Линеаризованное сверхзвуковое течение

Переходя к рассмотрению не-линеаризованных сверхзвуковых течений, соответствующих общему случаю конечных возмущений потока телами или течений сквозь сопла, остановимся сначала на двух основных явлениях дящего в условиях сужения сверхзвукового потока, течения при его расширении. [c.231]

Парадокс Даламбера нельзя распространить на сверхзвуковое течение даже без учета вязкости математические соображения приводят к существованию положительного лобового сопротивления. Ввиду парадокса обратимости это возможно только потому, что краевая задача (для стационарного движения), определяемая уравнениями Эйлера, не является корректной. Мы покажем сейчас это, начав с рассмотрения линеаризованного сверхзвукового течения (теория тонкого крыла ). [c.34]

Если условие (23.1) выполнено, но изменения скорости в потоке настолько малы, что термодинамическое состояние газа тоже меняется мало, то гиперзвуковое течение не обнаруживает новых характерных свойств по сравнению с изученным в предыдуш.их параграфах линеаризованным сверхзвуковым течением. Поэтому к гиперзвуковым течениям относят лишь такие течения с большой сверхзвуковой скоростью, в которых существенно проявляются нелинейные эффекты. [c.399]

I. ПОНЯТИЕ О ЛИНЕАРИЗОВАННОМ СВЕРХЗВУКОВОМ ТЕЧЕНИИ РАЗРЕЖЕНИЯ И СЖАТИЯ ГАЗА ВДОЛЬ ТВЕРДОЙ ГРАНИЦЫ [c.442]

I. Линеаризованное сверхзвуковое течение разрежения и сжатия 443 [c.443]

Линеаризованное сверхзвуковое течение [c.207]

Из анализа устойчивости разностной схемы для линеаризованной системы гиперболических уравнений для двумерного стационарного сверхзвукового течения следует, что на шаг по координате х должно быть наложено ограничение [c.285]

При сверхзвуковом течении газа (Мж> > 1) второе из линеаризованных уравнений (22) приобретает форму [c.218]

В отличие от линеаризованного дозвукового течения, в котором, как это непосредственно следует из правила Прандтля — Глауэрта ( 49), сопротивление профиля отсутствует, при сверхзвуковом обтекании сопротивление профиля отлично от нуля оно носит наименование волнового. Возникновение этого сопротивления может быть физически объяснено той продольной несимметрией потока, которая отличает сверхзвуковой поток от дозвукового. [c.221]

Изучение проблемных вопросов сверхзвуковой аэродинамики шло параллельно с разработкой методов, пригодных для практического расчета различных случаев сверхзвуковых течений. Одним из основных рабочих методов был классический метод характеристик. С созданием электронно-вычислительных машин главный его недостаток — трудоемкость вычислений — был снят, что значительно расширило область применения метода. Однако и раньше пытались упростить метод характеристик достаточно простой метод интегрирования уравнения характеристик (характеристики одного из семейств заменялись параболами) разработал А. А. Дородницын (1949), линеаризованный метод характеристик (обобщение метода расчета двумерных течений) предложил А. Ферри (1946). Оба метода использовались в случаях осесимметричного обтекания тел вращения. [c.328]

Между длинными безвихревыми гравитационными волнами в жидкости постоянной малой глубины и волнами сжатия в адиабатическом газе при т = 2 существует замечательная аналогия. Длинные гравитационные волны бесконечно малой амп-литуды распространяются с постоянной скоростью с = Уgh без изменения своей формы, совсем как при линеаризованном приближении сверхзвукового течения в 10. Длинные гравитационные волны конечной амплитуды распространяются со скоростью которая возрастает с увеличением местной высоты волны. Следовательно, гребень всякой длинной волны на мелководье нагоняет впадину так, как это описано в 13. Наклон фронта волны постепенно становится все круче, пока он не станет вертикальным, и волна, наконец, обрушивается под собственной тяжестью. [c.41]

Приближенное определение коэффициента интерференции /Ст, а также координаты центра давления на корпусе с учетом влияния сжимаемости, длины хвостового участка корпуса и сужения консоли можно осуществить непосредственно, рассмотрев область переноса нормальной силы в виде участка плоской поверхности (рис. 2.3.1,б,в). Течение здесь рассчитывается как поток около изолированной консоли полубесконечного размаха. В соответствии с данными линеаризованной теории перепад коэффициента давления, индуцированного таким крылом со сверхзвуковой передней кромкой на участке между линиями Маха, исходящими из начала и конца бортовой хорды, равен [15] [c.164]

Как мы видели в главе II, теория крыла должна рассматривать двумерные задачи крыльев бесконечного размаха и трехмерные задачи крыльев конечного размаха. Эти два класса задач встречаются также в сверхзвуковой теории крыла. Приведенное выше решение Акерета является решением для двумерной задачи в линеаризованном виде, т. е. в соответствии с нредноложеннем, что скорости, создаваемые наличием профиля крыла, малы но сравнению со скоростью полета. Дальнейшие приближения будут рассмотрены в следуюш,ем разделе. При обраш,ении к трехмерной задаче большинство исследователей использовали линеаризованную теорию. С номош,ью этого нриближеппого метода было накоплено обширное количество теоретической информации, особенно в последние десять лет, относительно теории распределения подъемной силы и вычисления индуктивного сопротивления и волнового сопротивления для различных форм сверхзвуковых крыльев. Этой работе в значительной мере способствовал тот факт, что трехмерную задачу установившегося сверхзвукового течения можно свести к задаче двумерного распространения волн. [c.121]

Уже говорилось, что линеаризованная теория сверхзвукового течения рассматривает только очень малые возмуш,ения параллельного потока и поэтому приводит к выводу о постоянстве скорости и поля давления. Одпако реальное течение часто ведет себя иным образом, и для больших изменений давления нам необходимы лучшие приближения. Например, если мы наблюдаем сверхзвуковое течение вблизи кругового копуса, типа оживала ракеты, оптическими методами, т. е. теневым методом, описанным ранее в этой главе, то увидим, что изменения плотностн значительной величины происходят внезапно поперек некоторых поверхностей в течении. Мы называем такую поверхность стоячей ударной волной. Эта термннологня появилась следующим образом. Мы уже говорили ранее, что очень малое изменение давления распространяется со скоростью звука однако если мы создаем большой рост давления в некоторой точке или в малом объеме, как нри взрыве, то скорость результирующей волны давления существенно выше, чем скорость звука, и когда волна проходит любую точку, давление внезапно повышается от атмосферного до очень большой величины. Это явление называется ударной волной, или точнее, бегущей ударной волной. [c.122]

Для обтекания тонких заостренных тел с большими сверхзвуковыми скоростями (большие М]) линеаризованная теория неприменима, как это уже было упомянуто в конце 114. Поэтому представляет особый интерес простое правило подобия, которое можно установить для таких течений (их называют ги-перзвуковыми). [c.657]

В соответствии с этими значениями /< принимаем, что в первом случае течение линеаризованное(/(< 1), а во втором — маловозмущенное сверхзвуковое К > ). Определение аэродинамических коэффициентов рассмотрим для каждого случая отдельно. [c.198]

Течение при сверхзвуковых скоростих. Линеаризованное уравнение потенциала скорости (1.138) заменой переменных [c.70]

Рассмотрим тонкое слабоизогнутое крыло п-роизвольной формы в плане, имеющее конечный размах и расположенное в сверхзвуковом потоке под малым углом атаки. Возмущения, вносимые таким крылом в поток, будут малы, и для исследования обтекания можно применить линеаризованную теорию, подобно тому, как это делалось при изучении маловозмущенного течения около тонкого профиля (см. 6.2). Условия такого течеиия были заданы для скоростей в виде (6.1.1). Если рассматривается линеаризованный трехмерный газовый поток, то эти условия должны быть дополнены заданием для составляющей скорости по осн г. В соответствии с этим для линеаризованного трехмерного возмущенного течения будут действительны соотношения [c.291]

Нестационарная форма трехпалубной теории свободного взаимодействия предусматривает введение временного члена в нелинейные уравнения для нижней палубы, где медленные пристеночные движения фактически определяют масштаб времени при условии непротиворечивости всей многослойной асимптотической конструкции. Нестационарные эффекты впервые рассмотрены в [35, 36] зависимость от времени включена в уравнения пограничного слоя для возмущений внутреннего течения в [25]. Однако начало исследований, в которых присутствие времени в уравнениях трехпалубной схемы трактуется не как модификация некоторой известной теоретической концепции, а как адекватный способ описания нового класса течений со свободным взаимодействием, положено в работах [37-39]. Построенное в [38] для случая сверхзвукового внешнего потока решение линеаризованной системы уравнений в виде бегущей волны подтвердило предположение о существовании нестационарных движений газа, непрерывно примыкающих к невозмущенному пограничному слою на границе области взаимодействия. Направление распространения волны задается величиной градиента давления в начальных данных. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...