Условие ионизации полной

Эренфеста 238, 239 Условие ионизации полной 216 [c.376]

Устранить развитие ионизационной неустойчивости удается при условии обеспечения полной ионизации присадки, поэтому концентрация присадки в инертном газе должна быть достаточно мала — [c.528]

Результаты расчетов дают качественно аналогичные зависимости в условиях, когда полная вероятность ионизации за импульс лазерного излучения мала по сравнению с единицей (отсутствие эффекта насыщения). В ряде расчетов исследовалась также зависимость результатов от длительности лазерного импульса (от числа периодов внешнего поля). Некоторые детали этих расчетов обсуждались в обзоре [10.36 [c.286]

Равенство (7.170) означает, что вся донорная примесь ионизована. Область температур, в которой выполняется условие (7.170), называют областью истощения примеси. Полная ионизация примеси наступает, когда Ер опускается на несколько квТ ниже d. [c.253]

Для получения полностью ионизованной плазмы необходимо нагреть газ до такой температуры Г, чтобы средняя энергия теплового движения атома была равна или больше энергии его ионизации I (условие полной ионизации)-. [c.216]

При дальнейшем повышении температуры наступает истощение примеси — полная ее ионизация. Собственная же электропроводность заметно еще не проявляется. В этих условиях концентрация свободных носителей практически от температуры не зависит и температурная зависимость удельной проводимости полупроводника [c.273]

Чисто электрический пробой имеет место, когда исключено влияние электропроводности и диэлектрических потерь, обусловливающих нагрев материала, а также отсутствует ионизация газовых включений. Для однородного поля и полной однородности структуры материала напряженность поля при электрическом пробое может служить мерой электрической прочности вещества. Такие условия уд -ется наблюдать для монокристаллов щелочно-галоидных соединений и некоторых органических полимеров. В этом случае достигает сотен мегавольт на метр и более. [c.67]

Таким образом, в зависимости от металла и условий пассивации, механизм пассивации может сильно изменяться от адсорбции кислорода на отдельных точках поверхности через образование сплошных хемосорбционных слоев кислорода и их утолщения до защитных барьерных слоев, а в некоторых случаях процесс может протекать и с образованием более утолщенных слоев оксида. При этом торможение анодного процесса мол ет осуществляться как вследствие изменения скачка потенциала в двойном слое или блокирования активных точек металла, так и в результате униполярной проводимости возникающих хемосорбционных или барьерных слоев оксидов. По-видимому, только для очень толстых пленок следует предусматривать возможность кроющего (изолирующего) торможения. Наиболее совершенными защитными пленками являются те, которые обеспечивают достаточно полное торможение анодного процесса ионизации металла уже при образовании хемосорбционного слоя. [c.54]

Выше были рассмотрены особенности роста больших совокупностей кристаллов при использовании молекулярных пучков. В настоящее время достаточно широкое распространение получили методы выращивания совокупностей кристаллов в газовых средах в условиях наложения возмущающих полей. Наиболее полно изучено влияние электрических полей, в частности постоянного электрического поля, достаточного для зажигания и поддержания в газовой среде тлеющего разряда. В процессе горения разряда происходит возбуждение и ионизация частиц газа, а образующиеся ионы бомбардируют поверхность катода. В результате бомбардировки катода происходит так называемое катодное распыление [c.44]

При этих условиях упомянутая выше экспонента близка к единице, и тогда, если N U , указанное отношение будет очень малым, что будет соответствовать полной ионизации донор-ных уровней. Для кремния энергии ионизации доноров несколько большие, чем для германия, и условия полной ионизации донор-ных уровней более строгие. Во всяком случае ясно, что для концентраций примеси много меньших чем U и для температур не слишком низких ионизация донорных и акцепторных уровней будет достаточно полной. [c.325]

Прошедшие два десятилетия второй половины XX в. характеризовались бурным, экспоненциальным развитием научных исследований во всех областях науки. Этот размах теоретических и экспериментальных исследований в полной мере охватил и механику жидкости и газа. Типичным для нее в этот период стало изучение динамических процессов, протекаюш их в экстремальных условиях (высокие скорости, весьма высокие температуры и давления, сильные разрежения и т. п.). В этих условиях поведение реальных тел не отвечает классическим моделям, и приходится учитывать многообразные физико-химические процессы, происходяш,ие в телах и влияюш ие на динамику явления в целом. Для решения задач потребовалось учитывать диссоциацию, рекомбинацию и ионизацию молекул среды, излучение, химические преобразования компонент тела, горение, поверхностные явления, диффузионные процессы, электромагнитные эффекты и пр. Все это повлекло во второй половине века значительное сближение механики с физикой (и, частично, химией). Если в XIX в. механика выделилась, казалось бы, полностью из физики, то теперь невозможно даже провести черту, отделя-юш ую механические явления от физических, позволяющую точно разграничить сферы влияния механики и физики. [c.307]

Было показано, что такие металлы, как титан, хромистые и нержавеющие стали, будучи легированы небольшими добавками Р(1, Р1 (0,1—1,0%), легко переходят в пассивное состояние в условиях, где эти металлы без добавок активно растворяются (например, растворы Н28 04, НС1 и др.) [1—9]. Титан, который обладает высокой пассивируемостью в ряде сред, особенно интересен в этом отношении, поскольку его потенциал полной пассивации очень сильно смещен в отрицательную сторону, что особенно благоприятствует созданию сплавов с катодными добавками. Поскольку действие таких добавок связывается с их влиянием в основном на катодный процесс [2] и поскольку работу такой системы можно рассматривать как работу гальванической пары Т1 (анод) — легирующая добавка (катод), было интересно исследовать поведение титана в гальванических парах с чистыми катодными металлами, изучить и сравнить катодное поведение этих металлов, а также выявить роль различных катодных характеристик (перенапряжение водорода, предельный диффузионный ток по кислороду, перенапряжение ионизации кислорода, собственный стандартный потенциал добавки) в процессах пассивации титана в результате контакта с катодными металлами. [c.292]

Величина перенапряжения ионизации кислорода на катодном контакте не имеет существенного значения для пассивации титана в данных условиях, т. е. в условиях, когда потенциал полной пассивации значительно отрицательнее потенциалов реакции ионизации кислорода на исследованных катодных материалах. Прямой связи между стандартным потенциалом катодного металла и способностью его пассивировать титан не наблюдается. Как известно, Аи обладает наиболее положительным потенциалом, однако по своей катодной эффективности он стоит после Р(1 и Р1. И наоборот, Рс1 по значению стандартного потенциала стоит после Ап и Р1, но является самым эффективным катодным металлом для Т1 [14]. Это объясняется тем, что в присутствии кислорода в системе на исследуемых металлах устанавливаются стационарные потенциалы, зависящие главным образом не от стандартных потенциалов, а от перенапряжения ионизации кислорода на этих металлах, т. е. работу таких электроположительных металлов в присутствии кислорода можно рассматривать как работу кислородных электродов с различным перенапряжением ионизации кислорода. [c.296]

Таким образом, решающую роль на процессы пассивации титана в контакте с катодом в присутствии кислорода играют перенапряжение водорода и предельный диффузионный ток по кислороду, а в условиях, когда потенциал полной пассивации близок потенциалу ионизации кислорода, большую роль играет также перенапряжение ионизации кислорода. [c.296]

Повышение удельной проводимости кремния с увеличением Т в области низких температур обусловлено увеличением концентрации свободных носителей заряда — электронов за счет ионизации донорной примеси. При дальнейшем повышении температуры наступает истощение примеси — полная ее ионизация. Собственная же электропроводность кремния заметно еще не проявляется. В этих условиях концентрация свободных носителей практически от температуры не зависит и температурная зависимость удельной проводимости полупроводника определяется зависимостью подвижности носителей от температуры. Наблюдаемое в этой области температур уменьшение удельной проводимости кремния с увеличением температуры происходит за счет рассеяния свободных носителей заряда на тепловых колебаниях решетки. Однако возможен и такой случай, когда область истощения примеси оказывается в интервале температур, где основным механизмом рассеяния является рассеяние на ионах примеси. Тогда удельная проводимость полупроводника [c.67]

На рис. 1 показана схема электрохимического процесса растворения металла, взятая нами из работы [2]. При работе такого короткозамкнутого гальванического элемента переход электронов от анода (А+) к катоду (К+) способствует выравниванию потенциалов на обоих электродах с электролитом, что в конечном счете должно было бы привести к затуханию анодного и катодного процессов, т. е. состоянию полной поляризации. Как следует из уравнений (1) и (2) и схемы, приведенной на рис. 1, в случае электрохимической коррозии анодная реакция обеспечивается ионизацией атомов металла, подвергнутого коррозии, а катодная — разрядом ионов восстановителя. В результате деполяризующего действия восстановителя (деполяризатора )) на металле через некоторое время устанавливается определенный необратимый потенциал, соответствующий равенству сумм скоростей анодных и катодных реакций, называемый стационарным потенциалом металла . Стационарный потенциал металла зависит от конкретных условий, в которых протекает процесс коррозии, и определяется экспериментально. [c.6]

Вероятность ионизации в единицу времени определяется из полной вероятности в условиях отсутствия насыщения Ш = как [c.66]

Когда рассматривается диапазон температур, при которых газ частично ионизован (т. е. ионизация и не полная и не очень слабая), и необходимо уравнение состояния, требуется точное вычисление сумм состояний [формулы (5.72)]. В условиях частичной ионизации обычной является ситуация, когда изменение величины р [— бе ( )] от одного состояния к другому для нескольких наинизших атомных состояний является большим по сравнению с единицей. Для высших состояний, соответствующих возбуждению единичного электрона, величина р [— бе (х)] стремится почти к постоянной, независимой от 5. При соответствующем разделении [c.223]

Как следует из фиг. 11.8—11.13, молекулярный состав воздуха существенно изменяется при повышении температуры до 1 эв, что соответствует увеличению числа М в соотношениях (11.53) от 1 до 30. В диапазоне плотностей, рассмотренных на фиг. 11.8, а, X представляет собой среднее число частиц (атомов, молекул, ионов и электронов), приходящееся на одну частицу воздуха Б нормальных условиях. Например, сечение Z = 2 соответствует полной диссоциации кислорода О г и азота N2, но сравнительно малой ионизации (см. фиг. 11.9—11.13). Более того, вблизи фронта ударной волны воздух может не находиться в равновесии, о чем будет сказано в гл. 13. В диапазоне чисел М от 10 до 20 этот эффект приводит к интенсивности излучения, превосходящей интенсивность при равновесном составе для того же значения М [c.406]

Плазма имеет одну определенную температуру только в том случае, если она находится в состоянии полного термодинамического равновесия. При таких условиях плазма называется изотермной. Такое состояние имеет место при детальном равновесии, т. е. таком, при котором энергия распределяется одинаково между всеми видами частиц плазмы. Такое равновесие устанавливается в закрытых (изолированных) системах с запертым излучением, если прямой и обратный процессы протекают с одинаковой скоростью по одному и тому же пути. Так, например, если ионизация осуществляется электронным ударом [c.422]

Более полная стабилизация горения дуги достигается при достаточной степени ионизации столба дуги, поэтому вторым условием для зажигания и горения дуги является введение в состав покрытия штучных электродов или в состав флюсов таких элементов, как калий, натрий, барий, литий, алюминий, кальций и др. Эти элементы обладают низким потенциалом ионизации и способствуют быстрому зажиганию дуги. [c.29]

Состояние газа зависит от концентраций различных компонент атомов, молекул, ионов, электронов и распределения внутренней энергии по степеням свободы. В общем случае внутренняя энергия газа складывается из энергии поступательного движения частиц, вращательной и колебательной энергии молекул, химической энергии, энергии ионизации и электронного возбуждения атомов, молекул, ионов. В условиях полного термодинамического равновесия состояние полностью определяется элементным составом газовой смеси и значениями двух каких-нибудь макроскопических параметров, например, плотности и удельной внутренней энергии. [c.298]

Точное решение задачи о распределении электрического поля в тонком кристалле, как и ранее (см. 1.2), можно найти с помощью уравнения Пуассона (1.1). В невырожденном случае и в условиях полной ионизации примесей оно также сводится к уравнению (1.5), добавляется только дополнительное условие при z = d/2 Y= Yb, dY/dz = 0. [c.39]

Поскольку Шd и Ша лежат вблизи краев запрещенной зоны, это ограничение ненамного сильнее условия невырожденности системы (28.10). Условие (28.36) и выражения (28.32), (28.34) для па и Ра обеспечивают полную ионизацию примесей за счет теплового возбуждения только ничтожно малое число примесей сохраняет связанные с ними электроны или дырки < Nd, ра < При этом (28.35) принимает вид [c.205]

При очень низкой температуре (или очень большой концентрации носителей) условие (28.36) в конце концов нарушается и какая-либо из величин или Ра/Ыа (но Не обв вместе) уже не будет пренебрежимо малой. Это означает, что тепловое возбуждение теперь уже не может привести к полной ионизации примесей одного из типов. В результате концентрация основных носителей тока падает с понижением температуры (фиг. 28.13) ). [c.207]

На недостаточно химостойкунэ изоляцию разрушающее воздействие оказывает агрессивность окружающей среды наличие в ней паров кислот, сернистых соединений, аммиака и других химически активных соединений. В высоковольтных конструкциях под влиянием очагов ионизации воздуха (короны) на изоляцию воздействуют образующиеся при этом агрессивные соединения. Для длительной работы в таких условиях изоляция должна быть короностойкой. Сказанное свидетельствует о том, что для правильного выбора материалов электрической изоляции нельзя ограничиваться значением из свойств, изученных на образцах в исходном состоянии. Требуется достаточно полное исследование их поведения в определенных изоляционных конструкциях с учетом возможных эксплуатационных воздействий. [c.112]

В отличие от кривой, характеризующей процесс выделения водорода, кривая перенапряжения ионизации кислорода фкВС (см. рис. 1.1) не представляет полной кривой катодной поляризации процесс осложняется большой концентрационной поляризацией из-за ограниченных возможностей доставки кислорода к катоду. Вследствие относительно малой скорости диффузии кислорода к поверхности катода концентрация деполяризатора в непосредственной близости к катоду и на некотором расстоянии от него различна. С некоторым приближением для стационарных условий можно принять, что градиент концентрации в диффузионном слое линейный. На некотором расстоянии от диффузионного слоя концентрация восстанавливающихся веществ практически постоянна. [c.12]

ИОНИЗАЦИОННОЕ РАВНОВЕСИЕ стационарное состояние ионизованного ra ia (плазмы), при к-ром каждой кратности ионизации соответствует вполне определённая доля полного числа атомл1>1х частиц. И. р. устанавливается в стационарных условиях за счёт баланса совокупности прямых и обратных процессов — ионизации и рекомбинации ионов и электронов, И бо. 1ЬШИнстве лаб. н астрофиз. источиик оп плазмы И. р. определяется гл. обр. столкновениями атомов и ионов с электронами. [c.187]

Простейший путь решения ур-ний (2) сжнован на предположении о независимости IV и от энергии и отсутствии ионизац. потерь. В этом случае методом функциональных преобразований может быть найдено аналитич. решение в виде Получаемый результат справедлив лишь в области энергий 68Z МэВ (условие полного экранирования) и е. В параметрич. форме выражение для ф-ции N(/, имеет вид [c.565]

Кривая 4 дает зависимость = / (Л Для паров меди. Здесь замечается своеобразная форма этой кривой, имеющей максимум. Это связано с тем, что при температурах более 14 000° степень ионизации достигает единицы. Из уравнения (4-17) видно, что при этих условиях проводимость дуги действительно доллша падать. Надо иметь в виду, однако, что при полной ионизации ствола дуги вышеприведенный расчет становится ненадежным, так как он не учиты- [c.91]

При измерении и вычислении поперечных сечений для многофотонной ионизации следует обращать внимание на то, должны ли учитываться промежуточные резонансы и какие именно [3.13-8]. Если типичные значения полных сечений двухфотонной ионизации при больших удалениях от промежуточных резонансов по порядку величины равны 10 ° м -с, то в области промежуточных резонансов они возрастают на несколько порядков (фиг. 35, а). При эффективных сечениях более высокого порядка сильно возрастают возможности появления промежуточных резонансов. На фиг. 35, б в качестве примера представлена зависимость эффективного сечения процесса двенадцатифотонной ионизации в водороде от энергии фотонов. Обращает на себя внимание влияние промежуточных резонансов. Они возникают в тех местах, в которых при однофотонном процессе достигаются дискретные уровни энергии атома водорода. В данном случае наблюдается несколько промежуточных резонансов, соответствующих поглощению одиннадцати фотонов имеется также один промежуточный резонанс, соответствующий поглощению десяти фотонов. На фиг. 35, в отмечена энергия фотонов неодимового лазера. Оценим поток фотонов неодимового лазера, необходимый для получения одного электрона в типичных экспериментальных условиях (плотность атомов 102 5 м- фокальный объем лазера Ю м длитель- [c.328]

Для туманностей и новых, спектры которых показывают наличие высокой степени ионизации (Ыоуа Р1с1ог1з, например, обнаруживает запрещенные линии Ре VII, а некоторые периодические новые — запрещенные линии Ре X, Ре XIV), наши сведения о температурах ионизации представляют собой лишь догадки по крайней мере, в новых мы, безусловно, имеем неравновесные условия, в солнечной короне, сведения о которой даются в следующем разделе, в спектре отсутствуют линии Н и Не, что, по-видимому, является результатом полной ионизации. В связи с этим предельная темпера-ратура ионизации солнечной короны была оценена в 1 000 000°. [c.405]

Условие полной термической ионизации может быть выполнено холько при Так как для водорода = 13,595 эв, то в со- [c.421]

Несколько ранее Лэнгмюром [Л. 146] была указана новая возможность объяснения механизма дуги, давшая начало одной из наиболее популярных и продуктивных теорий дуги с холодным катодом. Основываясь на выведенном им уравнении объемного заряда, образующегося в плазме у отрицательного электрода, Лэнгмюр пришел к заключению, что поле объемного заряда у катода дуги может оказаться достаточным для извлечения электронов из металла посредством понижения потенциального барьера. Детальная теоретическая проверка этого заключения применительно к условиям ртутной дуги была предпринята Маккоуном [Л. 147]. Принципиально новым в этой работе было то, что в ней учитывалось влияние эмиттируемых катс дом электронов на объемный заряд у катода и обусловленное им поле. Следует заметить, что за отсутствием заслуживающих доверия опытных данных о протяженности слоя объемного заряда одним из средств проверки действенности автоэлектронной теории дуги до настоящего времени остается вычисление поля у поверхности катода по данным плотности тока с помощью уравнения объемного заряда. Из теории Лэнгмюра известно, что объемный заряд у отрицательного электрода создается движущимися к нему из плазмы положительными ионами, плотность тока которых определяется концентрацией ионов в плазме. Эмиттируемые катодом электроны в большей или меньшей степени компенсируют положительный объемный заряд, вследствие чего результаты вычисления напряженности поля зависят от того, как велика часть тока, переносимого ионами. Компенсирующее действие электронов может оказаться практически полным, если плотности электронного и ионного токов относятся, как квадратные корни из масс иона и электрона. Отсюда следует, что в случае ртутной дуги доля ионного тока (1 — К) в общем балансе тока у катода должна быть во всяком случае больше /ею- Максимально возможное значение (1 — К) МОжет быть оценено на основании соображений об эффективности ионизационного процесса в области отрицательного свечения. Основным процессом ионизации в области отрицательного свечения долгое время считалась ионизация посредством однократных соударений атомов ртути с ускоряемыми в катодном падении электронами, основанием для чего служило кажущееся сО Впадение величин катодного падения и ионизационных потенциалов для некоторых материалов катодов. Ввиду малой эффективности указанных [c.55]

В этом случае при появлении ионизированной зоны воздуха вокруг внутреннего цилиндра, максимальный градиент может стать равным минимально необходимому для ударной ионизации и она не будет распространяться дальше по направлению к внешнему цилиндру будет ограниченная зона ионизированного воздуха — так называемая корона, являющаяся формой неполного пробоя газа. В случае, когда с увеличением радиуса внутреннего электрода максимальный градиент возрастает, ионизация, начавшаяся по поверхности внутреннего электрода, распространится сразу до внутреннего электрода произойдет полный искровой пробой без явления короны. Следует иметь в виду, что в зоне ионизации воздуха всегда возникают озон и окислы азота при наличии влаги может образоваться азотистая и азотная кислота. Эти продукты ионизации воздуха могут вызывать коррозию окружающих металлических деталей и разрушать расположенные вблизи диэлектрики в зависимости от степени их короностойкости. Между двумя шаровыми электродами одинакового диаметра пробой без короны происходит при условии, что расстояние между шарами не больше диаметра шара. В этом случае с учетом изменения плотности воздуха и при сохранении чистой поверхности шаров пробивное напряжение между ними оказывается настолько стабильным, что по расстоянию искрового промеж таа можно судить о величине пробивного напряжения., На этом принципе основано применение шаровых разрядников для измерений высоких напряжений. [c.74]

Протектор должен удовлетворять следующим требо. ваниям а) иметь величину стационарного потенциала и потенциала при поляризации в интервале потенциалов полной пассивации, т. е. положительнее Еа и отрицательнее Еи.п, б) электродный процесс должен протекать без существенного катодного перенапряжения в) химические процессы коррозии в условиях катодной поляризации п отекторов должны быть исключены г) электродный процесс должен идти на гомогенной катодной поверхности без ионизации металла за счет саморастворения или анодного растворения. [c.89]

В настоящее время разрабатывается два типа электрических ракетных двигателей — плазменный и ионный. В плазменном двигателе разогретое до полной ионизации рабочее тело поступает из плазмогенератора в разгонную камеру, где создано два поля — электростатическое и электромагнитное. Векторы напря-л<енности этих полей и продольная ось камеры взаимно перпендикулярны. Под действием электростатического поля заряженные частицы получают перемещение в поперечном направлении и при этом пересекают магнитные силовые линии. В результате возникает сила Лоренца, приводящая к ускорению частиц вдоль камеры. Таким образом создается направленный осевой поток, приводящий к возникновению тяги. Однако преднамеренно упрощенная нами схема ускорения частиц не наилучшая. В настоящее время основные надежды при разработке плазменного двигателя возлагаются на радиальное электростатическое поле, создаваемое коаксиальными электродами. Это позволяет освободиться от специально устанавливаемых тяжелых электромагнитов. Но не в этом суть дела. Плазменный двигатель позволяет получить удельную тягу, значение которой приближается к десяти тысячам единиц, что на порядок выше, чем в химических Двигателях. Попятно, однако, что плазменный двигатель может работать в условиях только достаточно глубокого вакуума и основная его особенность—малая тяга, существенно меньшая Веса двигателя и энергетической установки, вместе взятых, [c.199]

Выражение (6.3.21) можно упростить, предполагая, что для Zn в твердой фазе выполняется закон Генри, так что коэффициент активности yL можно считать постоянным и включить его в Кь(Т), получив KaiT). В несобственных условиях (р > щ) при полной ионизации атомов Zn в твердой фазе условие электронейтральности требует zn = р- Растворимость Zn в твердой фазе дается тогда выражением [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...