Круглый волновод. Симметричные электромагнитные волны

КРУГЛЫЙ волновод. СИММЕТРИЧНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ [c.65]

Излучение симметричных электромагнитных волн из круглого волновода [c.172]

Однако с качественной точки зрения ход всех кривых один и тот же. У круглого волновода он также сохраняется, по крайней мере для симметричных электромагнитных и для звуковых волн (см. ниже гл. II и III). Лишь для несимметричных электромагнитных волн в круглом волноводе характер кривых несколько иной (гл. IV). [c.34]

Рассмотрим круглый волновод радиуса а, открытый с одного конца. Стенка волновода (будем считать ее идеально проводящей и бесконечно тонкой) расположена при г а, г>0, где г, ф, Z суть цилиндрические координаты (рис. 19). В круглом волноводе, как известно, могут существовать симметричные магнитные (Волны Но (т. е. Яоь Яо2,. ..) и симметричные электрические волны Ео (т. е. Еоь 02,. ) электромагнитные поля которых не зависят от угла ф. [c.65]

Задача о несимметричных волнах в круглом волноводе с открытым концом ставится так же, как и для симметричных волн гл. II) мы рассматриваем полубесконечную цилиндрическую трубу, боковая поверхность которой определяется соотношениями г = а, 2>0 (в цилиндрической системе координат г, ф, z). Внутри трубы по направлению к открытому концу, находящемуся при г=0, распространяется электрическая волна Emi или магнитная волна Нашей целью является вычисление электромагнитного поля, возникающего в результате диффракции такой волны на открытом конце волновода. Несимметричные электрические и магнитные волны (т=1, 2, 3,. ..) отличаются от симметричных волн (т=0), рассмотренных в гл. III, тем, что диффракционное поле несимметричных волн характеризуется двумя скалярными функциями (функциями Герца). Необходимость введения двух функций будет ясна из последующего изложения, пока же будем предполагать, что продольная составляющая электрического вектора Герца равна [c.122]

Метод, развитый нами первоначально для двухмерной диф-фракционной задачи о плоском волноводе с открытым концом, оказывается непосредственно применимым к симметричным волнам в круглом волноводе в силу следующего обстоятельства при диффракции волны Яо, у которой z = 0, возникает электромагнитное поле, у которого также отсутствует продольная составляющая 2 электрического поля. Аналогично, волна Ео, диффрагируя на открытом конце, не возбуждает продольной составляющей магнитного поля. Иначе говоря, симметричныеэлек- [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...