Пуазейля уравнение

При Re>1 500 поток становится турбулентным. Как и для течения Пуазейля, уравнения Рейнольдса (11-22) 20 307 [c.307]

В случае течения Пуазейля (уравнение (5.6) гл. 7) граничные условия однородны и член типа источника равен 5 = /с з это означает, что скалярное произведение ((5, К)) пропорционально объемному расходу, так что последний мояшо точно вычислить. [c.226]

Каждое из этих соотношений в равной степени обоснованно и не содержит иных параметров, чем другие. Однако одно или более могут иметь особое значение в части области над относительно простой кривой так, уравнение Пуазейля, уравнение Блазиуса и уравнение Кармана — Прандтля для особых частей функции наилучшим образом соответствуют различным комбинациям этих параметров. [c.16]

Вязкость ньютоновских жидкостей определяется уравнением (1-9.4) как половина коэффициента пропорциональности в зависимости, связывающей тензор напряжений т с тензором растяжения D. Уравнение (1-9.4) предполагает, что компоненты тензора напряжений должны быть пропорциональны соответствующим компонентам тензора растяжений для любого заданного участка течения. Одним из хорошо известных следствий уравнений Навье — Стокса (уравнение. (1-9.8)) является закон Хагена — Пуазейля, связывающий объемный расход Q в стационарном прямолинейном течении жидкости по длинной круглой трубе с градиентом давления в осевом направлении [c.55]

Жидкости, не подчиняющиеся закону Хагена — Пуазейля, не проявляют также и линейной зависимости Tij от у, предсказываемой уравнением (2-1.5). Для таких жидкостей кажущаяся вискозиметрическая вязкость т] может быть определена по экспериментальным измерениям в вискозиметрическом течении как [c.56]

Реологическое поведение несжимаемых ньютоновских жидкостей полностью определяется величиной единственного параметра — вязкости. Для заданного материала вязкость является функцией только температуры. Экспериментальное определение-вязкости состоит в измерении некоторой легко определимой величины, которая единственным образом может быть связана с вязкостью при помощи соотношения, получаемого теоретически из решения уравнения движения. Например, градиент давления A/ /L в осевом направлении для прямолинейного течения в длинной круглой трубе выражается законом Хагена — Пуазейля [c.167]

Это уравнение — одно из немногих в механике жидкости, имеющее точное решение, с помощью которого можно найти распределение скорости при течении Пуазейля [686]. [c.152]

Кинематические характеристики известных плоских сдвиговых течений и течения Пуазейля не зависят от числа Рейнольдса. Для исследования других течений этого типа [8] используются уравнения, определяющие составляющие вектора скорости щ, г по осям декартовых координат X, у н вихрь ш. Эти уравнения имеют вид [c.191]

Легко видеть, что решение (3.20) определяет плоское течение Пуазейля, вектор скорости которого при сз > 0 составляет с положительным направлением оси х угол -С2 - тг/2. Напомним, что давление, не входящее в уравнения (3.1)-(3.4), в течении Пуазейля меняется линейно в направлении вектора скорости и зависит от Д. [c.193]

V = V] = о, и решение определяет известное течение Пуазейля между двумя соосными цилиндрами. Решение (П2.1) удовлетворяет уравнениям газовой динамики при постоянном давлении и плотности, произвольно зависящей от 1р. [c.231]

Заменив в уравнении (5.17) I его значением (р — а г = dl2, получим аналитическое выражение закона Пуазейля [c.70]

Потери напора на начальном участке строго не подчиняются формуле Пуазейля, ибо здесь не выполняется основная предпосылка о прямолинейности линий тока. Расчет этих потерь может быть выполнен методами непосредственного решения уравнений Навье—Стокса или методами теории пограничного слоя, излагаемой в гл. 8. Для ориентировочной оценки падения давления на начальном участке трубы можно в первом приближении принять, что потери на трение определяются формулой Пуазейля. Тогда уравнение Бернулли, составленное для сечений О—О и 2—2 (см. рис, 69), дает [c.167]

Скорость Wx зависит только от радиуса и определяется параболой Пуазейля. Обозначая скорость = W=2 1—подставим ее в правую часть уравнения (15.15) [c.382]

Общую пористость упаковочного материала и радиус пор относительно легко можно определить, используя данные определения паропроницаемости по ГОСТ 13525.15—78, выражаемой количеством пара, проходящего через 1 м поверхности упаковочного материала за 24 ч при определенной влажности воздуха. Условия определения паропроницаемости упаковочного материала таковы, что они позволяют использовать для расчета уравнение Пуазейля (ИЗ). Общий ход рассуждений аналогичен описанному выше, и окончательное выражение для радиуса пор г выглядит следующим образом [c.162]

Вязкостное течение через прямую трубу круглого сечения описывается известным уравнением Пуазейля [c.12]

Метод капилляра основан на использовании уравнения Гагена — Пуазейля для ламинарного течения жидкости или газа через капилляр. Расчетное уравнение с учетом поправки на кинетическую энергию имеет следующий вид [c.156]

Результаты этих опытов показали, что в ламинарной области измеренные коэффициенты трения больше, чем вычисленные по уравнению Пуазейля, на 15%. Это может быть объяснено тем, что в опытах отсутствовал участок гидродинамической стабилизации. При турбулентном режиме движения результаты измерений согласуются с кривой, вычисленной по формуле Конакова, [c.168]

Параметр эффективности КС с учетом изменения радиуса капилляра. При сопоставлении уравнений Хагена — Пуазейля для ламинарного течения в трубе п Дарси получим выражение для коэффициента проницаемости в виде [c.75]

Остановимся на этом более подробно. Известно, что формула (5-7-14) аналогична формуле Пуазейля, которая выводится следующим образом. Уравнение Навье — Стокса при течении жидкости по цилиндрической трубе с постоянной [c.360]

Оказывается, если взять гидродинамическое уравнение Пуазейля для круглой трубки длиной L [Л. 15 ] [c.199]

Для принятых условий (которые по существу соответствуют течению Пуазейля при специфических тепловых условиях) температура может быть представлена как сумма линейной функции вертикальной координаты и произвольной функции горизонтальной координаты Т = АХ + + T Y). Если дополнительно пренебречь влиянием сил трения, т. е. аэродинамическим нагревом, и влиянием источников тепла, то уравнения количества движения и энергии с учетом уравнения неразрывности записываются в виде [c.191]

Принят ламинарный режим течения, сопротивление считается по формуле Пуазейля. Аналогично записывается уравнение движения для парового канала [c.253]

Ламинарный режим течения. Потеря напора (давления) Ар в цилиндрическом прямом отрезке трубы, обусловленная сопротивлением трения жидкости при течении ее в ламинарном режиме (Ре <2300), вычисляется по известным выражениям, полученным из уравнения Пуазейля [c.64]

Соотношение между действительным расходом, при увеличении течения от й о = О до предельного, определяемого по уравнению Пуазейля—Стокса, имеет вид [c.160]

Определить условия (характерные геометрические размеры неплотности), когда для расчета утечек реальных жидкостей можно пользоваться теоретическим уравнением Пуазейля—Стокса, т. е. когда слой облитерации практически не оказывает влияния на величину утечки. [c.165]

Пуазейль показал, что течение жидкости в капилляре подчиняется уравнению [c.88]

Следует отметить существенное различие в процессах фильтрования с закупориванием пор и с образованием осадка. Как уже отмечалось выше, фильтрование с закупориванием пор сопровождается выделением частиц суспензии внутри капилляров перегородки. Очевидно, что производительность фильтра в этом случае существенно зависит от объема пор, в которых осаждаются частицы. Наиболее распространенным является фильтрование с постепенным закупориванием пор, названным Германсом и Бреде стандартным . В этом случае при фильтровании частицы твердой фазы проникают внутрь фильтровальной перегородки и откладываются там равномерно по длине капилляров с постепенным уменьшением их радиуса. Исходя из закона Пуазейля с постепенным его преобразованием для стандартного закупорочного фильтрования можно получить уравнение [c.297]

Ламинарное течение ньютоновских жидкостей по круглым каналам описывается уравнением Пуазейля [c.10]

Метод истечения жидкости через капилляр основан на использовании уравнения Пуазейля [c.10]

Б. Рут, Г. Монтильон и Р. Монтана в основу своих изучений процесса фильтрации с образованием осадка приняли следующее, полученное по закону Пуазейля, уравнение [c.74]

Гагеиа- Пуазейля уравнение 182 Газ (газовые смеси) [c.360]

Полностью развитое течение в трубе также удобно для изучения теплообмена, поскольку эта модель непосредственно применима к трубчатым теплообменникам, а также вследствие значительного упрощения уравнений теплообмена (метод Греца [181] в приложении к течению Пуазейля). [c.152]

До сих пор удалось получить точные решения этих уравнений лишь в некоторых простейших случаях, например для течения вязкой жидкости по прямой трубе — задача Пуазейля для течения между двумя параллельными плоскими стенками, из которых одна неподвижна, а другая движется,— задача Куэтта для течения вблизи критической точки — задача Хименца — Хоуарта и др. [c.69]

Развитие технической механики жидкости (гидравлики) в XIX в. за рубежом. Зародившееся во Франции техническое (гидравлическое) направление механики жидкости быстро начало развиваться как в самой Франции, так и в других странах. В этот период в той или другой мере были разработаны или решены следующие проблемы основы теории плавно изменяющегося неравномерного движения жидкости в открытых руслах (Беланже, Кориолис, Сен-Венан, Дюпюи, Буден, Бресс, Буссинеск) вопрос о гидравлическом прыжке (Бидоне, Беланже, Бресс, Буссинеск) экспериментальное определение параметров, входящих в формулу Шези (Базен, Маннинг, Гангилье, Куттер) составление эмпирических и полуэмпирических формул для оаределения гидравлических сопротивлений в различных случаях (Кулон, Хаген, Сен-Венан, Пуазейль, Дарси, Вейсбах, Буссинеск) открытие двух режимов движения жидкости (Хаген, Рейнольдс) получение так называемых уравнений Навье — Стокса, а также уравнений Рейнольдса на основе использования модели осредненного турбулентного потока (Сен-Венан, Рейнольдс, Буссинеск) установление принципов гидродинамического подобия, а также критериев подобия (Коши, Риич, Фруд, Гельмгольц, Рейнольдс) основы учения о движении грунтовых вод (Дарси, Дюпюи, Буссинеск) теория волн (Герстнер, Сен-Венан, Риич, Фруд, [c.28]

При расчете потери давления в трубе по формуле Дарси — Вейсбаха Ар = (ра 2о/2)//й( коэффициент сопротивления трения для ламинарного режима =64/Де. Эту формулу легко получить из соотношений (15.29) и (15.30) и выражения параболы Пуазейля. Для турбулентного режима можно использовать формулу Блазму-са и уравнение (15.31). Влияние изменения вязкости с температурой можно учесть поправкой типа (Ргс/Рг" или (рс/цж)" , где п>0, т>0. [c.389]

Условиями применения уравнения Пуазейля для практических расчетов процесса пропитки бумаги являются строгая ламинар- [c.148]

Условие ламинарности в случае пропитки бумаги-основы формально всегда соблюдается, поскольку число Рейнольдса Re = v/i/v (h — толщина бумаги, V — скорость протекания жидкости по капилляру, v — кинематическая вязкость растворов) много меньше 2500. Пуазейлев же профиль скоростей потока жидкости в капилляре, определяющий границу пригодности уравнения Пуазейля, к моменту входа жидкости в капилляр оказывается сформировавшимся. Формирование пуазейлева профиля скоростей происходит не в самом капилляре, а в углублениях (не-вавномерностях) макроструктуры поверхности бумажного полотна. [c.148]

На рис. 30 приведены профилограммы поверхности бумаги-основы, полученной из волокнистых полуфабрикатов с различными степенями помола (кривая / — 25 " ШР, 2 — 45° ШР, 3 — 77° ШР). Обращает на себя внимание то, что с увеличением степени помола до 77° ШР общий характер макроструктуры поверхности бумажного полотна с характерным профилем входных отверстий в капилляры сохраняется. Расчет, проведенный с использованием уравнения (106) для случая наиболее часто используемых в практике бумаги-основы со степенью помола полуфабриката 25—45° ШР, позволил определить протяженность (Ь) входного отверстия на поверхности бумаги-основы, где формируется пуазейлев профиль скоростей [c.148]

Анализ экспериментальных данных различных авторов, вы-иолненный в [ПО], показал, что при ламинарном течении жидкости в змеевике коэффициент гидравлического сопротивле ия 53 te зависит от геометрических характеристик змеевика и может быть рассчитан по уравнению Пуазейля для круглых труб [22] [c.50]

Метод капилляра теоретически основан на уравнении Гагеиа — Пуазейля для ламинарного течения жидкости или газа через тонкие капилляры [c.302]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...