Рассматриваем ый частный случай

При выводе уравнения (31.4) мы рассматривали частный случай, когда масса тела (ракеты) убывает, т. е. —— О, но оно со- [c.109]

Значения коэффициента Р легко найти, рассматривая частный случай, когда температуры обеих поверхностей одинаковы тогда по второму закону термодинамики должно [c.258]

В технической термодинамике рассматривают частный случай общего закона сохранения и превращения энергии, устанавливающий эквивалентность между теплотой и механической работой. По этому закону теплота может превращаться в механическую работу или, наоборот, работа в теплоту в строго эквивалентных количествах. Это означает, что из данного количества, теплоты в случае ее полного превращения в работу получается строго определенное и всегда одно и то же количество работы, точно так же, как и из данного количества работы при ее полном превращении в тепло получается строго определенное и всегда одно и то же количество теплоты. [c.20]

Бегущей называют распространяющуюся в пространстве волну. Например, изменение некоторой величины а по закону бегущей волны (рассматривается частный случай такой волны) описывается зависимостью [c.178]

Далее рассматриваем частный случай этого подхода, основанный на использовании степенного критерия разрушения [107]. Принимаем, что изменение параметра материала o Jas) учитывается изменением параметра т в критерии разрушения. [c.205]

Далее будем рассматривать частный случай подвижного закрепления торп,ов оболочки из плоскости, который отвечает п. 1 краевых условий (6.7). Будем считать также на обоих торцах 1 и - 0. [c.108]

Таким образом, рассматривается частный случай соотношений (2.2) с линейной однородной функцией первой степени Ф(б). Вследствие изотропности материала тензор четвертого ранга определяется двумя постоянными параметрами (константами) А и ц (параметры Ламэ) или Е и и (модуль Юнга и коэффициент Пуассона), связанными друг с другом соотношениями [c.69]

V( ) — вектор контактных усилий. Мы будем в большинстве случаев рассматривать частный случай граничных условий (6.4), а именно на части границы Si будут заданы перемещения 2 , а на части Из — нагрузки (усилия) So - [c.45]

Первая теорема об обратимой работе, относящаяся к нециклическим процессам перехода между заданными устойчивыми состояниями, служит отправной точкой для обсуждения весьма важной проблемы из области классической термодинамики, известной под названием термодинамической доступности энергии (гл. 13— 15). Однако в настоящей главе эта теорема была использована лишь для доказательства второй теоремы об обратимой работе, в которой рассматривается частный случай аналогичного, но только циклического процесса. При этом было показано, что если такой процесс является полностью обратимым, то как суммарное количество полной работы, совершаемой в замкнутом цикле, так и суммарное количество тепла, обмениваемое с резервуаром, равны нулю. Важность этой теоремы станет более очевидной при рассмотрении абсолютного нуля термодинамической температуры (гл. 11) и при введении энтропии (гл. 12). В этой же главе мы воспользовались второй теоремой лишь в качестве основы для обсуждения интересного вопроса о том, насколько близко можно подойти к реализации гипотетических устройств, получивших в гл. 8 название нециклического и циклического вечных двигателей второго рода. Третья теорема об обратимой работе рассматривается в приложении Б в конце главы. [c.141]

Прежде чем закончить этот раздел, заметим, что уравнение Больцмана упрощается, если рассматривать частный случай про-странственно-однородного газа. В этом случае функция распределения имеет вид (3.5.2), т, е. не зависит от координаты q. Поэтому потоковый член в уравнении Больцмана тождественно обращается в нуль, и вш получаем [c.30]

В кинематике рассматривается движение тел с геометрической стороны, не обращая внимания на причины, производящие движение, т. е. силы. В статике рассматривается частный случай движения — равновесие, и исследуются вопросы о замене одних сил другими, эквивалентными им. В динамике рассматривается движение физических тел, причем обращается внимание на силы, его производящие, и на влияние на движение количества материи (массы) рассматриваемых тел . [c.131]

На поверхности тела (j = 1) задаются условие непротекания. На этой границе при решении задачи о распаде разрыва рассматривается частный случай, когда есть поток только с одной стороны от разрыва и при этом учитывается движение поверхности тела. [c.100]

Вновь рассматривая частный случай, когда полки одинаковы и имеют место соотношения 1у =0, с=Ы2, Ьх—Ь —Ь и й Ь 1 Н- -2Ь), найдем [c.338]

Рассматривается частный случай действия гармонической возмущающей силы [c.225]

В основу рассматриваемого метода, существенно упрощающего задачу, положен принцип суперпозиции. Ниже рассматривается частный случай — двухсвязная область. На внутреннем контуре 51 при определении контурных условий для функции напряжений постоянные интегрирования принимаются равными нулю. [c.343]

Ниже рассматривается частный случай исследования топографии среднего значения магнитной индукции (по толщине изделия) в тонкостенной ферромагнитной трубе при локальном намагничивании ее в импульсном поле соленоидальных катушек. [c.106]

Определения. В статике рассматривается частный случай динамики — равновесие, когда несколько сил, из которых каждая в отдельности могла бы произвести движение, взаимно уничтожаются и тело остается в покое. В ней излагается также учение об изыскании сил, производящих одинаковое действие с данными, или учение о так называемых эквивалентных силах. [c.147]

Область возмущенного течения между ударной волной и поверхностью тела называется ударным или сжатым слоем. Ниже рассматривается частный случай осесимметричного или плоского симметричного течения. На линии симметрии ударная волна ортогональна потоку, так что здесь течение за прямым скачком дозвуковое. [c.172]

Рассматривается частный случай представления с углами Эйлера.) В качестве примера выразим компоненты [c.174]

Здесь и далее рассматриваем частный случай нагрузки, когда Ф2 = Фз. Этот случай позволяет изложить общую методику расчета с помощью сравнительно простых формул [ср. формулы (2.13) и (2.14)1. [c.116]

Значения коэффициента легко найти, рассматривая частный случай, когда температуры обеих поверхностей одинаковы тогда по второму закону термодинамики должно быть Р —О и из (ж) при Т = Т получается [c.266]

Для плоской поверхности Понселе дал в 1840 г. простой графический прием отыскания положения линии сползания. Рассматриваем частный случай плоской поверхности сыпучего тела (рис. 18). Линия задней грани стенки — АВ, линия поверхности — АО, [c.30]

Если рассматривать частный случай соединения только двух трубопроводов равного диаметра с длинами 1 и /г, то полная проводимость системы будет [c.176]

Если рассматривается частный случа изоэнтропического и изо-энергетического течения, то на начальной плоскости необходимо задавать лишь и — 1 составляющие скорости. В корректности такого задания граничных условий нетрудно убедиться, построив, напри- [c.36]

До сих пор мы рассматривали частный случай, когда матрица 2x2. Обратимся теперь к общему случаю, когда М — матрица т X т, по-прежнему предполагая, что все характеристические по- [c.148]

Подставив опытные коэффициенты С = 0,00655 и т. = = — 0,166 в формулу (5-63) и рассматривая частный случай безградиентного течения, из уравнения (5-38) найдем [c.253]

Первая схема. Одна главная деформация положительная, другие две главные деформации отрицательные при этом происходит растяжение. В общем случае все деформации по абсолютной величине не равны мезвду собой. Часто рассматривается частный случай, когда две отрицательные глазные деформации равны между собой, - простое растяжение. [c.15]

Вторая схема. Одна главная деформация отрицательная, две главные деформации положительные при этом происходит сжатие. Общий случай, как и в первой схеме, все главные деформации по абсолютной величине не равны друг другу. Часто также рассматривается частный случай, когда две положитчльнкр гласныР деформации равны между собой, - простое сжатие. [c.15]

Не будем сейчас рассматривать частный случай наложения двух монохроматических волн, поляри.чованных во взаимно перпендикулярных направлениях, когда <Е Е 2> равно нулю. Здесь исследуется наложение двух произвольных (немонохроматических) электромагнитных волн. Ранее при изучении моно хроматических колебаний мы исходили из уравнения [c.177]

Для установления зависимости между абсолютными, относительными и переносными скоростями и ускорениями точки в ее сложном движении рассмотрим случай, когда подвижная система координат Oxyz совершает вращательное движение вокруг неподвижной осп ОР с угловой скоростью We и угловым ускорением е . (Несмотря на то, что рассматривается частный. случай переносного движения, полученные результаты носят самый общий характер.) Пусть движение точки М относительно под- Рис. 66 [c.77]

Выше мы рассматривали частный случай движения жидкости, когда на нее в качестве объемных сил действуют только 01лы тяжести. Однако уравнение (3-60) может быть получено и для любой системы объемных сил, но только такой, которая имеет потенциальную функцию (см. далее 9-2, где дополнительно к силам тяжести при выводе уравнения Бернулли учитываются еще и объемные силы инерции, действующие на жидкость и имеющие потенц>1ал). [c.98]

В главе VI выводится система так называемых уравнений Коши, связывающих компоненты деформации е составляющими перемещения в окрестности любой точки деформируемого тела произвольной формы, у которого W = W (х, у, г). Одно из шести отмеченных уравнений имеет вид = dw/dz. Если иметь в виду, что в настоящем параграфе рассматривается частный случай формы тела, а именно стержень, и при этом нас интересуют перемещения лишь точек, лежащих на его оси, убеждаемся в том, что w оказываегся функцией лишь аргумента г, откуда следует, что (2.22) является частным случаем приведенного в настоящем примечании уравнения Коши. [c.138]

Во втором издании Теории звука рассматривается обобщение линейных колебаний и в другом направлении,— когда параметры системы периодически изменяются. В обоих случаях Рэйли имел предшественников уравнение колебаний с третьей степенью скорости встречалось и раньше в небесной механике, и Остроградский посвятил ему небольшую, но во многих отношениях замечательную работу в 1836 г. А при анализе влияния периодически изменяющихся параметров Рэйли рассматривает частный случай уравнения, полученного Матье в 1868 г. при исследовании колебаний эллиптической мембраны к тому же общие результаты по теории линейных дифференциальных уравнений с периодическими (общего порядка) коэффициентами были получены еще в 1883 г. в работе, которая, по-видимому, осталась неизвестной Рэйли Но в обоих случаях Рэйли исходил из общей постановки вопроса — и с целью показать границы линейной теории, и с целью выявить (притом самыми скромными средствами) некоторые новые свойства колебаний, обусловленные нелинейностью. Так на исходе XIX в. подготавливалась почва для оформления в самостоятельную дисциплину теории (как линейных, так и нелинейных) колебаний. [c.279]

Механика есть наука о движении и равновесии физических тел. В зависимости от того, с какой точки зрения рассматриваются в ней эти вопросы, она делится на три части кинематику, статику и динамику. В кинематике рассматривается движение тел с геометрической стороны, не обращая внимания на причины, производящие движение, т. е. силы. В статике рассматривается частный случай движения — равновесие, и исследуготся вопросы о замене одних сил другими, эквивалентными им. В динамике рассматривается движение физических тел, причем обращается внимание на силы, его производящие, и на влияние на движение количества материи (массы) рассматриваемых тел. Здесь решаются два вопроса [c.11]

Если рассматривать частный случай, когда равны глубины резания на обоих лезвиях режущей части плавающего блока (i = /2), тогда смещение = e os(o3/ + ao) и уравнением траектории точек А ч В является кривая "улитка Паскаля" [c.84]

Расчету цилиндрических прорезных пружин посвящена статья Вуеста [2]. Автор также рассматривает частный случай (число прорезей п 2). Решение задачи проводится сложным путем с помощью интегрирования дифференциального уравнения упругой линии кольца. [c.121]

Отметим, что в своей диссертации Грёбли также рассматривает частный случай задачи четырех вихрей, при наличии оси симметрии, а более общий случай движения 2N вихрей, обладающими N осями симметрии. [c.20]

Если это объяшение покажется запутанным, читатель должш вспомнить, что понятие "линейный" включает в себя как частный случай понятие "пропорциональный". Рассматривая общий случай, можно сделать выводы, справедливые в частном случае, но, рассматривая частный случай, нельзя сделать выводы, справедливые в общем случае, если, конечно, мы не хотим допустить большую вероятность ошибки. Следовательно, нельзя сделать вывод, что цепи, эффективно работающие при использовании пропорциональных резисторов, будут столь же эффективно работать при использовании линейных резисторов, хотя можно, конечно, с полным основанием считать, что "линейная" система будет эффективно работать при использовании "пропорциональных" элементов. Последнее утверждение само собой разумеется, поскольку понятие "линейный" включает в себя понятие "пропорциональный". [c.90]

Одним из особых преимуществ метода конечных элементов, давно выделенным специалистами, является возможность геометрического представления конструкции, т. е. задание используемой при расчете сетки разбиения существенно нерегулярным способом. Мы уже столкнулись с идеей введения в плоских задачах треугольных элементов, а в гл. 5 и далее будут выведены соотношения между перемещениями и силами для этих элементов. Универсальность задания сетки разбиения с помощью треугольных элементов совершенно очевидна. Весьма существенны, хотя и менее явно выражены, преимущества от представления сетки разбиения криволинейными элементами. В разд. 8.8 рассматривается частный случай, когда граничные кривые определяются полиномиальными выражениями. Этот случай задания сетки называется изопараметринеским. [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...