Гагена — Пуазейля закон

Гагена — Пуазейля закон 35, 312 [c.376]

Гагена-Пуазейля закон 144 Газы, их свойства 18 Гей-Люссака закон 20 Гельмгольца теоремы 107, 108, 110 Гидравлика 55 Гидродинамика 55 Глиссирование 425 Градиент потенциала 85 Грасгофа число 547 [c.566]

Гагена-Пуазейля закон 469 Газ идеальный 342 и д. [c.617]

Первый режим, называемый ламинарным, относится к малым значениям чисел Re (до Re 2000) и характеризуется тем, что шероховатость не оказывает никакого влияния на величину X. По закону Гагена — Пуазейля [2-172] [c.61]

Отраженный от приемника 4 звук поглощался поглотителем 5. Согласно закону Гагена — Пуазейля скорость движения жидкости по капилляру [c.245]

Движение жидкостей в прямых трубах и каналах с постоянным поперечным сечением. Выведенный в 1 закон Гагена-Пуазейля, согласно которому падение давления увеличивается пропорционально скорости, применим только для скоростей, меньших критической (см. 4). Для скоростей, больших критической (т.е. для турбулентных движений), падение давления, как об этом уже было упомянуто в 4 более или менее точно пропорционально второй степени скорости. В этом случае касательное напряжение на стенке Тст (для некруглых поперечных сечений — среднее значение касательных напряжений на стенке) может быть принято равным [c.219]

Закон Гагена-Пуазейля приложим, следовательно, лишь к части трубы, которая следует за начальным З частком. [c.471]

Вычисляя потери давления для разгонного участка, мы не учитывали того, что вследствие изменения скоростей и толщины пограничного слоя в пределах этого участка силы трения будут в разных сечениях разные. Следовательно, строго говоря, нельзя применять закон Гагена-Пуазейля для расчета потерь на трение в разгонном участке. Более точные вычисления ), учитывающие изменение силы трения в пределах разгонного участка, дают в достаточно хорошем согласии с экспериментом следующую формулу [c.473]

Формула (9.3.12) составляет содержание закона Гагена — Пуазейля, который гласит при ламинарном течении жидкости в трубе падение давления вдоль оси трубы прямо пропорционально секундному объему протекающей жидкости и длине отрезка трубы и обратно пропорционально четвертой степени радиуса трубы. [c.239]

Мы получаем, таким образом, закон Гагена — Пуазейля [c.431]

Мы уже упоминали выше, что закон Гагена — Пуазейля, выражающийся формулами (12.11), для турбулентной формы течения перестаёт иметь силу. Таким образом, закон сопротивления при переходе от ламинарной формы течения к турбулентной резко меняется. Это изменение закона сопротивления является, пожалуй, наиболее важным критерием для различения ламинарной формы течения от турбулентной. [c.431]

Закон Гагена—Пуазейля 431 [c.725]

ЗАКОН ГАГЕНА-ПУАЗЕЙЛЯ 27 [c.27]

В самое последнее время были сделаны исследования о применимости закона Гагена-Пуазейля к коллоидам ). [c.30]

Это знаменитая формула Гагена — Пуазейля или закон четвертой степени. Легко усмотреть, что и обратно выполнения этого закона достаточно, чтобы функция касательных напряжений была линейной. Заметим, однако, что если соотношение (46) выполняется, то не может быть уверенности даже в том, что справедлива навье-стоксова теория вискозиметрии, поскольку функции нормальных напряжений не оказывают влияния на расход и потому их нельзя определить по расходной характе- ристике. [c.226]

Несколько иной метод определения коэффициента поглощения звука был предложен в работе [57]. Схема установки приведена на рис. 21. Ультразвуковое поле (1 Мгц), создаваемое источником полностью заполняло трубку с исследуемой жидкостью 2 трубка имела обводной капиллярный канал 3 для обратного потока. Согласно соотношению (31), при радиусе звукового пучка, равном радиусу трубы, скорость акустического течения обращается в нуль. В экспериментальных условиях, конечно, из-за неоднородности звукового поля по сечению трубки и влияния пограничного слоя вблизи стенок, а в описываемой установке еще из-за тока жидкости через капиллярный канал 3 перенос жидкости имеется, однако скорость его существенно меньше скорости течения в свободном звуковом поле. Влияние динамического давления потока на механический приемник радиационного давления 4 было при этих условиях относительно мало. Отраженный от приемника 4 звук поглощался поглотителем 5. Авторы работы [58] отказались от абсолютного измерения звукового поля радиометром, потому что приемный элемент радиометра, отражая звук, не позволял создать полностью бегущую волну (в этой работе плотность звуковой энергии определялась из импедансов излучателя в воздухе и в жидкости). Согласно закону Гагена — Пуазейля, скорость движения [c.123]

Это известный закон Гагена — Пуазейля. Секундный объем жидкости, протекающей через поперечное сечение трубы, оказался пропорциональным Я, что не ожиданно. Кажется, что он должен был быть пропорционален площади попереч ного сечения, т. е, R , [c.563]

Он провел свои эксперименты в 1840 г. и опубликовал их в 1841 г. Следовательно, работа Гагена предшествовала работе Пуазейля. Оствальд (Wo. Ostwald, 1925 г.) предложил назвать равенство (II. 10) законом Гагена — Пуазейля, однако многие возражали против этого. [c.35]

Гагенбах (Hagenba h, 1860 г.) независимо от Стокса нашел параболическое распределение скорости, а также интегрированием теоретически получил закон Пуазейля (как он сам называет его, что весьма важно, принимая во внимание, что он хорошо был знаком с работой Гагена). Интересно отметить, что он предположил, что вязкое сопротивление возникает в результате работы, которая должна быть затрачена на преодоление молекулярного сцепления при перемещении одного слоя молекул по другому слою — эта концепция достаточно современна. [c.35]

Эта формула может быть проверена путем опыта с очень большой точностью поэтому она сыграла весьма большую роль при установлении законов движения вязкой жидкости. Между прочим, она позволяет по измеренным значениям расхода Q и разности давлений pi — р2 очень точно определить коэффициент вязкости Согласно формуле (4) расход жидкости пропорционален падению давления на единице длины трубы и четвертой степени радиуса трубы. Это соотношение экспериментально было установлено Г. Гагеном в 1839 г., а затем вторично, независимо от Гагена, Пуазейлем . Обычно оно называется законом Пу-азейля, так как статья Гагена, который был инженером, по-видимому, осталась незамеченной среди физиков. Правильнее называть соотношение (4) законом Гагена-Пуазейля. Забегая вперед, отметим, что закон Гагена-Пуазейля соблюдается при малых скоростях только в узких [c.144]

Турбулентность, а) В 1 мы вывели закон Гагена-Пуа-зейля, согласно которому при течении вязкой жидкости в круглой трубе падение давления пропорционально расходу жидкости [формула (4)]. Там же мы упомянули, что закон Гагена-Пуазейля имеет место для движения в очень узких трубках при любых практически возможных скоростях, а для движения в широких трубах — только при малых [c.156]

Подставив в уравнение (4), выражающее закон Гагена-Пуазейля, Q = wirr , можно переписать его в следующем виде [c.226]

Этот закон бы т открыт экспериментальпым путем французским врачом Пуазейлем (1840—1841 гг.), который занимался вопросом о движении крови в кровеносной системе, и немецким исследователем Гагеном (Hagen, 1839 г.) поэтому рассматриваемый закон называют иногда законом Гагена-Пуазейля. Пуазейль экспериментировал с водой, движущейся по капиллярным стеклянным трубкам, Гаген—с водой, движущейся по латунным трубам диаметром от 0,25 до 0,6 t. В дальнейшем было экспериментально установлено, что этот закон применим и для других жидкостей. Однако он пригоден не для всех чисел Рейнольдса еще Гаген заметил и последующие исследования подтвердили, что этот закон становится неверным, если скорость течения (в наших современных представлениях—число Рейнольдса) превышает некоторую определенную величину. [c.469]

Закон Гагена-Пуазейля. Принимая во внимание, что Гаген, с одной стороны, открыл и опубликовал закон ламинарного течения по грубам с круглым поперечным сечением на два года раньше Пуазейля, с другой стороны,— выяснив значение поправочного члена для кинетической энергии и вычислив его из своих и- мерений—дал вооби с с. льше, чем Пуазейль, будем называть, по примеру М. Рюльмана (М. RL h Т 11ш), соотношение, найденное независимо обоими исследователями, -пконом Гагена-Пуазейля. [c.27]

Пределы прцжоннмости аакона Гагена-Пуазейля. В последнее время было произведено большое число исследований о применимости закона Гагена-Пуазейля к очень вязким жидкостям, а также к жидкостям под очень высоким давлением. Так. например. Рсйгер ), Ляденбург ) и Глазер ) установили, что закон Гагена-Пуазейля в широкой мере удовлетворяется даже для жидкостей с коэфициентом вязкости примерно 1—10 (канифоль в скипидаре). С другой стороны, согласно опытам Глазера, закон Гагена-Пуазейля перестает быть действительным, как только радиус трубы становится меньше определенного значения, зависящего от коэфициента вязкости. Им были найдены следующие нижние границы радиусов [c.30]

К этой потере давления присоединяегея еще потеря на преодоле1Н1е трения в трубе, определяемая законом Гагена-Пуазейля (3). Складывая обе потери, получаем окончательно для полной потери давления выражение [c.33]

По поводу уравнения (5) необходимо указать еще на следующее обстоятельство при его выводе мы предполагали, что в начальном участка, несмотря иа имеющие в нем место значительные отклонения рас 1ределения скоростей от параболы, все же справедлив закон Гагена-Пуазейля, между тем как он теоретически выведен только для уже развившегося параболического распределения. Оснований для оправдания такого предположения мы не можем дать. Напротив, весьма вероятно, что в начальном участке разность давлений на единицу длины, необходимая для преодоления трения, больше, чем соответствуюп ая разность давлений в области уже развившегося ламинарного течения. Однако, точность до сих пор продеганных измерений, поскольку они относятся к трубам с закругленным входом, недостаточна для решения этого вопроса. [c.34]

Зи. Значение потери давления в начальном участке ламинарного течения для определения вязкости путем измерения К(к[ичества ныте ающей жи 1,костп. Знание течения в начальном чуст ке особенно важно для определения вязкости по способу измере-количества вытекаю.цей жидкости. Действительно, этот способ -. нован на предположении, что для всей длины трубки, через которую Р зисходит истечение испытуемой жидкости, действителен закон Гагена Пуазейля, между тем как в большинстве случаев длина таких трубок. [c.37]

Конструкция дифманометра позволяет измерять перепад давлений <5 гораздо большей точностью (0,01—0,02 мм), что подтверждено опытами на воде и водяном паре. Снижение точности связано с пульсациями, происходящими во фреоновом контуре. Поправка к закону Гагена — Пуазейля, выраженная членом т-ру/8яЬт, в наших опытах не превышала 2,5%. Связанная с неточностью определения этой поправки погрешность составляет менее 0,1%. [c.70]

При ламинарном режиме (Ке < 2000) распределение скоростей подчиняется параболическому закону (рис. 11. 5, а). Обте1ание выступов шероховатости — плавное коэффициент сопротивления трения X зависит только от величины параметра Рейнольдса и определяется по закону Гагена — Пуазейля [c.187]

Формула (7.16) выражает закон Пуазейля—Гагена и используется для расчетов трубопроводов, при экопериментальном определении расхода жидкости по изме,рен.ию скорости на оси трубы и при экспериментальном определении вязкости жидкости л-Средняя скорость течения по определению [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...