Метод полос ошибок

Координатно-синхронный поляриметр Ленинградского университета (КСП) предназначен для измерений в плоской модели разностей хода методом компенсации (и по методу полос), позволяющим замерять по точкам с помощью слюдяного компенсатора величины т с погрешностями + 0,05 полосы. Оптическая система, установленная на координатнике, позволяет вести визуальное наблюдение и фотографирование. Вращение поляризаторов и анализатора — синхронное, вручную. Ход координатника равен 340 (по горизонтали) и 260 мм (по вертикали) с ошибкой в установке на точку порядка 0,3 мм [27]. [c.168]

Для анализа в отработавших газах суммарных углеводородов (СрН, ) наиболее широкое применение получили методы ИКС и пламенно-ионизационное детектирование (ПИД). ИКС-анализаторы с оптико-акустическим детектором компактны, обладают высоким быстродействием, относительно дешевы и доступны. Основным их недостатком является достаточно высокая ошибка, вносимая нестабильностью состава углеводородов в ОГ. Поскольку отдельные углеводороды обладают каждый своей полосой поглощения, то создать универсальный детектор на С Н не удается. Обычно ИКС-анализаторы калибруют по -гексану или пропану — наиболее характерным углеводородам, входящим в состав ОГ. [c.21]

Промер интерферограммы производят на компараторе ИЗА-2 или на измерительном микроскопе МИР-12. Измеряют положения всех трех компонент линии в нескольких порядках интерференции. Расчет частотных интервалов производят по методу односторонних полос. Результаты усредняют по 4—5 порядкам. Находят среднюю ошибку измерений. [c.85]

Д. С. Рождественским был разработан простой, весьма удобный и точный метод измерения по аномальной дисперсии величины названный им методом крюков". Метод заключается в том, что в одну из ветвей интерферометра вводится трубка с изучаемыми парами, а в другую — плоскопараллельная пластинка. Тогда возникают характерные изгибы интерференционных полос ( крюки") по обе стороны от линии поглощения (снимок IX). Из теории, развитой Д. С. Рождественским, следует, что значение fn Ni определяется через расстояние Д между соседними крюками. В наиболее благоприятных случаях метод позволяет определять значения с ошибкой, не превышающей %. Для тех линий, у которых нижним является нормальный уровень, концентрация атомов (в формуле (1а) есть концентрация на нижнем уровне), как сказано, практически совпадает с полным числом атомов N в единице объема. ) Для таких линий может быть найдено абсолютное значение Как и при методе поглощения, значения получаются при этом менее точными, чем значения так как в большинстве случаев упругость насыщающих паров металлов известна недостаточно хорошо. [c.401]

Другим фактором, влияющим на точность измерения температуры, было то, что термометр не был защищен от действия излучения. При описании метода нагревания воды было показано, что полоса инфракрасного излучения в диапазоне длин от 0,7 до 0,97 мкм слабее всего поглощается водой, и, следовательно, эта часть энергии излучения (12% всего количества) попадает на термометр. Во всех случаях термометр находился не ближе, чем на расстоянии 2 см от стенок сосуда. Таким образом, всегда был промежуточный слой воды толщиной 2 см, поглощавший попадавшее на термометр излучение. Баллон термометра весьма прозрачен для лучей с длиной волны от 0,7 до 0,97 мкм, а ртуть в баллоне хорошо отражает и почти не поглощает излучение. Таким образом, можно сказать, что вода выполняла роль радиационной защиты термометра, благодаря чему действие радиационных эффектов на результаты измерения температуры было пренебрежимо мало по сравнению с точностью проводившихся измерений. Для проверки этого положения на термометр была надета защитная оболочка в виде алюминиевой трубки. Температуры, регистрируемые термометром без защиты, сравнивались с измерениями, проведенными с помощью защищенного термометра. Оказалось, что два одновременно замеренных значения температуры никогда не разнились больше чем на 0,1° С. Точность же термометров этого типа составляла 0,1°С. Таким образом, если учесть две наибольшие ошибки, а именно точность показаний термометра и возможности изменения температуры во время опыта, можно считать, что замеры температуры выполнялись с точностью 0,2° С. [c.242]

Хотя оптическая плотность фотографий, полученных с картин голографических полос, может и не представлять собой точную копию интенсивности полос, разрешение полос определяется распределением освещенности, которое для голограмм с усреднением во времени пропорционально / Ф), а для голограмм двух экспозиций записывается в виде sin ф. Возможность наблюдать разницу в плотности влечет за собой возможность наблюдения пространственных смещений полос и, следовательно, устанавливает предельное разрешение по смещению. Измерения положения полосы становятся критичными, когда деформации определяются из голограмм, поскольку такие измерения связаны с различиями в положениях полос (производных амплитудной функции), и, следовательно, небольшие ошибки при измерении положения полосы приводят к увеличению ошибки при расчете деформаций. Хотя для увеличения резкости полос на голограмме двух экспозиций или при регистрации вибраций можно было бы применять в принципе многоволновые голографические методы точно таким же способом, как и классическую многолучевую интерферометрию, сложность постановки такого эксперимента делает привлекательной систему, основанную на более традиционном подходе. [c.547]

Применимость подобного метода определяется возможностью измерения уширения полосы. С уменьшением измеряемой амплитуды относительная ошибка измерений возрастает. По оценкам работы 1741 абсолютная ошибка измерения амплитуд характеризуется величиной Я/100. [c.213]

Ошибка в определении степени черноты приближенным методом равномерно нагретой полости, составленной из двух бесконечных полос, расположенных под углом ( в), %, [c.240]

Измерение интенсивностей полос в парах, за исключением полосы циклопентана, проводилось в динамическом режиме [ ] с накоплением измерений в области малых поглощений. На рисунке приведен типичный экстраполяционный график. Параметры экстраполяционных графиков и среднеквадратичные ошибки в определении точек экстраполяции рассчитывались методом наименьших квадратов с учетом статистических весов отдельных измерений [ ]. [c.268]

Условие же совпадения направления полос интерферирующих систем (направления полос эталона и направления полос на образце в недеформированном состоянии) является необходимым. Ошибки в результатах измерения, вызванные угловым несовпадением, рассматриваются при общем анализе погрешностей метода. [c.188]

На рис. 1 (внизу) приведены интерферограммы процесса отражения ударного разрыва в азоте, полученные этим методом. Контраст следа позволяет определить скорость падающего разрыва с точностью 10% измерение скорости отраженного ударного разрыва затруднено из-за размытия его изображения на пленке, обусловленного конечной шириной щели и искривлением полос, вызванным взаимодействием фронта отраженного разрыва с пограничным слоем набегающего потока. Эти интерферограммы позволяют представить течение в пространстве и во времени. При измерениях скорости отраженного разрыва часть следа, соответствующая прохождению Ях мимо щели, исключается. Ошибка в определении скорости отраженного ударного разрыва составляет 15%. Результаты совпадают со значениями, полученными в работе [8]. [c.116]

Во-вторых, как уже отмечалось выше, линейные части всех физически реализуемых систем регулирования должны быть фильтрами, не пропускающими высоких частот. Это означает, что если полоса пропускания линейной части системы достаточно узка, чтобы, пропустив основную гармонику сигнала с выхода нелинейного элемента, срезать при этом все высшие гармонические составляющие, то предположение о синусоидальном характере воздействия на входе нелинейного эле иента будет справедливо. В этом случае говорят о гипотезе фильтра. Но если ни одно из двух указанных условий не выполняется, то применение методов гармонической линеаризации может привести к серьезным ошибкам. [c.237]

С помощью метода наименьших квадратов решается переопределенная система N линейных уравнений относительно трех неизвестных параметров а, р и у- Метод наименьших квадратов позволяет дать оценку искомых параметров, соответствующую минимуму невязки, найти матрицу их корреляций и стандартное отклонение в смысле несмещенных оценок. В [8] обработаны интенсивности КВ-линий шести полос VI, vз, У2, У2 + з и 2у2 спектра водяного пара. Рассчитанные значения параметров и коэффициенты корреляций между ними приведены в табл. 2.4. Из анализа представленных в таблице значений величин следует, что используемая переносная трехпараметрическая модель / -фактора хорошо восстанавливает значения интенсивностей для вращательного квантового числа 10 и Дт О.. . 2, и может быть использована для обработки. Средняя относительная ошибка восстановления для всех шести полос сравнима с ошибкой эксперимента, либо меньше ее. [c.65]

Г , в простейшем случае Г кусочно линейна О заменяется многоугольником О . Такой многоугольник можно разрезать на треугольники и применять далее метод конечных элементов без учета полосы Q — Q между сходной границей Г и многоугольником. Следовательно, мы как будто вдвигаем исходную дифференциальную задачу в О . В разд. 4.4 исследуется влияние этого изменения области. Кратко это влияние таково ошибка т-й производной у границы равна О (Л), но быстро убывает внутри области. Это приграничный эффект, средняя ошибка равна Так как энергия деформации зависит от [c.131]

Для практической спектроскопии и применений метод удобен тем, что спектр отражения близок по форме к спектру поглощения, а положения максимумов полос близки или почти точно совпадают. В ряде случаев для практических целей возможно даже (подробности см. в гл. 2, ссылка [3]) обходиться без пересчетов (всегда сложных) однако в общем случае игнорирование различия в спектрах может привести для некоторых длин волн к серьезным ошибкам (см. 34). [c.270]

Для третьоктавных полос ошибка может достигать 1 дБ, для полуоктавных — 1,5 дБ, а для октавных полос— 3 дБ. В связи с этим при выдвижении требований по ограничению вибрации и назначении методов ее контроля и нормирования необходимо стремиться так выбирать параметры вибрационного процесса, чтобы исключить необходимость их пересчета. [c.20]

Требования к интерференционному фильтру, который определяет ширину полосы фотоэлектрического пирометра, достаточно жестки. В частности, коэффициент пропускания при длине волны далеко за пределами основного пика должен быть меньше примерно в Ю раз, чем в максимуме. Если это не выполняется, то вычисление температуры по уравнению (7.69) существенно зависит от пропускания за пределами пика, и это ведет, вероятно, к погрещ-ностям. Если используется один из приближенных методов решения уравнения (7.69), становится очень трудно учесть пропускание за пределами пика и ошибка, несомненно, возрастет. На рис. 7.35 показаны кривые пропускания трех типичных фильтров, исследованных в работе [25]. Фильтры I VI 2 можно считать пригодными для фотоэлектрического пирометра высокого разрешения, а фильтр 3 нельзя из-за того, что его пропускание за пределами пика слишком высоко. Быстрое спадание чувствительности фотокатода 5-20 с длиной волны за пределами 700 нм удобно для компенсации длинноволнового пропускания фильтров, которое в противном случае было бы непреодолимым ввиду экспоненциалыгого возрастания спектральной яркости черного тела в этой области. [c.378]

Так как Джессоп не смог достичь лучшей разрешаюш,ей способности при измерении углов чем 0,5°, что, мягко говоря, хуже, чем 6, достигнутые Штраубелем, он был вынужден определять интервалы интерференционных полос, делая упор на их поведение на значительном расстоянии отточки, радиус кривизны в которой представлял интерес. Это ограничение плюс использование им неполированных, с неизвестной начальной кривизной и, к тому же, намного более, толстых образцов, привели к значениям коэффициента Пуассона от 0,139 до 0,229 для одного и того же стекла. Таким образом, наблюдение временных изменений интерференционной картины, которые Джессоп относил к влиянию упругого последействия, дало неубедительные результаты, о которых можно было бы думать, что они имеют некоторую ценность, будь они опубликованы до исследования Штраубеля. Называя обработку Штраубелем методом наименьших квадратов буквально сотен опытов слишком громоздкой , Джессоп на основании двух из общего числа восьми опытов с шестью образцами предположил, что ошибка из-за начальной кривизны может быть исключена изгибанием одних и тех же образцов в двух противоположных направлениях. Измеренная разница между двумя экстремальными значениями составила 10%, что реально показало необходимость для любого исчерпывающего исследования, основанного на оптико-интерференционных экспериментах, таких как эксперименты Корню, прибегать к точному анализу Штраубеля ). [c.379]

Таков был повидимому метод, принятый Махом. Он действительно измерил перемещение полос, но (как это отмечено в 3.16) ошибка исктзила результат его вычислений с тех пор этот метод повидимому никем не применялся для получения точных результатов. [c.199]

Разности хода и точно соответствуют уравнению (4.4) лишь для участков модели, где параметр изоклины /3 = 0 или /3 = 90°. Однако расшиф вка картин полос в областях с параметрами изоклин /3= =0 и /3= 90 с использованием только одной пары картин полос абсолютных разностей хода гпу и приводит к незначительным ошибкам, лежащим в пределах точности обработки интерференционных картин полос визуальным методом. [c.88]

Метод измерения заключается в перемещении фотонегатива в направлении, перпендикулярном к интерференционным полосам, до тех (Юр, пока оба фотоэлемента будут показывать одинаковую силу тока (центр полосы при этом находится на оптической оси системы). После этого проводится серия измерений, фиксирующих положение максимумов интерференционных полос. Средняя ошибка измерений составляет 0,004 ширины полосы. [c.151]

По-видимому, это говорит о неприменимости метода II для ацетона. Значения определенные для ацетона методами I и III, также плохо совпадают между собой. Видимо, в случае столь широкой и малоинтенсивной полосы, как рассматриваемая полоса ацетона, все 3 метода надо применять с осторожностью, поскольку в методе III приходится экстраполировать значительную часть кривой из-за невозможности промерить красный хвост спектра достаточно далеко и точно при работе же методом j опять-таки попадает в ту область, где трудно промерить поглощение с достаточной точностью и, кроме того, касательная к кривой поглощения совпадает с ней на большом участке, что вносит дополнительную ошибку. Для паранитрозодиметил-анилина результаты расчетов методами I и III практически совпадают, но отличаются довольно сильно от значения, полученного методом II. Чем это объясняется — не вполне ясно возможно, что здесь сказывается следующее обстоятельство. При работе методами I и III в данном случае приходится забираться в антистоксову область, а использование метода II позволяет избежать расчетов в этой области. Хотя применимость универсального соотношения, на котором основаны методы I и III, проверялась для антистоксовой области [ ], здесь, по-видимому, могут возникнуть дополнительные затруднения, связанные с возможностью изменения силы осциллятора по сравнению с силой осциллятора в стоксовой области. Что касается молекул 2-й группы, то для вещества В величины и незначительно отличаются между собой и, видимо, разность значений этих величин оказывается одного порядка с ошибкой их определения. Тем не менее здесь, как и для вещества В, наблюдается определенная закономерность. А именно, если сопоставить значения частоты v , вычисленные методами I, II, III, получаем (II) > Vj (I) > (Ш), а для частоты аналогично (II) v,j-, а методы I и III — < v<,y. Это значит. [c.15]

Точность вычисления поля направлений оптическими методами может сильно изменяться не только с изменением параметров оптической установки, но и с изменением параметров самого изображения. В частности на качество поля направлений влияет отношение сигнал/шум, а также отношение периода полос на изображении к размеру зоны для одного направления. Для выявления множества изображений, для которого поле направлений может быть вычислено оптическим методом, был проведен ряд экспериментов, по результатам которых были определены интервалы изменения параметров изображений. При описании исходного изображения использовалась аппроксимация (10.123). Но большинство реа.тьных контурных изображений имеют довольно существенные отклонения от этой аппроксимации, которые можно считать результатом действия шума. В качестве исходных были испо.пьзованы 10 тестовых изображений. Каждое из 10 тестовых изображений зашумлялось, причем отношение сигнал/шум изменялось от 11 до 1. Затем был проведен вычислительный эксперимент по определению ошибки оптического формирования поля направлений зашумленных изображений. На рис. 10.Ша,в д показаны изображения с отношением сигнал/шум 10, 2, 1 соответственно на рис. 10.396,г,е их поля направлений. [c.645]

Сущность количественного анализа заключается проста в усовершенствовании методики, применяемой при определении примесей. В этом случае от аналитика требуется определить концентрации компонентов смеси настолько точно, насколько это возможно. При использовании инфракрасной спектроскопии такое определение базируется исключительно на относительных интенсивностях поглощения, причем должны быть заранее известны интенсивности поглощения чистых компонентов, по крайней мере для одной сильной характеристической полосы спектра каждого компонента. Расчет концентраций компонентов на основании закона Беера возможен только при точно измеренной концентрации раствора смеси и толщине слоя поглощающего образца. Иначе говоря, сначала каждый компонент исследуется в чистом виде при нескольких концентрациях и строится калибровочная кривая зависимости концентрации от интенсивности поглощения для отдельной полосы. Затем, используя для смеси кювету с той же самой толщиной слоя, можно определить концентрацию компонентов, измерив интенсивности характерных для каждого комшонента полос, и по соответствующим калибровочным кривым найти отвечающие этим интенсивностям значения концентраций компонентов. Этот метод не требует интерферометрических измерений толщины слоя кюветы и учитывает ошибки, обусловленные непараллельностью поверхностей окон кюветы, а также позволяет проводить количественный анализ веществ, поглощение которых не подчиняется закону Беера (см. стр. 57). [c.21]

Как указано выше, точность определения смещения полос по интер ферограммам, полученным методом единичного кадра и методом развертки, была 0,1 полосы. При этом суммарная ошибка в определении плотности при переходе через разрыв состоит из ошибки Аь обусловленной ошибками в принятых значения >.эф и /С, и Аг, и ошибками в замере сдвига полос на разрыве. [c.114]

Преимущества использования нормальных волн особенно хорошо могут быть реализованы при измерениях в поликристаллических металлах па частотах ниже 5 Мгц. В этом диапазоне частот обычные методы определения затухания посредством наблюдения затухания последовательности импульсов, соответствующих многократным отражениям в коротком образце в форме стержня, приводят к большим ошибкам, обусловленным расхождением волнового пучка и влиянием концов образца. Между тем весьма просто сделать очень длинные образцы в форме проволок или полос, у которых поверхностные дефекты малы по сравнению с длиной упругой волны, и измерить в них затухание нормальной волны, которое в большой степени характеризует затухание звука в объеме этого материала. Например, Мейтцлер для изме- рения добротности Q алюминия марки 5052 при комнатной температуре использовал нулевую сдвиговую нормальную волну в длинной полосе длиной примерно 42 м, шириной 2,54 см и толщиной 2,54-10 см. В этом случае было показано, что материал полосы имел добротность Q для сдвиговых волн на частоте 2 Мгц по крайней мере 1-10 . Это примерно в 4—5 раз больше значения (), обычно приписываемого полпкристаллическому алюминию при комнатной температуре. [c.186]

В оригинале рисунка изолинии эквивалентных напряжений представлены цветными полосами. Рядом с ри- Увиж дается легенда для расшифровки числовых значений напряжений. Там же приводят- иксимальное значение эквивалентных напряжений (SMX), минимальное значение на- ений (SMN) и максимальная величина ошибки (SMXB). Заметим, что метод конечных ентов дает осредненное по площади элемента значение напряжений, поэтому для потения более точных значений можно вернуться к построению сетки и в наиболее опас-областях (в данной задаче — верхнее отверстие) построить более мелкую сетку и ре-задачу заново. Подробнее о методах оценки точности результатов расчета см. в " 4.6 части 1. [c.173]

Это означает, что при измерениях с помощью лидара дифференциального поглощения в инфракрасном спектральном диапазоне следует учитывать систематическую ошибку, связанную с конечной ишриной линии лазерного излучения. Оценки, приведенные в работе [312], показывают, что для точных измерений этим методом в тропосфере для длин волн лазерного излучения - 10 мкм необходимо, чтобы ширина линии излучения была равна 100 МГц. В то же время для измерений в стратосфере требуется, чтобы ширина линии лазерного излучения была 10 МГц. Ширины полос такого порядка можно добиваться, используя метод внутрирезонаторного спектрального сужения. [c.360]

Оказывается, что это предположение является правильным. Бодэ (Bode) и Блэкман (Bla kman) показали, что при измерении неизвестной, но постоянной скорости в присутствии белого шума с ограниченной полосой частот такая функция является оптимальной в том смысле, что при этом минимизируется среднеквадратичная ошибка. Они ввели дополнительное условие (не выполняемое в теории Винера), заключающееся в том, что значение скорости при отсутствии инструментальных погрешностей точно известно. Этот метод называется параболическим сглаживанием, так как весовая функция, относящаяся к ж, в противоположность функции, показанной на рис. 23.11 (которая относится к х), действительно является параболой. [c.688]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...