Фаз согласование направление

При падении плоской монохроматич. волны на плоскую границу раздела двух однородных сред с разными свойствами происходит зеркальное О. в. (рис.). Амплитуды, фазы и направления распространения отражённой и преломлённой (прошедшей) волн определяются на основе согласования волновых полей по разные стороны от границы в соответствии с граничными условиями. Требование непрерывности фазы приводит к уни- [c.503]

Иногда для осциллографической записи свободных колебаний конденсаторных трубок используются индуктивные датчики [8]. Одновременная запись на осциллографе от нескольких таких датчиков позволяет найти не только частоту и амплитуду колебаний трубки, но и определить форму ее колебаний. Для этого необходимо подключить все датчики к входу усилителя таким образом, чтобы смещение луча шлейфа осциллографа синфазно соответствовало смещению трубки. Если используемый усилитель реагирует на статические отклонения, то это можно сделать, установив вначале все датчики на одном пролете трубки, а затем ей дать статическое смещение в поперечном направлении. Лучи от всех шлейфов должны отклониться от нейтрального положения в одну сторону. При смещении лучей шлейфов от некоторых датчиков в другую сторону от нейтрального положения следует поменять местами подключение концов этих датчиков. Если усилитель приспособлен только для записи динамических процессов, то правильность включения датчиков можно установить при резонансных колебаниях трубки с наименьшей частотой запись от всех датчиков, расположенных на одном пролете, должна быть синфазной. Перед испытанием датчики, согласованные по фазам, расставляются по пролетам. [c.127]

По акустич, оформлению различают Г. прямого излучения, в к-рых диафрагма (диффузор) излучает звук непосредственно в окружающее пространство, и рупорные, в к-рых диафрагма нагружается на рупор, обеспечивающий лучшее согласование её импеданса акустического с импедансом окружающей среды и формирующий требуемую направленность. Для устранения эффекта противофазного излучения задней поверхности диафрагмы Г. прямого излучения используются спец. ящики ( закрытые системы ), инверторы фазы и спец. пассивные излучатели. Такие Г. применяются как широкополосные излучатели или как НЧ-излучатели многополосных систем. По сравнению с Г, прямого излучения рупорные Г. обладают более высоким кпд, но и большим габаритом. [c.539]

Оценим максимально возможную амплитуду поля па суммарной (разностной) частоте шз (0)4). Для этого нужно учесть интерференцию излучения, рожденного в разных частях среды. Поскольку фаза наведенной поляризации определяется фазами полей Е ж Е2, характерный размер фазовой структуры порядка Я. Если добиться в каком-либо направлении когерентного сложения полей Е Е ) от разных точек среды, то произойдет усиление амплитуды поля в число излучающих на размере среды слоев в Ь1% раз. Конкретные условия такого согласования разобраны в 3. [c.9]

С целью еще более глубокого проникновения в механизм возмущающего движения для некоторых нейтральных колебаний было исследовано распределение амплитуды пульсаций и в направлении, перпендикулярном к стенке, на разных расстояниях от стенки (рис. 16.19). Нижняя кривая в каждой строке осциллограммы показывает колебания на постоянном расстоянии от стенки, а верхняя кривая — на переменном расстоянии, отмеченном слева от строки. Отчетливо видно, что с увеличением расстояния от стенки происходит постепенное смещение фаз обеих пульсаций до тех пор, пока на определенном расстоянии оно не достигает значения 180°. Это и есть скачок фазы на 180°, предсказанный теорией. Далее, на рис. 16.20 изображено распределение амплитуд пульсаций и по толщине пограничного слоя для двух нейтральных возмущений, отмеченных на рис. 16.11 цифрами / и //. И здесь согласование с теоретическими расчетами Г. Шлихтинга получилось очень хорошим. [c.442]

Из уравнения (3.21-6) видно, что коэффициент преобразования основной волны в гармонику может быть повышен путем увеличения фазовой когерентной длины, т. е. при уменьшении Ад. В этом случае принято говорить о согласовании фаз, поскольку при малых Ад относительная фаза волн напряженности поля и поляризации существенно не изменяется на большом отрезке пути с частотой 2/. Как следует из уравнения (3.21-4), величина Ад зависит от показателей преломления для частот / и 2/ и для различных направлений поляризации. Поэтому следует перейти к изучению их свойств. [c.170]

Очень эффективный метод согласования фаз при генерации второй гармоники основан на использовании двойного лучепреломления в анизотропных (часто одноосных) кристаллах. Как известно, в одноосном кристалле могут распространяться в любом направлении, кроме направления оптической оси, две монохроматические волны с одной и той же частотой и с различными фазовыми скоростями — обыкновенная и необыкновенная волны. Направления поляризации обеих волн взаимно перпендикулярны. Фазовая скорость ы>ао и показатель преломления необыкновенного луча зависят от направления и лишь в направлении оптической оси совпадают с соответствующими значениями для обыкновенного луча ы> и Кристаллы, для которых [c.172]

X 36(2/ f. /). Отсюда следует, что р(нл) достигает максимума при ориентации кристалла под углом = 45°. В согласии с этим соотношением на опыте наряду с резко выраженной и обусловленной согласованием фаз зависимостью интенсивности гармоники от угла 0 наблюдается еще слабая зависимость от угла (фиг. 22). Из этого примера видно, что для наиболее благоприятной генерации гармоники необходимо следить за соответствующей ориентацией всех осей кристалла (а не только оптической оси) по отношению к направлениям падающего света и поляризации. [c.174]

Для решения указанной проблемы необходимо иметь инструменты, обеспечивающие получение данных с высоким временным и пространственным разрешением достаточной точности как в локальных, так и синоптических масштабах. Лидары, бесспорно, способны удовлетворить этим требованиям. Тем не менее необходимы определенные усилия, направленные на то, чтобы на стадии первой фазы проекта провести согласование методик, проведение соответствующих сравнений различных лидаров при их одновременном использовании в одном месте. [c.204]

Примем, что пятая гармоника имеет плохое согласование фаз. В результате проблема сводится к взаимодействию двух электромагнитных волн. Подробные решения для амплитуд и фаз будут даны в 7. Энергетические соотношения, подобные обсуждавшимся выше, выводятся легко. В выражение для свободной энергии единичного объема газа, на который одновременно действует волна основной частоты и третья гармоника, линейно поляризованная в том же направлении, входит член, пропорциональный Е д. Согласования фаз в принципе можно достигнуть, используя резонансную дисперсию вблизи полос поглощения молекул. Если основная частота выбрана немного меньшей частоты полосы поглощения, то ангармонический осциллятор дает очень большой резонансный знаменатель. Тогда в соответствии с выражением (2.26) нелинейность будет пропорциональна [c.286]

Наиболее важное требование, характеризующее качество нелинейного материала, вытекает из сущности процесса согласования фаз. Нелинейное взаимодействие — будь то ГВГ, параметрическое усиление или генерация, или преобразование частоты вверх — есть процесс взаимодействия бегущих волн, в котором направление передачи энергии определяется мгновенным соотношением фаз взаимодействующих волн. Согласование фаз предполагает точную подстройку показателей преломления для различных частот и поляризаций, так что если на входе в кри- [c.99]

ПОЛЬ, создающий две волны, сдвинутые по фазе на 180° и распространяющиеся в противоположных направлениях одна в направлении истечения газа, а другая навстречу ему. На этом явлении основаны С. обратного действия , создающие звуковое поле в камерах высокого давления в этом случае используется волна, излучающая навстречу потоку. Наличием обратной волны объясняются резонансные свойства С., т. е. существование областей частот, где излучаемая мощность имеет максимум. Большинство С. работает с выбросом отработанного газа в озвучиваемое пространство, однако существуют конструкции, в к-рых излучение не сопровождается выбросом газа. Для лучшего согласования со средой и получения нужной направленности излучения С. снабжаются рупорами и рефлекторами. [c.326]

Для получения более высокого согласования необходимо обеспечить более резкое изменение модуля 5ц при тех же значениях фазы. Требуемый характер изменения 5ц получается при размещении нулей, показанном на рис. 4.7,а. (Простое смещение нуля в направлении 2 = —1 хотя и приводит к более резкому изменению модуля, но получающееся при этом частотное изменение фазы оказывается более быстрым, чем требуется.) Двухступенчатый переход обладает необходимой АЧХ, однако для его реализации требуются слишком большие значения волновых сопротивлений. Чтобы избежать этого, еще один нуль следует расположить в правой полуплоскости. Соответствующее расположение нулей, уточненное в результате численной оптимизации, показано на рис. 4.13. Аппроксимирующий полином описывается выражением [c.83]

При изменении угла а возникает рассогласование. При этом на вход усилителя от приемника поступает напряжение, полярность которого (или фаза в случае переменного тока) зависит от направления изменения угла а. Усиленный ток с выхода усилителя питает двигатель, приходящий в этом случае во вращение и поворачивающий ось приемника в одном направлении с осью датчика. По восстановлении согласования напряжение на входе усилителя вновь становится равным нулю, и двигатель останавливается. [c.274]

На рис. 1.6 приведена мостовая схема автоматического влагомера на принципе отражения с двойным волноводным тройником. Генератор СВЧ 1 присоединен к //-плечу, детектор - к -плечу двойного тройника 2. Одпо из боковых плеч имеет рупорную антенну 5, направленную на поверхность исследуемого материала 4. Второе плечо (опорное) содержит эталон 5 (образец материала с постоянной влажностью, согласованная нагрузка). При равенстве модулей и фаз коэффициентов отражения материала и эталона напряженности отраженных волн в [c.13]

В табл. 2.9... 2.12 представлены матрицы рассеяния [5] симметричных соединений двух одинаковых направленных и согласованных 8-полюсников и матрицы рассеяния [5++] 4-полюсников, полностью эквивалентных (по фазе и амплитуде) этим соединениям, а также матрицы рассеяния [5+ ] 4-полюсников, для которых расходящиеся волны совпадают с волнами, расходящимися от соединений, только по амплитуде. Сначала находились матрицы 4-полюсников, эквивалентных соединениям, а по ним восстанавливались матрицы соединений и 4-полюсников нечетного возбуждения плеч, номера которых определяются типом соединения. При этом использовались связи между матрицами рассеяния 8-полюсника и 4-полюсников четного и нечетного возбуждения его плеч, полученные в 2.3. [c.77]

При калибровочных преобразованиях фазы заряж. полей (полей материи) меняются произвольным, но взаимно согласованным образом. Поскольку значеиио фазы поля связано с зарядом соответствующей частицы, её можно считать координатой в зарядовом пространстве, а калибровочные преобразования рассматривать как переход к другому базису в этом пространстве. К. и. означает, что существует возможность независимого выбора направлений заряда в разл. точках пространства-времени. При этом локальное изменение фазы заряж. нолей эквивалентно появлению дополнит. продольного ЭЛ.-маги. поля. Здесь видна аналогия со слабым принципом эквивалентности теории тяготения Эйнштейна, согласно к-рому локальное изменение системы координат эквивалентно появлению дополнит, гравитац. поля. [c.230]

Очень важно соблюдать симметрию оптических элементов, поскольку фазы любых участков волнового фронта н идентичны, если только не используется идеальный одномодовый лазер. В случае применения многомодовых лазеров для достижения высокой мош,ности имеет большое значение пространственное согласование волновых фронтов опорного и объектного пучков на голограмме, так чтобы контраст полос оставался постоянным. На раннем этапе развития, когда в голографии использовались импульсные лазеры, многое зависело от тш,ательности согласования волновых фронтов было разработано несколько устройств, обеспечиваюш,их то, чтобы волны прибывали в плоскость голограммы с перекрытием одних и тех же участков [12]. После того как с помощью оптических элементов удалось скомпенсировать разности длин оптических путей и согласовать волновые фронты, необходимо соблюсти осторожность, чтобы направление поляризации обоих пучков сохранялось без изменения, ибо ортогонально поляризованные пучки не интерферируют и, следовательно, не могут сформировать голограмму. [c.513]

Рассмотрим влияние доменной структуры сегнето-электриков на ГВГ в случае, когда световые лучи распространяются нормально к обоим направлениям спонтанной поляризации, т. е. сегнетоэлектрик разбит на 180°-пые домены. Па 180°-ной доменной стенке изменяется фаза силовой волны на я, которая затем вызывает измепепие амплитуды свободной волны на величину, равную, но противоположную по направлению силовой волне. Если доменные стенки имеют протяженность 4, получим усиление второй гармоники, эквивалентное изменению эффективной длины генерации гармоники от 1с до длины кристалла I, т. е. эквивалентное выполнению условия фазового согласования. [c.367]

Интересные перспективы в этом направлении открывает быстро идущее совершенствование технологии многослойных структур из. мономолекулярных пленок Ленгмюра — Блоджетт [97, 98], а также различных методов эпитаксии. Волноводное распространение света в многослойных структурах с заданным профилем рефракции обеспечивает благодаря высокой плотности световой мощности не только полевое (электрическое и акустическое) управление распространением потоков света, но и чисто оптическое. Следует отметить, что при волноводном распространении света согласование фаз осуществляется легче, чем при распространении [c.254]

Наряду с образованием стоксова импульса с частотой os = = ol — 0)21 в активной среде при вынужденном комбинационном рассеянии может образовываться и антистоксов импульс. При этом, однако, аналогично случаю трехволнового взаимодействия при параметрической генерации должно выполняться условие согласования фаз Ак = 2кь — кл — ks O. В асимптотическом приближении коэффициент усиления для антистоксова излучения коротких импульсов в нестационарном случае (т. е. при условии Ti,< T2iGr/2) рассчитывался в [8.21] для диспергирующей и недиспергирующей сред. В обоих случаях оказалось, что антистоксово излучение максимально в направлении, определяемом соотношением Afe Gr/L, причем в зависимости от реализованных условий величина От определяется либо выражением (8.34), либо (8.37). Зная От, можно найти угол между направлениями антистоксова излучения и направлением распространения лазерных импульсов. Таким образом, направления распространения антистоксова излучения образуют вокруг лазерного луча конусообразную поверхность. [c.298]

Возникающие при этом импульсы напряжения оказываются в одной фазе с переменным напряжением сети, причем фазы импульсов зависят от положения линии чертежа относительно движения световой точки. Импульсы напряжения поступают на ламповый усилитель 4 и тиратронный блок 5, которые соответственно посылают импульсы тока на якорь двигателя рассогласования 6. Двигатель рассогласования обусловливает поворот оптической системы по направлению линии чертежа. Это происходит в результате поворота потенциометра 7 обмена скоростей 8, который через электромашинные усилители 9 соответственно изменяет скорости вращения двигателей продольной и поперечной подач командоаппарата 1 и исполнительного механизма 10. Таким образом фотоголовка корректирует согласованное перемещение резака и копирного чертежа. В этой машине используются копирные черте- [c.9]

Наличие в какой-либо точке кристалла области с измененным показателем преломления, таким, что при прохождении через эту область сдвиг фаз между взаимодействуюш,ими волнами изменяется на п, приводит к изменению направления передачи энергии. Так, при ГВГ начальные фазы волн автоматически настраиваются на процесс эффективной передачи энергии от основной волны к гармонике. Однако если в какой-то точке кристалла показатель преломления для обыкновенной или необыкновенной волны немного отличается от значения, соответствую-ш,его точному согласованию фаз, то соотношение фаз взаимодействующих волн нарушится и начнет генерироваться другая волна ВГ с фазой, отличной от фазы первично генерируемой ВГ. В результате суммарная волна ВГ будет ослабляться. Как обнаружить такие эффекты [c.100]

Для численной оценки качества нелинейного кристалла используется понятие эффективной длины взаимодействия, которая может быть меньше или равна длине кристалла в направлении распространения взаимодействующих волн [37, 111]. Величина эффективной длины определяется следующим образом. Мощность второй гармоники в идеальном кристалле пропорциональна величине sin2(V2A -L)/(V2A - ) где Ай — фазовая расстройка, являющаяся обычно функцией температуры или угла, L — длина кристалла. Если ограничиться рассмотрением кристаллов типа ниобата лития, в которых для согласования фаз используется температурная перестройка, то можно ввести понятие температурной ширины синхронизма М — это темпера- [c.103]

Весьма благоприятные условия для синхронизации получаются [50, 73, 74] при полном внутреннем отражении, когда направление согласования фаз в кристалле лежит в отражающей плоскости, а угол падения соответствует ф р интенсивность 2-й гармоники возрастает на 3—4 порядка (кристалл КН2РО4 иммерсиро-ванный в бояее плотной линейной жидкости). [c.170]

Другой подход — применение совмещенных согласованных микрофонов с осями, расположенными под определенным углом (конструкция Блюмлейна), показанным на рпс. 9.10, и характеристикой направленности (ленточные микрофоны с характеристикой в виде цифры 8), показанной на рис. 9.11. Метод совмещения микрофонов требует хорошего согласования по фазе и частоте п точной характеристики полярной паправлен-ности во всем диапазоне частот для получения стабильной локализации образа. [c.280]

Таким образом, условие существования одного главного максимума в диаграмме направленности линейной решетки излучателей нри сканировании требует, чтобы расстояние между излучателями было бы меньше А-г. С другой стороны, чтобы направление главного максимума было близко к нормали к оси решетки, возбуждение излучателей должно быть близко к синфазному. Последнее достигается в волно-водно-щелевых антеннах нри / = Хв (А - длина волны в волноводе, Ав > Аг). С целью уменьшения расстояния между излучателями в волноводно-щелевых антеннах применяют пе-ремеппо-фазное возбуждение соседних излучателей. В этом случае расстояние d примерно равно половине длины волны в волноводе. Однако при расположении всех излучателей на расстоянии / = А-в / 2 друг от друга (чтобы главный максимум был направлен по нормали к оси решетки) волны, отраженные от всех излучателей, складываются в фазе на входе антенны, что резко нарушает ее согласование (наблюдается так называемый эффект нормали ). При отклонении луча от нормали d отлично от А-в / 2, и отраженные от излучателей волны в большой мере взаимно компенсируются и КСВ 1. Для определения минимально отличного от А-в / 2 расстояния между излучателями d, нри котором во всем рабочем диапазоне длип воли согласование будет хорошим, можно воспользоваться соотношением [c.54]

Идеально плоская волна неосущест- роды. Благодаря квант, механике, собств. частотой. Когда же необхо-вима, как и идеально гармонич. ко- распространившей волн, представле- димо ответить на вопрос об амплитуде лебание. В реальных волн, процессах ния на все процессы в микромире, установившихся колебаний таких ка-амплитуда и фаза колебаний изме- понятие К. стало применяться к челей, нужно уже учитывать нелиней-няются не только вдоль направления пучкам эл-нов, протонов, нейтронов ность (зависимость частоты колеба-распространения волны, но и в плос- и др. ч-ц. Здесь под К. понимают ний качелей от амплитуды колеба-кости, перпендикулярной этому на- упорядоченные согласованные и на- ний), в результате чего приходим [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...