Некогерентный распад

Константы Ш21 и Ш12 — это скорости переходов, обусловленных накачкой и процессами некогерентного распада соответственно (рис. 10.2). И накачка и процессы распада обусловлены взаимодействием электрона с термостатом 2. В полностью квантовых уравнениях движения для операторов роль термостата может быть учтена следующим образом [c.257]

Насыщение поглощения 173, 199 Некогерентный распад 257 Неустойчивость Бенара 206 [c.345]

Зародыши обычно образуются на границах зерен и субзерен, в скоплениях дислокаций, включениях, порах, что связано с уменьшением затрат на приращение поверхностной энергии. Распад также интенсифицируется после деформации, которая повышает плотность дислокаций. При медленном охлаждении и малой степени переохлаждения образуются близкие к равновесию стабильные фазы с некогерентными границами раздела. Для них характерно гетерогенное зарождение на высокоугловых границах зерен и скоплениях вакансий (кластерах). В результате возможно образование сетки выделяющейся фазы по границам зерен. [c.498]

При некогерентной связи частица — матрица появляется еще один дислокационный механизм релаксации локального фазового наклепа — пороги на эпитаксиальных дислокациях [149], которые могут работать как дислокационный источник. Казалось бы, тот факт, что они находятся непосредственно на разделе частица — матрица, т. е. тай, где фазовые напряжения максимальны, должен был бы приводить к инициированию их работы уже в процессе выделения частицы, а следовательно, к практически полной релаксации локального фазового наклепа уже на начальной стадии распада твердого раствора. Однако в работе [168] было экспериментально показано, что при малых размерах частиц второй фазы (нескольких сот ангстрем), некогерентно связанных с матрицей, генерация дислокаций на раз- [c.45]

Продуктом массивного превращения обычно является пересыщенная низкотемпературная фаза, фигурирующая на равновесной диаграмме состояния. Для протекания превращения необходимо термически активируемое перемещение атомов на небольшое число межатомных расстояний перемещение это облегчается, вероятно, при наличии некогерентной границы раздела. Превращение такого типа не может начаться, пока движущая сила не достигнет довольно высокого значения, достаточного для зарождения некогерентной границы, но еще недостаточного для реализации мартенситного механизма превращения. Скорость охлаждения, таким образом, должна быть такой, чтобы можно было предотвратить заметный распад на равновесные фазы путем диффузии на далекие расстояния, но не настолько большой, чтобы оказался невозможным термически активируемый рост. С кинетической точки зрения массивное превращение является в какой-то мере промежуточным между равновесным распадом и возможным мар-тенситным превращением в чистых металлах оно представляет [c.287]

Так как упрочнение достигается за счет торможения дислокаций продуктами распада, в том числе полями упругих напряжений в матрице вокруг выделений при перерезании или огибании выделений дислокациями, то с точки зрения получения наибольшего упрочнения предпочтительно образование ЗГП и промежуточных фаз. Выделения стабильных фаз некогерентны матрице, не имеют полей упругих напряжений, а расстояния между ними сравнительно велики. Это делает возможным значительно более легкое огибание таких препятствий дислокациями. [c.10]

Мы ВИДИМ, ЧТО интенсивность излучения пропорциональна квадрату числа частиц, в отличие от некогерентного спонтанного излучения, интенсивность которого пропорциональна первой степени числа частиц. Этот коллективный эффект излучения является оптическим аналогом свободного индукционного распада в спектроскопии ядерного резонанса и поэтому называется также оптическим свободным индукционным распадом. Само собой разумеется, что эти процессы спонтанного излучения должны быть описаны на основе квантовой теории однако квантовые расчеты приводят в основном к тем же самым результатам—например, в том, что касается зависимости интенсивности от числа частиц [9, 3.21-1]. Коллективный эффект поляризации и излучения затухает со временем релаксации т, если справедливо сделанное нами предположение о том, что можно пренебречь влиянием процесса излучения на атомные системы по сравнению с влиянием на них безызлучательных релаксационных процессов. После этого затухания некогерентные спонтанные процессы могут, вообще говоря, продолжаться, пока инверсия не достигнет своего равновесного значения у/- Когерентный и некогерентный процессы отличаются друг от друга не только временной зависимостью, но также и характеристиками выходного излучения и поведением поляризации. [c.414]

Однако исходное допущение, разумеется, является неправильным. Нестабильное материнское состояние, конечно, не может быть резко локализовано по энергии, так как в противном случае оно не изменялось бы во времени. Если материнское состояние распадается приблизительно по экспоненциальному закону, то оно должно быть размыто по энергии. Это размытие описывается формулой Брейта — Вигнера с соответствующей шириной. Но если при этом материнское состояние все же является чистым и распадается на два фрагмента, то дочерний фрагмент также находится в чистом состоянии и в качестве А во всем предыдущем рассмотрении нужно использовать ширину материнского состояния. Если материнское состояние распадается на три фрагмента, то дочерний фрагмент находится в смешанном состоянии, каждая компонента которого размыта по энергии. В этом случае все предыдущее рассмотрение применимо к каждой компоненте смешанного состояния. Другими словами, и в этом случае А — ширина материнского уровня, а не ширина энергетического спектра распада. Ширина энергетического спектра распада дает вклад только в последующее некогерентное размытие по энергии в смешанном состоянии, но не имеет отношения к когерентным эффектам. [c.553]

Этот распад происходит по-разному в некристаллизованных i рекристаллизованных зернах. В первых из них распад носит коге рентный характер и вызывает сильный фазовый наклеп. При трав Ленин в реактике Крупна эти зерна травятся сильнее и выглядя темными. В рекристаллизованных зернах распад некогерентный, фа за скоагулирована, фазовый наклеп значительно меньше. Таки зерна травятся труднее и выглядят светлыми. [c.398]

В зависимости от того, будет ли распад происходить с выделением частиц некогерентных или когерентных матрице или вообще ограничится предраспадными образованиями внутри твердого раствора, продукты распада будут выделяться на большеугловых границах, на субграницах или отдельных дислокациях и соответственно тормозить их перераспределение и миграцию. Это и будет приводить к стабилизации структуры, а значит и облегчать ВТМО. Эффект стабилизации будет сохраняться до начала обратного растворения или коагуляции выделившихся частиц. [c.544]

Существенно отметить, что в теории Ленца — Вейскопфа расширение линии вызвано распадом излучения в результате ударов на ряд некогерентных между собой отрезков (см. рис. 268< ). Изменение частоты излучения не играет роли, так как время соударения считается малым по сравнению со временем всего свободного пробега Tq. Аналогично теории Лоренца излучение на длине свободного пробега рассматривается как невозмущенное. Таким образом, причина расширения линий и в теории Лоренца и в теории Ленца—Вейскопфа одна и та же. [c.494]

При этом большинство легирующих добавок переходит в твердый раствор г. ц. к., как это видно на рис. 85. В результате быстрого охлаждения до комнатной температуры может быть получен твердый раствор, пересыщенный вакансиями, медью и другими легирующими добавками. Во время старения при температурах от комнатной до температуры, соответствующей линии предельного растворения (см. рис. 85), пересыщенной твердый раствор распадается. В определенных условиях это может приводить к значительному упрочнению сплава. Распределение медн в сплаве оказывает также определяющее влияние на сопротивление межкристаллитной коррозии и КР- Термодинамически устойчивый конечный продукт распада пересыщенного твердого раствора А1 — Си представляет собой двухфазную структуру, состоящую из насыщенного твердого раствора а (г. ц. к.) и равновесной фазы 9, имеющей тетрагональную кристаллическую решетку и близкой по составу соединению СиАЬ. Из-за различия кристаллических решеток равновесная фаза 0 некогерентна с твердым раствором г. ц. к. Высокая межфазная энергия поверхности раздела фаз (>1000 эрг/см ) [119] приводит к высокой энергии активации для зарождения фазы 0. Поэтому образованию равновесной фазы может предшествовать ряд превращений метаста-бильных фаз, энергия активации которых при зарождении ниже. Последовательность образования выделений достаточно полно была изучена и может быть представлена в виде следующего ряда [97, 119, 120] [c.235]

При искусственном старении (190°С) увеличение прочности происходит за счет выделения фаз 0", 0 и S. Пластическая деформация после закалки и перед искусственным старением приводит к более тонкому распределению полукогерентных фаз 0 и S, которые зарождаются предпочтительно на дислокациях. В период начальных стадий искусственного старения зарождаются и растут предпочтительно по границам зерен некогерентные фазы 0 и S, что приводит к обеднению областей, прилегающих непосредственно к границам. В начальных стадиях искусственного старения прочность увеличивается благодаря частичной реверсии зон ГП и ГПБ. По мере продолжения старения максимум прочности достигается, когда сплав содержит множество мелких частиц фаз 0", 0 и S. Во время старения эти частицы, обогащенные медью, образуются по всему объему зерна (рис. 87). Этот общий распад уменьшает концентрацию меди в твердом растворе матрицы и, таким образом, уже нет значительного преимущества [c.237]

Переход в процессе распада пересыщенного твердого раствора от когерентности фазы и матрицы к некогерентности (бифуркация) определяет переход к самоорганизации структур. Поэтому контроль за этим переходом и есть контроль за оптимальным размером фаз. Данный вывод подтверждают исследования тонкой структуры и механических свойств марганцестареющих сталей, проведенные Сагарадзе и Уваровым [388]. [c.246]

Особенно быстрые релаксационные процессы наблюдаются также при колебательных переходах в конденсированной фазе. Методы измерения времен продольной и поперечной релаксации Тит колебательных переходов в жидкостях и твердых телах были впервые разработаны Кайзером, Лоберо и сотр. [9.32, 9.45, 9.46], а также Альфано и Шапиро [9.47]. Подходящими для этого оказались различные процессы комбинационного рассеяния. Так, для измерения времени релаксации энергии Т образец возбуждался коротким одиночным импульсом с частотой вынужденного комбинационного рассеяния формировался стоксов импульс с частотой (os=(Ol—ojm и молекулы из основного колебательного состояния переводились в первое возбужденное колебательное состояние с энергией Й(Ом- Для регистрации наличия возбужденных молекул использовался слабый световой импульс с частотой 2 ыь- Наряду с другими процессами этот импульс вызывал в образце спонтанное некогерентное комбинационное рассеяние. Регистрируется вызванное возбужденными молекулами антистоксово рассеяние на частоте 0а = 2 , + (омИнтенсивность этого излучения пропорциональна населенности возбужденного колебательного уровня. Время Т может быть определено по зависимости спада интенсивности антистоксова сигнала от времени задержки между обоими импульсами (рис. 9.17). Аналогичным образом может быть измерено и время т. При этом используется то, что процесс вынужденного комбинационного рассеяния сопровождается не только изменением населенностей, но одновременно образованием интенсивной волны поляризуемости с частотой (Ом и волновым вектором —kg. Формирование этой когерентной волны протекает аналогично тому, как это имеет место при однофотонных явлениях, описанных в п. 9.1.2. После прохода световых импульсов волна поляризуемости распадается с временем релаксации фазы т. Эта релаксация может быть зарегистрирована при помощи когерентного антистоксова [c.347]

Учитывая резко уменьшающуюся с уменьшением температуры растворимость углерода в ниобии, а также то, что в силу высокой скорости диффузии углерод может диффундировать на значительные расстояния во время обычной закалки, распад твердого раствора ниобий — углерод при охлаждении происходит чрезвычайно быстро [12]. В работе [13] исследован процесс старения быстро закаленного (1 охл = 10 ООО град/с) твердого раствора ниобия, содержаш.его 0,3 ат. % (0,04 мае. %) углерода. Показано, что при умеренных температурах, в частности при 800° С, уже через 4 мин идет процесс перестаривания с выделением крупных некогерентных частиц фазы Nba , размером бООО А, не обеспечивающих эффективного упрочнения. [c.177]

Экспериментальные результаты показывают, что измеренные значения расстояний между пластинами обычно значительно больше тех значений, которые дает зинеровская теория как для процессов прерывистого выделения, так и для эвтектоидного распада. Причины подобного расхождения могут быть самыми различными. Это может быть свнзаяо с иным характером диффузионных процессов, или с неправильным выбором принципа максимальной скорости роста в качестве условия, лимитируюш его толш ину пластин, или с тем, что в процессе превраш ения не достигаются равновесные составы и g в а- и р-пластинах соответственно. Однако, без всяких сомнений, наиболее важной причиной в случае многих превращений, особенно при прерывистом выделении, является то, что диффузия компонентов осуществляется главным образом не по объему матрицы, а по некогерентным границам колоний. Этот механизм в случае превращений подобного типа особенно эффективен, так как в процессе роста колоний граница сама проходит через те области матрицы, которые должны претерпевать превращение, а ориентация границы как раз такова, что диффузия протекает в направлениях, благоприятных для превращения, т. е. параллельно границе. Благодаря тому что диффузия по границам колоний характеризуется более низкой энергией активации, этот процесс становится еще более важным при понижении температуры превращения. [c.268]

Этот вид выделения требует возникновения и роста ячеек состоящих из двух образующихся- в процессе распада фаз. Ячейки чаще всего представляют собой пластины р-фазы, расположенные в переориентированной а-фазе. В процессе роста ячейки межпластиночное расстояние должно сохраняться постоянным, что может достигаться либо за счет ветвления имеющихся пластин Р-фазы, либо благодаря зарождению новых пластин. Последний процесс мог бы лимитировать скорость роста, однако имеюш иеся экспериментальные данные не подтверждают этого предположения. Прерывистое выделение почти всегда начинается на некогерентной границе зерен. Весьма правдоподобная теория происхождения зародышей ячейки была предложена Смитом [55]. Частица, зарождающаяся в зерне 1 на его границе, должна, вероятно, иметь такую ориентировку, которая сводила бы к минимуму поверхностную энергию границы раздела. Эта частица не может быстро расти в зерно 1 из-за отсутствия коротких путей для диффузии. Имеется, однако, некогерентная граница между пересыщенной а-фазой зерна 2 и а р-участком в зерне 1. Зародившаяся ячейка может, таким образом, расти в зерно 2, при этом Р"фаза ветвится, так что межпластинчатое расстояние остается постоянным. [c.297]

Б некоторых местах сетка имеет прорехи , но не распадается на отдельные куски. Бернал [236, 237] называет такое состояние когерентной жидкостью. Оно сохраняется в широком интервале изменения объема от плотнейшей нерегулярной упаковки примерно до ЗУо- Чем выше температура при заданном давлении, тем более неплотную упаковку имеет жидкость. Расширение приводит, наконец, к нарушению односвязности структуры из-за большой ее пористости. Вещество переходит в некогерентный газ ассоциированных и свободных молекул. [c.258]

При старении обычно стараются избежать прерывистого распада, так как двухфазная структура с некогерентными выделениями после прерывистого распада получается более грубой и соответственно менее прочной, чем после обычного дисперсионного твердения, когда образуются дисперсные когерентные или полукогерентные выделения. Кроме того, некогерентные пластинчатые выделения избыточной фазы на границах зерен охрупчиваюх сплав. [c.297]

Например, в ненаклепанном сплаве Л1—4% Си во время старения при 150°С 0 -фаза рентгенографически обнаруживается через 15 дней, а 0-фаза (СиА] ) вообще не появляется. После холодной прокатки с обжатием 90% во время старения при той же температуре сначала (через 5 мин) обнаруживается 0-фаза, а позд е (через 30 мин) 0 -фаза. Появление метастабильной фазы после выделения стабильной противоречит обычной последовательности образования фаз при распаде твердого раствора (см. 21, 42) и вызвано следующим. После холодной деформации с большим обжатием по всему объему кристаллов твердого раствора решетка искажена столь сильно, что полукогерентные выделения 0 -фазы зарождаться не могут. Вместе с тем в сильно искаженных участках облегчено зарождение некогерентных выделений 0-фазы. Через некоторое время отдых и полигонизация, протекающие при температуре старения, делают решетку в отдельных участках кристалли- [c.380]

Образование при распаде сильно наклепанного твердого раствора некогерентных выделении стабильной фазы вместо полукогерентных выделений метастабильной фазы может обусловить уменьшение упрочнения при старении. Поэтому при больших степенях холодной деформации, несмотря на более высокий уровень прочности сплава перед старением, его прочность в состаренном состоянии может оказаться ниже, чем у слабее деформированного сплава. [c.381]

Некогерентные поля, т. е. широкий класс полей, для которых функции корреляции не распадаются на множители (не факторизованы), следует описывать операторами плотности более общего вида, чем (10.3) или (10.6). Чтобы показать, какую форму прини- [c.107]

Рис. 10. Если на поверхности макроскопического тела нанесена радиоактивная метка А., то измерение вылетающей а-частицы может быть использовано для измерения у-координаты макротела (штрихом на (а) показаны нереализованные траектории). При наличии внещних возмущений / -функция а-частицы распадается на некогерентные волновые пакеты (б), из которых только один пакет является реальным — в него случайно "попадает" а-частица. вероятность, т.е. внешний мир получает информацию о положении метки. Заметим, что сама а-частица могла бы вылетать вдоль любого из лучей, выходящих из точки но случайно был выбран луч, отмеченный на рис. 10а жирной стрелкой. Это означает, что у а-частицы волновая функция коллапсирует на один из лучей.

Переходя к учету всех частиц газа, сформулируем гипотезу молекулярного хаоса. Во-первых, как и в классическом случае, будем считать, что перед рассеянием тяжелая и легкая частицы не коррелированы между собой. А во-вторых, допустим, что после взаимодействия волновая функция рассеянной частицы испытывает эффект декогерентности из-за рассеяний на других атомах газа (температуру газа предполагаем достаточно высокой). А именно, учтем, что вследствие рассеяния на других атомах волновая функция данного атома становится структурно все более сложной. В конце концов она распадается на некогерентные пакеты, и мы предположим, что данная частица попадает только в один из таких пакетов происходит коллапс волновой функции. Другими словами, необратимое разрушение когерентности волновой функции условимся описывать в виде совокупности случайных ее коллапсов. [c.203]

Как отмечалось в [44], кроме когерентного ПР за счет макроскопической квадратичной поляризуемости должно иметь место почти изотропное некогерентное рассеяние на флуктуациях плотности и ориентации отдельных частиц среды, обладающих квадратичной гиперполяризуемостью р. Теория такого трехфотонного релеевского рассеяния на отдельных молекулах или микронеоднородностях, которое аналогично двойному эффекту Комптона [25], рассматривалась Соколовским [106] и Барановой и Зельдовичем [98]. Соответствующий эксперимент описан в [107]. Несинхронное (Л -1 Ь 2 — 3 0) рассеяние возможно и в однородном образце за счет краевых эффектов [88, 98, 108, 182]. В сплошной среде при = О возможно трехфотонное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, при котором фотон накачки распадается на два фотона и акустический фонон с частотой Q и волновым вектором К [c.41]

Смешанные состояния. Необходимо разобрать еще следующий вопрос. В действительности большинство нестабильных систем, испытывающих распад, находятся не в чистом состоянии, а в смешанном. Другими словами, возбуждение этих систем происходит некогерентно и их нельзя описать с помощью волновой функции. Более адекватным должно быть описание таких систем с применением матрицы плотности. Рассмотрим случай, когда нестабильное состояние образуется в результате распада нестабильного материнского уровня. Так как при распаде материнского состояния, помимо образования дочернего фрагмента, должна испускаться по меньшей мере еще одна частица и поскольку эти другие частицы улетают и выходят из игры , то дочерний фрагмент может находиться в смешанном состоянии, даже если материнское состояние было чистым. Расслютрим этот случай несколько подробнее. [c.552]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...