Цилиндр, притяжение

Действие сил молекулярного притяжения обнаруживается в опыте со свинцовыми цилиндрами, слипающимися после очистки их поверхностей (рис. 78). [c.71]

Вычислить притяжение (чисто осевое) со стороны однородного кругового цилиндра (i — плотность, В — радиус, h — высота) в точке на его оси. [c.98]

Само существование сил молекулярного притяжения не подлежит никакому сомнению. Чрезвычайно простыми опытами нетрудно показать способность твердых тел слипаться под влиянием этих сил. Так, если привести в контакт два свинцовых цилиндра, прижав их один к другому плоскими основаниями и слегка поворачивая один относительно другого, то цилиндры прочно прилипнут один к другому укрепив верхний цилиндр неподвижно, можно убедиться, что нижний цилиндр в способен выдержать груз Р в несколько килограммов, не отрываясь от верхнего цилиндра А (рис. 64). Одновременно появляется и сопротивление цилиндров относительному скольжению, не зависящее от нагрузки (и даже при отрицательной нагрузке). [c.134]

Механизм П.-э. можно рассмотреть на примере г-пинча. Силовые линии магн. поля В, создаваемого током, имеют вид концентрич. окружностей, плоскости к-рых перпендикулярны оси. Возникающая электро-динамич. сила F, действующая на единицу объёма проводящей среды с плотностью тока У, равна с " [УВ1, направлена по радиусу к оси цилиндра и вызывает сжатие токового канала. Сжимающее действие протекающего тока можно считать также простым следствием закона Ампера о магн. притяжении отд. параллельных токо- [c.587]

Первые приложения общих уравнений равновесия упругих тел к конкретным задачам были осуществлены, по-видимому, в 1827—1828 гг. находившимися в то время на русской правительственной службе в Петербурге французскими инженерами Г. Ламе и Э. Клапейроном в их Мемуаре о внутреннем равновесии однородных твердых тел В этом мемуаре они рассмотрели задачи о растяжении бесконечной призмы, кручении бесконечного кругового цилиндра, равновесии шара под действием взаимного притяжения его частиц, равновесии полого кругового цилиндра и шара под действием внутреннего и внешнего давления. Далее они выписали некоторые интегралы (с четырех- [c.54]

Несмотря на сложный вид фазового портрета, его общая структура очень проста цилиндр 0 = 0 разбивается на три области притяжения синхронизмов А" , А и /. Это соответствует разбиению трехмерного исходного фазового пространства на три области притяжения трех устойчивых синхронизмов. При дальнейшем росте параметра ц- возникают сначала касания, а затем и пересечения сепаратрисных кривых 5+ и 8 не только различных, но и одних и тех же синхронизмов. Это приводит к образованию гомоклинических структур, содержащих циклы. Фазовый портрет [c.207]

Два круговых цилиндра единичной длины находятся между двумя параллельными плоскостями, расстояние между которыми равно единице. Цилиндры могут скользить без трения между этими плоскостями промежуточное пространство заполнено жидкостью. Цилиндры одновременно начинают перемещаться по направлениям, перпендикулярным плоскости, проходящей через их оси. Доказать, что цилиндры будут испытывать взаимное отталкивание или притяжение в зависимости от того, происходит ли их перемещение в противоположном или в одинаковом направлениях. [c.511]

Они также представляют собой составляющие притяжения, производимого притягивающей материей, наполняющей цилиндр и имеющей [c.130]

Сырой шаровой палец 1 вставляют в отверстие электромагнитного патрона 2, в котором он удерживается магнитным притяжением. Затем в цилиндр 3 автоматически подается воздух, при этом поршень 4 своим движением сжимает пружину 5, а рычаг 6, поворачиваясь вокруг оси 7, смещается вниз и подает детали в индуктор 8. После этого включают ток и по истечении заданного времени нагрева в индукторе 8 и патроне 2 выключают поверхностно нагретая деталь падает в охладительный бак 9. Доступ воздуха в цилиндр 3 прекращается, патрон 2 поднимается вверх, и цикл повторяется. [c.96]

Притяжение струи к цилиндрической стенке. Анализ обтекания цилиндрической стенки плоскопараллельной струей, примыкающей к цилиндру непосредственно у среза сопла [98], показал существенное влияние Ке на отрыв струи от стенки. [c.162]

Более общим является случай, когда цилиндр смещен относительно края сопла как в направлении оси сопла, так и в перпендикулярном к ней направлении (рис. 66, а) [83]. Струя, вытекающая из сопла, притягивается к цилиндрической поверхности и течет вдоль нее. Процесс обусловлен двумя гидромеханическими явлениями отклонением струи вследствие возникновения поперечного перепада, обусловленного эжекционными свойствами струи, и течением струи вдоль цилиндра. Первое явление определяет отклонение оси струи от оси сопла в пределах зазора и входной части цилиндра, второе — прилипание струи к поверхности цилиндра. Физическая сущность первого явления аналогична сущности явлений, приводящих к притяжению струи к плоской стенке (см. выше). [c.162]

Отметим, что причиной, вызывающей притяжение струи к цилиндрической стенке, как и в случае плоской стенки или кромки, является поперечный перепад, обусловленный эжекцией струи. Особенностью рассматриваемого случая является то, что здесь радиус кривизны струи определяется кривизной цилиндра, а циркуляционная зона отсутствует — струя в установившемся состоянии течет вдоль цилиндра. [c.162]

Притяжение бесконечно длинными цилиндрами. [c.732]

Притяжение бесконечно длинным круглым цилиндром. Постараемся определить притяжение бесконечно длинным круглым цилиндром. На основании сказанного будем рассматривать притяжение материальной точки с силой, обратно пропорциональной расстоянию, площадью круга, равномерно покрытого массою так, что поверхностная ее плотность равна двум объемным плотностям цилиндра. Так как всякую материальную круговую плошадь концентрическими кругами можно разбить на материальные окружности, то рассмотрим сначала притяжение точки материальною окружностью. [c.733]

ПРИТЯЖЕНИЕ БЕСКОНЕЧНО ДЛИННЫМ КРУГЛЫМ ЦИЛИНДРОМ 735 [c.735]

С силой, обратно пропорциональной расстоянию, обращается в соответствующую задачу о притяжении бесконечно длинным цилиндром по закону Ньютона. Поэтому если имеется бесконечно длинное цилиндрическое кольцо (фиг. 451) с радиусами а и то, пользуясь формулой (14), для силы притяжения этим кольцом точки, найдем [c.737]

Поставим теперь перед собой задачу найти притяжение dA, которое жидкость, содержащаяся в цилиндре Z, испытывает со стороны содержащейся в шаре К жидкости. [c.311]

Таким образом, полное притяжение жидкости, содержащейся в цилиндре Z, к содержащейся в шаре К мы, выбирая порядок интегрирований так, как это удобнее всего для вычисления, можем записать в таком виде [c.312]

При рассмотрении динамики двигателей было установлено, что наряду с получением активного крутящего момента М, р и появлением равного ему по величине обратного крутящего момента в кривошипно-шатунных механизмах каждого цилиндра возникает ряд переменных по величине и направлению сил и создаваемых ими (в многоцилиндровых двигателях) дополнительных, также переменных по величине и направлению или только направлению, моментов. Кроме того, на двигатель действует постоянная по величине и направлению сила земного притяжения или сила тяжести. [c.295]

Рабочий вставляет вручную сырой поршневой палец в отверстие электромагнитного патрона, в котором он удерживается магнитным притяжением. Затем в цилиндр 1 автоматически подается воздух, пружина 2 сжимается, а рычаг 4, поворачиваясь вокруг оси 5, смещается вниз и подает деталь в индуктор 7. Вслед за этим включается ток. По истечении заданного времени нагрева ток в индукторе и в электромагнитном патроне выключается, и деталь падает Б охладительный бак 8. Доступ воздуха в цилиндр 1 прекращается, электромагнитный патрон поднимается вверх, и цикл повторяется. Производительность установки 600 деталей в час. [c.212]

Натансон Г. Л., Осаждение аэрозольных частиц на обтекаемом цилиндре под действием электростатического притяжения, ДАН СССР, 112, № 4, стр. 696, (1957). [c.515]

На рис. 7-15 показана зависимость от диаметра цилиндрической поверхности нагрева. Отчетливо обнаруживается область влияния характерного размера нагревателя и ориентации относительно вектора ускорения (в данном случае, создаваемого притяжением Земли)., Для вертикальных цилиндров после области автомодельности (A= onst) наблюдается снижение плотности теплового потока с уменьшением диаметра нагревателя. Для горизонтальных цилиндров наблюдается отчетливо [c.205]

Обозначим через А притяжение, с которым заданная однородная масса, имеющая форму сферы (полной), действует па какую-нибудь точку ее поверхности, через Л притяясение той же самой массой, распределённое по объему цилиндра, на его полюс [ер. предыдущие формулы (3)1. [c.99]

Колебат. механич. системами Э. п. могут быть стержни, пластинки, оболочки разл. формы (полые цилиндры, сферы, совершающие разл. вида колебания), механич. системы более сложной конфигурации. Колебат. скорости и деформации, возникающие в системе под воздействием сил, распределённых по её объёму, могут, в свою очередь, иметь достаточно сложное распределение. В ряде случаев, однако, в механич. систем можно указать элементы, колебания к-рых с достаточным приближением характеризуются только кинетич, и потенц. энергиями и энергией механич. потерь. Эти элементы имеют характер соответственно массы М, упругости I / С и активного механич. сопротивления г (т.н. системы с сосредоточенными параметрами). Часто реальную систему удаётся искусственно свести к эквивалентной ей (в смысле баланса энергий) системе с сосредоточенными пара.меграми, определив т. н. эквивалентные массу Л/, , упругость 1 / С , и сопротивление трению / . Расчёт механич. систем с сосредоточенными параметрами может быть произведён методом электромеханич. аналогий. В большинстве случаев при электромеханич. преобразовании преобладает преобразование в механич, энергию энергии либо электрического, либо магн. полей (и обратно), соответственно чему обратимые Э.п. могут быть разбиты на след, группы электродинамические преобразователи, действие к-рых основано на электродинамич. эффекте (излучатели) и эл.-магн. индукции (приёмники), напр, громкоговоритель, микрофон электростатические преобразователи, действие к-рых основано на изменении силы притяжения обкладок конденсатора при изменении напряжения на нём и на изменении заряда или напряжения при относит, перемещении обкладок конденсатора (громкоговорители, микрофоны) пьезоэлектрические преобразователи, основанные на прямом и обратном пьезоэффекте (см. Пьезоэлектрики) электромагнитные преобразователи, основанные на колебаниях ферромагн. сердечника в перем. магн. поле и изменении магн. потока при движении сердечника [c.516]

Выше было рассказано о результатах численного исследования уравнения (4.10) при М = 0,1 /г = 1. Однако, как показали аналогичные численные исследования, такие же результаты получаются и при других значениях параметров М ш Ъ, если только Н> М. При несоблюдении этого условия ж к< М возможность сведения к точечному отображению окружности в себя исчезает, и необходимо исследовать точечное отображение двумерного цилиндра в себя. Общая схема изменений фазового портрета оказывается следующей. При малых ц- возникают устойчивые вращательные синхронизмы, области притяжения которых разделяются сепаратрисами 3 и 3 седловых ненрдвижных точек. С ростом параметра ц, число их возрастает, и вместе с этим возникают пересечения сепаратрисных кривых седловых неподвижных точек, отвечающих разным синхронизмам. Это приводит к усложнению вида областей притяжения устойчивых синхронизмов. Дальнейшее увеличение параметра ц- сопровождается появлением новых пересечений сепаратрис и возникновением гомоклинических структур, содержащих циклы. При этом характер приближения фазовых точек к устойчивым синхронизмам носит весьма сложный немонотонный характер фазовая точка то приближается к нему, то удаляется и, лишь попав в достаточно малую его окрестность, стремится к нему. В соответствии с этим области притяжения устойчивых синхронизмов имеют сложный и тонкий характер. При дальнейшем росте параметра [х начинаются бифуркации удвоения периодов устойчивых синхронизмов с одновременным образованием новых седдовых синхронизмов которые ведут к еще большей хаотизации движений и утопьше-нию областей притяжения устойчивых синхронизмов. При ничтожно малых возмущениях фазовая точка блуждает по поверхности секущего цилиндра, не попадая в малые окрестности устойчивых синхронизмов. [c.206]

В этом примере и в аналвгичном примере с вихревыми кольцами иногда трудно осознать, почему вихри не могут быть неподвижными. Если заменить на фиг. 9 (стр. 93) нити твердыми цилиндрами с малым круглым сечением, то цилиндры могут действительно оставаться в покое, при предположении, что они будут связаны независимой от движения жидкости жесткой связью если же такое соединение отсутствует, то оба цилиндра в первый момент будут притягиваться, согласно принципу, рассмотренному в 23. Это притяжение, однако, прекращается, если наложить общую скорость V соответствующей величины, направление которой противоположно тому циклическому движению, которое существует в середине между обоими цилиндрами. Чтобы найти величину V, заметим, что скорости жидкости в обеих точках (а с, 0), при малых значениях с, приблизительно будут [c.277]

Момент трубки f а du) мы рассматриваем как конечный по условию. Потенциал Р имеет порядок logpo, следовательно, живая сила будет также этого порядка, то есть очень большой. Что же касается скорости, то она того же порядка, что и притяжение рассмотренного выше цилиндра, то есть [c.119]

Итак, начало процесса парообразования характеризуется на диаграмме точкой Г. Это означает, что 1 кг воды при температуре и давлении насыщения р и /1) занимает в цилиндре объем Практически в цилиндре в этот момент находится однофазная среда, состоящая из воды. При дальнейшем подводе теплоты к цилиндру происходит постепенное превращение воды в пар. Процесс парообразования при постоянном давлении протекает по изобаре Г-1". Эта изобара является одновременно и изотермой, так как подведенная в это время теплота расходуется не на повышение температуры воды и пара, а только на преодоление сил притяжения между молекулами и на работу расширения пара. В это время в цилиндре находится двухфазная среда вода+ пар, которую называют блозкньш насыщенным паром. [c.113]

Огсюда следует бесконечно длинный цалпндр притягивает материальную точку по ньютонианскому закону тате, как эта точка притягивается с силой,, обратно пропорциональной расстоянию, материальной площадью, полученной от сечения цилиндра ортогональною плоскостью проходящей через притягиваемую точку, если предположим, что плотность, отнесенная к единице пло щади, равна данной объемной плотности цилиндра. На основании этого, вместо того, чтобы рассматривать притяжение по закону Ньютона бесконечно длинными цилиндрами, можно рассматривать притяжение точки материальными площадями, лежащими в плоскости этой точки, силой, обратно пропорциональной расстоянию. [c.733]

МО каким-то образом идентифицировать поверхностные частицы и определять среди них отношение соседства. Это осложняется еш,е и самой задачей, в которой, как видно из приводимых пиже рисунков, свободная граница имеет весьма нерегулярную форму. Поэтому, в настоягцих расчетах в качестве искусственного регуляризатора вводилась центральная сила притяжения частиц жидкости цилиндром, быстро затухаюгцая с удалением от поверхности цилиндра. Модуль силы взаимодействия имеет вид [c.181]

Рассмотрим молекулу т внутри цилиндра С и какой-либо элемент объема ш вблизи нее все молекулы, находящиеся в элементе объема ш, испытывают почти одинаковое и одинаково направленное притяжение к молекуле т. Общее притяжение молекул элемента объема со к молекуле т, а следовательно, и его составляющая, нормальная к йв, будут поэтому пропорциональны числу молекул, находящихся в О), и, таким образом, пропорциональны плотности р газа. Множитель пропорциональности зависит только от величины элемента объема ш и его положения относительно молекулы т. Согласно нашим предположениям он, в частности при равной плотности, не зависит от температзфы. Действительно, последняя определяет только быстроту, с которой происходит молекулярное движение внутри элемента ш, тогда как согласно нашему предположению сила, действующая между молекулой т и молекулами, лежащими в (о, не должна зависеть от их движения. Все эти заключения справедливы, конечно, также для всех других элементов объема сО],. .., лежащих вблизи т, и сумма нормальных к йв составляющих всех сил, с которыми действуют на молекулу т лежащие вокруг нее молекулы, должна быть пропорциональна плотности р и не долиша зависеть от температуры, т. е. она должна равняться рС, причем значение С зависит уже только от того, насколько молекула т удалена от граничной поверхности. Но все молекулы, находящиеся в бесконечно малом цилиндре С, находятся в одинаковых условиях, [c.265]

Итак, начало процесса изображается на диаграмме точкой Это означает, что 1 кг воды при температуре и давлении насыщения и Р1) занимает в цилиндре удельный объем уЬ Практически в цилиндре в этот момент находится однофазная среда, состоящая из воды. При дальнейшем подводе теплоты к цилиндру происходит постепенное превращение воды в пар. Процесс парообразования при постоянном давлении протекает по изобаре Г-Г. Эта изобара совпадает с изотермой, так как подведенная в это время теплота расходуется не на повышение температуры воды и пара, а только на преодоление сил притяжения между молекулами и на работу расширения пара. В это время в цплиндре находится двухфазная среда вода 4- пар, которая является влажным насыщенным паром. Образующийся пар, расширяясь, передвигает поршень слева направо, увеличивая свой удельный объем в цилиндре. Чем меньше остается в цилиндре воды, тем больше в нем образуется пара. Пар становится суше и удельный объем его увели- [c.129]

Области притяжения на фазовом цилиндре. Система (8.8) при становится диссипативной системой с ненуле- [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...