Плотность энергии магнитного поля

Объемная плотность энергии магнитного поля [c.403]

Плотность энергии магнитного поля зависит от характеристик последнего [c.219]

Плотность энергии магнитного поля W Джоуль на метр, Дж/м кубический Эрг на кубический сантиметр, Эрг/см 1 Дж мЗ Ю Эрг/сц [c.136]

Энергия магнитного поля, заключенная в единице объема поля, называется объемной плотностью энергии магнитного поля [c.105]

Объемная плотность энергии магнитного поля вн ВН ВН ВН [c.28]

Найти отношение <н м>/<и э> объемной плотности энергии магнитного поля волны к объемной плотности энергии электрического поля в проводящей среде. [c.115]

Плотность энергии магнитного поля и,т 8л [c.251]

Из соотношения (1.31) следует также, что объемная плотность энергии электрического поля Шз (1.42) в бегущей электромагнитной волне в каждой точке и в любой момент времени равна плотности энергии магнитного поля Шм (1.43). Поэтому выражаемую формулой (1.52) плотность потока энергии можно записать как произведение полной плотности энергии ш = Шэ + Шм электромагнитного поля бегущей волны на скорость волны с [c.32]

Плотность энергии магнитного поля в вакууме (ц = 1) в системе единиц СИ может быть вычислена по формуле [c.12]

Магнитотвердые материалы — это сплавы и химические соединения, относящиеся к классу ферро- и ферримагнетиков и характеризуемые большой коэрцитивной силой (условно свыше 4 кА/м) и максимальной объемной плотностью энергии магнитного поля (более 800 Дж/м ). К ним относятся сплавы и соединения на основе Ре —Со—V, Ре —Со —Сг, Ре —N1—А1, Ре—№—Си, Ре —Со — Си, Ре—Со—М—А1—Си, 1-Со, Мп—А1—С, Мп—В1, Со—редкоземельные материалы (РЗМ), Со —Си —РЭМ, ферриты бария и стронция, а также другие вещества, обладающие высокой остаточной намагниченностью. [c.117]

Плотность энергии электромагнитного поля представляет энергию, сосредоточенную в единице объёма. В том случае, когда магнитная проницаемость постоянна, что для ферромагнитных материалов справедливо лишь при малых насыщениях, плотность энергии магнитного поля будет [c.485]

При распространении электромагнитной волны происходит перенос (течение) энергии, подобно тому как это имеет место при распространении упругой волны. Вопрос о течении энергии в упругой волне был впервые (1874 г.) рассмотрен Н. А. Умовым ), который доказал общую теорему о потоке энергии в любой среде. Поток энергии в упругой волне может быть вычислен через величины, характеризующие потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц упругой среды. Плотность потока энергии выражается с помощью специального вектора (вектор Умова). Аналогичное. рассмотрение плодотворно и для электромагнитных волн. До известной степени можно уподобить энергию электрического поля потенциальной энергии упругой деформации, а энергию магнитного поля — кинетической энергии движения частей деформированного тела. Так же как и в случае упругой деформации, передача энергии от точки к точке в электромагнитной волне связана с тем обстоятельством, что волны электрической и магнитной напряженностей находятся в одной фазе. Такая волна называется бегущей. Движение энергии в бегущей упругой или электро-магнитной [c.37]

Действительно, пусть ао — искомый угол между вектором напряженности поля и вектором силы Oi, а а — угол между вектором намагниченности насыщения / и тем же вектором силы. Тогда величина анизотропного магнитоупругого эффекта может быть найдена из условия минимума магнитоупругой энергии и энергии магнитного поля. Плотность магнитоупругой энергии для случая изотропной магнитострикции Xs может быть записана следующим образом [c.204]

В большей части этой главы мы будем считать, что среда является однородной, непоглощающей и магнитно-изотропной. Плотность энергии электрического поля, запасенной в анизотропной среде, равна [c.80]

Совершенно аналогично в монохроматической волне в каждой точке осциллируют на частоте 2ы плотность энергии электрического поля [см. (1.42)], пропорциональная (г, t), и равная ей плотность энергии Wy магнитного поля [см. (1.43)]. Их средние по времени значения во всех точках одинаковы и пропорциональны квадрату амплитуды [c.32]

Магнитно-твердые материалы оценивают еще величиной максимальной энергии магнитного поля, создаваемого магнитом в воздушном зазоре (между полюсами магнита отнесенной к единице объема магнита (рис. 80). Это удельная объемная плотность энергии [c.215]

Энергия электромагнитного поля связана с распределением в пространстве векторов электрич. и магнитного поля. Плотность энергии электрич. поля (безразлично, будет ли поле статическим или нет) определяется в W k/ m по ф-ле [c.212]

Максимумы для плотности электрической энергии н плотности магнитной энергии сдвинуты во времени на V4 периода и в пространстве па V4 длины волны. Покажите сами (задача 7.36), что в любой области длиной полная энергия постоянна. Энергия электрического поля совершает гармонические колебания относительно среднего значения с частотой 2м, достигая предельных значений — пуля и двойного среднего значения. То же происходит с энергией магнитного поля. Таким образом, энергия колеблется от чисто электрической, имеющей максимум плотности з одном месте, до чисто магнитной с максимумом плотности энергии, смещенным на Это напоминает поведение гармонического осциллятора (колебательного контура). Полная энергия осциллятора постоянна, но колеблется, переходя из чисто потенциальной энергии в одном положении массы в чисто кинетическую энергию в другом положении массы. Как потенциальная, так и кинетическая энергии гармонически колеблются относительно их среднего значения с частотой 2со. Двойка появляется потому, что потенциальная энергия дважды (за период) положительна и дважды достигает максимального зна-че[П1Я (то же справедливо и для кинетической энергии). Электрическое поле Ех в стоячей волне аналогично смещению массы гармонического осциллятора от положения равновесия, в то время как магнитное поле Ву аналогично скорости этой массы. [c.324]

Если одновременно существуют электрическое и магнитное поля, то объемная плотность энергии электромагнитного поля W в изотропной среде, не обладающей ферромагнитными (П1.6.5.1°) и сегнетоэлектрическими (III.1.6.9 ) свойствами, равна сумме объемных плотностей энергий электрического (111.1.12.7 ) и магнитного полей [c.274]

Как и обычные гидродинамические уравнения, уравнения магнитной гидродинамики для идеальной среды (т) = С = у. = 0, а=оо) допускают разрывные решения, в которых характеристики среды и поля на некоторых поверхностях испытывают скачкообразное изменение. В обычной гидродинамике существует два типа таких поверхностей разрыва тангенциальный разрыв и ударная волна. В магнитной гидродинамике картина значительно усложняется. Впервые ударные волны в магнитной гидродинамике рассматривались Гофманом и Теллером ), исходя из релятивистского тензора энергии — импульса для среды и электромагнитного поля. Как следует из этой работы, релятивистское рассмотрение необходимо лишь в том случае, если плотность магнитной энергии по порядку величины сравнима с плотностью полной энергии среды, включая энергию покоя (ср. (1.18)). Во всех практически важных случаях энергия магнитного поля значительно меньше полной энергии среды, поэтому ниже будут рассмотрены только нерелятивистские ударные волны. [c.14]

Предположение, высказанное Бэтчелором з, состоит в том, что рост-энергии магнитного поля продолжается до тех пор, пока средняя плотность магнитной энергии не становится сравнимой с плотностью кинетической энергии для наименьших масштабов турбулентности. Так как в силу (7,3) последняя равна p(ev) , то, по Бэтчелору, в стационарном. состоянии [c.48]

Для увеличения плотности энергии в луче после выхода электронов из первого анода электроны фокусируются магнитным полем в специальной магнитной линзе 4. Сфокусированные в плотный пучок летящие электроны ударяются с большой скоростью о малую, резко ограниченную площадку (пятно нагрева) на изделии 6, при этом кинетическая энергия электронов, вследствие торможения превращается в теплоту, нагревая металл до очень высоких температур. Для перемещения,луча по свариваемому изделию на пути электронов помещают магнитную отклоняющую систему 5, позволяющую устанавливать луч точно по линии стыка. [c.16]

Собственное магнитное поле, охватывая область высоких концентраций зарядов наподобие футляра, уменьшает диффузионные потери частиц. Благодаря этому возможна высокая концентрация частиц и энергии над микроучастками (ячейками) катода, что приводит к высокой плотности тока, испарению металла и эмиссии электронов. [c.73]

Перемычка движется под действием сил давления, создаваемых, магнитным полем. Пусть р — объемная плотность энергии магнитного поля проводяш,ей линии. Тогда dWldx = pS, где 5 — площадь бокового сечения перемычки. Подставляя m=pSd (р — плотность материала перемычки), получим ускорение a=p/pd. Величину pd называют эффективной толщиной. Положим pdt=10 кг/м . Значению р = 400 атм соответствует fi=10 Тл. При этих условиях а = 4-10 = м/с —4-10 g. Скорость о=10 км/с достигается на длине s=125 м. Время разгона —2,5-10- с. Перемычка массой т = 2 кг приобретает энергию 100 МДж. [c.93]

Для определения стеиенп охлаждения при адиабатическом размагничивании рассчитаем энергию Гельмгольца F единицы объема магнетика в магнитном поле. Плотность энергии магнитного поля 1И 18л, где Н — напряженность магнитного поля, представляет собой составляющую энергии Гельмгольца. Так как магнитная индукция В = iH, то энергию Гельмгольца можно представить в виде [c.296]

Характеристики - магнитнотвердых материалов. Свойства таких материалов во многом определяются кривой размагничивания это участок предельной петли гистерезиса, расположенный во втором квадранте (рис. 20.1). К характеристикам магнитнотвердых,материалов относятся остаточная индукция и коэрцитивная сила Не, а также удвоенная максимальная объемная плотность энергии магнитного поля в воздушном зазоре она измеряется в дж1м , если В [c.262]

Пусть р — объемная плотность энергии магнитного поля. Тогда dW/dx = = pS, где S — площадь бокового сечения перемычки. Из (3) находим ускорение а = рЗ/т. Величину m/S называют эффективной толпщной. Положим m/s = 10 кг/м , р = 400 атм. При таких условиях а = 4 х X 10 м/с = 4 10 g. Скорость v = 10 км/с достигается на длине s = = 125 м. Время разгона 2,5 10 с. Перемычка массой w = 2 кг [c.242]

Рационализация уравнений повлияла на численные значения ряда электрических п магнитных величин электрической н магнитной постоянных, напряженности маипгг-ного поля, магнитного сопротивления и магнитной проводимости цепей, мaгнитoдвпжyIцei силы, плотности энергии магнитного поля, магнитного момента, интенсивности намагничивания, мап[итной восприимчивости. [c.106]

Энергая магантного поля. Плотность энергии магнитного поля в вакууме [c.136]

Объемная плотность энергии м-згнитного поля Ь-1МТ-2 джоуль на кубический метр Джоуль на кубический метр равен объемной плотности энергии магнитного поля, в котором энергия 1 Дж равномерно распределена по объему 1 м ДК 111.5.7.4° дж лг Дж/мЗ Л/гпз М-1-КГ-С- [c.552]

Плотность потока энергии волн описывается вектором Пойнтинга (3.1). Следовательно, поток энергии отсутствует в точках, где либо Е, либо В равнь нулю. Это означает, что поток энергии в стоячей электромагнитной волне отсутствует через узлы и пучности в волне, поскольку пучность напряженности электрического поля совпадает с узлом индукции магнитного поля и наоборот. Поэтому с течением времени энергия движется между соседними узлами и пучностями, превращаясь из энергии магнитного поля в энергию электрического поля и обратно. С помощью (4.11) и (4.14), пользуясь формулой для объемной плотности энергии электромагнитного поля [c.36]

Энергия магнитного поля (IV), Б магнитном поле содержится энергия, которая с большей или меньшей плотностью распределяется по всему пространству, занимаемому магнитным полем. Энергия магнитного поля получается за счёт той электрической работы, которая совершается электрическим током во время создания л агнитного поля t ф ==l — eL)idt= J 1йФ дж. (35) [c.485]

На начальной стадии (/ ,. > 0.3) влияние магнитного поля несущественно и развитие процесса происходит газодинамически. Ударная волна и среда за фронтом ускоряются, плотность, давление и температура растут, причем для всех режимов одинаково (фиг. 2, кривые / и 2). Параметр Re , монотонно растет, т.е. остается > 1 (фиг. 3, кривая /), магнитное поле, вмораживаясь в среду частично уносится из неразрушенной части монокристалла так, что магнитный поток Ф в ней падает, хотя напряженность магнитного поля растет (фиг. 2, кривые 3—5). Динамический параметр Л мал, то есть величина кинетической энергии ударной волны и среды за ней гораздо больше, чем энергия магнитного поля в неразрушенной части кристалла. При этом для различных режимов его величина различается 2 порядка. Для режимов 1 и 2 параметр Л монотонно убывает, а для режима 3 достигает минимума на / = 0.5 (фиг. 3, кривые J-3). [c.151]

Для фокусирования электронного луча в электронгюй пушке обычно используется система диафрагм и магнитных линз. Магнитная линза 4 представляет собой соленоид с магнитопроводом, создающий специальной формы магнитное поле, которое при взаимодействии с электроном изменяет его траекторию и искривляет ее в направлении к оси системы. При этом можно добиться сходимости электронов на достаточно малой площади поверхности и в фокусе электронный луч может обладать весьма высокой плотностью энергии, достигающей 5-10 Bт/мм . Такая плотность энергии достаточна для осуществления целого ряда технологических процессов, причем в результате измене ния фокусировки она может быть плавно изменена до минимальных значений. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...