Квантование коэффициентов

Из (5.2-16) видно, что для малых тактов квантования коэффициенты передачи регуляторов тождественно равны. Коэффициент [c.88]

Проделанные выше выкладки, в ходе которых была установлена связь между коэффициентами Эйнштейна, можно рассматривать как еще один вывод формулы Планка. В данном выводе не используется квантование энергии осциллятора. Здесь применяется теория Бора, в частности его правило частот, и, кроме того, делается принципиальное предположение о наличии наряду со спонтанным также н вынужденного испускания. Нетрудно убедиться (предлагаем читателю самому сделать это), что если бы в (3.2.6) отсутствовало слагаемое то вместо (3.2.10) мы получили бы результат [c.72]

Белл [210] обобщил результаты экспериментальных исследований монокристаллов и отожженных поликристаллов и на большом массиве данных показал, что имеется квантованная упорядоченность числовых значений коэффициентов параболы отклика и переходов второго порядка для пороговых касательных напряжений. Для выявления пороговых напряжений он представил кривые деформации монокристаллов в виде зависимости х (у), где т, у — напряжение и деформация сдвига. Это позволило более точно фиксировать переходы второго порядка и соответствующие критические значения деформации сдвига отвечающие точке перехода на кривой х (у) (рис. 88). Была установлена следующая последовательность переходов дискретных уровней при деформации монокристаллов [c.134]

Установлено также, что в случае монокристаллов (рис. 89) деформация на стадии III имеет параболический отклик, количественно согласованный с линейной деформацией стадии II, а коэффициенты параболы линейно зависят от температуры и всегда являются значениями дискретного квантованного выбора. Представленная кривая деформации монокристалла (рис. 89) на стадии II описывается зависимостью [c.134]

В качестве примера рассмотрим оценку погрешности аналого-цифрового преобразователя, используемого при виброакустической диагностике. Среди АЦП можно выделить погрешность квантования погрешность смещения нуля погрешность коэффициента передачи погрешность, вызываемую нелинейностью характеристики квантования температурную погрешность. [c.148]

Можно описывать условный экстремум и методом перебора всех комбинаций независимых переменных, квантуя переменные некоторым произвольным образом. Все комбинации независимых переменных можно перебрать на вычислительной машине, подставляя их в уравнение регрессии. Программа составляется так, чтобы в памяти машины сохранились коэффициенты только тех точек, для которых получены выдаю-ш,иеся значения эффективности Е. При этом координаты условного экстремума будут найдены с точностью, ограниченной интервалом квантования. [c.62]

Другими факторами, определяющими качество изображений, восстанавливаемых с синтезированных голограмм, является ограничение динамического диапазона и квантование значений голограмм в ЦВМ. Как показывают эксперименты с синтезированными голограммами и моделирование эффектов ограничения на ЦВМ (см. 10.2), ограничение динамического диапазона голограмм по-разному сказывается для зеркальных и диффузных объектов. Под зеркальными мы понимаем объекты, фаза коэффициента отражения которых постоянна, т. е. идеально плоские объекты. [c.106]

Голограммы диффузных объектов более устойчивы к ограничению и квантованию, так как они (см. рис. 5.2) гораздо более однородны, чем голограммы зеркальных объектов (см. рис. 4.10). Информация об объекте на них распределяется по всей площ ади, как и в оптических голограммах с диффузным освеш ением объекта. В результате этого динамический диапазон голограммы сужается и эффекты квантования и ограничения сказываются только на появлении шума диффузности. На рис. 5.3 показано изображение, восстановленное с такой голограммы объекта, фаза коэффициента отражения которого задавалась как псевдослучайная величина, принимавшая с равными вероятностями значения О и зт, чем имитировалась диффузная подсветка объекта. Если бы голограмма записывалась и восстанавливалась без искажений, шума диффузности не должно было бы быть, поскольку при восстановлении случайная фаза, заданная на объекте, никак не фиксируется, а восстанавливается только его яркость, т. е. квадрат модуля амплитуды световой волны . [c.107]

Около 20 лет тому назад при исследовании больших деформаций, включая пластические волны при конечных деформациях, я заинтересовался изучением кристаллических тел, для которых тепловые и механические предыстории изменялись в большей мере, чем это обычно бывает согласно описаниям в известных мне литературных источниках. Результаты этих исследований, которые привели к моему открытию дискретного распределения значений модулей соответствующих нулевой точке в изотропных телах, явились значительным дополнением к аналогичным результатам по дискретному распределению значений коэффициентов парабол, которые я ввел для описания функции отклика при нагружении в условиях конечных деформаций. Результаты исследования также указывают на вероятность того, что модули отдельных изотропных кристаллических тел могут переходить от одного устойчивого значения для данного материала к другому дискретному устойчивому значению согласно квантованным распределениям, задаваемым фор- [c.509]

Квантование числовых значений коэффициентов параболы отклика и переходы второго порядка для определяющих касательных напряжений при конечных деформациях монокристаллов [c.140]

II стадии, и, более того, что деформация III стадии для образцов высокой чистоты не зависит от факта наличия или от протяженности линейной области I стадии легкого скольжения . Коэффициенты параболы линейно зависят от температуры и всегда являются значениями дискретного квантованного набора. Переходы второго порядка от одной дискретной формы деформации к другой могут быть, а могут и не иметь места такие переходы зависят от чистоты образца, от окружающей температуры и предыстории образца. Когда существуют переходы второго порядка, они встречаются при одном из восьми фиксированных значений деформации, которые не зависят ни от температуры, ни от чистоты, ни от кристаллической, структуры. [c.151]

Квантованные значения коэффициентов параболы и переходы второго порядка при конечных деформациях полностью отожженных поликристаллических тел [c.160]

Данное исследование позволило для всего этого класса тел обнаружить закономерность, далеко выходящую за рамки простого наблюдения того факта, что аналитическая форма функции отклика для инфинитезимальных и для конечных деформаций оказывается во всех случаях одинаковой. Открытая закономерность состояла и в том, что как постоянные упругости при бесконечно малых деформациях, так и коэффициенты параболы, являющейся функцией отклика, при конечных деформациях всех изучавшихся тел этого класса оказались единым образом связанным набором квантованных значений. Как для постоянных упругости, так и для коэффициентов параболы эти специфические распределения связывали между собой различные материалы, а также — в терминах переходов второго рода — различные состояния одного и того же твердого тела. [c.264]

Таким образом, с экспериментальной точки зрения деформации, малые и большие, отожженных кристаллов качественно и количественно объединены. Как и при любых подобных достижениях в физике, взаимосвязанные дополняющие друг друга открытия, такие, например, как квантованное распределение значений коэффициента и переход второго рода, создают стимул для экспериментальных и теоретических исследований в направлениях, о которых дотоле не подозревали. [c.265]

Заметим теперь, что вероятностные коэффициенты (4.5.5) Представляют собой диагональные элементы матрицы плотности в таком представлении, в котором и гамильтониан, и оператор полного числа частиц диагональны. Следует четко представлять, что теперь N считается оператором, собственные значения которого равны всем неотрицательным целым числам. При решении в большом каноническом ансамбле особенно удобен формализм вторичного квантования. Матрицу плотности легко привести к виду, пригодному для любого произвольного представления [c.150]

Компакт-диски обеспечивают полосу частот от 20 до 20 ООО Гц при неравномерности не более 0,5 дБ и отношении сигнал-шум квантования более 90 дБ. Переходное затухание между стереоканалами — более 90 дБ. Коэффициент гармоник на частоте 1 кГц менее [c.270]

Если спектр излучения сосредоточен в относительно узкой полосе частот, то, как мы видели раньше, амплитуда интерферограммы при нулевой разности хода сопоставима с сигналом при хФО. Коэффициент усиления регистрирующей системы можно взять достаточно большим. Основную роль при этом будут играть собственные шумы приемника. В то же время для широких спектральных интервалов характерен очень большой центральный пик и быстрый спад амплитуды интерферограммы при увеличении разности хода. Коэффициент усиления должен быть взят достаточно малым, чтобы не произошло перегрузки аналого-цифрового преобразователя. Теперь будут превалировать шумы квантования сигнала. [c.109]

В таблице 3.7,1 приведены коэффициенты С (г) для различных значений такта квантования при т = 3 К= Т1=10с Т2 = 7,5с Тз = 5с. Можно отметить, что с увеличением такта коэффициенты изменяются определенным образом [c.63]

Следует отметить, что после небольшой модификации способа интегрирования в уравнении (5.1-2) под знаком суммы можно использовать значения е(к—1) вместо е(к). При этом коэффициенты Яо и изменятся и не будут соответствовать коэффициентам, полученным в разд. 5.2 для больших тактов квантования. [c.82]

Значения указанных параметров качества являются функциями такта квантования То и весового коэффициента г при управляющей переменной в критерии оптимизации (5.2-6). Время моделирования Тк выбрано равным 128 с, что с избытком достаточно для того, чтобы ошибка управления стала практически равной нулю. Отсюда получаем N = 128 с/То. Параметры 5е и Зц названы среднеквадратическими, что эквивалентно термину эффективное значение или термину корень квадратный из эффективной мощности . [c.97]

В табл. 5.4.3 приведены параметры регулятора для различных значений То. При увеличении такта квантования параметры Чо, Ях и Яг уменьшаются. Коэффициент передачи регулятора К существенно изменяется при То 4 с, коэффициент опережения со уменьшается, а коэффициент интегрирования с, возрастает. При значениях тактов квантования То=1,4 и 8 с параметры регулятора удовлетворяют неравенствам (5.2-14) или (5.2-17), т. е. алгоритм управления обладает свойствами обычного ПИД-регулятора. [c.101]

На рис. 5.4.4а и 5.4.46 показаны переходные процессы при ступенчатом изменении задающего сигнала для такта квантования То== = 1 с и различных значений весового коэффициента г в критерии оптимизации. Как видно из приведенных графиков, изменение вели- [c.101]

Рис. 5.4.4.а. Переходные процессы при изменении задающего сигнала для различных значений весового коэффициента г при управляющей координате. Объект И. Такт квантования Тл=1 с. [c.102]

Преимущества этого метода двоякие. Прежде всего, теперь мы имеем дело с функцией дискретной пере.менной k (по крайней мере до тех пор, пока можно считать систему заключенной в конечный, пусть даже сколь угодно большой, объем), вместо того, чтобы рассматривать функции непрерывного аргумента л . Во-вторых, теория в ее канонической форме более удобна для квантования, а сами фурьр-коэффициенты часто используются как операторы рождения и уничтожения. Наилучшим примером применения такого подхода может служить электромагнитное поле. Однако мы отложим обсужде1ше этого случая до следующего параграфа. Для электромагнитного поля возппкают присущие только этому случаю трудности, связанные с наличием условия калибровки Лоренца, и поэтому в качестве основы для нашего подхода мы выберем продольные упругие волны в одномерной сплошной среде. На этом примере мы постараемся проиллюстрировать основные идеи метода. [c.206]

Некоторые из результатов моих экспериментов и экспериментов моих студентов по переходам второго рода были даны в монографии в 1968 г., в которой был введен термин мультимодульность ( Multiple elasti ites ). Ряд переходов второго порядка для функций отклика, графики которых составили последовательность прямолинейных отрезков, наклон каждого из которых соответствует определенному целочисленному значению s(s l, 2, А 3,. ..)> используемому в показателе степени множителя (2/3) / у универсальной константы в формуле для Е (см. ниже раздел 3.44 по поводу деталей, относящихся к этой квантованной последовательности стабильных значений упругих постоянных). При заданных v, Т и Тт (коэффициенте Пуассона, температуре при испытании в градусах Кельвина и температуре плавления материала образца) величина Е, соответствующая любой температуре, как я обнаружил, выражается формулой [c.205]

Выше на рис. 3.128 я дал несколько сравнений. Наиболее интересным здесь фактом, если не касаться завершения исследования квантованной структуры значений в нулевой точке модулей изотропных элементов, было то, что из экспериментов при конечных деформациях этих тел (которые будут описаны в следующей главе см. часть И), я нашел, что температурная зависимость модулей при очень больших деформациях линейная, коэффициентом в которой является выражение вида (1—Т/Тт)- Модуль упругости при сдвиге при бесконечно малых деформациях также линейно зависит от температуры в этой линейной зависимости имеет место другое выражение коэффициента, а именно, (1—Т12Тп)- Это различие имеет интересный и, может быть, серьезный смысл для атомных теорий, от параметров которых при отыскании конечных деформаций на основе дислокационных моделей зависит модуль упругости при сдвиге. [c.522]

Далее идет расчет ширины полосы пропускания, средней частоты (угловой и линейной) в соответствии с формулами, приведенными выше. Строки с а/1ресами 100—310 также точно соответствуют приведенным выше формулам. В строке 320 задаемся интервалом квантования во времени. Рекомендуется Т = = 1/32 мс. В строках 330—380 дан расчет коэффициентов цифрового фильтра для трех полюсов. В строках 410—470 дан расчет импульсной функции в виде суммы от трех полюсов. Импульсная функция определяется для 240—300 значений времени. При суммировании для каждой ординаты импульсной функции она обнуляется в адресе 420. В адресе 450 функция удваивается для ее нормализации, В адресах 500—550 дается расчет частот, для которых надо определить функцию передачи, Таких частот взято 20 с каждой стороны средней частоты. Интервалы по частоте выбраны по эмпирической формуле, выведенной нами, (Эта формула дает для всех фильтров вокодера изменение функции передачи в пределах 30..,35 дБ, что всегда до< таточно.) После определения каждого значения частоты идет переход к подпрограмме для определения функции передачи, В этой подпрограмме сначала определяют аргумент функции Т1 обнуляют вещественную и мнимую составляющие функции и вычисляют составляющие функции пег редачи для трех пар полюсов в соответствии с формулами, приведенными выше. После этого определяют модуль функции, фазу и находят функцию передачи в децибелах, В адресах с оператором PRINT дается вывод величин на печать или дисплей. Для программ на языке Бейсик в данном случае вводим следующие обозначения [c.331]

Два эти эффекта сказываются цо-разному при -исследовании спектров различных типов. Перегрузка преобразователя наиболее вероятна в области абсолютного максимума, инте рферограм-мы, который находится при л = 0. Вследствие перегрузки появляются систематические ошибки определения амплитуды спектральных составляющих. Занижение величины пика при квантовании можно рассматривать как результат вычитания его верхушки из основной интерферограммы. Следовательно, полученный в результате вычислений спектр будет состоять из истинного спектра и фурье-образа узкого пика при х = 0. Заменяя этот пик приближенно на отрицательную б-функцию, получаем, что весь спектр смещается как целое вниз. Этот эффект может быть мало заметен при исследовании линейчатых спектров испускания и спектров поглощения с небольшой глубиной провалов. Вместе с тем, если изучаются образцы с большим коэффициентов поглощсиии, 1и иере1рузка преобразователя может привести к появлению отрицательных амплитуд в спектре. Очевидно также, что она затрудняет измерение абсолютных яркостей и коэффициентов поглощения. [c.109]

Коэффициенты передаточной функции <Цг) для объекта, имеющего передаточную функцию О ( ) = (1 ю ) (1 + 7, 58) (Г+ 55 экстраполятором нулевого порядка на входе, при различных тактах квантования [c.64]

От точной передаточной функции HG (z) приближенная функция HG (г) отличается тем, что в ней присутствует параметр Ьо Ф 0. Таким образом, между ними имеется определенное структурное различие. При малых тактах квантования (То < 2с) оба способа дают достаточно близкие значения коэффициентов ai и 32, а максимальная ошибка в переходном процессе составляет менее 5%. Однако с увеличением такта ошибки растут. Время установления переходного процесса, зз которое он достигает 95% от конечного значения у (оо), обозначим Т95. Для рассмзтривэемого объекта Тд5 = 37с. Анализируя данные табл. 3.7.2, можно заключить следующее если при вычислении переходного процесса допускаются ошибки (Ду/у ) зх в пределах от 0,05 до 0,1, то максимальное относительное значение такта квантования Т95/Т0 может составлять от 17,5 до 8. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...