График волны

В момент времени когда в трубу будет послан последний элементарный удар 5 (Иуд), будем иметь ступенчатый график волны повышения давления, показанный штриховкой на рис. 9-21,а. В данном случае назовем полным ударом (/i )n величину [c.363]

На рис. 402 показаны графики волны смещений, скоростей, давлений, а также распределение плотности энергии и [c.484]

Остановимся на физическом смысле полученных результатов. Как видно из графиков, волны действительно являются поверхностными, но в отличие от рэлеевской волны смещения в них локализованы в слое с толщиной, много большей Непосредственным анализом формулы (1.129) можно убедиться, что глубина локализации волн и возрастает с увеличением номера волны. Большой глубиной локализации волн объясняется более сильное влияние кривизны поверхности на рассматриваемые волны как следует из формул (1.123), (1.125), оно порядка (ktR) а не ktR) , как у волны рэлеевского типа. [c.79]

Графики изменения амплитуд волн Р8 с расстоянием. Экспериментальные амплитудные графики волн Р8, как это и следует из теоретического рассмотрения, имеют довольно сложный характер. [c.121]

Рис. 53. Примеры амплитудных графиков волн РЗ, отраженных от двух границ

По амплитудным графикам волн Р8 и РР возможна качественная, а иногда и количественная оценка отношения скоростей Ухр УгР И У15/У25 на отражающей границе. Поскольку скорости [c.195]

Рис. 86. Экспериментальные и теоретические амплитудные графики волн Р1, Ра н Ра полученные для модели рис, 82, а

Р и с. 89. Амплитудные графики волн в слоисто-однородной модели (см, рис. 88 а) [c.205]

В момент времени когда в трубу будет послан последний элементарный удар б (Луд), будем иметь ступенчатый график волны повышения давле ния, показанный штриховкой на рис. 9-21, [c.313]

За координату по оси абсцисс принят угол ф (см. рис. 10.1). Перемещения отсчитываем от начального положения точки на недеформиро-ванном цилиндре. График подобен мгновенной фотографии поперечной волны. При вращении генератора волна перемещений бежит по окружности гибкого колеса. Поэтому передачу назвали волновой, а водило h — волновым генератором. [c.189]

Изменение скорости распространения ультразвуковых волн по мере накопления уровня усталостных повреждений (N/Np) в зоне термического влияния происходит быстрее, чем в зоне сварного шва и основного металла, что видно из графика (рис. 5.15.). [c.343]

Рис. 1-10. Графики зависимости спектральной степени черноты вольфрама от длины волны.

Рис. 1-11. Графики зависимости спектральной степени черноты и поглощательной способности алюминия от длины волны.

Соотношение фаз световых волн. Исходя из формулы Френеля (3.14), можно установить соотношение фаз падающей, преломленной и отраженной волн. Как следует из (3.14), знаки " и и знаки п пр совпадают между собой при любом значении углов ф и ijj, что свидетельствует об отсутствии скачка фаз при преломлении. Подобное нельзя сказать об отраженной волне. Как следует из формулы (3.14), соотношение в фазах падающей и отраженной волн зависит как от угла падения, так и от значения показателя преломления граничащих сред. Если результаты соответствующего анализа представить в виде графиков зависимости скачка фазы отраженной волны от угла падения, то, как видно из рис. 3.4, для колебаний, перпендикулярных плоскости падения, при а > i всегда наблюдается изменение фазы на я, в то время как для колебаний, параллельных плоскости падения, такое изменение фазы наблюдается [c.50]

Кундт, проведя более тщательные опыты, установил, что явление аномальной дисперсии связано с поглощением света, точнее, аномальная дисперсия происходит непосредственно в области полос поглощения. В этом можно убедиться также с помощью графика зависимости показателя преломления раствора цианина от длины волны (рис. 11.2). [c.265]

Так как в свободной волне векторы Е и Н синфазны, т.е. одновременно и в одних и тех же точках пространства достигают максимального или минимального значения, то легко изобразить распространение линейно поляризованной волны на графике (рис. 1.5), избрав в качестве осей координат направления векторов Е (ось X) и Н (ось У) и направление распространения (ось Z). Совершенно аналогичная картина получается для зависимости от времени поля линейно поляризованной волны, наблюдаемой в определенной точке пространства. [c.30]

Более серьезен вопрос о возможности создания монохроматического излучения. Конечно, понятие монохроматической волны вида (1.23) несколько идеализировано. Монохроматическая волна рождается гармоническим колебанием, которое длится вечно, тогда как любое реальное колебание, график которого представлен на рис. 1.8, не является гармоническим, но чем больше I <2 по сравнению с периодом колебаний Т, тем в большей степени этот импульс походит на монохроматическую волну. Легко показать, что чем больше т, тем меньше интервал частот Ду, соответствующий данному излучению [Av 1/т, см. (1.6)]. [c.33]

Все светотехнические единицы базируются на использовании силы света стандартного источника с определенным распределением энергии по спектру. Для изотропного источника световой поток связан с силой света I равенством Ф = 4п1. Поток выражают в люменах (лм), а освещенность поверхности — в люксах (1 лк = 1 лм/м ). В энергетических единицах световой поток выражают в ваттах (Вт), а освещенность — в ваттах на квадратный метр (Вт/м ). Световому потоку 1 лм соответствует разная мощность излучения в зависимости от его спектрального состава, и для установления между ними количественной связи используют таблицы или графики, характеризующие среднюю чувствительность глаза к излучению той или иной длины волны (см. рис. 1). Приводимые в справочниках коэффициенты для перевода люменов в ватты относятся к узкой спектральной области вблизи А 5550 А, где в среднем чувствительность человеческого глаза оказывается максимальной. [c.41]

Итак, при падении света на границу двух диэлектриков под углом Брюстера отраженная волна полностью поляризована, тогда как преломленная волна оказывается частично поляризованной. Изучение графиков для коэффициентов отражения и пропускания (см. рис. 2. 13) показывает, что при ф = ф р поток отраженной энергии невелик, а главная его часть распространяется в направлении преломленной волны. Поэтому для получения поляризованного света выгодно многократно преломить падающий под углом Брюстера свет, каждый раз увеличивая степень его поляризации. Расчет показывает, что при ф == фвр стопа из 10 стеклянных пластинок дает степень поляризации преломленной волны, близкую к 100%. При этом интенсивность прошедшей радиации заметно больше, чем в отраженной волне. Такой компактный прибор удобен и прост в изготовлении. Он [c.89]

Из того же рис. 36.7 видно, что хотя вследствие селективности максимум излучения вольфрама смещен несколько в область коротких волн по сравнению с максимумом для черного тела, однако при температуре 2450 К, для которой составлен график, максимум этот лежит еще около 1100 нм, т. е. очень далек от максимума чувствительности глаза (550,0 нм). Поэтому дальнейшее повышение температуры могло бы значительно повысить световую отдачу накаленного вольфрама. [c.707]

В случае наклонного падения на нелинейную пластинку соотношения (236.4) сохраняют силу, но толщину пластинки й в выражении для разности фаз о/ следует заменить на длину пути д/ соз ф, проходимого волной вдоль направления ее распространения (ф — угол преломления исходной волны). В свете сказанного легко объяснимы колебания мощности второй гармоники, изображенные на рис. 41.7 изменение угла падения ф приводит к изменению угла преломления, что, в свою очередь, изменяет разность фаз ш. Расстоянию между двумя соседними минимумами отвечает изменение г/г на л с помощью графика рис. 41.7 можно вычислить разность Д/г, которая оказывается равной Д/г = 0,025, что согласуется с хорошо известными значениями дисперсии показателя преломления. [c.841]

Составить графики падающей, отраженной и преломленной волн (сдвиг фаз и соотношения амплитуд при нормальном падении для п = 2, (пк) = 5 и для п = 2, (пх) — 0,1), [c.899]

Во второй группе моделей [1, 2, 4, 5, 9, 15] исходят из того, что нагрев газа вызван диссипацией энергии в ударных волнах. При оценке тепловыделений в ударных волнах в полузамкнутой емкости считают, что ударная волна переводит газ с давлением Р из исходного состояния, показанного на графике 7-5 диаграммы рис. 7.2 в виде точки /, в состояние с давлением Р2, показанного на графике в виде точки 2, а волна разрежения снижает давление газа от величины до величины давления На диаграмме 7-5 это состояние газа обозначено точкой 3. Для того, чтобы вернуть [c.176]

Из графиков на рис. 8.7 видно, что с увеличением значений отношения давлений Р углы а и Р увеличиваются, т.е. от потенциального ядра струи жидкость отделяется более интенсивно с увеличением скорости истечения струи из сопла. С увеличением скорости истечения струи турбулентность жидкости, из которой состоит потенциальное ядро, увеличивается. В связи с тем что истекающая струя не ограничена твердыми стенками, волновые возмущения, образованные турбулентностью на поверхности потенциального ядра (см. рис. 4.3), как следствие этого увеличиваются. При увеличении амплитуды волн интенсифицируется отрыв от поверхности потенциального ядра частиц жидкости. Вследствие интенсификации отделения частиц жидкости от потенциального ядра, длина последнего уменьшается, т.е. увеличивается угол сужения р. Отделившиеся от потенциального ядра частицы жидкости разлетаются в пространство, заполненное газом, на более коротком расстоянии от сопла, что увеличивает угол расширения пограничного слоя струи а. [c.195]

На рнс. 167 приведен график зависимости фазовой скорости воли иа поверхности воды от длины волны. Так как фазовая скорость поверхностных волн является функцией длины волны с = с(Я), а Я = с/у, то, следовательно, с = с(у). Поэтому ири наличии дисперсии фазовая скорость волн зависит от их частоты. [c.205]

По наилучшему из снимков, которые были получены при-фокусировке, постройте график зависимости положения наиболее ярких линий спектра меди от длины волны /=/(Х) —кривую дисперсии спектрографа. Определите по ней длины волн других ли- [c.28]

Соотношения (5.23) — (5.25) для фиолетовых полос спектра СЫ приведены в графическом виде на рис. 90 и 91. Поясним пользование этими графиками с помощью рис. 92, на котором изображен контур интенсивности в полосе СП с кантами при длинах волн 388,3 и 387,2 нм. [c.246]

Рис. 90. Графики для определения температуры ЛТР-плазмы по относительным интенсивностям полос СК с длинами волн кантов 388,3 и 387,2 нм

Рис. 6. Амплитудные графики волн Р, О1 и Ог (а) и характеристика направленности сегнетового датчика 1 х 1X1 ел на ребре листа для продольной волны Р (б)

Ряс. 73. Изменение скоростей распространения вояв а и Л в зависимости от диаметров отверстий (а) и дырчатости (б) График волн Р для больших диаметров п и дырчатостей дан для двух главных направлений А — пунктир В—сплошные кривые [c.186]

Рис. 6.5. Покровское месторождение. Амплитудные графики волн-помех (Р = О тс) и суммарного поля для скв. 2 Каликинская (а) и скв. 309 (б)

На рис. 3.11 показан график зависимости ктп1коо и атп/аоо от Хтп Ькоо. При Хтп/Ькоо- -1 — коэффициент поглощения резко возрастает, а волновое число убывает это означает увеличение длины волны и скорости. В этой точке мода тп перестает распространяться. Частота, при которой наблюдается подобный эффект, определяется уравнением [c.109]

Для решения наносим на диаграмме ДА (< ) напор Ад и откладываем в нижней части графика заданный закон изменения коэффициента расхода затвора р = / (О (рис. XII—9, а). При этом за единицу времени принимаем промежуток 1/а. Выбираем на трубе два сечения А — непосредственно у затвора, В — возле резервуара. Отмечаем на диаграмме ДА (д) режимы течения в этих сечениях в начальный момент (точки Лд и Вд,]). Так как и /1ачальный момент расход во всех сечениях трубы одинаков и равен 0, а трением пренебрегаем, то эти точки совпадают. Индекс О—1 у точки В указывает на то, что начальный режим в этом сечении сохраняется в течение времени от нуля до единицы, т. е. до тех пор, пока первая ударная волна дойдет от затвора до резервуара. [c.349]

На рис. 22 построен график движения, соответствующего полученному уравнению. При этом по оси абсцисс отложены не значения I, а пропорцнональные нм произведения kt. Тогда начальная фаза Р изображается величиной смещения начала волны синусоиды в направлении, противоположном направлению осп абсцисс. [c.32]

Анализ формулы Эйри приводит к следующим выводам график зависимости изменения /.р//пад (рис. 5.53) имеет вид системы максимумов, форма которых при достаточно больших ji существенно отличается от хорошо известной кривой вида os 8 [см. (5.12)], описывающей освещенность экрана, обусловленную интерференцией двух элеи тромагнитнь1Х волн. [c.240]

Распределение освещенности дифракции плоской волны от щели [график функции (sina/u) ] показано на рис. 6.28. На опыте легко заметить относительно слабые побочные максимумы. Эксперимент лучше всего проводить, используя излучение лазера, удовлетворяющее всем сформулированным выше основным условиям постановки задачи. [c.285]

График на рис. 15.11 показывает этот небольшой сдвиг фазы между неотклоненной волной Р и запоздавшей волной 5. Разность обеих волн и представляет собой дифрагировавшую волну О. Так как Р и 5 близки по амплитуде и немного отличаются по ( азе, то, как легко видеть из графика или убедиться расчетом (см. упражнение 123), волна О будет иметь небольшую амплитуду и смещена [c.364]

Численное значение этого коэффицкеита а показывает толщину слоя d, равную 1/а, после про.хождения которого интенсивность плоской волны падает в б = 2,72 раза. Так как а есть функция длины волны, то обычно значения его дают , в виде таблицы или графика, [c.564]

Мы можем, конечно, представить испускательную способность не в функции частоты V, а в функции длины волны Я, т. е. построить график не Е , а х (см. рис. 36.3, 6). Поскольку площади как под той, так и под другой кривой определяют интегральную энергию излучения, то рационально выбрать масштабы так, чтобы площади эти были равны. Выделяя каждый раз площадку, дающую величину одного и того же светового потока йФ, приходящегося на интервал частот или интервал соответствующих длин Еолн дХ, найдем [c.688]

Рассчитать угловую и линейную дисперсию спектрографа, снабженного тремя ше-стидесктиградусными призмами из стекла С-3 и имеющего камерную линзу с фокусным расстоянием f = 250 мм. При.змы поставлены на минимум отклонения для луча F. Дать расчет для нескольких длин волн. Построить расчетный график, откладывая по оси абсцисс расстояние между линиями, а по оси ординат — длину волны, [c.888]

Графики функций 2п х и п (1—х ) от частоты, которые в основных чертах показывают изменение коэффициента поглощения и ход показателя преломления вблизи о) = (0о, представлены на рис. 21.11. Из рисунка видно, что кривая с разрывом в точке со = соо (см. рис. 21.10), полученная в предположении, что затухание отсутствует (у = 0), трансформировалась при учете поглощения в непрерывную кривую АВСВ. Такая кривая носит название кривой дисперсии. На участке ВС данной кривой показатель преломления убывает с возрастанием частоты. Этот участок и характеризует аномальную дисперсию. При переходе через центр линии поглощения (м = соо) показатель преломления становится меньще единицы. Значит, в данных условиях фазовая скорость волны больще скорости света в вакууме п>с, что не противоречит теории относительности, накладывающей строгий запрет только на скорость переноса энергии. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...