Диффузионный поток в непрерывной среде

ДИФФУЗИОННЫЙ ПОТОК В НЕПРЕРЫВНОЙ СРЕДЕ [c.9]

Следует помнить, что г < г 1 и /+,/ < О ). Соотношение (12.102) выражает физическое условие, что в случае изотермического скачка избыток кинетической энергии, подводимой к фронту ударной волны, переходит в излучение, а не во внутреннюю энергию, как в случае ударной волны. Необходимость существования скачка в потоке лучистой энергии трудно согласовать с выражением (12.82), из которого следует, что поток лучистой энергии является непрерывным. Но с другой стороны, из непрерывности потока из формулы (12.101) следует, что скачок скорости сопровождается скачком температуры, а это противоречит представлению об интенсивном потоке лучистой энергии. В диффузионном (равновесном) приближении на основании этих соображений приходится отказаться от существования разрывов плотности на участках, меньших средней длины пробега излучения. В конце 12.8 будет, однако, показано, что если излучение не находится всюду в равновесии с веществом, то наличие интенсивного потока лучистой энергии не означает непрерывности температуры среды Т. Действительно, будет показано в дальнейшем, для того чтобы отношение (г 1 — было достаточно велико, требуется [c.443]

Прежде чем закончить описание математических моделей диффузии в непрерывной среде, следует вкратце остановиться на диффузии в гетерогенных и многофазных системах. Подобные задачи возникают как в фундаментальных, так и в прикладных исследованиях. В однофазных системах уравнение баланса (1.7) выполняется всегда, по крайней мере в неподвижной лабораторной системе отсчета. Одиако в условиях фазового роста и перемещения поверхности раздела фаз уравнение (1.7) оказывается непригодным и должно быть заменено аналогичным уравнением, записанным для движущейся системы координат. Последнее уравнение будет. выполняться в каждой области гомогенности. Необходимо также задать условия сопряжения на поверхностях раздела, связывающие между собой концеитрации одного и того же компонента в двух смежных фазах. Согласно второму Закону термодинамики одним из таких условий является непрерывность химического потенциала при переходе через поверхность раздела. Часто используется второе условие, а именно непрерывность потока рассматриваемого компонента при переходе через границу фаз. Таким образом, концентрация Данного компонента i и ее градиент ие должны быть одновременно непрерывными прн переходе через поверхности раздела в гетерогенных системах. Прекрасным примером подобной диффузионной задачи может служить задача об окислении металла с образованием двух или большего числа окислов с составами, отвечающими различным стехиометрнческим соотношениям. [c.30]

Поскольку продукты коррозии железа твердые веш,ества, которые, накапливаясь на поверхности металла, тормозят процесс, последний обычно довольно быстро переходит в диффузионную область. В связи с тем, что при исследовании эрозии в коррозионно-активной среде продукты коррозии будут непрерывно удаляться вследствие эрозионного воздействия потока, несущего абразивные частицы, коррозия может долгое время протекать в кинетической области. Учитывая это обстоятельство, можно считать, что коррозия при эрозионно-коррозионном износе протекает в кинетической области. В этом случае скорость коррозии зависит от температуры экспоненциально и описывается уравнением Аре-ниуса [c.29]

Характерной особенностью кривых, изображающих изменение содержания компонентов СО и Нд по протяжению вьтсокоскоростного потока в кинетическом режиме горения, является непрерывное их уменьшение на большей части расстояния от среза сопла, служащее прямым доказательством интенсивного выгорания этих компонентов. Об этом же свидетельствуют и графики изменения содержания СОд и Од (рис. 38) и графики изменения температур (рис. 38). Подъем концентраций Од в полуоткрытом канале (за критическим сечением) объясняется подсосом воздуха из окружающей среды. В первом случае он не оказывал влияния на догорание горючих компонентов. Во втором случае наблюдалось значительное потребление кислорода, несмотря на такой же подсос. Таким образом, в кинетическом режиме выгорание горючих (СО, Нд, СН4) в высокоскоростном потоке является и более интенсивным, и более полным, чем в диффузионном режиме. По-видимому, в режиме горения, близком к кинетическому, т. е. в хорошо перемешанных смесях, турбулентные пульсации уже достаточны, чтобы обеспечить хорошее смешение и последующее догорание реагирующих компонентов (рис. 38), поскольку в этом случае моли [c.92]

Слабоионизсванный постоянный высокочастотный разряд. В качестве среды для непрерывно действующих газовых лазеров на нейтральных атомах чаще всего используется положительный столб тлеющего разряда. Плотность тока в таком разряде обычно порядка 100—200 ма1см . Свойства плазмы положительного столба определяются напряженностью электрического поля вдоль разряда. В установившемся, неслоистом, однородном положительном столбе продольное электрическое поле таково, что число возникающих электронов и ионов равно диффузионным потерям заряженных частиц на стенках разрядной трубки. Электронная температура в плазме разряда автоматически устанавливается такой, которая необходима для поддержания потока положительных ионов и потерь электронов на стенках. В большинстве случаев, когда можно пренебречь объемной ионизацией и соударениями между электронами и атомами в метастабиль-ном состоянии, средняя электронная температура определяется главным образом произведением давления газа в трубке Р и диаметром трубки D. Чтобы воспроизвести заданные условия разряда в каком-либо чистом газе, необходимо только обеспечить постоянство про- [c.672]

Рассмотрим циркуляционный метод диффузионного насыщения [53, 54]. В основе этого метода получения покрытий лежит явление переноса вещества в замкнутом газопроводе в условиях непрерывного воспроизводства газа-переносчика. Газ передвигается с помощью вентилятора. Принципиальная схема установки для алитирования показана на рис. 22. Образцы 1, подлежащие али-тированию (N1, ЖС6-К и другие), помещают в низкотемпературную печь, а алюминий 3 как источник насыщающего элемента — в высокотемпературную печь. Газовая переносящая среда (А1С1з) поступает из обогреваемой реторты 2, обеспечивая давление в газопроводе около 0,1 МПа (1 атм). Скорость газового потока регулируют в пределах 0,66—2,5 м/с. Процесс ведут в отсутствие воздуха, который откачивают до начала опыта насосом 5. [c.51]

Вообще диффузионное приближение всегда дает качественно разумные результаты. Например, в таком крайне недиффузионном случае, когда имеется предельно выраженная анизотропия углового распределения квантов, и все кванты движутся в холодной среде в одном направлении, поток равен 8 — с11у. Из точного уравнения непрерывности (2.62) получается при этом, что поток, как и при диффузии, пропорционален [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...