Магнитный дипольный момент нейтрона

Электрический дипольный момент нейтрона был бы точно равен нулю, если бы имела место инвариантность всех взаимодействий относительно операции отражения времени (см. гл. VII, 2). В действительности слабые взаимодействия неинвариантны относительно обращения времени (см. гл. VII, 8). Поэтому, вообще говоря, нейтрон должен обладать некоторым электрическим дипольным моментом. Высших мультипольных моментов, например, электрического квадрупольного, у нейтрона быть не может из-за слишком малого значения его спина (гл. II, 4). Более тонкие детали электрической и магнитной структуры нейтрона рассмотрены в гл. VII, 7. [c.531]

Представим себе теперь, что ось магнитного момента не совпадает с осью вращения нейтронной звезды. Тогда магнитный момент изменяется во времени, и звезда должна излучать. Оказывается, что магнитно-дипольное излучение нейтронной звезды должно быть сосредоточено в узком конусе (раствор угла порядка 10°), есь которого перпендикулярна направлению магнитного момента (рис, 12,5). [c.613]

Мы уже знаем некоторые характеристики нуклона это фермион со спином 1/2, а потому он внутри ядра подчиняется принципу Паули его внутренняя четность равна +1. Сначала опишем нуклон в свободном состоянии, указав его магнитный дипольный момент, а в случае нейтрона — существующую на сегодняшний день оценку его электрического дипольного момента. [c.102]

Таким образом, величина ца не равна сумме магнитных дипольных моментов протона Лр и нейтрона л , которая составляет 0,87956 т. е. отличается от нее на 2,5 %. По-видимому, орбитальное движение двух нуклонов в дейтроне происходит таким образом, что реализуется преимущественно состояние в котором спины нуклонов параллельны, но не только одно это состояние. [c.108]

Наличие у нейтрона магн, дипольного момента вызывает магн, рассеяние нейтрона на атомных электронах, что даёт возможность изучать магн. структуру и дина.мику магн. материалов (см. Магнитная нейтронография). [c.278]

Рассмотрим сначала захват, сопровождающийся излучением магнитного дипольного " кванта. Обозначая через Л1 оператор магнитного момента системы нейтрон-J-протон, выраженный в ядерных магнетонах, перепишем формулу (11,5) для вероятности захвата в виде [c.100]

Прнмененве. П. в. используются в ядерной физике для изучения спиновой зависимости нейтронных сечений, измерения амплитуд когерентного и некого рент- ВОГО рассеяний нейтронов (см. Нейтронография структурная), а также для исследования таких фундам., проблем, как несохранение пространственной чётности в ядерных реакциях, поиск нарушения временной ив-. вариантности, определение угл. корреляций в бета-распаде свободных нейтронов, поиске электрич. заряда и электрич. дипольного момента нейтрона и т. д, В фш зике твёрдого тела П. н. позволяют изучать магн. структуры, конфигурации неспаренных электронов t (спиновую плотность) в магнетиках (см. Магнитная е нейтронография), измерять магн. моменты отд. компа- нентов в сплавах, исследовать кинетику фазовых пе- реходов, ядерных релаксац. процессов, миграцию спи- ( нового возбуждения, в т, ч. в неупорядоченных спино-1 вых системах, идентифицировать короткоживущие де-1 фекты в кристаллах, исследовать спиновые волны в i магнетиках и т. д. [c.72]

Здесь Ч " (5) и Ч (В) — волновые функции этих двух состояний с коэффициентами а з и а о, подчиняющимися условию 05 + аЬ = = 1. Их значения определяются сопоставлением теоретических выражений с экспериментальными значениями магнитного дипольного момента и электрического квадрупольного момента дейтрона. Оптимальное отношение аЬ /аз этих коэффициентов равно 0,04. Смесь состояний теоретически описывается добавлением к сфери-чески-симметричному потенциалу взаимодействия, т. е. к центральному потенциалу, тензорного потенциала, зависящего от углов между векторами спинов нейтрона и протона и соединяющим эти частицы радиус-вектором ( 1.2). [c.109]

Другой, более сложный метод удержания ультрахолодиых нейтронов основан на использовании их магнитных дипольных моментов. Стенки криостата заменяются потенциальным барьером магнитного взаимодействия, создаваемым сильно неоднородным магнитным полем. Такое поле создается магнитным гексаполем и имеет мультипольную природу. Оно оказывается очень удобным для накопления и удержания нейтронов, так как магнитная индукция пропорциональна г и сила магнитного взаимодействия магнитного диполя с полем растет линейно при увеличении расстояния от центра. Траектория нейтрона оказывается достаточно простой, состоящей из его гармонических колебаний, которые легко рассчитываются теоретически. [c.266]

Изложенные соображения не относятся к переходу системы нейтрон протон из синглетного состояния Sq в три-плетное состояние сопровождающемуся излучением магнитного дипольного If-кванта. Нейтроны с моментом /=0 (5-нейтроны), которые испытывают лобовое столкновение с протонами, могут поглощаться последними, причём излишек энергии будет излучаться в виде магнитного дипольного If-кванта. [c.97]

Нейтрон обладает дипольным магн. моментом, к-рый вызывает рассеяние на атомарных электронах. Появление дополнит, дифракц. максимумов у кристаллов при понижении темп-ры ниже точки Кюри позволяет исследовать магн. структуру и динамику кристаллов — распределение спиновой плотности, магноиный спектр (см. Магнитная нейтронография). [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...