Трехатомные молекулы (см. также молекулы ХУ2 и XYZ)

Приведенное выше рассмотрение не дает полного описания молекулярной системы, поскольку мы пренебрегли тем обстоятельством, что молекула может также враш,аться. Согласно квантовой механике, враш,ательная энергия также квантуется и в случае линейного жестко закрепленного волчка (например, жестко закрепленная двухатомная или линейная трехатомная молекула) может быть представлена в виде [c.94]

Возвращаясь к случаю среды, находящейся в локальном термодинамическом равновесии, находим, согласно работе [30], что при температуре, меньшей 1000° К, основной вклад в излучение дают трехатомные молекулы (НгО, СОг, МгО, N02, Оз). В интервале от 1000 до 5000° К излучение в основном определяется вращательно-колебательными полосами молекул N0. Начиная с 1000°К появляется также заметный вклад электронных полос N0 и Ог. Электронные полосы N0 заслуживают особого интереса. Во-нер- [c.410]

Трехатомная молекула, а также многоатомная молекула (с числом атомов более трех) имеют три степени свободы поступательного движения и три степени свободы вращательного движения, т. е. б = 6, в этом случае [c.123]

Трехатомные молекулы. При использовании наиболее общей квадратич- ной потенциальной функции основные частоты нелинейной симметричной трехатомной молекулы определяются из предшествующих формул (2,124—126). Эти формулы могут применяться только к таким изотопическим молекулам, которые также симметричны, т. е. в тех случаях, когда или центральный атом замещается изотопом, или оба крайних атома замещаются одинаковыми изотопами, или обе замены производятся одновременно (например, Н О , [c.247]

Даже в простейшем случае, т. е. для трехатомной молекулы, потенциальная поверхность является трех-(или четырех)-мерной в четырех-(илп пяти)-мерном пространстве. Только оставляя определенные координаты фиксированными, можно изобразить потенциальную поверхность в трехмерном пространстве. Примеры потенциальных поверхностей будут даны в гл. IV (см. также [22], фиг. 66). [c.16]

Для несимметричной линейной трехатомной молекулы XYZ непрерывный спектр также будет возникать только тогда, когда положение и глубина потенциальной ямы значительно различаются в верхнем и нижнем состояниях. Здесь в дополнение к возможности диссоциации на три атома (когда оба равновесных расстояния г и г изменяются пропорционально) имеется также возможность диссоциации в одно колебание на X -f- YZ или XY + Z, если только г или сильно изменяется при переходе в возбужденное электронное состояние. Это потому, что система после поглощения фотона может достигнуть точки сбоку ямы, из которой после прохождения через минимум фигуративная точка выходит через одну из двух долин (фиг. 168). Чем больше изменение межъядерного расстояния, тем более вероятен такой процесс. Однако, если изменения невелики, хотя энергия и достаточно высока, фигуративная точка может достигнуть долины, соответствующей диссоциации, не сразу, а но фигурам Лиссажу только через некоторое время. Такой механизм более полно рассмотрен в следующем разделе. [c.461]

Опытами также установлено, что теплоемкости двух-и трехатомных газов превышают значение (256). о объясняется тем, что одноатомный газ более точно соответствует модели идеального газа, для которого разработана элементарная кинетическая теория. Атомы двух-,трех- и многоатомных газов образуют более сложные молекулы, у которых, кроме поступательного движения, существенное значение имеет и вращательное. 122 [c.122]

Линейные трехатомные молекулы и плоские молекулы с числом атомов свыше трех. Для линейной трехатомной молекулы (симмэтричной или несимметричной) при предположении центральных сил мы получили бы, что частота перпендикулярного (вырожденного) колебания равна нулю. Это очевидно, так как при таком колебании расстояния между атомами не изменяются (если только не учитывать более высоких приближений). Иначе говоря, при подстановке в уравнения (2,165) и (2,166) значения а = 90°, наблюденному значению частоты, отличающемуся от нуля, будет соответствовать бесконечно большое значение 033. Отсюда вытекает, что предположение о центральных силах неприменимо для линейных молекул. Следует также ожидать, что оно является очень плохим приближением для других трехатомных молекул с очень большим значением угла. [c.180]

Соответствующие выражения для изотопического эффекта в спектрах несимметричных линейных и нелинейных трехатомных молекул при небольшом различии масс были получены Аделем [32,33]. Для линейных молекул он подробно рассмотрел влияние ангармоничности и взаимодействие вращения и колебания. Результаты, полученные для нелинейных трехатомных молекул, могут быть также применены к молекулам типа H H J, СН3СН2ОН и т. д., т. е. к таким молекулам, у которых три группы СН3, СН., и J или ОН колеблются как целое. [c.250]

Нелинейные трехатомные молекулы, выражение для колебательных уровней энергии 90, 223 Ненастоящие нормальные колебания (см. также отдельные точечные группы) 82, 85, 90, 119, 159, 251 вырожденные 103, 105, 109, 126, 138 число 150, 152 Неплоские молекулы, инверсионное удвоение (левая и правая формы) 38, 43, 63, 239, 277, 434 Неполносимметричные комбинационные полосы [c.617]

Изогнутая трехатомная молекула, образовавшаяся (при возбуждении) из несимметричной линейной молекулы, относится к точечной группе s, а из симметричной линейной молекулы — к точечной группе v с осью симметрии второго порядка (Сг) в плоскости изогнутой молекулы. Для изогнутых молекул с четырьмя, пятью и более атомами, которые образуются из симметричных линейных молекул, точечные группы могут также быть ih, С 2 и i. Более подробно мы рассмотрим только три случая С , - h и s- На фиг. 81 показаны переходы между первыми вращательными уровнями для четырех различных типов изогнуто-линейных переходов в случае, когда верхнее состояние молекулы относится к точечной группе С и, а в нижнем ( Sg) состоянии молекула линейна (точечная группа Do h). Свойства симметрии враш ательпых уровней приведены для четырех типов электронно-колебательных уровней точечной группы С2в- В скобках приводятся соответствуюш ие типы для группы С2h- При этом предполагается, что в случае точечной группы ось С 2 направлена по оси Ь, а в случае С ал — по оси с. Примененная здесь классификация врап ательных уровней по свойствам симметрии соответствует вращательной подгруппе, а не полной группе симметрии (гл. I, разд. 3,г). Для точечной группы s две левые схемы соответствуют состоянию типа А, две правых — состоянию типа А". Кроме того, для этой точечной группы вращательная подгруппа не обладает никакой симметрией, и, следовательно, обозначения А ж В вращательных уровней могут быть опущены. В нижнем состоянии, для которого приведен только самый низкий колебательный уровень (Z = 0), свойства симметрии S ж а онределены, разумеется, лишь для симметричных молекул. Помимо полных типов симметрии, на схеме обозначены также свойства симметрии вращательных уровней (+или—) в соответствии с правилами, приведенными в гл. I, разд. 3,а и 3,г (где рассматривается поведение волновой функции при инверсии). [c.196]

Обсудим детально результаты расчета радиационных потоков для режима с селективными стенками. На рис. 6 для поверхности канала в точке 2 = 9.5 м приведены спектральные поверхностные плотности падаюгцего излучения (кривая 2), а также вклад в излучения газового объема Е (кривая 3). Там же для сравнения приведено излучение черного тела при локальной температуре газа (кривая 1). Отметим две характерные спектральные области. Область и < 8000 см характеризуется резким изменением по спектру величин И Е ( И соответствует излучению трехатомных молекул. [c.232]

Следует заметить, что проведенный выше расчет является приближенным, так как не учитывался ангармонизм колебаний. В действительности так называемые нулевые частоты колебапий Н О и О О гораздо лучше между собой согласуются, чем вып1е-приведенные наблюдаемые. Однако этот вопрос представляет специальный интерес и выходит за рамки настоящей книги. Примером симметричных трехатомных молекул являются также молекулы ЗО , КО , Н З, (Н0 ) и др. Структура пх установлена на основании изучения колебательных спектров. [c.782]

При диссоцпацпи трехатомные молекулы С0,> и ILO расп ,епляются на более простые с одновременным образованием некоторого количества атомов О, Н и радикалов ОН, а также N0. Процесс сопровождается затратой энергии и соответствующим снижениед температуры продуктов сгорания, что лишь отчасти компенсируется увеличением чпсла молей. [c.130]

Метод решения векового уравнения, подобный в существенных чертах только что разобранному методу для трехатомной молекулы, может быть также применен и в более сложных случаях 1). Однако уже в случае четырехатомной молекулы этот метод приводит к довольно сложному определителю шестого порядка, который, в отличие от первоначального определителя двенадцатой степени, не является симметричным. Так как сравнительно простые методы решения таких определителей высокого порядка, предложенные Джемсом и Кулиджем [472] и Беджером (цитируется Кроуфордом и Кроссом [242]), применимы только для симметричных определителей, то может оказаться целесообразным непосредственно решать первоначальное вековое уравнение [2,38], не исключая предварительно нулевые решения. [c.161]

Транс-изомеры 2H1 I2 и 2H2 I4 372 Третий закон термодинамики, значение энтропии 552, 563 Трехатомные молекулы (см. также молекулы XYs и XYZ) изотопический эффект 247 структура колебательного спектра 284, [c.625]

Несимметричные линейные трехатомные молекулы. Если представить потенциальную поверхность линейной молекулы XYZ как функцию расстояний XY и YZ (Г] и Гг) в предположении, что молекула остается линейной, то симметричную картину, как на фиг. 163 для СО, (или в общем случае для XYj), уже нельзя будет больше нолучить. В этом случае необходимо использовать различные шкалы по двум (косоугольным) осям координат, если представлять движение в молекуле как движение точечной массы но потенциальной поверхности. Из ранее приведенных формул (IV,2) и (IV,3) получается, например, для H N г" = 78°15 ж с = 0,378. На фиг. 168 схематически нанесена потенциальная поверхность для основного состояния H N. Здесь также имеются две долины, но разной глубины и наклона, одна ведущая к Н( 5) -]- N( S+), а другая — к СН( 1] ) + N( S). На рисунке не показана пересекающая поверхность, приводящая к СН( П) -[- N( .S), которая дает только триплетные и квинтетные состояния, так н е как иоверхность, приводящая к СН( П) N( D), которая дает синглетные состояния, но для больших значений Гг лежит, по всей вероятности, выше ), чем СН( 2] ) + -j-N( основному состоянию молекулы (фиг. 170). [c.451]

В настоящее время изучены электронлые спектры большого числа трехатомных молекул подобного типа. Одиако в данном разделе более или мепее подробно рассмотрены лишь спектры наиболее интересных молекул результаты исследования спектров ряда других молекул также включены в табл. 64. [c.509]

Результаты проведенного выше обсуждения особенностей электронных спектров трехатомных молекул, не содержащих атомов водорода, суммированы в табл. 64, в которой приведены значения колебательных и вращательных постоянных в различных электронных состояниях. Эта таблица содержит также данные для ряда других трехатом-ных молекул, которые не рассматривались в тексте. [c.523]

Основными молекулярными компонентами продуктов, которые рассматриваются ниже, являются N2, СО2, СО, Й2О, Н2, N0. Трехатомные молекулы СО2 и Н2О имеют три типа нормальных колебаний и соответственно три колебательных степени свободы. Многоатомные молекулы, обладаюшие определенной колебательной степенью свободы, будем рассматривать как самостоятельный компонент смеси. В табл. 1.2 приведены характеристические колебательные температуры молекул, а также условные обозначения молекул, которые будут использоваться в дальнейшем. [c.45]

Осн. источником тепла в Т. служит переход энергии УФ-излучения, потраченной на диссоциацию и ионизацию, в тепло при двойных и тройных столкновениях, а также при тушении возбуждённых атомов кислорода при столкновениях с др. частицами. Тепло выделяется также при диссипации в Т. акустич. и гравитац. волн, а также энергии проникающих внутрь нес солнечных и космич. частиц. Молекулы и атомы кислорода не могут излучать больших количеств ИК-радиации, а сильноизлучающих газов СО2 и Н2О в б. ч. т. нет. Лишь в самой ниж. части Т. иек-рую роль играет охлаждение воздуха, порождаемое ИК-излуче-нием трехатомных газов О3, HjO и Oj. В целом охлаждение т. происходит в осн. за счёт теплопроводности, создающей поток тепла в более холодную мезосферу. Темп-ра, плотность, циркуляция воздуха и др. параметры Т. подвержены заметным суточны.м и сезонным колебаниям. Они зависят от колебаний интенсивности приходящей солнечной радиации, корпускулярного излучения, а также от развития гравитац. и акустич. волн, возникаюищх как в нижележащих атм. слоях, так и в самой Т. Дневное нагревание сопровождается расширением Т., подчас превосходящим 100 км, а ночное охлаждение — её оседанием. Чем больше активность Солнца, тем больше и временная и пространственная изменчивость темп-ры, плотности и др. характеристик Т, [c.97]

Поскольку для молекул Х 1 Сооу) отличными от нуля являются те же постоянные / -ах, что и для трехатомных линейных молекул симметрии ОооКу соотношения между частотами также будут иметь вид (2.54) и (2.55). Из уравнений (2.55) получим [c.51]

Смотреть страницы где упоминается термин Трехатомные молекулы (см. также молекулы ХУ2 и XYZ) : [c.120] [c.310] [c.15] [c.617] [c.79] [c.159] [c.458] [c.39] [c.228]

Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул (1949) -- [ c.0 ]

ПОИСК

Трехатомные молекулы

Трехатомные молекулы (см. также молекулы ХУ2 и XYZ) изотопический эффект

Трехатомные молекулы (см. также молекулы ХУ2 и XYZ) структура колебательного спектра

Трехатомные молекулы (см. также молекулы ХУ2 и XYZ) схемы колебательных уравнений энергии

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...