Обтекание осесимметричное с отошедшей

При обтекании осесимметричных затупленных тел сверхзвуковым потоком на нулевом угле атаки критическая линия тока пересекает отошедшую ударную волну по нормали и энтропия имеет максимум на этой линии. При изучении обтекания затупленных тел на углах атаки много внимания уделялось вопросу о том, пересекает ли критическая линия тока отошедшую ударную волну также по нормали и, следовательно, будет ли энтропия максимальной на этой критической линии (иными словами, совпадает ли при ненулевом угле атаки давление в критической точке с полным давлением за прямым скачком или отличается от него). Заметим, что в ряде теоретических работ, посвященных исследованию обтекания тел под углом атаки, предположение об экстремальности энтропии является весьма существенным (см., например, [1, 2]). Используя результаты работ [3, 4] для некоторых тел можно приближенно оценить разность между давлением в критической точке Ртах И давлением рд за прямым скачком. По этим оценкам при небольших углах атаки а разность Артах = Ртах Ро составляет менее 0.5 % от рд, что находится на границе точности обычных методов эксперимента. Экспериментальное выяснение этого факта представляет довольно большие трудности и этим, по-видимому, объясняется то, что до сих пор нет экспериментального подтверждения или опровержения предположения об экстремуме энтропии на критической линии тока. [c.500]

ОСЕСИММЕТРИЧНОЕ ОБТЕКАНИЕ С ОТОШЕДШЕЙ УДАРНОЙ ВОЛНОЙ 323 [c.323]

Действие затупления на газ в выделенном слое заменим равнодействующей сил, приложенных к газу со стороны затупления в направлении полета, и сил, приложенных к газу в направлении, перпендикулярном направлению полета. Обозначим соответственно через X и эти равнодействующие силы, отнесенные в плоском потоке к слою единичной ширины, а в осесимметричном - к слою с углом 2тг у оси симметрии. При вычислении сил, заменяющих действие затупления на поток, нужно учитывать силы избыточного давления и в некото-зых случаях - силы вязкого трения, поскольку вязкость может оказывать значительное влияние на течение вблизи передней кромки. При очень малом размере затупления действие вязкости может быть одного порядка с действием сил давления и даже превосходить его. При обтекании затупленного профиля с отошедшей ударной волной в величину сил X и У следует включать силы избыточного давления и вязкого трения, действующие на газ в области между отошедшей волной и передней кромкой тела. [c.294]

Исходя из результатов 4, установим основные типы М-областей, принципиально возможные при обтекании плоских или осесимметричных тел с отошедшей ударной волной. [c.232]

Обтекание заостренных тел вращения сверхзвуковым потоком сопровождается образованием головной ударной волны. Так же, как в случае обтекания конуса, эта ударная волна может быть отошедшей от тела вперед по потоку с образованием зоны дозвуковых скоростей перед телом или присоединенной, когда ударная волна представляет собой осесимметричную поверхность, проходящую через вершину обтекаемого тела. Мы рассмотрим последний случай, причем будем считать, что заударной волной по- [c.392]

Осесимметричное обтекание с отошедшей ударной волной. При обтекании тупого осесимметричного тела сверхзвуковым потоком (скорость по бесконечности направлена вдоль оси симметрии тела) образуется осесимметричная ударная волка, отходящая от поверхности тела. Задача определения формы ударной волны и вихревого движения между поверхностью разрыва и поверхностью тела решается численно. Схема решения была дана О. М. Белоцерковским н реализована на электронной быстродействующей вычислительной машине. Так же как и в аналогичном п. ЮСком случае ( 22), здесь был применён метод Дородницына, позволяющий решить задачу в точ- [c.320]

При осесимметричном обтекании равномерным сверхзвуковым потоком с отошедшей ударной волной, когда тело находится на оси симметрии, вихръ на теле конечен [105]. Конечный вихрь на теле (хотя на оси симметрии вихрь равен нулю) получается из-за того, что коэффициент Ламе /i2 по направлению нормали к линии тока при приближении линии тока к телу стремится к нулю как у, где у — ордината точки пересечения этой линии тока с ударной волной. При конечной кривизне ударной волны вихрь вблизи точки пересечения ударной волны с осью симметрии также пропорционален у. Конечность кривизны ударной волны в этой точке доказана б [123 . [c.228]

К сожалению, главные достоинства метода Моретти часто указываются неверно. Моретти пе применял консервативных уравнений, н часто утверждают, что расчет течений с выделением ударной волны с помощью преобразования Моретти предпочтительнее расчета с помощью консервативных уравнений. На самом деле метод Моретти должен противопоставляться не схемам с консервативными уравнениями, а подходу с размазыванием ударных волн (разд. 5.3). Успех применения метода Моретти зависит главным образом от выбранного преобразования, связанного с выделяемой ударной волной, и от точного учета условий на поверхности тела, а не от отсутствия свойства консервативности использованных уравнений и даже не от варианта конечно-разностной схемы, принятой для расчета во внутренних точках. Так, например, Барнуэлл [1971] рассчитывал трехмерную задачу обтекания с отошедшей ударной волной, применяя II преобразование Моретти, и разновидность схемы Браиловской (разд. 5.6.3), основанную на консервативных уравнениях. Ксерикос [1968] в такой же трехмерной задаче применял преобразование Моретти в сочетании со схемой Лакса (разд. 5.5.4) для внутренних точек Ли [1971] рассчитывал осесимметричное обтекание затупленных тел с химическими реакциями по схеме Мак-Кормака (разд. 5.5.6). Томас с соавторами [1971] также использовал в трехмерной задаче преобразование для ударного слоя, применяя при этом схему Мак-Кормака для продвижения решения по одной из пространственных координат. [c.436]

Качественно картина обтекания конуса аналогична обтеканию клина. В этом случае также существуют режимы с присоединенной и отошедшей ударной волной и режимы сильной и слабой ударной волны. Однако в силу осевой симметрии при динаковом угле (о угол наклона ударной волны р при обтекании конуса меньше, чем при обтекании клина. При этом очевидно, что если угол наклона ударной волны к направлению набегающего потока один и тот же в плоском и осесимметричном течении, то и параметры потока за ударной волной одни и те же [см. формулы (2.76) и (2.77)]. [c.62]

Для осесимметричного затупленного тела, летящего со скоростью, превышающей скорость звука (см. рисунок), л. с. будет суммой сопротивлений волнового, трения и донного. Определяющими в этом случае будут числа М и Не. При достаточно больших Ее 10 и значительных Л/ > 5 Л. с. данного тела близко по величине к волновому сопротивлению, а коэфф. Л. с. перестает зависеть от М и Не. При гиперзвуковых скоростях полета торможение газа в головно ударной волне сопровождается диссоциацией молекул газа, при этом у затупленных тел, обтекание к-рых сопровождается образованием отошедшей ударной волны, Л. с. возрастает. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...