Скачок давления на границе раздела фаз

СКАЧОК ДАВЛЕНИЯ НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ФАЗ [c.14]

Критерий Кр характеризует отношение абсолютного давления в системе к скачку давления на границе раздела фаз. [c.143]

Первое условие совокупности (6.32) определяет скачок давления на границе раздела фаз. В этом соотношении Ri и R2 — главные радиусы кривизны границы раздела фаз в данной точке. Для сферической формы пузыря это уравнение трансформируется в Prp" — Prp+ alR. Вторым условием совокупности (6.32) устанавливается равенство касательных напряжений на границе раздела фаз. Третье условие этой совокупности устанавливает равенство скоростей обеих фаз в плоскости, касательной к поверхности раздела в рассматриваемой точке. [c.184]

При обработке зависимости (III-55) не учитывалась осевая скорость движения жидкости, влияние кривизны поверхности раздела фаз на температуру насыщения и соотношения давления насыщения и скачка давления на границе раздела фаз. [c.165]

Это уравнение определяет скачок давления на границе раздела фаз за счет сил поверхностного натяжения. Оно называется уравнением Лапласа. [c.20]

Вторым уравнением (6.31) определяется скачок температуры на границе раздела фаз. Равновесная температура насыщения, соответствующая давлению пара в паровом пузыре сферической формы [88], [c.184]

Из формулы (12-36) следует, что чем меньше радиус капли, тем больше должен быть переохлажден (пересыщен) пар относительно температуры насыщения при заданном давлении. В пределе при -с (плоская поверхность) /пов—>JIн (предполагаем, что скачок температур на границе раздела фаз отсутствует). [c.283]

На поверхностях раздела фаз возникают особые силовые, а при неизотермическом течении и тепловые взаимодействия. Эти взаимодействия самым существенным образом сказываются на изменениях полей скоростей течения, давлений, температур, концентраций ири переходе от одной точки пространства к другой, отделенной от первой поверхностью раздела фаз. Во многих случаях на границах раздела фаз возникают скачки давления, температуры и вектора скорости течения. [c.9]

Из ряда экспериментальных исследований вытекает, что при конденсации чистого водяного пара с давлением примерно р> >10 Па с достаточным приближением можно считать, что температурный скачок на границе раздела, фаз отсутствует и, как следует из уравнения (12-2), [c.266]

По современным представлениям теории сильных электролитов водная среда является основным участником в установлении скачка потенциала на границе раздела жидкой и твердой фаз. Существенную роль в формировании двойного электрического слоя, возникающего в месте контакта металла с жидкостью, играют диэлектрическая постоянная, активность ионов, гидратация ионов и ряд других показателей, сильно зависящих от температуры среды. В связи с этим следует отметить двойственное влияние температуры воды на значение потенциала водородного электрода с одной стороны, с ростом температуры потенциал водородного электрода имеет стремление к облагораживанию, так как понижается pH жидкости с другой стороны, он уменьшается, так как увеличивается давление водорода. [c.39]

Наличие значительного перегрева жидкости и температурного скачка на границе раздела фаз связано с малым числом паровых пузырей в объеме жидкости (т. е. с небольшой поверхностью раздела фаз) или вообще с их отсутствием (при свободной конвекции) и значительным термическим сопротивлением на границе раздела фаз. Приближенные оценки граничного термического сопротивления, сделанные на основании измерений теплового потока и разности температур на свободной поверхности раздела фаз [7], показывают, что для натрия в диапазоне давлений насыщения порядка 0,1—1 ат термическое сопротивление на границе раздела фаз составляет около 10- м -ч-град/ккал. [c.250]

Таким образом, на границе раздела фаз имеет место скачок давлений, обусловленный сжимающим действием поверхностного слоя жидкости [c.15]

Мз опыта установлено, что тепловое сопротивление переносу тепла от чистого пара к поверхности конденсации невелико. Это подтверждается наличием малых перепадов между температура.viи насыщения и поверхности пленки конденсата. Так, при конденсации водяного пара в условиях атмосферного давления переохлаждение конденсата составляет всего около 0,03° С. Поэтому практически температура поверхности конденсации рав а температуре насыщения. Лишь при очень низких давлениях рекомендуется учитывать температурный скачок, имеющий место на границе раздела фаз. [c.271]

Из формулы (12-5) следует, что сопротивление на границе раздела фаз зависит от давления конденсирующегося пара рп, коэффициента конденсации к и плотности теплового потока на поверхности,конденсата <7, так как с изменением д меняются скачок температуры tn—/пов и разность, стоящая в формуле (12-4) в скобках. [c.261]

Опыты по пленочной конденсации чистого водяного пара при давлениях Рп>0,1 бар, проведенные во Всесоюзном теплотехническом институте, показали, что коэффициент конденсации близок к единице [Л. 27]. В этом случае с достаточным приближением можно считать, что температурный скачок на границе раздела фаз отсутствует и, как следует из уравнения (12-3), [c.261]

Отток вещества при испарении и торможение пара при конденсации ведут к тому, что на границе раздела фаз появляется импульс силы — межфазный скачок давления вследствие фазового перехода. Это давление при фазовом переходе может быть представлено формулой [c.125]

Радиус зародыша паровой фазы непосредственно связан со скачком давления на криволинейной границе раздела фаз, однако отношение перепадов давления можно заменить отношением соответствующих значений At, необходимых для компенсации скачков давления. [c.346]

На границе раздела двух текучих сред поверхностное натяжение обусловливает скачок давлений в соприкасающихся фазах, пропорциональный средней кривизне поверхности раздела, [c.79]

ЭЛЕКТРОКАПИЛЛЯРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ — явления, связанные с действием электрических и молекулярных сил на поверхности раздела двух фаз и заключающиеся в изменении поверхностного натяжения на границе раздела при изменении скачка электрич. потенциала на ней. Напр., положение ртутного мениска в капилляре в присутствии смачивающего стенки капилляра электролита зависит (при постоянных давлении и темп-ре) от потенциала ртути. Э. я. иа твердых металлах проявляются, напр., в изменении их твердости с изменением а аич/с потенциала. [c.457]

Однако определить скачок температуры горячей поверхности стенки при переходе на паровой режим пористого испарительного охлаждения из этого уравнения мы не можем. Вместе с тем, можно сделать предположение о неустойчивости границы раздела пар-жидкость. Действительно, при достижении критического расхода охладителя Скр определяемого уравнением (6.48), поверхность раздела фаз будет точно находиться на внешней поверхности стенки. Предположим, что под действием малых возмущений граница раздела сместилась внутрь стенки на величину dZ. К поверхности раздела (6 -dZ) подходит охладитель с расходом С р. При данном давлении подачи и>за повьпиения сопротивления то же количество пара не может пройти через поверхность стенки 5, в результате чего в объеме dZ происходит прирост массы во времени. В этом случае граница раздела перемещается на внутреннюю поверхность стенки. Одновременно с перемещением поверхности раздела возрастает давление подачи, в результате чего жидкая пленка вновь появляется на внешней границе раздела. Этим можно объяснить наличие скачка температуры при критическом расходе охладителя. Полагая в уравнении Г6.55) Z = 1 и / =0, получим максимальное значение температуры на [c.158]

Искривление поверхности раздела фаз на границе газ —жидкость вызывает скачок давления, определяемый формулой Лапласа [c.15]

Определим минимальный перегрев АТ = Т — Т", при котором возможно существование парового пузыря. Для простоты будем считать, что паровой пузырь представляет собой сферу. Можно показать, что давление пара в пузыре будет больше давления окружающей жидкости, следовательно, и температура насыщения в паровом пузыре Т будет больше температуры насыщения над плоской поверхностью Т" при данном давлении жидкости. Следовательно, искомый минимальный перегрев должен быть равен АТ = Tr. — Т". Выразим его через параметры двухфазной среды. Для этого вначале найдем превышение давления в пузыре по сравнению с давлением жидкости. На сферической поверхности раздела (границе) жидкой и паровой фаз возникает скачок давления. Перепад давления в скачке можно определить по формуле Лапласа [c.305]

Выписанные гидродинамические уравнения и граничные условия учитывают как неоднородность температуры и давления внутри пузырька, так и неравновесность процесса испарения жидкости внутри самого пузырька. При этом неравновесность считается слабой и скачком температуры на границе раздела фаз АТ=Т—Т пренебрегается. Выражение для потока массы далее можно взять из уравнения Герца — Кнудсена (см. [2П) [c.149]

Появление дополнительного, четвертого скачка скорости L"L на профиле скорости свободной новорхности связано с интенсивным фазовым превращением на границе раздела фазы низкого давления (а-фазы), примыкающей к свободной поверхности, п фазы высокого давления (е-фазы), в результате которого образуется слой толщиной порядка 0,15 мм, существующий в течение времени порядка 0,2 мкс и ведущий себя как более мягкий , чем /колезо в а-фазе. Отражеппая от свободной поверхио- [c.297]

Водород, имеющий малый атомарный диаметр, легко диффундирует в микропоры или на границы раздела фаз. На поверхности микропоры происходит десорбция с образованием молекул. Давление резко повышается. При достижении критического сочетания геометрии формы поры, давления в ней и уровня действующих в конструкции напряжений происходит элементарный акт разрушения — микронадрыв. Рост трещины происходит последовательными скачками, пока она не достигнет критической длины и ширины. Дальше произойдет практически мгновенное окончательное разрушение. Процесс разрушения контролируют парциальное давление водорода на поверхности металла, структурное состояние, наличие и форма микропор, вид и уровень напряженного состояния и температура металла на поверхности и в объеме. [c.242]

С появлением такой пленки на иоверхносги, которая при расслоенной структуре течения омывалась газом, несколько увеличиваются касательные напряжения в этих местах и, следовательно, возрастают суммарные касательные напряжения на всей внутренней поверхности трубы. Вместе с тем, необходимо отметить следующий характерный факт. Внутри пробковой зоны течения газо-жидкостной смеси, объединяющей пузырьковый, эмульсионный, снарядный и некоторые другие структуры течения, для которых характерно отсутствие четкой границы раздела фаз, мы не наблюдаем скачков давления при переходе от одной структуры течения к другой. Происходит лишь естественное уменьшение градиента давления на измерительном участке с увеличением расходного газосодержания при Fr , = idem. [c.119]

Из сопоставления уравнений (VH.21) и (VH.23) следует, что узлы или пучности давления и скорости в стоячей волне смещены по оси X на величину Дх — Л,/2. Что при этом происходит на отражающей границе Как уже отмечалось в предыдущем параграфе, давление или скорость в отраженной волне изменяют знак у границы, что соответствует скачку фазы на 180°. Если волна падает из акустически более жесткой среды на границу раздела с менее жесткой средой, т. е. >-22, то, как следует из формул (Vn.8), скачок фазы на границе испытывает волна давления, которая, таким образом, отражается с потерей полуволны . Следовательно, на границе раздела сред в этом случае будет располагаться узел давления стоячей волны или минимум полного давления, которое в силу равенства действия и противодействия целиком передается второй среде в виде проходящей волны. При тех же условиях знак скорости при отражении не изменяется, отражение происходит без потери полуволны . Следовательно, фаза отраженной волны не изменяется у границы, где таким образом возникает пуч1юсть стоячей волны скорости или максимум полной волны скорости. В силу условия неразрывности, эта скорость передается частицам пограничной среды, где формируется бегущая (проходящая) волна, в которой, согласно уравнениям (VH.9), фазы скорости и давления совпадают. В предельном случае z-i или О, который осуществляется, например, при отражении волны, распро- [c.149]

Если же волна падает из менее жесткой среды на границу раздела с более жесткой средой (г сг ), например из газа на границу с твердым телом или с жидкостью, то картина меняется на противоположную на границе раздела этих сред изменяется фаза колебательной скорости, давление же не испытывает скачка фазы и отражается без потери полуволны. Таким образом, при на отражаюш.ей границе образуются пучность давления и узел колебательной скорости (смеш.ения). Физически это соответствует тому, что граница жесткой среды должна оставаться неподвижной, следовательно и частицы прилегаюш.ей к ней среды не могут испытывать смеш.ения, при этом смеш.ение соседних частиц будет при- [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...