лазерной спектроскопии высокого разрешения. Он используется для исследования тонкой и сверхтонкой структур атомных спектров, для измерения изотопически.х сдвигов уровпей, для наблюдения эффекта Штарка и эффекта Зеемана, для спектроскопии возбужденных электронных состояний молекул, в ряде сложных экспериментов, посвященных исследованию динамики переходных процессов, например распаду возбужденных состояний. [c.54]

Рассмотрение голограммы как некоторого подобия дифракционной решетки поаволяет уяснить особенности оригинального метода восстановления волнового фронта, предложенного Ю. Н, Денисюком. В этом методе используют толстослойные (несколько десятков микрометров) фотографические пластинки. При встречных пучках (опорной и предметной волн) в толще эмульсии возникает стоячая волна. В результате фотохимических процессов в фотоэмульсии под действием монохроматического света и последующей ее обработки получается своеобразная трехмерная дифракционная решетка. Следовательно, можно восстанавливать изображение, используя источник сплошного спектра, так как трехмерная решетка пропустит излучение только той длины волны монохроматического света, под воздействием которого она образовалась (см. 6.8). Если исходное излучение (опорное и предметное) содержало несколько длин волн, то в толш,е эмульсии возникнет несколько пространственных решеток. При освеш,ении такой голограммы источником сплошного спектра можно получить объемное цветное изображение. [c.359]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

Если аналоговую голограмму записать во встречных пучках по методу Ю. Н. Денисюка [25, 26], то полученная в результате гибридная голограмма будет восстанавливаться в белом свете и может быть сделана отран ательной. Таким образом, гибридная голограмма может сочетать достоинства оптических голограмм — простоту и удобство наблюдения в естественном освещении — с возможностью визуализации объектов, заданных математическим описанием или сигналом, обеспечиваемую синтезированными го-.чограммами. [c.138]

Еще одна сторона тесной связи между голографической и спекл-интер-ферометрией состоит в том, что двукратно экспонированная голограмма (как сфокусированная, так и френелевская, в том числе полученная во встречных пучках) содержит всю информацию для получения двукратно экспонированной спеклограммы, а затем и спекл-интерферограммы [161]. Действительно, формируя оптическую копию объекта при восстановлении излучением с достаточно высокой степенью когерентности, голограмма воспроизводит и спекл-структуру, обусловленную диффузным рассеянием света объектом. Поэтому при фотографировании изображений, реконструируемых двукратно экспонированной голограммой, регистрируются спекл-структуры, соответствующие начальному и конечному положениям (состояниям) объекта. Следовательно, такая фотография является не чем иным, как двукратно экспонированной спеклограммой. В работе [161] рассмотрены различные схемы получения двукратно экспонированных спеклограмм в попе, восстановленном френелевскими голограммами, а также методы ювлечения из них измерительной информации в виде спекл-интерферограмм. [c.130]

В вводной главе проф. Э. Лейт дает краткую предысторию с подробным описанием идей Габора, которые привели его к созданию голографии. Естественно, что в ней нашли отражение и давшие мош,-ный импульс развитию голографии работы самого Э. Лейта, проведенные совместно с Ю. Упатниексом, в которых впервые для получения голограммы применен лазер, а высокое качество восстановленного волнового фронта и полученного от него трехмерного изображения определяются как широкими возможностями лазерного пучка, так и внеосевой схемой голографирования, предложенной в этих работах. Выдаюш,имся достижением в развитии голографии явились работы советского физика Ю. Н. Денисюка, приведшие к созданию нового направления в голографии — формированию голограмм в трехмерных средах при использовании для записи встречных пучков. Голограммы, получаемые таким методом, называют голограммами Денисюка. [c.7]

Разнообразие ii специфичность физических и эксплуатационных факторов, структурная усложненность, возрастающая масштабность п энергоемкость, характерные для высоковакуумных систем действующих и, в еще большей степени, разрабатываемых экспериментальных термоядерных установок, имитаторов космического пространства, ускорителен на встречных пучках и других радиационно-физических комплексов, требуют сущест-псииого развития математических приемов и методов их проектирования. [c.3]

Как подчеркнул Поллок, предложенное охлаждаю-ще-накопительное кольцо не просто расширит возможности Индианского циклотрона, Оно даст возмоЖ ность специалистам по ядерной физике убедиться в том, насколько полезно охлаждение пучка . Со временем можно будет рассмотреть вопрос об охлаждении пучков тяжелых ионов или об охлаждении методом стохастической коррекции [3]. В ЦЕРНе, где метод стохастической коррекции применяется для формирования пучков антипротонов с энергией 270 ГэВ, планируется установка внутренних мишеней из фольги в LEAR, малом накопительном кольце для антипротонов низких энергий, которое присоединено к синхрофазотрону на сверхвысокую энергию с встречными пучками протонов и антипротонов. [c.250]

В последние два десятилетия не менее значительны достижения в области волновой оптики, связанные с расцветом нового направления физической оптики — голографии. В 1947 г. английский физик Денис Габор предложил новый метод записи и восстановления волнового поля объекта. Особенностью метода Габора является возможность регистрации на фотоэмульсии как амплитуды, так и фазы объектной волны, что принципиально отличает его от фотографии, где регистрируется только амплитудная информация. В голографическом методе объект отображается в виде интерференционной структуры — голограммы. Этот метод можно назвать интерференционнодифракционным способом записи и восстановления волнового поля. Крупнейший вклад в голографическую науку внесли научные работы Ю. Н. Денисюка голограмма Денисюка формируется во встречных пучках и является трехмерной, а не двумерной, как это имеет место в случае голограммы Габора. Такая голограмма обладает рядом новых свойств, в том числе и ассоциативной памятью. [c.14]

З . Основной экспериментальный и теоретический метод исследования в современной физике элементарных частиц (и в ядерной физике) — метод рассеяния. В опытах по рассеянию сначала приготавливают два пучка частиц, вместо одного из которых часто используется неподвижная ми тень. В последнее время широко используются встречные пучки — протон-протонные, электрон-электронные и элек-трон-позитронные (VI.5.3.4°). В некоторой пространственной области пучки пересекаются, и частицы из разных пучков вступают во взаимодействие. В результате они рассеиваются изменяется состояние их движения и (или) рож- [c.512]

П. образуются при взаимопревращениях свободных элем, ч-ц (напр., при распадах положит, мюона, в процессах рождения пар е + е 7-кван-тами в электростатич. поле ат. ядра), при бета-распаде нек-рых радиоактивных изотопов, п., получаемые при -распаде и рождении пар, используются для псследоват. целей изучение процессов замедления П. в в-ве и их последующей аннигиляции даёт информацию о физ. и хим. св-вах в-ва, напр, о распределении скоростей эл-нов проводимости, о дефектах крист, решётки, о кинетiwe нек-рых типов хим. реакций. Один из методов исследования элем, ч-ц при сверхвысоких энергиях основан на столкновении встречных пучков ускоренных П. и эл-нов. [c.560]

Осн. ур-ния, описывающие плазму, известны, однако процессы в плазме столь сложны, что предсказать её поведение в разл. условиях весьма трудно. Гл. проблема, стоящая перед Ф, плазмы,— разработка эффективных методов её разогрева до темп-ры - 10 К и удержание её в этом состоянии в течение времени, достаточного для протекания термоядерной реакции в большей части рабочего объёма. Решение проблемы устойчивости плазмы играет важную роль также в обеспечении работы ускорителей на встречных пучках и в разработке т. н. коллективных методов ускорения ч-ц. Исследование эл.-магн. и корпускулярного излучения плазмы имеет решающее значение для объяснения ускорения заряж- ч-ц прии вспышках сверхновых звёзд, излучения пульсаров и др. [c.817]

Спектроскопия двух- и многофотонного поглощения. В этом методе исследуемая пара уровней квантовой системы (атома, молекулы) возбуждается перекрывающимися сонаправленными (или встречными) двумя иля неск. лазерными пучками, причем сумма частот возбуждения (0)1 + о>1 или 0)1 2 + з) должна совпадать с час- [c.306]

Не исключена также возможность того факта, что в зависимости от предыстории, режима деформации образца и действия ряда встречных факторов градиент плотности дислокаций вблизи свободной поверхности может иметь более сложную форму по сравнению с теми тремя вариантами (положительный, отрицательный градиент и равномерное распределение дислокаций), которые обсуждались в упомянутых работах. В частности, вследствие действия фактора релаксации и сил изображения непосредственно в тонком слое, прилет ающем к свободной поверхности, плотность дислока-1ЩЙ может быть значительно ниже, чем в объеме материала. Затем по мере удаления от свободной поверхности, где процессы релаксации сказываются уже в меньшей степени, плотность дислокаций может возрастать, проходить через максимум и снова убывать во внутренних объемах кристалла. Возможность реализации такой ситуации в приповерхностных слоях медных образцов бьша экспериментально показана Л.М. Рыбаковой и Л.И. Куксе-новой [200] методом скользящего рентгеновского пучка (рис. 9). Представляет особый интерес тот факт, что экспериментальные результаты по распределению гоютности дислокаций в поверхностных слоях меди, по существу, примиряют все высказанные ранее точки зрения, поскольку в зависимости от конкретной глубины исследуемого слоя как вправо, так и влево от максимума на кривой рис. 9 можно иметь три различных случая распределения плотности дислокаций большую, меньшую и одинаковую по сравнению с плотностью дислокаций в объеме материала. Естественно, что глубина залегания максимума от свободной поверхности, его величина [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...