Гистерезис плотности

На рис. 10.20 показана зависимость коэффициента теплоотдачи при кипении от плотности теплового потока. Кривая ОА соответствует режиму пузырькового кипения, кривая Г —режиму пленочного кипения. Точка А определяет критические параметры. Если тепловая нагрузка -превышает критическую, наблюдается резкий переход от пузырькового режима кипения к пленочному, причем теплоотдача резко уменьшается (линия АВ). Однако возврат к режиму пузырькового кипения происходит при значительно меньших тепловых нагрузках (точка Б и линия БД), т. е. опыты обнаруживают гистерезис при переходе от пленочного кипения к пузырьковому. [c.172]

Определение зависимости между напряжением и деформацией в пластической области имеет большое теоретическое и практическое значение при проектировании конструкций, работаюш,их при знакопеременном нагружении. К настоящему времени в литературе известны в основном два подхода к решению этой задачи. Один из них базируется на феноменологических представлениях с использованием классической теории упругости и пластичности, например [1—4], другой — на статистической теории дислокаций [5, 6]. На основании статистической теории дислокаций были получены зависимости между деформацией и напряжением начальной кривой деформации, нисходящей и восходящей ветвей симметричной петли механического гистерезиса. Эти зависимости представлены в виде бесконечных степенных рядов по величине приложенного напряжения, для которого можно считать плотность дислокаций постоянной. При достаточно больших напряжениях (деформациях) экспериментальные данные показывают, что плотность дислокаций изменяется, петли механического гистерезиса несимметричны и разомкнуты. [c.159]

Функцию плотности вероятности можно в данном случае также получить из петли гистерезиса [c.70]

Предположим, что известна плотность вероятности эксплуатационного процесса. Тогда можно ввести понятие такой амплитуды, при которой величина энергии гистерезиса случайного процесса Шс будет с вероятностью X % меньше некоторой энергии соответствующей амплитуде При определении будем предполагать, [c.106]

После стабилизации механической кривой гистерезиса однофазных металлов образуется в основном негомогенная дислокационная структура, состоящая из областей с низкой и большой плотностью дислокаций. Кроме стабилизации напряжения, при знакопеременной деформации растяжение — сжатие другие физические величины также показывают поведение насыщенности в зависимости от количества циклов, в частности коэрцитивная сила [1], интегральная ширина рентгеновских линий [2] и добавочное электрическое сопротивление [3]. [c.169]

Таким образом, имеет место определенный гистерезис в тепловых и гидродинамических явлениях, связанных с переходом от одного режима кипения к другому. Приходится говорить о двух критических плотностях теплового потока первой q pu при которой [c.333]

Петля гистерезиса 134, 149, 156 Плотность состояний электронов 177 [c.328]

Усталость и неупругость металлов. Выше на примере результатов исследования взаимосвязи поверхностной картины, усталостных трещин и неупругости (неупругой деформации за цикл, равной ширине дина -мической петли гистерезиса) при многоцикловом нагружении ряда пластичных сталей было показано, что неупругая деформация за цикл пропорциональна произведению плотности трещин на их средний размер, которое может быть принято за меру рассеянного усталостного повреждения на стадии зарождения усталостной трещины. Было также показано, что на стадии стабилизации неупругой деформации происходит зарождение магистральной усталостной трещины, после чего процесс усталости определяется развитием этой трещины. [c.67]

Петля гистерезиса динамическая 45 Плотность энергии деформации 22 Поверхность 51, 95, 103, 128 Повреждение усталостное рассеянное [c.252]

Для обоснования достоверности термодинамического критерия разрушения В. В. Федоровым с сотрудниками был экспериментально исследован энергетический баланс процесса деформирования и разрушения широкого класса металлов и сплавов в отожженном и закаленном состояниях при циклическом нагружении образцов и в условиях абразивного износа (шлифования). Необратимо затраченную энергию циклических деформаций замеряли по методу динамической петли гистерезиса (погрешностью 3%), а тепловую энергию, рассеянную деформируемыми объемами в окружающую среду,— с помощью специального калориметра. Относительная погрешность при определении суммарного значения рассеянной тепловой энергии не превышала 1,5%. Было установлено, что плотность внутренней энергии и с ростом числа циклов нагружения возрастает, но к моменту разрушения образца всегда достигает одного и того же уровня независимо от амплитуды и частоты нагружения, близкого к и,= м. [c.385]

При малых уровнях нагрузки процесс выделения новой фазы определяется в основном температурно-временными условиями, и влияние деформации оказывается меньшим, чем в первом случае. Длительность нагружения, которая имела место в нашем исследовании даже при низких уровнях напряжения, была недостаточной для того, чтобы полностью завершился процесс коагуляции частиц до их критического размера и плотности, в результате как при низких, так и при высоких нагрузках возникает излом смешанного типа. При средних уровнях напряжений охрупчивание границ является наибольшим, и при разрушении наблюдался хрупкий излом. Выделение мелкодисперсных частиц вызывает повышение сопротивления деформированию, и на первой стадии нагружения на том этапе испытания, когда частицы еще малы, наблюдается значительное уменьшение ширины петли гистерезиса [6], [c.71]

Магнитострнкционные материалы. Основными характеристиками магнитострикционных материалов (см. табл. 27.32), применяющихся для изготовления магнитострикционных преобразователен, являются коэффициент магнитомеханической связи К, квадрат которого равен отношению преобразованной энергии (механической или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической), динамическая маг-гщтострикционная постоянная a=(da/dS)s и маг-ьитострикционная постоянная чувствительности Л= ((ЗВ/а)где а — механическое напряжение, Я/м , В — магнитная индукция, Тл, а индексы и Я означают неизменность деформации и магнитного поля. Величина а существенна для работы излучателей, а Л — для работы приемников. Плотность р и модуль Юнга Е определяют резонансную частоту преобразователей от механической прочности, магнитострикции насыщения X и индукции насыщения Вь зависит предельная интенсивность магнитострикционных излучателей механическая добротность Q, удельное электрическое сопротивление р.-,л и коэрцитивная сила Не определяют потери энергии на вихревые токи и гистерезис при работе преобразователя. Значения К, а, Л существенно зависят от напряженности подмагничивающего поля, значение которого Яопт, отвечающее максимуму К, обычно называют оптимальным. [c.615]

Магнитотвердые материалы. К магнитотвердым относятся материалы, которые намагничиваются до насыщения и перемагничиваются в сравнительно сильных магнитных полях напряженностью /У 10 - 10 А/м. Магнитотвердые материалы характеризуются высокими значениями коэрцитивной силы Не, остаточной индукции В, и максимальной плотности магнитной энергии ВН) тал на участке В., — Нсв размагничивания петли гистерезиса (рис. 27.1). [c.615]

Обратный переход от пленочного кипения к пузырьковому совершается при существенно меньших значениях плотности теплового потока <7кр2 (гистерезис на кривой кипения). [c.61]

Характеристики - магнитнотвердых материалов. Свойства таких материалов во многом определяются кривой размагничивания это участок предельной петли гистерезиса, расположенный во втором квадранте (рис. 20.1). К характеристикам магнитнотвердых,материалов относятся остаточная индукция и коэрцитивная сила Не, а также удвоенная максимальная объемная плотность энергии магнитного поля в воздушном зазоре она измеряется в дж1м , если В [c.262]

Явление г и с т е р е з и-с а. При построении зависимости а=/(<7) в условиях повышения плотности теплового потока появление первых паровых пузырей и переход к развитому кипению происходят при более высокой плотности теплового потока по сравнению с ее значением, отвечающим прекращению процесса кипения дак при проведении опыта в обратном направлении. В связи с этим в интервале значений q между и <7нк коэффициенты теплоотдачи в первом случае (опыт с повышением q) оказываются меньше, чем во втором. Это объясняется тем, что при переходе от низких к более высоким плотностям теплового потока не все центры парообразования соответствующего радиуса кривизны (при данном перегреве жидкости) оказываются активными. Часть из них еще заполнена жидкостью и не может генерировать паровую фазу. При переходе от высоких значений q к более низким практи-чески все центры, соответствующие данному температурному напору, являются активными. Рассмотренное явление получило название гистерезиса по тепловому потоку. На рис. 7.4 и 7.5 представлены опытные данные, полученные при кипении фреона-22 на никелевой трубке [39] и при кипении неона на платиновой проволоке. В последнем случае опытные данные представлены в виде зависимости плотности теплового потока от температурного напора At=t -r— н. Из риснунков видно, что коэффициенты теплоотдачи на нижней ветке петли гистерезиса могут быть в два (и более) раза ниже, чем на верхней. Это всегда следует учитывать при обобщении опытных данных, полученных в переходной области. [c.193]

Измерения плотностей дислокаций в металлической матрице методами трансмиссионной электронной микроскопии [24] и изучения ямок травления [12], а также измерения in situ напряжений рентгеновскими методами [13, 14] показывают, что матрица композита в состоянии поставки является деформационно упрочненной (как механически, так и термически) и что дополнительное деформирование вызывает незначительное или не вызывает никакого дополнительного деформационного упрочнения матрицы [7, 24, 36, 56, 21, 22]. Стабильные петли гистерезиса на диаграмме напряжение — деформация в композитах алюминий — кварц [7], алюминий — бериллий [21] и алюминий — бор [22, 55], как правило, наблюдались после 3—20 циклов. [c.404]

Для проверки пригодности предложенной статистической модели описания механического гистерезиса был выполнен расчет в предположении, что функция f(o , а,) =fo= onst. При этом учитывалось, что плотность дислокаций изменяется по закону [8] i7=.i/oexpa0 ( — постоянный коэффициент), а О 0с сг, Легко показать, что аналогичную зависимость между плотностью дислокаций и напряжением можно также получить из системы уравнений статистической теории дислокаций [6]. Исходя из этого, получены следующие уравнения [c.164]

Зная форму полупетли гистерезиса, определяем функцию плотности вероятности двухкратным дифференцированием отношения (2) [c.69]

Экспериментальные результаты, полученные в настоящей работе, изложены на основе статистической теории петли гистерезиса. Макроскопическое напряжение в петле является суммой компонент эффективного и внутреннего напряжений. Компонента внутреннего напряжения однозначно определена плотностью вероятности объемов с внутренним критическим напряжением, а компонента эффективного напряжения — величиной микроскопического эффективного напряжения и долей объемов в пластическом состоянии. Ни один из полученных результатов не противоречит данной гипоте.ю. Наоборот, некоторые экспериментальные результаты невозможно объяснить на основе гипотезы однородной упругой и пластической деформаций макрообъема тела. [c.73]

При экспериментальном исследовании усталостных явлений наблюдаются возникновение, агломерация и аннигиляция точечных дефектов. Измерением электрического сопротивления в различных точках механической кривой гистерезиса найдено обусловленное деформацией дополнительное сопротивление в состоянии разгрузки. Кривые дополнительного сопротивления изменяются качественно с количеством циклов. При небольшом количестве циклов N = 200 и бд = 3 10—3 результирующая кривая пересекается при вр = о, а при высоком количестве циклов N 500 при вр = а для обоих полуциклов появляются разные значения сопротивления. Первый тип кривой в основном можно объяснить измерением плотности дислокации в областях низкой дислокационной концентрации, а за второй тип преимущественно отвечают вакансии и вакан-сионные скопления. [c.427]

Среди С. 2-го рода выделяют группу т. и. ж с с т к и х С. Для них характерно большое кол-во дефектов структуры (неоднородности состава, вакансии, дислокации и Др.), к-рые возникают благодаря спец, техиологии изготовления. В жёстких С. движение магн. потока сильно затруднено дефектами и кривые намагничивания обнаруживают сильный гистерезис. В этих материалах сильные сверхпроводящие токи (плотностью до 10 — 10 А/см ) могут протекать вплоть до полей, близких к верхнему критич. полю при любой ориентации тока и магн. поля. В идеальном С. 2-го рода, полностью лишённом дефектов (к этому состоянию можно приблизиться в результате длительного отжига сплава), при любой ориентации поля и тока, за исключением продольной, сколь угодно малый ток будет сопровождаться потерями на движение магн. потока уже при Н > Нс,- Такие С, 2-го рода наз. мягкими. Значение обычно во много раз меньше Нс,. Поэтому именно жёсткие С., у к-рых электрич. сопротивление практически равно нулю вплоть до очень сильных полей, представляют интерес с точки зрения техн, приложений. Их применяют для изготовления обмоток сверхпроводящих магнитов и др. целей. Существ, недостатком жёстких С. является их хрупкость, сильно затрудняющая изготовление из них проволок или лент. Особенно это относится к классич. соединениям с самыми высокими значениями Тс и Я,, типа Л зСа, КЬз8п, РЬМо За. Изготовление сверхпроводящих магн, систем из этих материалов — сложная технол. задача. [c.441]

Если в цепи образца есть гасящее сопротивление, то разрушение может не произойти в этом случае происходит перераспределение приложенного напряжения, в результате чего вольт-амперная характеристика (ВЛХ) оказывается. S -образной. При критич. напряжении ток и темп-ра претерпевают скачок. При уменьше]ши напряжения скачок в обратном направлении происходит не при том же, а при меньшем критич. значении, т. е. имеет место гистерезис. -образный характер ВАХ может привести к неоднородности распределения плотности тока j по сечению проводника (шнурование тока). [c.76]

Диаграмма состояния Со—Ni (рис. 23) построена по данным работ [1, М]. Кобальт и никель неограниченно растворимы друг в друге, образуя непрерывный ряд твердых растворов. Температуры ликвидуса и солидуса отличаются всего на Несколько градусов, поэтому кривые ликвидуса и солидуса сливаются в одну линию. При исследовании влияния Ni на а Со еСо превращение было показано, что с увеличением содержания N1 возрастает гистерезис этого бездиффузи-онного превращения. По результатам измерения плотности и магнитных свойств сплавов установлено, что сплавы, содержащие 22—32 % (ат.) Ni, двухфазны и состоят из (аСо) + (еСо) [X]. По данным работы [Г] концентрация Ni на границе перехода (аСо) (аСо) + + (еСо) при различных температурах приведена ниже [c.56]

Вейман с сотрудниками предположили, что указанная фаза с несоразмерной структурой соответствует состоянию, когда сосуществуют волны зарядовой плотности трех типов, имеющие волновые числа 1/3 - НО , 1/3 111 и 1/3 12lj>. При превращении фазы с несоразмерной структурой в фазу с соразмерной структурой происходит расщепление рефлексов (111) и (110) вследствие тригональных искажений фазы В2 в направлениях (111). Эти тригональные искажения изменяются в зависимости от Т, однако при их возникновении и исчезновении имеется температурный гистерезис. Ясно, что рассматриваемое превращение является превращением первого рода. Рефлексы типа 1/3 при этом точно соответствуют положениям 1/3. При понижении Т появляется моноклинная мартенситная фаза. Полностью процесс превращения в этих сплавах описывается последовательностью исходная фаза->несоразмерная фаза (кубическая) -> соразмерная фаза (тригональная) -> мартенситная фаза (моноклинная). Температура начала превращения несоразмерной фазы в соразмерную М <М на 5—10°. Однако обычно промежуточную фазу рассматривают, не разделяя на области несоразмерной и соразмерной фаз, а температуру превращения обозначают M g. Тем не менее поверхностный рельеф, обусловленный промежуточной фазой, возникает при более низкой Mg. [c.64]

Выпадение мелкодисперсных частиц вызывает повышение сопротивления деформированию, и на первой стадии нагружения, когда частицы еще малы, наблюдалось сильное уменьшение ширины петли и рост предела текучести [69, 70]. Коагуляция частиц, вызывавшая ослабление границ зерен, на некоторой стадии нагружения, зависящее от уровня нагрузки, приводила к возникновению Ашкротрещин по границам зерен, и при измерении деформаций на определенной базе образца получали увеличение ширины петли гистерезиса. Повышение сопротивления деформированию на первых стадиях нагружения связано в основном с блокированием дислокаций выпавшими частицами, эффективность которой зависит также и от количества частиц. Увеличение размера частиц на последующих стадиях нагружения сопровождается в основном за счет их коагуляции и в связи с этим уменьшением плотности частиц. Последнее обстоятельство облегчает перемещение дислокаций либо за счет их отрыва, либо за счет переползания. В резу.льтате на последующих стадиях нагружения уменьшается сопротивление материала малоцикловому деформированию, и это также наряду с ростом доли деструктивной деформации за счет роста поврежденности материала приводит к увеличению ширины петли гистерезиса. [c.186]

Обозначения - намагниченность насыщения, В = - индукция насыщения, В - остаточная индукция, — константа магнитокристаллической анизотропии, 5 - толщина рабочего слоя носителя, fy - объемная доля порошка, -коэрцитивная сила по намагниченности, = В /В - коэффициент прямоугольнос-ти петли гистерезиса, Р — линейная продольная плотность записи. [c.566]

Таким образом, имеет место определенный гистерезис в тепловых и гидродинамических явлениях, связанных с переходом от одного режима кипения к другому. Приходится говорить о двух критических плотностях теплового потока первой qfRp,. при которой происходит переход от пузырькового кипения к пленочному, и второй 7кр2, при которой происходит разрушение сплошного парового слоя и восстановление пузырькового режима кипения. В области значений плотности теплового потока, лежапщх между величинами кр. и <7кр, (т. е. между точками А и Б, фиг. 17—1), возможно устойчивое существование обоих режимов кипения или даже их длительное совместное сосуществование на разных частях одной и той же поверхности нагрева. [c.389]

Необратимые процессы при переменном деформировании проявляются в поглощении энергии, характеризуемом петлей упруго-пластического гистерезиса, выделении тепла и накоплении локальных напряжений остаточных. Образование сдвигов при циклич. деформировании монокристаллов возникает на весьма ранних стадиях, составляющих по числу циклов несколько процентов по сравнению с тем, к-рое необходимо для возникновения микроскопич. трещин. В поликристаллах неравномерность необратимых процессов при циклич. деформировании усугубляется микронеоднородной напряженностью конгломерата вследствие случайной ориентировки отдельных кристаллов, дефектами их структур, искажениями у границ и др. несовершенствами. Начальные стадии сдвиговых явлений возникают в отделг,-ных наиболее напряженных и ослабленных дефектами кристаллах. При дальнейшем деформировании сдвиговые процессы распространяются на все большие объемы кристаллич. конгломерата. В настоящее время нет ещо общепринятой теории усталостного разрушения. Согласно одной пз распространспных теорий при определеи-ном уровне циклической напряженности накопление сдвигов приводит к зональному исчерпанию способности металла к дальнейшему деформированию, к его предельному наклепу и возникновению микроскопических разрушений в форме трещин, образующихся в местах высокой плотности сдвиговых явлений. Наклеп, распространяющийся па часть напрягаемых объемов конгломерата, проявляется в увеличении сопротивления металла пластич. дефор- [c.382]

Измерения проведены на 19 изотермах в интервале температур Г—Гкр=0,0027- 1,0293 °С и удельных объемов 180— 220 см /моль. Методика измерений состояла в следующем. В пьезометр загружали такое количество SFe, чтобы критическая плотность реализовывалась примерно на середине интервала изменения объема. Затем при постоянной температуре изменяли объем. пьезометра путем введения ртути и ивмеряли давление. Особое внимание обращали на установление равновесия в системе, о котором судили по постоянству давления и отсутствию гистерезиса при подходе к равновесию с различных сторон (по температуре и объему). Скорость установления равновесия практически была равна тепловой инерции системы. Малая высота пьезометра и интенсивное перемешивание позволили, как утверждают авторы, устранить гравитационный эффект. По полученным экспериментальным данным рассчитаны значения дР/ду)т вдоль критической изохоры, которые аппроксимированы уравнением [c.49]

Смотреть страницы где упоминается термин Гистерезис плотности : [c.530] [c.749] [c.207] [c.162] [c.560] [c.94] [c.94] [c.522] [c.56] [c.162] [c.56] [c.152] [c.152] [c.29] [c.60] [c.178] [c.179] [c.325] [c.72] [c.118] [c.253]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...